Силы — Векторы — Перенос Сложение

Момент, равнодействующая, ориентация, линии действия, плоскость действия, плечо, главный вектор, перенос, присоединение, замена (моментом). .. пары сил. Под действием. .. пары сил. Теория, эквивалентность, сложение, количество, равновесие, условия равновесия. .. пар сил. [c.58]

Решение. Перенесем силы Р и Р параллельно самим себе в точку О. В результате такого переноса получим (рис. 62) силы Р Р и Р =Р , приложенные в точке О, и присоединенные пары (р1, Р1") и р2, Р1"), лежащие в одной плоскости с моментами т Рх /г и / 2= =/ 2 Л (силы, образующие эти пары, отмечены на рис. 62 черточками). От геометрического сложения сил Р и Р , приложенных в точке О, получим главный вектор данной системы сил [c.85]

Сложение и разложение сил в плоскости. При решении задач статики вектор силы можно переносить вдоль линии его действия, а вектор момента пары сил [c.32]

Выше было показано, что сила, действующая на твердое тело, является скользящим вектором, который, следовательно, можно переносить в любую точку ее линии действия. В рассматриваемом случае все линии действия сил пересекаются в начале координат, поэтому действие заданной системы сил можно заменить действием одной равнодействующей сило й, линия действия которой проходит через начало координат (рис. 91), а величина и направление определяются по правилу сложения векторов. Проекции равнодействующей силы определяются соотношениями [c.123]

Сложение сил. Абсолютно твёрдым телом называют такое тело, расстояния между точками которого постоянны следовательно, форма и размеры такого тела остаются неизменными. В твёрдом теле силу можно переносить вдоль линии её действия, т. е. сила, приложенная к твёрдому телу, является скользящим вектором. [c.357]

Рассмотрим сначала сложение двух параллельных сил, направленных в одну сторону. Пусть даны две параллельные силы Р и Q (фиг. 138). Соединив точки их приложения прямой, прилагаем к точкам А тл В равные силы Г и Г, направленные в противоположные стороны по линии АВ на такое прибавление мы ийеем право по вышеизложенным началам 1) и 3). Слагаем силы Р и Т по правилу параллелограмма и получаем равнодействующую АО. Так же поступаем с силами Q и Т от сложения которых получаем равнодействующую ВЕ. Продолжаем полученные векторы АО и ВЕ до пересечения их между собой в точке О и переносим в эту точку точки приложения равнодействующих. Затем проводим линии [c.174]

В случае сложения пересекаюш,ихся сил и (фиг. 15) поступаем следующим образом. Соединяем концы векторов и k . Одну из сил, например Р , разлагаем на составляющие р. , параллельную другой силе Pi, и q , параллельную краевой линии, соединяющей точки В остальном действуем так же, как и при сложении параллельных сил. Составляющую pj переносим на линию действия сидыР . [c.30]

Котельников представлял силы в неевклидовых пространствах векторами этих пространств. Две системы сил в неевклидовом пространЬтве он называл эквивалентными, когда от одной из них можно перейти к другой путем следующих операций 1) переноса сил вдоль их прямых без изменения их длин (и, значит, тензоров ) и направлений 2) сложения сил с общим началом по указанному им правилу 3) разложения силы на сумму сил с общим началом по тому же правилу 4) присоединения в любой точке нулевой силы, или, что равносильно этому, двух равных противоположных сил. [c.345]

В качестве первого приложения теоремы об эквивалентности можно рассмотреть правила определения вектора и момента равнодействующей (теорема Вариньона). Далее можно сформулировать понятие эквивалентного преобразования системы сил (при котором преобразованная система сил эквивалентна исходной) и рассмотреть простейшие эквивалентные преобразования — перенос точки приложения силы, прибавле-ние и вычитание двух уравновешенных сил, сложение и разложение сходящихся и параллельных сил. Все эти преобразования легко обосновываются с помощью теоремы об эквивалентности, если главные моменты берутся относительно точки приложения равнодействующей. [c.4]

Произвольная система сил в пространстве. Для сложения любой системы сил, действующих на твердое тело, поступают подобно тому, как и при системе сил, лежащих в плоскости (стр. 237). Выбирают произвольную точку, в которую параллмьно переносят все силы и складывают их в равнодействующую Я =11 Р , также проходящую через данную точку. При параллельном перенесении сил появляются, однако, еще пары сил, векторы моментов которых складываются, согласно вышеуказанному, в результирующий момент М = [c.246]

Переносим, векторы а и й в точку О пересечения их линий действия и за.меыяем их по правилу параллелограмма векгором С (черт. 17). Складываем веса а и по правилу сложения параллельных сил и прикладываем их сумму С° в точке g, которая делит отрезок 55-2 между следами заданных векторов на части, обратно пропорциональные их весам. Полученный крест (С, СР) является искомой геометрической суммой. [c.306]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...