Степень колебательности САР эффективная

Колебательные свойства в значительной степени определяют эффективность применения летательного аппарата (ЛА), надежность и безопасность полета. ЛА как колебательная система является упругим телом, при колебаниях которого происходит диссипация энергии за счет внутреннего трения в элементах конструкции. ЛА взаимодействует со средой (набегающий поток) и с другими телами (прп взлете, посадке, транспортировке), имеет полости с жидкостью и снабжен источниками энергии (двигателями, приводами управления), в полете подвержен воздействию порывов ветра. Конструктивные и эксплуатационные особенности определяют характерные колебательные свойства ЛА [c.477]

Наличие внутреннего трения в материале изгибных волноводов приводит к необратимому рассеянию колебательной мощности и снижению эффективности волноводных систем. Кроме того, наличие активной составляющей сопротивления вызывает изменение формы колебаний и значений собственных резонансных частот. Так как мы рассматриваем установившийся режим гармонических колебаний, то учет влияния внутреннего трения на изгибные колебания можно упростить и сделать удобным для практических расчетов. Для этой цели, отвлекаясь от существа физической природы этих потерь, а следовательно, от принятия той или иной модели упруго-вязкого тела, введем величину эквивалентного сопротивления потерь Л, считая, как это обычно принято в акустике,что сила Рп, затрачиваемая на преодоление этого сопротивления, пропорциональна первой степени колебательной скорости [2]. [c.253]

К модификации 2 отнесем динамические модели 0—U.—H, для которых ведущая часть предполагается абсолютно жесткой, а ведомая отображается в виде колебательной системы с Я степенями свободы. При линеаризации диссипативных сил эта модель обычно описывается системой линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами. Переход от модификации 1 к модификации 2 при динамических расчетах дал чрезвычайно богатый материал для рационального проектирования скоростных механизмов, у которых динамические нагрузки являются доминирующими. Использование этого материала оказалось особенно эффективным при динамическом анализе и синтезе законов движения ведомых звеньев, приводимых в движение от кулачковых механизмов. [c.51]

В книге излагаются новые инженерные машинные методы расчета и проектирования линейных стационарных и нестационарных, нелинейных, линейных импульсных систем и систем с запаздыванием Не исключается рассмотрение систем, имеющих одновременно несколько особенностей. Методы обеспечивают высокую степень автоматизации и повышение эффективности процесса проектирования сложных динамических систем — колебательных, систем автоматического, полуавтоматического и ручного управления динамическими объектами, манипуляционных и др. Автоматизация и эффективность расчетов систем достигаются за счет относительной простоты применяемых алгоритмов и сокращения машинного времени. При этом оказывается возможным проводить массовые объемные расчеты. [c.3]

Практически указанным граничным условием приходится пользоваться также и для двухатомных газов, предполагая при этом, что а — некоторый эффективный коэффициент, учитывающий аккомодацию не только внешних (поступательных), но и внутренних степеней свободы молекул (вращательных, колебательных и др.). [c.38]

В качестве особенно наглядного примера вычисления Цр рассмотрим опять случай СОг-лазера, На рис. 3,25 представлены результаты численного расчета для двух газовых смесей СО2 N2 Не = 1 2 3 и 1 0,25 3. На рисунке представлена доля полной мощности накачки, идущей в различные каналы возбуждения, как функция отношения S р. Кривые / представляют мощность накачки, затрачиваемой на упругие столкновения, на возбуждение вращательных уровней основного состояния молекул N2 и СО2, а также на возбуждение нижних колебательных уровней СО2. Кривые III к IV определяют мощность, идущую соответственно на электронное возбуждение и ионизацию, а кривые II — мощность накачки соответственно верхнего (001) лазерного уровня молекулы СО2 и первых пяти колебательных уровней молекулы N2, Если передача энергии между молекулами N2 и СО2 происходит с достаточной эффективностью, то всю эту мощность накачки можно рассматривать как полезную. Таким образом, кривая II дает КПД накачки rip. Заметим, что, как упоминалось выше при рассмотрении электронной температуры (которая в данном случае не имеет смысла, поскольку распределение электронов далеко не максвелловское), существует оптимальное значение Sjp. При слишком малых р мощность накачки в большой степени теряется на упругие столкновения и возбуждение нижних колебательных [c.152]

Эффективная работа всей колебательной системы в значительной степени определяется именно этим волноводом — стержнем, передающим энергию в зону сварки. Поэтому были проведены экспериментальные работы по выявлению особенностей его колебаний и, что особенно важно, условий стабилизации колебаний сварочного наконечника. Был исследован стержень, совершающий изгибине колебания при изменении расчетных граничных условий сварочного наконечника (свободного, шарнирного и упруго закрепленного). [c.84]

Пример 2. В баллоне, снабженном каналом для истечения газа с заслонкой, газ покоится и нагрет до высокой температуры. После открытия заслонки происходит истечение газа, при этом его внутренняя энергия переходит в кинетическую энергию направленного движения. Прежде всего уменьшается поступательная энергия хаотического движения молекул из-за роста средней скорости, т. е. скорости направленного движения. Вращательная энергия также быстро уменьшается из-за высокой эффективности перехода вращательной энергии в поступательную в столкновениях. В то же время эффективность дезактивации колебательных степеней свободы в столкновениях невелика. Из- [c.34]

Другим важным различием между аргоном и воздухом является влияние эффективной электронной температуры. Из предыдущих параграфов мы видели, что электронная температура во фронте ударной волны может быть значительно ниже эффективной температуры плазмы и что это различие в температурах должно изменять толщину фронта ударной волны. Однако в случае воздуха электроны быстро приходят в равновесие с молекулами (и атомами) вследствие большой величины эффективных сечений процессов возбуждения колебательных степеней свободы молекулярного азота. Для большинства условий, представляющих интерес при гиперзвуковом полете, молекулы N2 из-за своего высокого потенциала диссоциации (9,7 эв по сравнению с 5,1 эв для Оз) будут оставаться в молекулярной форме. [c.496]

Энергетические состояния колебательных степеней свободы. Установление равновесия по колебательным степеням свободы требует значительно большего времени, чем установление равновесия по вращательным степеням свободы. В этом легко можно убедиться следующим образом. Эффективная продолжительность молекулярного столкновения А равна отношению радиуса действия внутримолекулярных сил к относительной скорости столкновения. Вращательная энергия молекулы [c.497]

Время колебательной релаксации в кислороде при той же температуре меньше, чем в азоте, так как собственная частота в азоте в полтора раза больше, чем в кислороде, что затрудняет возбуждение колебаний в азоте. Поэтому колебательная релаксация в воздухе имеет два периода сначала приходит в равновесие кислород, а затем азот. Следует отметить, что столкновения молекул N2 с Ог в 2,5 раза менее эффективны в отношении возбуждения колебаний в О2, чем столкновения О2 — Оа- Вообще, некоторые молекулы очень активно возбуждают колебания например, молекулы Н2О в 50—100 раз быстрее возбуждают колебания в О2, чем сами молекулы О2- Поэтому при измерениях колебательной релаксации существенна высокая степень очистки газа от примесей. [c.308]

На основании проведенных численных исследований можно сделать вывод, что из двух рассмотренных классов сопел с точки зрения наименьших потерь колебательной энергии в резонаторной области более эффективными являются сопла, построенные на базе равномерной характеристики, которые при наличии острой кромки на выходе из сопловой решетки обеспечивают высокую степень однородности всех газодинамических параметров. [c.205]

Рис, 6. Добавка газообразного азота в лазер на углекислом газе приводит к селективному возбуждению молекул углекислого газа на высший лазерный уровень. Азот является двухатомной молекулой и поэтому имеет одну колебательную степень свободы. Следовательно, одно квантовое число V полностью описывает его колебательные уровни. Молекулы азота могут эффективно возбуждаться с уровня у=0 на уровень г=1 при столкновении с электронами в разряде под низким давлением. Так как энергия возбуждения молекулы N2(v=l) почти равна энергии возбуждения молекулы СОг(001), имеет место эффективная передача колебательной энергии от азота к углекислому газу при столкновении между молекулами N2(v=l) и СО2(001). При таком столкновении молекула азота возвращается с уровня с г=1 в основное состояние, теряя квант своей колебательной энергии и возбуждая тем самым молекулу углекислого газа из ее основного состояния на уровень 001. Молекула углекислого газа может тогда перейти на уровни 100 или 020, испуская инфракрасный свет с длиной волны 10,6 или [c.66]

Вследствие периодичности изменений расстройки и значений на конце слитка, эффективность ультразвуковой обработки неизбежно изменяется в границах, определяемых максимальными и минимальными значениями колебательной скорости. Это должно приводить к периодичности измельчения структуры по высоте слитка через интервалы, равные )>/2, с постепенным переходом от зоны более крупной структуры к зоне менее крупной и обратно. 13 действительности, вследствие нарушения плоского фронта упругой волны, расположение зон и расстояний между ними может не отвечать строгой периодичности через указанные интервалы. Как это следует из полученных выражений, благодаря потерям, различие в эффективности обработки должно сглаживаться и тем в большей степени, чем больше потери и чем длиннее слиток. Кроме рассмотренной периодичности (зональной) обработки могут дополнительно возникнуть неоднородности, имеющие значительно меньший период и создающие полосчатую структуру, накладывающуюся на зональную. [c.496]

Однако для достижения столь высокой эффективности к разряду предъявляются достаточно жесткие требования. Основным ограничением, как при разложении Н2О через колебательно-возбужденные состояния реагентов, так и через диссоциативное прилипание, является достаточно высокая степень ионизации. Необходимо, чтобы электронная концентрация Пе была бы больше 3 0 мол. Н2О, что при Те = = 1-3 эВ представляется достаточно сложным для экспериментальной реализации в системах умеренного давления. [c.207]

При промежуточной степени ионизации (кривая II) КПД уменьшается и будет совсем мал при малой степени ионизации, когда релаксация превалирует над колебательной накачкой (кривая III). Из расчетов следует, что самую высокую эффективность ( 80%) можно получить [c.209]

Во втором случае пространственную или температурную дисперсию векторного синхронизма при сложении частот стремятся использовать для спектрального исследования широкополосного ИК—излучения, преобразуемого в оптический диапазон [263]. Основными параметрами, определяющими эффективность решения задачи, является ширина полосы преобразуемого спектра и удельная дисперсия векторного синхронизма, увеличивающаяся при подходе одной из частот, участвующих в преобразовании, к области аномальной дисперсии нелинейного кристалла. В этом случае в ряде конкретных применений оптимальным будет использование молекулярных кристаллов, разнообразными наборами полос поглощения в оптическом и ультрафиолетовом диапазонах и, следовательно, имеющих различные сочетания областей аномальной дисперсии. При использовании зависимости угла синхронизма от температуры должны найти применение монокристаллы комплексов переноса заряда с большой нелинейной восприимчивостью, оптические характеристики которых заметно зависят от степени колебательного возбуждения, т.е. от температуры. [c.181]

Практическая возможность достижения частичной инверсной заселенности в СО во многом обусловлена специфичным характером заселенности вращательных уровней молекулы СО, связанным с ее ангармонизмом, и большим числом каналов эффективного обмена энергий между колебательными, а также колебательными и поступательными степенями свободы. Из-за уменьшения расстояния между соседними уровнями вероятности столкновений с передачей энергий возбуждения от частиц с малым к частицам с большим колебательным числом V превышает вероятность обратного процесса, требующего преодоления энергетического барьера, равного разнице энергий колебательных квантов с различными V. Это обстоятельство должно приводить к более пологому распределению N v). (В отсутствие ангармониз-ма N v) exp —ё /кТ,). [c.152]

Осуществление оптимального взаимодействия возбуждающих сил, действующих с одинаковой частотой, может дать в многопоточных системах большой эффект по снижению виброактивности на режимах работы с установившимся вибрационным процессом. Примерами практического достижения высокой эффективности взаимного уравновешивания возбуждающих сил могут служить широко применяемые в промышленности балансировка вращающихся роторов и взаимное уравновешивание динамических нагрузок в многоцилиндровых поршневых машинах. Теоретическим пределом эффективности этого метода является полная взаимная компенсация возбуждающих сил и устранения из спектра колебаний механизмов и машин составляющих с частотой их действия или некоторых гармоник этой частбты. Практическая возможность достижения теоретического предела эффективности зависит от схемы и конструкции механизма (машины), от стабильности рассматриваемых колебательных процессов, и от степени соответствия расчетных параметров действительным. [c.116]

В отсутствие резонансов вычисление поправок на центробежное искажение и кориолисово взаимодействие методом возмущений приводит к эффективному вращательному гамильтониану или уотсониану [113, 118, 133, 134, 136 ], в котором последовательные члены содержат вторую, четвертую, шестую и т. д. степени компонент оператора углового момента. Эффективный вращательный гамильтоииан коммутирует с операциями молекулярной группы вращений и в отсутствие резонансов между состояниями, вызываемых центробежным искажением или корнолисовым взаимодействием, число К остается приближенным квантовым числом для симметричного волчка, а неприводимые представления группы D2 дают хорошую классификацию уровней асимметричного волчка. Для молекул типа сферического волчка центробежное искажение и кориолисово взаимодействие приводят к важному явлеиию частичного расщепления (2/+ 1)-кратного вырождения по k каждого уровня. Максимальное число расщепленных компонентов равно полному числу неприводимых представлений группы МС, входящих в приводимое представление Frv. Например, вращательный уровень с / = 18 основного колебательного состояния молекулы метана состоит из уровней с различными типами симметрии группы МС (см. табл. 10.14) [c.331]

Решение задач оптимального управления строится при помощи-принципа максимума Л. С. Понтрягина, метода динамического программирования и других методов теории оптимальных процессов [6, 14, 16, 23, 24]. Для колебательных систем со многими степенями свободы задачи оптимального управления представляют, как правило, значительные математиче ки е и вычислительные трудности. Применение вычислительных методов, эффективных для построения программных управлений, затруднено в случае построения синтеза оптимального управления. [c.370]

К системе уравнений для смеси газов можно свести и описание поведения газа, состоящего из молекул с внутренними степенями свободы 1). Рассмотрим газ, состоящий из молекул, обладающих внутренними степенями свободы. Под внутренними степенями свободы можно понимать вращательные и колебательные степени свободы для многоатомных газов и возбуждение электронных уровней. Будем рассматривать поступательные степени свободы классически, а внутренние— квантовомеханически. Тогда состояние молекулы может быть описано заданием ее скорости и квантового числа 1—, 2,. .., характеризующего возбуждение внутренних степеней свободы. Все молекулы, находящиеся в каком-либо г-м квантовом состоянии, составляют газ г-го сорта. Таким образом, исходный газ с внутренними степенями свободы заменен смесью реагирующих газов, так как при столкновении молекулы в г-м состоянии с молекулой в состоянии / молекулы могут перейти соответственно в состояния k п I. Обозначим через ) вероятность (эффективное сечение) того, что в результате столкновения молекулы в состоянии г, движущейся со скоростью I, с молекулой в состоянии J и скоростью первая молекула перейдет в состояние k и приобретет скорость а вторая— соответственно в состояние I со скоростью Тогда, предполагая вероятности прямых и обратных переходов равными и повторяя рассуждения 2.2, получим [c.67]

Определение вращательных постоянных в верхнем и нижнем состояниях при линейно-изогнутых переходах производится почти точно так же, как и при изогнуто-линейных переходах. Так, эффективное значение В для нижнего состояния равно по существу /з (5 + С), а из удвоения К-тжаа. (при К" = 1) легко получить значение 2 В — С) с соответствующими поправками для молекулы типа сильно асимметричного волчка (гл. I, разд. 3,г). Поскольку у всех колебательных уровней нижнего состояния имеются подуровни со всеми значениями К", определять значения вращательных постоянных А1 несколько легче, чем в случае изогнуто-линейных переходов, наблюдаемых при поглощении. Для этого необходимо составить разность волновых чисел начал подполос Vo [К — К"). Например, если пренебречь центробежным растяжением и членами более высокой степени, которые учитывают влияние асимметрии (фиг. 90, б), то [c.212]

Тщательное исследование было проведено Мэттьюзом. Интерферо- метрическим методом определялся ход плотности в неравновесной зоне за скачком уплотнения, который сопоставлялся с теоретическими расчетами, выполненными на основе формулы для скорости диссоциации типа (6.28) (см. гл. IV, VII). Равновесие в колебательных степенях свободы устанавливается по крайней мере на порядок скорее, чем происходит диссоциация ), так что эффект релаксации колебаний не мешал изучению скорости диссоциации. Изучалась область температур 2000— 4000° К, Степень диссоциации в опытах Мэттьюза была невелика, а 0,05—0,1, так что основную роль в диссоциации играли столкновения Ог — Ог ). В расчетах принималось я = 3, при этом эффективность столкновений оказалась равной Ро -02= 0,073, а константа скорости диссоциации [c.313]

На основе исследований двухмерного неравновесного течения для семейства подобных сопел и сопел с различным углом наклона контура сужающейся части показана целесообразность выбора такой формы дозвуковой части, которая обеспечивает прямолинейную звуковую линпю. Получены соотношения геометрических параметров дозвукового II трансзвукового участков сопла, обеспечивающих безотрывность течения и форму звуковой поверхности, близкую к плоской. Проведено параметрическое исследование сверхзвукового участка двух классов плоских сопел газодинамических лазеров, построенных па базе равномерных и симметричных характеристик на выходе. На основе изучения влияния степени расшпреипя, полного давления п температуры, а также состава газа показано, что наименьшие потери полезной колебательной энергии в резопаторпой области обеспечивают сопла, построенные на базе равномерной характеристики. Эффективность преобразования тепловой энергии в энергию когерентного электромагнитного излучения существенно зависит от геометрии сопла, определяющей свойства колебательно-неравновесного течения газовой смеси в рабочей части газодинамического. лазера. [c.288]

Встречающиеся в технике колебательные системы большей частью обладают несколькими степенями свободы. Колебания в таких системах можно возбудить различными способами, причем форма колебаний и их частота будут зависеть от способа возбуждения. Если колебания влияют друг на друга, то они называются связанными. Чем сильнее эта связь, тем эффективнее взаимное влияние и тем более колебания и наблюдаемые при их возникновении процессы отли" чаются от исследованных до сих пор. Некоторые из таких процессов рассматриваются в данной главе. Однако здесь еще в большей степени, чем в предыдущих главах, мы вынуждены ограничиться рассмотрением небольшого количества примеров и задач, так как происходящие при связанных колебаниях процессы чрезвычайно разнообразны, и здесь мы сможем описать лишь некоторые типичные случаи. [c.255]

Наиболее широко применяемыми (особенно при волочении) ультразвуковыми колебательными системами (УКС) радиального типа являются системы на основе кольцевого магнитострик-ционного преобразователя. Такого рода устройства можно использовать при штамповке выдавливанием мелких деталей с небольшими степенями деформации, поскольку при высоких статических нагрузках на магнитострикционный пакет происходит демпфирование колебаний. Суилественным недостатком является также малая эффективность работы из-за значительных акустических потерь в узле подвески магнитострикционного пакета. В применяемых устройствах [33] преобразователь подвешен в ванне охлаждения посредством металлической втулки, запрессованной во внутреннюю полость пакета и закрепленной своими концами в стенках ванны. Матрица запрессована во втулке. [c.151]

Механизмы, по которым в неравновесных условиях осуществляются химические реакции, характеризуются большим разнообразием. В зависимости от степени ионизации, электронной температуры, давления и удельной энергонапряженности разряда один и тот же процесс может играть различную роль и иметь существенно отличающуюся эффективность. Проведенные исследования позволили выявить важную роль колебательного возбуждения молекул электронным ударом большинства неэлектроотрицательных молекул, таких как Н2О, СО2, N2. Это приводит к достаточно большой скорости колебательного возбуждения таких молекул. При этом основная доля энерговклада локализуется именно в колебательных степенях свободы, что обеспечивает селективность и высокую энергетическую эффективность таких процессов. В наиболее благоприятных условиях в колебательных степенях свободы сосредотачивается до 80% всей вложенной в разряд энергии. Такая эффективность не может быть достигнута в других каналах плазмохимических реакций. [c.206]

Задача нсс.педс вания колебательных процессов в машинах и механизмах в теоретическом II эксперимента 1ьном определении частот и форм собственных колебании. в анализе вынужденных колебаний и их устойчивости, в установлении возможности уменьшения амплитуд прн резонансах, в выборе эффективных методов борьбы с ними в рабочем диапазоне частоты вращения машины, а также в анализе возможных методов оценок степени опасности колебаний. [c.334]

Было разработано устройство для возбуждения низкочастотных колебаний в скважине и эффективной передачи их в пласт [25], которое производит депресси-онно-вибрационное воздействие в скважинной жидкости непосредственно на локальные участки стенок обсадной колонны с перфорационными каналами. Данное скважинное оборудование работает на потоке закачиваемой в насоснокомпрессорные трубы рабочей жидкости, и при обеспечении высокой степени передачи низкочастотной колебательной энергии в пласт не ограничено, в отличие, например от генератора фирмы OYO, мощностью электроприводящего механизма. [c.278]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...