Закон движения твёрдого тела или в относительном движении

Найдём формулу для интеграла действия как функцию начальных условий движения тела при входе в атмосферу. При отделении от орбитального модуля спускаемый аппарат на внеатмосферном участке траектории получает некоторый начальный кинетический момент, определяющий дальнейшее его движение относительно центра масс. Внешними аэродинамическими моментами будем пренебрегать. Вследствие этого движение тела подчиняется законам движения твёрдого тела в случае Эйлера [c.88]

Это есть диференциальное уравнение вращательного движения твёрдого тела вокруг неподвижной оси. Это уравнение аналогично основному уравнению динамики точки, выражающему второй закон Ньютона, но только вместо массы в это уравнение входит момент инерции тела, вместо линейного ускорения— угловое ускорение тела и вместо силы (или суммы сил) — сумма моментов приложенных к телу сил относительно оси вращения. [c.385]

Действие ударных сил на твёрдое тело. Применим к твёрдому телу, подвергающемуся действию ударных сил, закон изменения количества движения [формула (56.50) на стр. 629] и закон изменения кинетического момента относительно произвольного (неподвижного или подвижного) центра [формула (56.52) на стр. 630] мы получим [c.636]

Уравнения движения твёрдого тела, отнесённые к осям, неизменно связанным с телом. Эйлеровы уравнения движения твёрдого тела. Для получения уравнений движершя свободного твёрдою тела, отнесённых к осям А г 1 , неизменно связанным с телом, служи тот же закон, о котором шла речь в предыдущем параграфе, только равенство (45.43) раскрывается с помощью подвижных осей. С этой целью мы замечаем, что система vS для гюлюса А, служащего началом подвижных осей, характеризуется своим главным вектором К и главным моментом G , а система S.— главным вектором F и главным моментом L . Значок А попрежнему отмечает, что момент берётся относительно соог-ветствующего полюса (в данном случае полюса А). Как и в случае неподвижного полюса, выражение (45.43) может быть заменено двумя векторными равенствами, причём второе пишется по типу формулы [c.502]

Эта теорема справедлива также для движения системы относительно осей, перемещающихся поступательно вместе с центром масс. И.ч теоремы вытекает закон сохранения гл. момента количеств движения если сумма моментов внеш. сил относительно данного центра (пли оси) равна пулю, то гл. момент количеств движения системы относительно этого центра (или оси) остаётся всё время величиной постоянной. Теорема применяется при изучении движения твёрдого тела, в частности в теории гироскопов, в теории удара, при н. ученли движения планет, в теории турбин. [c.617]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...