Плотность распределение массовой силы

Параметры торможения газа 337 Переменная Жуковского 274 Плотность распределения массовых сил 62 [c.458]

В правой части уравнения (295), помимо воздействия поля сил давления (второй член), введено еще воздействие на частицу массовых (объемных) сил, отнесенных в уравнении к единице массы и обозначенных вектором F. Если, например, мы учитываем из таких сил только силы тяжести текущей массы, то вместо F следует взять вектор ускорения силы тяжести g. Вообще же F — вектор интенсивности или плотности распределения массовых сил, действующих в потоке. Этот вектор можно определить как предел [c.166]

Массовые силы характеризуются плотностью распределения Р. Если lS.W — элементарный объем, содержащий точку Л, и АР — массовая сила, действующая на массу ДМ = рД1 жидкости в этом объеме, то в данной точке А плотность распределения массовой силы [c.14]

Кроме поверхностных сил на жидкость действуют массовые силы Плотность распределения массовых сил Р, ее проекции на координатные оси Рх, Ру, Рг- [c.31]

Закон распределения давлений. Используя дифференциальное уравнение равновесия жидкости (2.5) и подставляя в него проекции плотности распределения массовых сил, получаем [c.41]

Если действующие на жидкость массовые силы обладают потенциалом, то проекции плотности распределения массовых сил Рх, Ру, Рг представляются частными производными от потенциальной функции Я [c.80]

На жидкость действует только одна массовая сила тяжести. Б этом случае проекции на оси координат плотности распределения массовых сил Fx Fy=0 Fz——g (ось OZ направлена вертикально вверх). [c.84]

Если считать заданными проекции плотности распределения массовых сил, то в уравнения движения жидкости в напряжениях (5.1) входят десять неизвестных функций [c.92]

Составляющие плотности распределения массовых сил Рх, Р у, Рг считаются заданными (известными), а плотность р и кинематическая вязкость V — постоянными. [c.96]

Распределение массовых сил в некотором объеме задается вектором плотности массовой силы, равным пределу отношения [c.16]

Для характеристики распределения массовых сил обычно пользуются осредненным значением вектора плотности массовых сил, равным отношению главного вектора массовых сил к величине массы, т. е. [c.17]

Плотность распределения массовой (объёмной) силы обозначим , тогда [c.15]

В настоящем разделе будет рассмотрен случай, когда область Q совпадает со всем пространством R . Деформация этой области происходит под действием массовых сил с плотностью pF, распределенных по ограниченной подобласти пространства R , вне этой подобласти — плотность pF=0. [c.94]

Для характеристики массовых сил введем понятие о плотности их распределения. Если на элементарный объем А1 жидкости действует сила А/, то вектор F, определяемый условием [c.57]

Движение жидкости в данной системе под действием неоднородного поля массовых сил, приложенных к частицам жидкости внутри системы, и обусловленное внешними полями (гравитационным, магнитным, электрическим), называют свободным движением или свободной конвекцией. Свободное движение под действием гравитационного поля в системе с неоднородным распределением плотности жидкости называют гравитационным свободным движением или гравитационной свободной конвекцией [67]. [c.175]

Различают свободную и вынужденную конвекцию. В первом случае движение в рассматриваемом объеме жидкости возникает за счет неоднородности в нем массовых сил. Если жидкость с неоднородным распределением температуры, и, как следствие, с неоднородным распределением плотности, находится в поле земного тяготения, может возникнуть свободное гравитационное движение. В дальнейшем в основном будет рассматриваться гравитационная свободная конвекция, вызванная неоднородностью температурного поля. [c.126]

F— плотность распределения в пространстве массовых сил. Вектор напряжений можно выразить как произведение орта п на тензор напряжений Р [c.46]

Массовые силы будем задавать вектором F интенсивности или плотности их распределения, который можно определить как предел [c.85]

Рассмотрим движущуюся невязкую л<идкость, у которой плотность р. Выделим в ней элементарный параллелепипед с ребрами йх, йу, йг, параллельными координатным осям (рис. 4.1). На массу жидкости в объеме параллелепипеда, равную рйх йу йг. действуют массовые силы, пропорциональные массе, и поверхностные силы давления окружающей жидкости, распределенные по граням параллелепипеда, направленные по внутренним нормалям к граням и пропорциональные площадям соответствующих граней. у [c.77]

Основы аксиоматики МСС изложены в 3, причем установлено, что произвольная часть среды, заключенная в объеме V и ограниченная поверхностью 2, в любое мгновение t находится в динамическом равновесии в смысле Даламбера сумма всех массовых сил (включая силы инерции) и сил, действующих на поверхности 2, равна нулю. Если плотность среды р, массовая сила Р и ускорение каждой частицы w в момент t известны, то объемная сила, действующая на массу в объеме йУ, равна р(Р—w) V эта сила, проинтегрированная по объему V, в сумме с проинтегрированной по поверхности 2 силой действующей на площадку с нормалью V на равна нулю. Значит, при составлении уравнения движения среду в объеме V можно считать замороженной , т. е. считать ее абсолютно твердым телом, па внутренний единичный объем которого действует объемная сила р(Р— у), а на поверхности — распределенный вектор силы с плотностью Р на единицу площади. Поэтому в векторной форме уравнение движения массы любого объема V с соответствующей поверхностью 2 имеет вид [c.117]

На рис. 5.1 изображен движущийся объем сплошной среды V в момент I. На него действуют массовые силы с плотностью распределения 7,. На каждом бесконечно малом элементе 5 поверхности, ограничивающей рассматриваемый объем, действует вектор напряжения <. "1. Во всей области, занятой средой, определено поле скоростей [c.181]

При предположении, что массовые силы Ь, и распределенные источники тепла г заданы, уравнения (5.43), (5.44) и (5.45) составляют систему пяти независимых уравнений, содержащих четырнадцать неизвестных функций координат и времени. Неизвестными являются плотность р, три компоненты скорости г,- (или, что равно- [c.189]

ГДР /ь ёг ИЙ., — различные величины, представляющие интерес в данной физической задаче. Например, в задачах механики и могут быть плотностью и потоком массы, или плотностью и потоком импульса, или плотностью и потоком знергии. Величина кг описывает распределенные источники, такие, как импульс массовых сил в законе сохранения импульса. Уравнение (5.54) представляет собой закон сохранения рассматриваемой физической величины (массы, импульса, энергии и т. д.). [c.139]

Чтобы не усложнять анализ, рассмотрим первоначально неподвижную жидкость с постоянным давлением при отсутствии массовых сил, но с произвольным распределением плотности р (х). Можно представить себе нагретый слой жидкости, в котором гравитационные эффекты имеют высший порядок, и ими можно пренебречь. Линеаризованные уравнения ) для возмуш ения давления Р, возмуш ения плотности Н и возмуш ения скорости V имеют вид [c.245]

Свободной конвекцией называется движение жидкости, вызванное неоднородным распределением массовых сил, в частности, обусловленное разностью плотности нагретых и холодных слоев, находящихся в поле тяготения. В этом случае нагретые слои жидкости испытывают действие архимедовой силы и движутся вверх, и, наоборот, охлажденные слои движутся вниз. Свободная конвекция в отличие от вынужденной не может осуществляться без теплообмена. [c.194]

G и л ы м а с с о в ы е. Эти силы действуют на все частицы, составляющие рассматриваемый объем жидкости величина этих сил пропорциональна массе жидкости. В случае однородной жидкости, т. е. жидкости, имеющей всюду одинаковую плотность (р = onst), величина массовых сил будет пропорциональна также объему жидкости поэтому при р = onst массовые силы можно называть объемными силами (что мы далее и будем делать). К числу объемных сил относится собственный вес жидкости силы инерции жидкости также можно рассматривать как внешние объемные силы. Интенсивность (плотность распределения) объемных сил. в различных точках пространства, занятого жидкостью, в общем случае может быть разной. В частном случае, когда интенсивность действия объемных сил одинакова во всех точках пространства, занятого жидкостью, величина объемной силы F, приложенной к данному объему У жидкости, равна [c.17]

Таким образом, при заданном распределении плотности и угловой скорости вращения потока по сечению канала уравнение (4.3) и данные рис. 4.21 позволяют определить конкретные области, где возникают условия для активного воздействия центробежйых массовых сил на поток. В первом приближении это уравнение можно использовать также и для анализа устойчивости закрученного потока за источником закрутки при различных законах профилирования лопаток. [c.93]

При неодноро-iriOM распределении плотности по объему фазы необходимо учитывать возникающую переменность массовой силы. [c.25]

Геофизическая турбулентность. Турбулентные движения всегда диссипативны, поэтому они не могут поддерживаться сами по себе, а должны черпать энергию из окружающей среды. Турбулентность возникает либо в результате роста малых возмущений в ламинарном потоке, либо вследствие конвективной неустойчивости движения. В первом случае энергия турбулентности извлекается из кинетической энергии сдвиговых течений, во втором - из потенциальной энергии неравномерно нагретой жидкости в гравитационном поле. На характер геофизической турбулентности специфическое влияние оказывает стратификация атмосферы (распределение массовой плотности р и других термогидродинамических параметров по направлению силы тяжести) и вращение Земли (с угловой скоростью Q =7.29-10" с" ). Кроме этого, многокомпонентность реальной атмосферы приводит часто к бароклинности смеси, вызванной зависимостью р не только от давления р (как в баротропных средах), но также от [c.11]

Дифференциальные уравнения Навье — Стокса выражают собой не что иное, как равновесие приложенных к каждому элементу жидкости массовых сил (вес), поверхностных сил и сил инерции. В число поверхностных сил входят, во-первых, силы давления (нормальные силы) и, во-вто-рых, силы трения (касательные силы). Массовые силы (вес) играют при движении жидкости существенную роль только либо при наличии у жидкости свободной поверхности, либо при неравномерном распределении плотности, т. е. в случае неоднородной жидкости. В однородных же жидкостях без свободной поверхности вес, действующий на каждый элемент объема, уравновешивается гидростатической подъемной силой, вызываемой распределением гидростатического, или весового, давления, т. е. того давления, которое имеет место в состоянии покоя. Следовательно, при движении однородной жидкости без свободной поверхности массовые силы совершенно выпадают, если вместо действительного давления рассматривать разность между действительным давлением и давлением в состоянии покоя. В дальнейшем мы ограничимся только такими случаями, так как они являются наиболее важными для приложений. Тогда в уравнения Навье — Стокса будут входит1> только силы давления, силы трения и силы инерции. [c.76]

Дифференциальное уравнение равновесия или уравнение Эйлера позволяет после интегрирования получить ра спределение давления р = р(х, у, г) в покоящейся жидкости при заданном распределении напряжения массовой силы 1т= х, у, г), плотности д = [c.26]

Вектор внешних массовых сил, плотность распределения которых обозначим через Г (х,у,2), находим аналогично на элементарный объём ёУ массой рёУ действует сила fpdV, следовательно, внешняя массовая сила, действующая на весь объём V, равна [c.64]

Мощность силы равна скалярному произведению вектора силы и скорости тела, на которое она действует. Например, на элементарный объём ёУ действует внешняя массовая сила с плотностью распределения i, величина этой силы равна ГрёУ. Работа этой силы на перемещении равна [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...