Принцип Даламбера для системы

Тогда принцип Даламбера для системы можно представить в другой форме [c.362]

Из принципа Даламбера для системы в форме (6) или (8) можно Рис. 83 получить следствия в виде шести [c.362]

Математически принцип Даламбера для системы выражается п векторными равенствами вида (85 ), которые, очевидно, эквивалентны дифференциальным уравнениям движения системы (13), полученным в 106. Следовательно, из принципа Даламбера, как и из уравнений (13), можно получить все общие теоремы динамики. [c.345]

ПРИНЦИП ДАЛАМБЕРА ДЛЯ СИСТЕМЫ МАТЕРИАЛЬНЫХ ТОЧЕК [c.371]

Если к каждой материальной точке движущейся системы приложить силу инерции этой точки, то все эти силы инерции будут уравновешиваться заданными силами и реакциями связей, приложенными к данной системе. В этом и состоит сущность принципа Даламбера для системы. [c.371]

Принцип Даламбера для системы материальных точек [c.343]

N векторных условий (49) или (50) выражают принцип Даламбера для системы при движении механической системы активная сила и реакция связей вместе с силой инерции составляют равновесную систему сил для каждой точки системы. [c.343]

Из принципа Даламбера для системы в форме (49) или (51) можно получить следствия в виде шести условий равновесия для сил, действующих на точки системы, и сил инерции. [c.344]

Дополнительные динамические реакции, согласно следствий из принципа Даламбера для системы, вместе с силами инерции образуют равновесную систему сил, т. е. удовлетворяют условиям равновесия [c.355]

Принцип Даламбера для системы по своему содержанию не отличается от уравнений движения точек системы. [c.351]

Из принципа Даламбера для системы можно получить еще одно следствие — теорему об изменении кинетической энергии. Для этого умножаем (8) скалярно на и суммируем полученные соотношения по всем точкам. Получаем [c.353]

Приложив к точкам тела силы инерции, применим к телу следствия из принципа Даламбера для системы, считая, что тело разбито на X частиц (малых), принимаемых за точки. Для этого следует приравнять нулю главный вектор и главный момент всех внешних сил и сил инерции точек тела. Имеем [c.359]

Условия (30) можно назвать принципом Даламбера для системы, выраженным через обобщенные сил ы. Из (30) следуют условия равновесия системы Q = 0, г = 1, 2,. ... п, если силы инерции точек системы, а следовательно, и обобщенные силы инерции равны нулю. [c.388]

Как известно, сила инерции материальной точки уравновешивает активные силы и реакции связей. Это утверждение относится к каждой точке системы в отдельности. Таким образом, приходим к формулировке принципа Даламбера для системы материальных точек [c.118]

В чем состоит принцип Даламбера для системы [c.837]

Действительно, умножив каждое из равенств (14.3), выражающих принцип Даламбера для системы материальных точек, на Sr, получим [c.288]

ГЛАВА 27 ПРИНЦИП ДАЛАМБЕРА ДЛЯ СИСТЕМЫ [c.497]

Отсюда приходим к заключению если в любой момент к каждой материальной точке данной системы приложить силу инерции этой точки, то эти силы инерции будут уравновешиваться заданными силами, действующими на систему, и реакциями связей. В этом и состоит принцип Даламбера для системы. [c.497]

Претория проделанные выше рассуждения по отношению к каждой из точек системы, придем к следующему результату, выражающему принцип Даламбера для системы если в любой момент времени к каждой из точек системы, кроме фактически действующих на нее внешних и внутренних сил, приложить соответствующие силы инерции, то полученная система сил будет находиться в равновесии и к ней можно будет применять все уравнения статики. [c.426]

В задаче о двил<еиии точки член —ша представляет эффект действия силы F, в то время как в задаче об уравновешенности сил, действующих на точку, член —та представляет силу, которую надо приложить к точке, чтобы уравновесить силу F. Это отличие не находит своего отражения в уравнениях. Таким образом, формально принцип Даламбера позволяет (свести задачу о движении точки к задаче о равновесии действующих на нее сил и сил инерции. Переходя к системе материальных точек с идеальными связями, запишем принцип Даламбера для каждой точки системы р. виде [c.115]

В соответствии с принципом Даламбера для любой механической системы активные силы, силы реакций связей вместе с силами инерции удовлетворяют условию равновесия сил для каждой точки системы, т. е. [c.386]

Принцип Даламбера для материальной точки (- для несвободной механической системы...). [c.69]

Решение. Применим к пластине следствие из принципа Даламбера для системы, цриваыыв нулю сумму моментов внешних сил и сил инерции относительно оси Ох. Действие пружины ia пластину заменим силой упругости Р, [c.364]

Применим к выделенному малому тетраэдру следствие из принципа Даламбера для системы, согласно которому векторная сумма всех сил, действующих на точки сплошной среды в выделенном тетраэдре, вместе с силами инерции этих тoчe относительно инерциальной системы отсчета равна нулю. На точки сплошной среды в выделенном тетраэдре действуют объемные силы. Их векторная сумма ЕдррдрА /, где Р(.р — средняя интенсивность объемной силы р р — средняя плотность и АУ — объем тетраэдра. Для поверхностных сил, действующих на выделенный тетраэдр через поверхность грани ОВС, действует си- [c.544]

Выберем в пространстве, в котором движется сплошная среда, неподвижную относительно инерциальной системы отсчета, замкнутую поверхность площадью 5, ограничивающую объем V. Эта воображаемая поверхность не препятствует движению сплошной среды. Применим к сплошной среде, которая находится в выделенном объеме в момент времени 1, первое следствие из принципа Даламбера для системы. Согласно этому следствию, векторная сумма всех действующих на точки сплошной среды объемных и поверхностных сил вместе с lлaм l инерции точек относительно инерциальной системы отсчета равна нулю. [c.547]

Как записывается и формулируется принцип Даламбера для системы несвободных магериальных точек [c.185]

Принцип Даламбера для системы материальных точек. Рассмотрим систему п материальных точек М, М ,. . ., Л/ , на которую наложены геометрические неосвобождающие связи (н. 1.1. гл. XVII), которые, вообще говоря, не будем предполагать стационарными и идеальными. Массы точек обозначим mi, m2,. .., т . Равнодействующую заданных активных сил (как внешних, так и внутренних), приложенных к v-й точке, обозначим Fv, а равноде11ствующую реакций связей, приложенных к v-й точке, через (v = l, 2,. ... .., п) (рис. 20.4). Для каждой из точек системы, на основании второго закона Ньютона, будем иметь [c.363]

Принцип Даламбера для системы материальных точек. Если ко всем действующим на точпи системы активным силам и пассивным силам (реакции связей) добавить [c.363]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...