Силы гидродинамические, действующие массовых сил

Изолируем в потоке элементарно малую частицу, имеющую форму прямоугольного параллелепипеда со сторонами Ах, Ау, Аг. На выделенную частицу действуют силы гидродинамического давления, массовые силы и силы инерции. [c.82]

Силы гидродинамического давления, так же как для частицы, находящейся в равновесии, действуют на изолированной поверхности массовые силы, как на это уже указывалось в 2, пропорциональны массе частицы силы инерции определяются произведением массы частицы на мгновенное значение ускорения ее движения. В проекциях на выбранные оси координат сумма этих сил, действующих на рассматриваемую частицу, составляет [c.82]

На ротор лопастного колеса гидродинамической передачи действуют массовые и поверхностные силы. Под массовыми силами понимают пропорциональные массе силы веса и инерции. У колес, для которых проведена статическая балансировка с целью совмещения центра тяжести с осью вала, а также динамическая балансировка с целью совмещения оси инерции с осью вала, действующие силы не создают ни равнодействующей, ни момента на колесо. [c.5]

При движении тела в вязкой жидкости под действием внешней силы на него действует, вообще говоря, гидродинамический момент. В общем случае невозможно выбрать точку приложения силы так, чтобы момент относительно нее был равен нулю, и тем самым предотвратить тело от вращения при его поступательном движении ). Однако для тел, для которых Сд = О, такой точкой будет центр реакции. Действительно, как видно из (5.4.176), на такое тело, движущееся поступательно, при любой его ориентации не будет действовать гидродинамический момент относительно R. Следовательно, если линия действия массовых сил (например, силы тяжести), действующих на частицу, проходит через R, то внешний момент относительно этой точки будет равен нулю и при этом частица не будет стремиться повернуться относительно R. Возможные типы поведения таких частиц существенно проще типов движения любого другого класса частиц. [c.223]

При заданных скоростях поступательного и вращательного движения частиц первостепенный физический интерес будут представлять такие макроскопические параметры, как гидродинамические силы и моменты, действующие на частицы со стороны жидкости. Как только для определенной совокупности частиц эти параметры становятся известными, можно непосредственно решить обратную задачу определения картины движения частиц по известным значениям гравитационных массовых сил и действующих на них моментов. [c.271]

Основные элементы движения жидкости. Причинами движения жидкости являются действующие на нее силы объемные или массовые силы (сила тяжести, инерционные силы) и поверхностные силы (давление, трение). В отличие от гидростатики, где основной величиной, характеризующей состояние покоя жидкости, является гидростатическое давление, которое определяется только положением точки в пространстве, т. е. р=/ (х, у, г), в гидродинамике основными элементами, характеризующими движение жидкости, будут два гидродинамическое давление и скорость движения (течения) жидкости. [c.56]

Движение жидкости в природе совершается под действием различных сил тяжести, давления, трения (сопротивления), поверхностного натяжения, упругости. Каждая из этих сил выражается через физические величины (размерные коэффициенты), характеризующие природу сил и жидкости. Влияние указанных сил проявляется в неодинаковой степени в различных явлениях. Одни явления протекают под преобладающим действием сил тяжести и сопротивления, другие — сил тяжести, сопротивления и поверхностного натяжения или только сил тяжести, поверхностного натяжения и т. д. Условия гидродинамического подобия модели и натуры требуют равенства в них отношений всех сил, под действием которых протекает явление. Рассмотрим возможность такого равенства. Для этого, используя уравнение Навье—Стокса для установившегося одноразмерного движения, напишем уравнения относительно оси X для натуры и модели, введя масштаб модели I с соответствующими значками (Хд — масштаб массовых сил Ар —масштаб плотности Хр — масштаб сил давления Хи — масштаб скоростей Х — масштаб коэффициента кинематической вязкости Х1—масштаб длин) [c.502]

Уравнения движения (1.39), записанные в эйлеровых координатах X, t, называются уравнениями Эйлера. Обращая внимание на физический смысл отдельных членов в (1.39), отметим, что правая его часть дает выражение для полного ускорения в виде двух составных частей ускорения, которое вызывает массовые силы, и добавочного ускорения, учитывающего действие сил гидродинамического давления. Уравнение (1.39) можно записать в лагранжевых переменных [c.30]

Гидродинамическое давление. Давление движущейся жидкости имеет свойства гидростатического, если не учитывать силы вязкости. Действительно, для невязкой жидкости силы, являющиеся причиной движения, не отличаются от сил, действующих в покоящейся жидкости (массовые силы, силы инерции). Поэтому доказательство того, что давление образует скалярное поле (см. 5), полностью распространяется и на движущуюся невязкую жидкость. Таким образом, [c.83]

На самом же деле уравнения (4) и (5) имеют прозрачную гидродинамическую интерпретацию. Уравнение (4) — это уравнение неразрывности для поля скоростей (6), а уравнение (5) — это интеграл Лагранжа—Коши для потенциальных течений идеальной баротропной жидкости под действием потенциальных массовых сил с плотностью потенциала V. Квантовомеханический потенциал Р играет роль [c.225]

При изучении динамики нас будет интересовать не физическая природа действующих сил, а только их величина, направление действия и место приложения. С этой точки зрения все силы можно подразделить на массовые, или объемные, и поверхностные. Первые действуют на каждый элемент объема звена. Таковы силы тяжести, упругости, а также даламберовы силы инерции. Вторые приложены к элементам некоторой части (реже всей) поверхности звена. К ним относятся силы гидродинамического давления жидкости или [c.36]

Изменение степени жесткости Ф и связанной с ней степени сцепления Ф" гидродинамической муфты Феттингера может достигаться другим путем, с помощью более простого и элементарного средства—так, например, созданием в рабочей полости условий, способствующих нестационарности потока при переходе жидкости с колеса на колесо в области больших скольжений. Это действие достигается возбуждением неравномерного, пульсирующего с высокой [частотой потока и сильным вихреоб-разованием в потоке жидкости в местах перехода между насосным и турбинным колесами. Возникающие при этом динамические массовые силы преобладают и препятствуют образованию циркуляции жидкости со средними скоростями, соответствующими разности давлений от центробежных сил в обоих рабочих колесах, особенно при постоянном скольжении. [c.126]

Рассмотрим в движущейся идеальной жидкости бесконечно малую частицу в форме элементарного тетраэдра с ребрами dx, dy, dz. Применим к этой частице принцип Даламбера, т. е., присоединяя к поверхностным и массовым силам, действующим на данную частицу, силы инерции, напищем условие равновесия указанных сил. На каждую грань тетраэдра будут действовать поверхностные напряжения (гидродинамические давления) pi, ру, [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...