Физические процессы при кипении

ФИЗИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ ПРИ КИПЕНИИ [c.515]

Особо сложные процессы, например теплообмен в турбулентном потоке, теплообмен при кипении и некоторые другие, будут исследоваться путем осуществления как физического, так и численного эксперимента на основе полученных результатов будут совершенствоваться существующие модели механизм ) [c.445]

Теплообмен при кипении воды является важнейшим процессом, протекающим в парогенераторах и атомны реакторах, и по своей физической сущности отличается большой сложностью. Возникновение процесса кипения возможно только при наличии в жидкости центров парообразования, которыми являются взвешенные частички и неровности поверхности нагрева, а также адсорбированные на поверхности [c.174]

Для того чтобы определить, влияет ли процесс парообразования на интенсивность теплообмена -при кипении, рассчитываем коэффициент теплоотдачи к кислороду без кипения обк по формуле (8.14), которую запишем здесь в виде зависимости числа Nu от Re и Рг. Физические свойства кислорода определяем при его средней температуре на кипящем участке [c.423]

Процесс кипения жидких металлов обладает рядом существенных особенностей (по сравнению с неметаллическими жидкостями), обусловленных физическими свойствами и высокой температурой кипения металлов. По своему характеру процесс кипения жидких металлов в области давлений порядка атмосферного в значительной степени аналогичен кипению неметаллических жидкостей в области вакуума [16]. Подобное обстоятельство связано с затруднительностью парообразования на поверхности нагрева при кипении металлов. Экспериментальные и теоретические исследования показали, что для образования зародыша пузырька при одинаковом давлении насыщения при кипении жидких металлов необходим значительно больший перегрев поверхности нагрева, чем при кипении неметаллических жидкостей [7, 8, 11, 21—23, 30, 45]. [c.249]

Однако поскольку процесс теплообмена при кипении очень сложен и зависит от большого числа физических факторов, критериальные формулы не охватывают всего разнообразия условий теплообмена при кипении для конкретных пар жидкость—поверхность нагрева. [c.174]

При кипении жидкости внутри области, охваченной процессом, имеются части пространства с различными физическими свойствами (жидкость, пар). В связи с этим математическая формулировка задачи должна включать аналитическое описание как для явлений внутри каждой из областей, так и для процессов на границах этих областей, т. е. на границах раздела фаз. При этом очевидно, что хотя последние связи представляют собой условия равенства сил (механическая сторона задачи) и условия равенства тепловых потоков (тепловая задача), они не входят в условия однозначности и, следовательно, не входят в граничные [c.233]

Теплообмен при кипении воды является важнейшим процессом, протекающим в парогенераторах (котлах), различных испарителях и атомных реакторах, и по своей физической сущности отличается большой сложностью. [c.73]

Опишите физические процессы теплообмена при изменении агрегатного состояния вещества (кипение и конденсация). [c.90]

Процессы зарождения, роста и отрыва паровых пузырьков у поверхности нагрева подчиняются определенным физическим закономерностям, с которыми кратко необходимо ознакомиться, прежде чем переходить к детальному изучению процесса теплоотдачи при кипении жидкости. [c.362]

Эти задачи включали раздельное исследование всех режимов пленочного кипения в каналах при подъемном, опускном и горизонтальном течении кипящей жидкости и определение условий перехода одного режима пленочного кипения в другой (по длине канала и во времени для нестационарного случая). Поскольку преимущественно изучалось пленочное кипение применительно к захолаживанию магистралей, то в задачи экспериментов входило изучение кризиса пленочного кипения как его границы и переходного кипения. Важное внимание уделялось методам интенсификации пленочного кипения и управления его кризисом. Изучение механизма физических процессов рассматривалось как составная часть основных экспериментальных исследований, необходимая для их правильного проведения, интерпретации и [c.272]

Процесс кипения заключается в том, что если к жидкости подводить теплоту, то при некоторой температуре, зависящей от физических свойств рабочего тела и давления, наступает процесс парообразования по всей массе жидкости. Образовавшиеся пузырьки пара, пройдя всю толщу жидкости, вылетают в окружающее пространство. [c.172]

Как показывают физические исследования, кипение возникает лишь в том случае, если в жидкости имеются пузырьки защемленного у стенок газа или если такие пузырьки образуются вследствие выделения газа, растворенного в жидкости. Тогда при повышении температуры или понижении давления жидкость испаряется внутрь пузырьков, они растут в объеме и прорываются наружу через свободную поверхность. Возникает процесс кипения. [c.20]

Испарение (кипение) и конденсация, плавление твердых тел и отвердевание расплавов — процессы теплообмена, отличительной чертой которых является выделение скрытой теплоты фазового перехода на поверхности раздела. Отвод теплоты от этой поверхности или подвод к ней осуществляется через соприкасающиеся фазы посредством теплопроводности, конвекции и, возможно, излучения. Поскольку физические свойства фаз (например, воды и пара) различны и скачкообразно изменяются при переходе через межфазную границу, то математическую формулировку процессов переноса составляют отдельно для каждой непрерывной фазы (см. пп. 1.1.2 и 1.1.3), после чего описывают механическое и тепловое взаимодействие между ними. [c.55]

Сложные взаимодействия, наблюдающиеся при пузырьковом кипении, не дают возможности составить физически правильную модель процесса и дать ее полное математическое описание. Предложен ряд формул для определения коэффициента теплоотдачи при пузырьковом кипении. Например, формула, предложенная Д. А. Ла-бунцевым, которая с максимальным отклонением 35 % отражает экспериментальные данные многих исследований по кипению различных (за исключением криогенных) жидкостей в самых разнообразных условиях, имеет следующий вид [c.218]

Вместе с тем необходимо отметить, что на любой технической поверхности, даже если ее можно считать абсолютно гладкой в гидродинамическом отношении, всегда имеется множество центров парообразования с различными радиусами кривизны. Из всего этого множества активными центрами при заданном значении перегрева являются зародыши паровой.фазы, радиус кривизны которых больше минимального радиуса зародыша, который может быть приближенно определен по уравнению (6.8). Очевидно, что условия зарождения, роста и отрыва паровых пузырей, образующихся около центров с различным радиусом кривизны, не одинаковы, а состояние жидкости у поверхности пузыря и пара в пузыре у каждого центра непрерывно меняется во времени. Следовательно, кипение жидкости по своей физической природе является нестационарным процессом. Однако при выводе соотношений для какой-либо интегральной характеристики, например для коэффициента теплоотдачи или первой критической плотности теплового потока, процесс кипения обычно рассматривается как стационарный с учетом цикличности работы каждого центра парообразования. Разумеется, при этом пользуются среднестатистическими значениями всех его внутренних характеристик. [c.172]

Под интенсификацией теплообмена авторы понимают увеличение количества тепла, снимаемого с теплоотдающей поверхности, без увеличения расхода теплоносителя. При охлаждении однофазным теплоносителем эффект интенсификации оценивается по увеличению коэффициента теплоотдачи. Критерием эффективности интенсификаторов теплообмена при этом является отношение коэффициентов теплоотдачи с интенсификатора-ми и без них при одинаковом расходе теплоносителя. Такая оценка отвечает физическому смыслу процессов, с помощью которых достигается интенсификация теплообмена. Все они сводятся к увеличению турбулентного обмена между пристенным слоем и турбулентным ядром потока, к утонению или разрушению ламинарного подслоя, к уменьшению его термического сопротивления. Эффективность интенсификаторов при охлаждении двухфазным теплоносителем оценивается по увеличению зоны бескризисного кипения. Под критерием эффективности интенсификаторов в этом случае понимается отношение критических мощностей в каналах с интенсификаторами теплообмена и без них при одинаковых давлении, входной температуре и расходе теплоносителя. [c.7]

В этой ситуации определяющим процессом является испарение пленки жидкости, на которое при данных режимных параметрах должно быть затрачено вполне определенное количество тепла при любом уровне теплового потока. Унос жидкости из пленки в ядро потока и обратный процесс орошения ее корректируют затраты тепла на испарение пленки через паросодержание, при котором происходит истощение пленки, т. е. кризис теплоотдачи. Механизм этой коррекции заключается в следующем. Волновой унос капель жидкости из пленки (срыв капелек с гребней волн) при данных физических параметрах и скорости потока, видимо, не связан с определенным уровнем тепловой нагрузки, а вторая составляющая (пузырьковый унос), конечно, зависит от величины теплового потока при этом, чем выше тепловой ноток, тем интенсивнее кипение в пленке и, следовательно, больше выброс капель в ядро потока. Это уменьшает количество жидкости в пленке, снижая паросодержание в момент кризиса. Поэтому, чем короче канал и, стало быть, выше тепловая нагрузка, тем ниже критическая мощность. Тот же эффект (снижение критической мощности) можно получить не укорачиванием канала, а при помощи ников тепловыделения в канале, особенно в выходной его части [121. [c.39]

При увеличении разности температур (или удельного теплового потока) наступает режим развитого пузырькового кипения, при котором интенсивность теплообмена определяется процессом парообразования, т. е. конвекцией жидкости, обусловленной возникновением, ростом и движением пузырьков пара. Величина коэффициента теплоотдачи в этом случае зависит от М (или q), физических свойств жидкости, давления и физических свойств системы жидкость — поверхность нагрева. [c.95]

При этом по достижении некоторых критических параметров возникают типичные критические явления, обычно резко нарушающие режим нормальной работы аппарата. К такого рода явлениям относятся случаи захлебывания аппарата при встречном течении жидкости и газа, начало резкого вторичного увлажнения в различного рода сепараторах, разрушение устойчивой паровой подушки под раздаточным дырчатым листом в барботерах, возникновение и разрушение пленочного кипения и многие им подобные процессы. Критические скорости, при которых происходят эти явления, весьма разнообразны и зависят как от характера процесса и физических свойств взаимодействующих сред, так и от геометрических размеров и формы аппарата. Однако все эти внешне весьма разнородные явления объединяет общая природа всех кризисов, заключающаяся в нарушении устойчивости потока жидкости при достижении газом некоторой критической скорости, а общность, уже [c.315]

Приготовление литейных сплавов связано с процессом плавления - переходом металлов из кристаллического состояния в жидкое, происходящим с поглощением теплоты. При постоянном внешнем давлении плавление происходит при определенной температуре плавления Т . При плавлении кристаллических тел нарушаются термомеханическая устойчивость кристаллических решеток и характерный для твердого состояния порядок, т.е. теряется постоянство формы материала, скачкообразно увеличивается объем, меняются и другие физические свойства металлов и сплавов. Тем не менее при плавлении в металлах и сплавах сохраняется присущий им металлический тип связи, он полностью исчезает только при температуре кипения (Гкт). [c.195]

Реакторы на быстрых нейтронах обладают большим потенциалом обеспечения безопасности, реализация которого не представляет принципиальных трудностей. Это связано с внутренней физической устойчивостью процессов в активной зоне БР, возможностью минимизации эффектов реактивности до уровня меньше доли запаздывающих нейтронов, отсутствием высокого давления в первом контуре, большими запасами до температуры кипения теплоносителя, высоким уровнем его естественной циркуляции. При переходе от натрия к теплоносителю на основе свинца (свинец—висмут) добавляется фактор отсутствия запасенной химической энергии. [c.169]

В вакуум-кристаллизаторах процесс кристаллизации осуществляют без подвода теплоты в результате адиабатического испарения части растворителя путем понижения давления, т.е. за счет самоиспарения. При этом на растворение испарителя расходуется физическая теплота самого раствора, что приводит к его охлаждению до температуры кипения при остаточном давлении. В этом случае пересыщение достигается вследствие как повыщения концентрации раствора, так и за счет понижения температуры. Количество испаряющегося [c.543]

В заданных конкретных условиях для каждой жидкости существует предельное значение критерия Kw, выше которого влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде становится пренебрежимо малым. Однако в общем случае эта граница не может быть точно определена только с помощью критерия Kw [182]. Дело в том, что при кипении жидкости с заданными физическими свойствами количество теплоты, вынесенное из пристенной области за счет процесса парообразования, пропорционально ql rp"), а интенсивность турбулентного обмена в однофазной среде определяется значением числа Рейнольдса Re = twi/v, а не одной только скоростью W [182]. Например, при фиксированных значениях плотности теплового потока я скорости циркуляции интенсивность переноса теплоты при турбулентном течении однофазной среды с увеличением диаметра трубы уменьшается. Следовательно, этот механизм переноса перестает влиять на теплоотдачу к кипящей жидкости в трубе большего диаметра при меньшем значении q и, следовательно, Кш- При механизмов переноса теплоты с увеличением вязкости жидкости также смещается в сторону меньших значений критерия К -При кипении в трубах коэффициент теплоотдачи зависит также от иаросодержания потока. Эта зависимость обусловлена возрастанием истинной скорости жидкой фазы w и изменением структуры потока по мере накопления в нем пара при неизменном массовом расходе парожидкостной смеси. [c.228]

Таким образом, из уравнения (13.8) следует, что для бинарных смесей при давлениях, не очень близких к критическому, отношение (Мф),о/(- кр)см<1,0, т. е. возникновение к.п.с. приводит к снижению а, к тем более значительному, чем больше абсолютные значения ДСик И производной (d uiildt)p. Этот же результат был получен в, предыдущем параграфе из общих физических представлений о процессе теплообмена при кипении смесей и растворов. [c.348]

Волошко А. А, Внутренние физические характеристики процесса парообразования.— В кн. Теплообмен и гидро- и газодинамика при кипении и конденсации. Новосибирск, 1979, с. 6—10. См. также Волошко А. А., Вургафт А. В. Динамика отрыва парового пузыря при кипении в условиях свободного движения.—ИФЖ, 1970, т. XIX, № 1, с. 15--20. [c.437]

Охлаждающий эффект может быть получен в результате ряда физических процессов и явлений при фазовых превращениях — кипении жидкостей, плавлении твердых тел, при адиабатическом и политропном расширении тел с производством внешней работы — за счет внутренней энергии расширяющегося тела, в процессе дросселирования — за счет потери внутренней энергии тела (эффект Джоуля-Томсона), в результате термоэлектрических явлений (эффект Пельте), на которых основано действие полупроводниковых охлал<дающих устройств, и т. д. [c.150]

Отличие условий теплообмена при кипении на одиночной трубе и пучке труб обусловлено тем, что во втором случае при малых g и J3 теплоотдача зависит не только от процесса парообразования, но и от конвективного переноса тепла, вызванпого движением парожидкостной смеси [12, 1, 391. В [39] предложена физическая модель, поясняющая особенности теплообмена при кипении на пучке. В [40] влияние пучка объясняется не только конвективным теплопереносом, но и испарением ншдкости в пузыри во время их подъема, сближения и контактирования с перегретым слоем жидкости у каждого последующего ряда труб. [c.217]

Можно утверждать, что система уравнений (1) — (7) соответствует требованиям физической полноты, так как процесс теплоотдачи при кипении недогретой жидкости будет физически полностью определен, если задать давление, скорость жидкости, ее температуру, род жидкости, величину теплового потока и геометрию канала, т. е. его сечение и длину. [c.55]

Изучению закономерностей процесса теплоотдачи в парогенерирующих каналах посвящено значительное число экспериментальных и теоретических исследований [3.1—3.3]. Однако в настоящее время по существу отсутствует количественная теория теплообмена при кипении. Имеющиеся обобщенные зависимости основаны на приближенных физических моделях и экспериментально подмеченных закономерностях. Результаты расчетов, выполненные в широком диапазоне изменения параметров, существенно различаются между собой. Это объясняется как сложностью самого явления, так и трудностями в его изучении. Особенно это становится очевидным при высоких давлениях, когда температурные напоры невелики. Выявление влияния того или иного фактора (например, массовой скорости или паросодержания) связано с изменением вариаций температурных напоров, соизмеримых с погрешностью их определения. Поэтому не случайно, что до сих пор точки зрения авторов о влиянии различных параметров на коэффициент теплоотдачи расходятся между собой. [c.97]

В настоящее время известны две физические модели, в которых анализируются закономерности процесса концентрирования при кипении в капиллярно-пористых структурах. В модели Р. Макбета [6.19], разработан- [c.252]

Процесс кипения с незапамятных времен используется человеком. Тем не менее до сих пор нет сколько-нибудь строгой количественной теории процесса и даже не выяснены его основные физические закономерности. Между тем потребность в теории этого процесса исключительно велика. Особенно это стало ощущаться в последние годы в связи с потребностями новой техники, прежде всего атомной и ракетной. Только на количественной теории процесса кипения могут основываться теории теплообмена при кипении и кризиса кипения, а такцсе ядерно-физические расчеты кипящих атомных реакторов. То обстоятельство, что до сих пор нет ни одной попытки аналитическото решения задачи о теплообмене применительно к кипящим жидкостям, в значительной мере, если не главным образом, обязано отсутствию количественных закономерностей процесса кипения. Таким образом, исследования по физике кипения представляют большой интерес для ряда областей науки и техники. [c.5]

Для проблем теплообмена при кипении весьма важна история образования и роста парового пузыря в перегретой жидкости. Первый шаг в направлении к пониманию процесса роста (или исчезновения) пузыря сделал Релей [1], сформулировавший эту задачу как задачу гидродинамики несжимаемой, нев язкой жидкости. На основе физических представлений Бошняковича [2], Якобом с сотр. [3] были проведены опыты по определению скорости роста пузырей средствами высокоскоростной съемки (500—1000 кадр1сек). Результаты этих о пы-тов хорошо согласовывались с теоретическими предсказаниями Бошняковича. [c.212]

Оптимальное протекание ядерно-физических процессов требует от теплоносителя минимального поглощения нейтронов, минимальной склонности к активации при прохождении через реактор, сохранения физических и химических свойств под действием излучения. Для нормальной организации теплофизических процессов особое значение имеют такие свойства теплоносителя, которые обеспечивают интенсивную передачу тепла к поверхности теплообмена высокие теплопроводность, удельная теплоемкость и плотность. Теплоноситель должен иметь возможно более высокую температуру кипения, что позволяет организовать высокотемпературный процесс (высокий его подогрев в реакторе) при умеренном или даже при атмосферном давлении. Очень важна возможно низкая температура плавления (ниже температуры окружающего воздуха), что позволяет организовать пуск реактора без предварительного подогрева теплоносите- [c.339]

Перемешивание (кипение) ванны обусловлено выде-чением газообразных продуктов реакции окисления углерода. При окислении углерода образуются jfO и СОа, объем которых в тысячи раз превышает объе1 -м тал ча Выделение такого количества газа обеспечивает энергичное перемешивание металла и шлака, облегчает массо- и теплопередачу, создавая условия для ускорения других физико-химических и физических процессов и форсирования плавки в целом. Например, нагрев, дефосфорация и десульфурация металла в мартеновской печи практически невозможны без перемешивания ванны, вызываемого выделением продуктов окисления углерода. Аналогична роль этого перемешивания и в других агрегатах. [c.143]

Можно следующим образом представить физический механизм переходного кипения. При высоких значениях температуры стенки Гц, жидкость отделена от поверхности нагрева пленкой пара (область устойчивого пленочного кипения). С уменьп]ением Г паровая пленка становится более тонкой, при этом развитие колебаний границы раздела фаз может привести к контакту жидкости с поверхностью нагрева. В месте контакта с горячей стенкой жидкость прогревается. По достижении определенного перегрева прилегающего к стенке слоя жидкости происходит возникновение устойчивых зародышей паровой фазы. Далее паровые пузыри растут, сливаются в сплошну 0 пленку и оттесняют жидкость от поверхности нагрева. Образовавшаяся при этом паровая пленка оказывается гидродинамически неустойчивой, что приводит к возникновению очередного контакта жидкости со стенкой, и процесс циклически повторяется. [c.258]

Область перегрева жидкости. Процесс кипения жидких металлов в трубах по сравнению с неметаллическими жидкостями характеризуется рядом особенностей. Эти особенности связаны с физическими свойствами металлических теплоносителей и высокой температурой насыщения. Одной из таких особенностей, ранее отмеченной в (Ц, является значительный перегрев жидкости сверх температуры насыщения. Было обнаружено, что при подогреве калия в рабочем участке наблюдался рост температуры жидкости сверх температуры насыщения. При достижении некоторой (критической для данных условий) величины перегрева происходило вскипание жидкости, и температура теплоносителя начинала резко падать, уменьшаясь до величины, близкой к Тпосле чего дальнейший процесс кипения калия в трубе происходил при обычных условиях (рис. 2). [c.6]

Дальнейшее уточнение функции Л(р/Ркр) может быть произведено введением масштабов, учитывающих отклонение физических свойств жидкостей в границах более узких групп веществ в смысле формул (1). Однако вряд ли это целесообразно, так как и при этом остается разброс опытных точек, обусловленный специфической неустойчивостью процесса кипения, количеством и типами центров парообразования и связанного с этим характером омьшания поверхности жидкостью и т. п. факторами, не поддающимися точному аналитическому учету. [c.31]

Для того чтобы понять процессы, сопровождаюш,ие теплоотдачу к жидкости в сверхкритической области, необходимо проанализировать изменение физических свойств жидкости в окрестности критической точки и выше нее. Теоретически удельная теплоемкость при постоянном давлении и коэффициент теплового расширения в критической точке стремятся к бесконечности. Указанное свойство можно рассматривать как следствие того обстоятельства, что критическая точка является верхней границей области, в которой может происходить кипение. Скрытая теплота парообразования в критической точке стремится к нулю, а удельные объемы жидкости на кривой насыщения и газообразной фазы становятся одинаковыми. При давлении ниже критического на бесконечно малую величину можно увеличить энтальпию на бесконечно малую величину, равную скрытой теплоте парообразования температура при этом останется постоянной. Одновременно происходит увеличение удельного объема на бесконечно малую величину. В связи с этим предполагается, что удельная теплоемкость и коэффициент теплового расширения при давлении ниже критического становятся бесконечно большими. Подобное предельное состояние достигается также и в закритической области, где наблюдается резкий конечный максимум удельной теплоемкости. Удовлетворительные экспериментальные доказательства бесконечно больших значений любого из двух указанных физических параметров в сверхкритическом состоянии отсутствуют. Сверхкритическая температура, при которой наблюдается максимум удельной теплоемкости, по терминологии Голдмена [3] называется псеводокрити-ческой температурой. Псевдокритическая температура для большинства веществ увеличивается с давлением, а величина максимума удельной теплоемкости уменьшается (фиг. 1). [c.352]

Выбор теплоносителя определяется его физическими свойствами, доступностью, легкостью транспортировки и стабильностью в процессе длительной эксплуатации. При выборе органических теплоносителей обращают внимание на термостойкость, температуру кипения и воспламенения, химическую агрессивность, токсичность и взаимодействие с материалами трубопроводов и аппаратуры. Для обеспечения эффективного теплообмена выбирают теплоносители, обладающие большой теплотой парообразования, высокой теплоемкостью и малйй вязкостью. [c.96]

Жидкие металлы существенно отличаются по физическим свойствам от неметаллических жидкостей. Oihh имеют высокие температуры кипения при низких давлениях являются термически устойчивыми характеризуются высокой теплопроводностью, плотностью, а следовательно, и большой интенсивностью теплоотдачи. В отличие от неметаллических жидкостей в жидких металлах процессы молекулярной теплопроводности приобретают важную роль не только в пристеночной области, но и в турбулентном ядре потока. В предельном случае, когда X— оо, а числа Рг— 0, молекулярная теплопроводность становится основным способом переноса тепла, так как интенсивность конвективного теплообмена оказывается ничтожно малой. Температурное поле по поперечному сечению турбулентного -потока в жидких металлах имеет профиль, характерный для течения неметаллических жидкостей при ламинарном режиме в трубах (см. рис. 3-1). Поскольку в жидких металлах Рг -<1, то они характеризуются большой толщиной теплового пограничного слоя, см. уравнение (3-4)] и малой длиной начального участка тепловой стабилизации по сравнению с длиной начального участка гидродинамической стабилизации [см. уравнение (3-6)]. Малая длина участка тепловой стабилизации означает, что в жидких металлах наблюдаются значительные аксиальные температурные градиенты, которые могут иметь порядок величин, одинаковый с радиальными температурными градиентами, что в неметаллических жидкостях не имело места. Поэтому появляется необходимость учета переноса тепла за счет продольной молекулярной теплопроводности в жидких металлах при проведении как теоретических, так и экспериментальных исследований. [c.212]

В ряде случаев массообмен существен и с точки зрения предотвращения пли ограничения коррозии поверхностей нагрева. Важность этого обстоятельства для мощных парогенераторов видна хотя бы из того, что именно значительному концентрированию у стенки приписывались многочисленные случаи коррозии парогенерирующих труб. Большое значение имеют также данные по концентрированию и для оценки многочисленных физических схем теплообмена при пузырьковом кипения и кризиса теплоотдачи, предложенных за последние годы. Действительно, любая физическая схема до сих нор оценивалась с точки зрения ее соответствия накопленному экспериментальному материалу по интегральным характеристикам (коэффициентам теплоотдачи и критическим параметрам). В этих условиях наличяэ любой дополнительной информации о процессе весьма полезно. В частности, знание степени концентрирования позволяет во многих случаях отбраковывать, как явно ие соответствующие данным по 1гассообмену, модели, хорошо увязывающиеся с известными сведениями только по теплообмену. [c.200]

В работе [12] была предложена упрощенная модель кипения жидкости в капиллярно-пористых структурах, основанная на физических представлениях о наиболее существенных сторонах процесса. Согласно этой модели, капиллярные каналы, пронизывающие слой, делятся на нарогенерирующие и пароотводящие, причем п пароотводящих каналов питают т парогенерирующих. При этом иг и. И только по мере приближения к критической области отношение mln) стремится к единице. [c.73]

Смотреть страницы где упоминается термин Физические процессы при кипении : [c.199] [c.183] [c.86] [c.306] [c.231] [c.302] [c.228]

Смотреть главы в:

Теплотехника -> Физические процессы при кипении

ПОИСК

Кипение

Физические особенности процесса кипения

Физические процессы

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...