Схемы уровней энергии

Рис, 80. Схема уровней энергии ядра Th ". [c.257]

На рис. 40.11 приведена упрощенная схема уровней энергии атома неона (справа). Излучению с длинами волн 632,8 и 1150 нм соответствуют переходы Ei [c.793]

Рис. 24.6. Схема уровней энергии

Схема уровней энергии водородного атома и спектр излучения. Поскольку формулы (30.24а) и (14.19) не отличаются, схема уровней атома водорода, полученная по формуле (30.24а), совпадает со схемой уровней по теории Бора (см. 14). Частоты [c.192]

Схему уровней энергии атомов щелочных металлов нельзя представить в функции лишь одного главного [c.200]

Более сложными А. с. двухэлектронными спектрами) обладают атомы с двумя внеш. электронами ещё сложнее спектры атомов с тремя и более внеш. электронами. Особенно сложны спектры элементов, для к-рых происходит достройка внутр. электронных оболочек (rf-оболочек переходных элементов и оболочек у лантаноидов и актиноидов см. Периодическая система элементов). В сложных спектрах серии уже не удаётся выделить. Спектральные линии образуют группы — мультиплеты. В наиб, сложных А. с. число спектральных линий доходит до многих тысяч. Интерпретация сложных спектров с установлением схемы уровней энергии и квантовых переходов между ними представляет трудную задачу систематики А. с. [c.153]

Рис. 1. Схема уровней энергии двухатомной молекулы о и б — электронные уровни г) и ь" — колебательные квантовые числа J и J — вращательные квантовые числа.

Рис. 1. Схема уровней энергии атома С в электрическом поле для п 15 (1т = 1).

Схема уровней энергии ионов хрома в рубине изображена на рис. 4.3. Рабочим переходом является переход между уровнями и Мг. Состояние является метастабильным и имеет при комнатной температуре время жизни около 3 мс. Оно состоит из двух близких подуровней Е и 21, расстояние между которыми составляет 29 см- . Переходам между этими подуровнями и основным уровнем М2 соответствуют линии излучения Ri и R2 с длиной волны 0,6943 и 0,6929 мкм при температуре 300 К. При уменьшении температуры кристалла линии Ri и R2 сужаются и смещаются в более коротковолновую часть спектра. В области температур от 20 до 80°С сдвиг линии R, составляет около 6,5-10 3 нм (т. е. 4000 МГц) на 1°С. Поэтому в некоторых случаях (например, чтобы излучение попадало в окно прозрачности атмосферы [48]) требуется введение температурной стабилизации активного лазера. Необходимо [c.160]

Органические красители в растворе отличаются высокими значениями поперечных сечений поглощения и испускания, а также широкими полосами. Они пригодны как активные вещества для лазеров с перестраиваемой длиной волны (табл. 2.2). Схема уровней энергии уже обсуждалась в гл. 1 и показана на рис. 2.17 вместе с переходами накачки, лазерными и релаксационными переходами. На системы синглетных и триплетных электронных уровней накладываются колебательные уровни. Вследствие большого числа колебательных степеней свободы [c.80]

Рис. 33.34. Схема уровней энергии молекул Na и СОа по отношению к основным состояниям N а (Xi2+, о = = о) и СО2 (00 0). Молекулы СОа селективно возбуждаются в состояние (00 /) при передаче колебательной энергии от молекул Ng (и = 1) [5].

Подробная схема уровней энергии и лазерных переходов (указаны стрелкой) трехвалентных ионов [c.750]

Рис. 5.4. Схема уровней энергии, поясняющая метод пар линий.

Фиг. 8. Схема уровней энергии симметричных волчков (изображена не в масштабе)

На фиг. 8, а построена схема уровней энергии симметричного волчка для случая/д /в, т. е. для А В (вытянутый симметричный волчок), и на фиг. 8,6 — для случая т. е. для А< В (сплющенный симметричный вол- [c.37]

На фиг. 28 изображена часть схемы уровней энергии для простейшего случая трех настоящих нормальных колебаний трехатомной молекулы. Эта схема состоит из большого числа накладывающихся друг на друга систем равноотстоящих уровней одной системы с расстояниями между уровнями, равными СО), соответствующей различным значениям VI при г/., = О, г з = О, одной системы с расстояниями между уровнями ох,, соответствующей различным значениям v. при х , = О, 3 = 0, одной системы с расстоянием ш.,, соответствующей различным значениям при 1/1 —О, — помимо этого, получаются системы уровней г ] со всеми другими возможными значениями и и [c.90]

В табл. 32 приведены в несколько сжатом виде эти и подобные им данные для более высоких колебательных уровней всех важных случаев точечных групп. На схеме уровней энергии фиг. 52, подобной схеме уровней энергии для невырожденных колебаний фиг. 42, указаны типы симметрии более высоких колебательных уровней для я-колебания линейной молекулы и для е-коле-бания молекулы, принадлежащей к точечной группе Различные уровни, [c.144]

В верхнем состоянии ), В самом простом случае, когда для колебания возбужден один квант в верхнем состоянии и ни одного кванта в нижнем состоянии, тогда как для колебания возбуждено по одному кванту и в верхнем и в нижнем состояниях, мы получаем частоту, которую можно записать, как 7 V,-— V,., Эта частота показана на схеме уровней энергии фиг. 81, а. [c.290]

Соо г, к типу 2" " — И" " относятся интенсивные переходы 1—О, 2—О. .. для параллельных колебаний, а в случае молекул с симметрией /)оо л к такому типу относятся переходы 1—0,3—0 для антисимметричных колебаний. Кроме того, к этому типу относятся некоторые составные полосы. На фиг. 102 на схеме уровней энергии показаны возможные вращательные переходы для полосы также приведен спектр, возникающий в результате этих переходов. Если не обращать внимания на [c.410]

Фиг. 102. Схема уровней энергии для полос линейных многоатомных молекул.

На схеме уровней энергии фиг. 108 показаны переходы, разрешенные правилами отбора для случая 11 —. Основное отличие от первого типа состоит в том, что, кроме ветвей Р м R, мы получаем интенсивную ветвь Q. Эта ветвь описывается следующей формулой [c.414]

На схеме уровней энергии фиг. 111 показаны переходы, разрешенные правилами отбора для случая П —. Мы видим, что, даже если пренебречь удвоением типа I, здесь имеются, как и в случае полос типа П — Е, три ветви Р, Q и R. Однако, поскольку рассматриваемая полоса является параллельной полосой только с Mgф О, то интенсивность линий ветви Q очень быстро спадает с увеличением квантового числа J. Поэтому, хотя большинство линий ветви Q и совпадает друг с другом, они не образуют очень интенсивной линии , как это наблюдается в полосах типа П — а дают лИнию , интенсивность которой сравнима с интенсивностью отдельной линии ветвей Р и R. Кроме того, на фиг. 111 справа и слева от этой линии Q заметно отсутствие линии в серии, образуемой ветвями Рк R а. именно линий (0)иЯ(1)). Дальнейшие линии будут отсутствовать для переходов Д — Д,. ... [c.417]

Фиг. 111. Схема уровней энергии для полос П —П линейных многоатомных молекул (см. пояснения к фигурам 102 и 108).

Фиг. 149. (<2) —схема уровней энергии полосы типа Л асимметричного волчка (б) — спектр для наиболее низких значений У. И схема уровней и спектр вычерчены в масштабе, соответствующем основной частоте ( ) молекулы Н О (согласно данным Нильсена [667]), для которой ось С) совпадает с осью среднего момента инерции. Обозначения типов симметрии применимы именно к этому случаю. [c.500]

Фиг. 154. Схема уровней энергии полосы типа В асимметричного

Фиг. 160. Схема уровней энергии полосы типа С асимметричного волчка.

Существование резонансного испускания впервые показал Вуд в 1904—1905 гг. для )-линий паров натрия. Освещая пары натрия светом, частота которого совпадает с частотой желтой линии натрия, Вуд обнаружил, что сами пары начинают испускать свет, состоящий из той же желтой линии. В дальнейшем это явление подверглось детальному исследованию, особенно в парах ртути. Схемы уровней энергии и переходы между ними для паров натрия и ртути показаны на рис. 32.2. Линии, которые проявляются при резонансном испускании, называют резонансными. Когда происходит оптическое возбуждение уровня, с которого возможны переходы не только обратно на основной уровень, но и на другие более низкие возбужденные уровни, то наряду с резонансным наблюдается испускание с частотами, меньшими частоты резонансной линии,— нерезонансное испускание. При возбуждении атомных систем с основного уровня частоты гисп линий испускания обычно меньше или равны частотам Vпoгл линий поглощения. На это впервые обра- [c.226]

В настоящее время красителями принято называть химические соединения с разветвленной системой сопряженных химических связей, обладающие интенсивными полосами поглощения в видимой или ближней ультрафиолетовой области спектра. Схема уровней энергии молекулы красителя приведена на рис. 34.15. Общими особенностями спектроскопических характеристик красителей являются зеркальная симметрия спектров поглощения So—Si и люминесценции, а т.экже частичное перекрытие спектра люминесценции спектром поглощения (рис. 34.16). [c.950]

Переходы, приводящие к излучению различных линий в спектре атома водорода, могут быть также изображены на схеме уровней энергии атома. На рис. 50 стрелками показаны переходы, приводящие к излучению линий серии Бальмера, Лаймана и Пашена. [c.89]

АИГ Nd-лазер принадлежит к твердотельным лазерам с оптической накачкой. Лазерно активными веществами служат синтетические кристаллы иттрий-алюминиевого граната (Y3AI5O12), содержащие ионы Nd + в объемной концентрации, приблизительно равной 1,5 %. Более высокие концентрации невозможны вследствие различия в радиусах ионов Nd и Y +. АИГ-кристаллы имеют кубическую решетку и поэтому являются оптически изотропными. На рис. 2.13, а показана схема уровней энергии иона Nd +, находящегося в электрическом поле кристалла. Из левой части рис. 2.13, а видно, что схема относится к четырехуровневому лазеру. [c.75]

Хотя к решению уравнения Шредингера косвенным методом вынуждает пас практическая необходимость, это естественный путь к пониманию решений. Суть состоит в том, что в процессе выбора приближений используется много понятий, проливающих свет на природу поведения ядер и электронов в молекуле. Некоторыми из таких наиболее важных понятий являются электронное состояние, молекулярная орбиталь, поверхность потепциаль-1юй энергии, равновесная конфигурация ядер и функция диполь-ного момента. Когда мы говорим, что понимаем решение, мы имеем в виду, что можем предсказать схему уровней энергии и вид волновых функций данной молекулы без решения уравнения [c.130]

СПЕКТРЫ ПОГЛОЩЕНИЯ ФОТОХИМИЧЕСКИ ОКРАШЕННЫХ КРИСТАЛЛОВ ЩЕЛОЧНО-ГАЛОИДНЫХ СОЕДИНЕНИИ И СХЕМА УРОВНЕЙ ЭНЕРГИИ [c.147]

Такая модель пригодна для теоретического описания большинства свойств лазерного излучения. Но если мы хотим создать реальный лазер, схема уровней энергии становится более сложной. Можно различить три основных типа таких схем. Первая представлена на рис. 2.8. Электрон атома из основного состояния 1 возбуждается в состояние 3. Такое возбуждение может быть вызвано фотоном света накачки с частотой, соответствующей частоте перехода с уровня 1 на уровень 3 (метод оптической накачки, предложенный Кастлером). Затем электрон безызлучательно или с излучением может перейти с уровня 3 на уровень 2, который связан с уровнем [c.44]

Уровни энергии Согласно квантовой механике, уровни энергии асимметричного волчка не могут быть представлены в явном виде формулой, аналогичной формуле для симметричного во.1чка (1,20). Поэтому мы попытаемся дать сперва качественное представление о схеме уровней энергии. Полный момент количества движения J для заданного уровня энергии, как всегда, имеет постоянную величину и направление. Момент количества движения является квантованной величиной, а именно, может принимать значения, равные [c.57]

При небольшом отклонении от симметричного 10лчка расщепление первоначально вырожденных уровней невелико и мы получаем схему уровней энергии, изображенную справа и с ева на фиг. 17. Расщепление уровней совершенно аналогично Л-удвоению в двухатомных молекулах и может быть названо удвоением типа К. Рас цеплэние увеличивается с увеличением 7, однако уменьшается с увеличением К (соответствующего квантовому числу Л двух- [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...