Нелинейное изменение магнитного поля

НЕЛИНЕЙНОЕ ИЗМЕНЕНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ [c.68]

В [4.17] прямым вычислением бьшо получено выражение для нелинейного изменения магнитного поля 8В с учетом пространственной дисперсии и нового эффекта — нелинейности циклотронного резонанса для потенциальных циклотронных волн (мод Бернштейна). В общем случае это выражение имеет вид [c.69]

Таким образом, в работе изложен нелинейный расчет гармонических составляющих э.д.с накладного датчика. Показано, что гармоники э.д.с. связаны с магнитными параметрами контролируемого ферромагнитного материала — коэрцитивной силой, остаточной и максимальной магнитными индукциями, а характер их изменения зависит от соотношения неоднородных постоянного подмагничивающего и переменного магнитных полей, воздействующих на преобразователь. По выведенным формулам можно рассчитать любую гармонику в зависимости от указанных выше параметров. В частности, дан расчет второй гармоники э.д.с. датчика при контроле изделий из стали 45Х после закалки и отпуска. [c.22]

Наиболее простым преобразователем напряженности магнитного ноля является пассивный индукционный преобразователь, работающий по принципу электромагнитной индукции. Более высокую чувствительность имеют индукционные преобразователи с сердечниками, изготовленными из материалов с высокой магнитной проницаемостью. Как правило, размеры их при одинаковой чувствительности по напряженности магнитного поля существенно меньше размеров преобразователей без сердечников. Однако вследствие нелинейной зависимости индукции ферромагнетика от напряженности поля преобразователи с ферромагнитными сердечниками имеют линейную амплитудную характеристику только при малых напряженностях поля. Кроме того, на чувствительность такого преобразователя могут влиять различные подмагничивающие поля, применяемые в установках магнитного контроля. Выходной сигнал е индукционных, преобразователей зависит от скорости изменения напряженности измеряемого магнитного поля [30]. [c.11]

Следовательно, расчет оптимального режима магнитной записи в магнитографической дефектоскопии имеет специфический, более сложный характер по сравнению с записью электрических сигналов. Необходимо также указать, что физика записи поля дефекта имеет принципиальное отличие от физики записи электрических сигналов движущейся магнитной головкой. При записи поля дефекта, осуществляемой в статическом поле намагничивающего устройства, подмагничивающее поле линеаризует магнитную характеристику ленты и делает возможным пропорциональную запись. При записи магнитной головкой зависимость между чувствительностью лент и высотой пика дифференциальной кривой предельной петли гистерезиса имеет нелинейный характер вследствие изменения направления поля, действующего на элемент носителя при прохождении его около рабочего зазора головки [54]. При записи электрических сигналов необходимо учитывать влияние неоднородности намагничивания рабочего слоя ленты и нормальной составляющей поля головки. [c.17]

Итак, мы приняли условие, что намагничивающее поле имеет одинаковые значения как для металла в зоне дефекта, так и для метал.та вдали от дефекта, а это значит, что вдоль всей пластины магнитное поле одно и то же и, следовательно, магнитная лента должна получить равномерное намагничивание, при котором контраст записи поля дефекта должен отсутствовать. Такой подход к объяснению процесса магнитной записи поля дефекта оказался возможным из тех соображений, что в данном случае определяется режим намагничивания (находится оптимальная величина намагничивающего поля), при котором ответвляется наибольший магнитный поток в зоне расположения дефекта сплошности и не ставятся требования к количественной оценке величины ответвленного потока или величины поля дефекта. При этом будем учитывать изменение среднего значения магнитной проницаемости металла при переходе к сечению с дефектом (в других подходах к описанию поля дефекта нелинейность магнитной среды не учитывалась). [c.27]

Возможность полного описания нелинейных магнитных полей, несомненно, является наивысшим достижением применения метода конечных элементов в электронной и ионной оптике. Кроме того, уравнения данного метода автоматически учитывают локальные изменения магнитной проницаемости они могут быть выражены через векторные потенциалы с тем, чтобы включать в расчет катушки возбуждения форма конечных элементов может быть подогнана к самой сложной форме границ и т. д. Следовательно, в рамках метода можно полностью анализировать целые магнитные системы. [c.161]

Численные методы дают возможность достаточно точно учитывать все нелинейности и непостоянство внешних воздействий (изменение подводимой мощности или напряженности магнитного поля), позволяют моделировать весь процесс нагрева. [c.44]

В сильно нелинейных режимах возможны специфические эффекты взаимодействия электромагнитных и тепловых полей, приводящие к пространственно-периодическому изменению температуры при однородных начальных условиях и монотонном характере внешнего воздействия. Примером такого режима является так называемый полосатый нагрев , хорошо описанный в работах [6, 7]. Он заключается в том, что на поверхности ферромагнитного тела, помещенного в однородное магнитное поле, при температурах, близких к точке Кюри, могут возникнуть периодические изменения температуры в виде ярко светящихся и темных полос. По мере перехода новых участков тела в немагнитное квазилинейное состояние полосы исчезают. Моделирование такого неустойчивого режима представляет особые трудности и до настоящего времени не выполнялось. [c.44]

Ферромагнетики обычно состоят из доменов ( 1.6), разделенных стенками. Наличие стенок в предыдущих параграфах не рассматривалось, так как предполагалось, что имеет места только один способ изменения намагниченности —ее прецессия приближенное магнитное поле считалось достаточно сильным, чтобы создать идеальное пространственно однородное состояние намагниченности в основном состоянии. Но общие уравнения, полученные в 6.2—6.5, дают возможность провести и феноменологическое исследование структуры и нелинейных движений ферромагнитных стенок. [c.404]

Характер зависимости Bi (а) для конкретной системы с параметрами R = 30 мм h = 2/3 / = 2 / = 50 мТл d = 0,872 мН/м показан на рис. 6.30. Значение В определяют по значению Bi при ао = 0. График Вх (а) показывает, что магнитная индукция нелинейно зависит от признака асимметрии тела, причем с уменьшением последнего диапазон изменения индукции сужается, и при некотором его критическом значении стабильность работы системы нарушается. В производстве широко используют системы ориентации, работающие по принципу сортировки деталей на два канала (в зависимости от занимаемого деталью положения). Такие системы применяют для питания одновременно ряда технологических машин из одного загрузочного устройства при подаче на сборку двух одинаковых деталей с зеркальным расположением их относительно друг друга, а также для отбраковки из транспортного потока дефектных деталей. В системах сортировки механизм переориентации деталей может отсутствовать. Сортировка пластинчатых деталей 1 с односторонним токопроводящим немагнитным слоем осуществляется в магнитном поле высокой частоты, соз- [c.217]

На рис. 66 представлена зависимость е титаната бария от температуры. Температура в данном случае около -1-120° С, при которой е имеет резко выраженный максимум, называется точкой Кюри при температурах ниже точки Кюри материал обладает особыми с е г н е т о э л е к-трическими свойствами (сильная зависимость е от напряженности поля, т. е. нелинейность емкости гистерезис, т. е. отставание изменений заряда от изменений напряжения, аналогичный магнитному гистерезису, упомянутому в 51, и др.). При повыщении температуры выще точки Кюри сегнетоэлектрические свойства сразу исчезают, и материал становится обычным, линейным , диэлектриком. Добавлением к титанату бария некоторых других материалов (как сегнетоэлектрических, так и не сегнетоэлектриче-ских) удается существенно изменять его свойства и, в частности, сильно смещать точку Кюри как область более нпз- [c.191]

Мы положили здесь магнитную проницаемость равной 1 есть линейная часть поляризации, которая в свою очередь через восприимчивость первого порядка линейно связана с напряженностью поля. Из дифференциального уравнения (2.23-2) следует система т дифференциальных уравнений для отдельных амплитуд парциальных волн [явное представление дано в ч. I, Приложение 6, уравнение (П6-4)] с частными производными по пространственным и временным координатам различных высоких порядков. При соответствующих физических условиях высшими производными можно пренебречь, при этом возникает вопрос о том, насколько сильно амплитуды напряженности поля и поляризации меняются в пространстве по сравнению с / и во времени по сравнению с а>г Мы примем, что пространственная структура волн не испытывает изменений под влиянием взаимодействия (что соответствует представленной в 1 концепции мод) это означает, что можно положить равными нулю все пространственные производные. Далее, действие нелинейной поляризации можно рассматривать как малое возмущение в том смысле, что [c.198]

В предыдущих параграфах было рассмотрено влияние нелинейного изменения магнитного поля на потешщальные Щ1клотронные волны. Исследуем теперь аналогичный эффект для электромагнитных циклотронных волн. Сначала рассмотрим волны, бегущие вдоль магнитного поля [4,23]. [c.79]

Для упрощения системы связанных уравнений опустим нелинейные члены в уравнении Максвелла для магнитной индукции (3). Такое упрощение оказывается справедливым, если сравнить два источника электрического поля dBJdt и д В du/dt)/dx. Если рассматривать изменения магнитного поля и напряжений за время то на расстоянии S, то электрическое поле описывается в уравнениях членами, оценка которых дана ниже [c.100]

Таким образом, изменение магнитного поля связано в этом случае с действием ВЧ-давления. Формула (4.21) имеет принципиальное отличие от (4.20). Механизм образования нелинейного магнитного поля в данном случае не сводится к действию ВЧ-давления. Он аналогичен механизму возбуждения магнитного поля люнгмюровскими колебаниями в плазме без внешнего магнитного поля [4 22] и связан с неоднородностью амплитуды и фазы потенциала колебаний, приводящей к различию В фазах разных компонентов электрического поля. В частности, выражение (4.21) отлично от нуля для вращающихся полей [4.13]. Отметим, что дВ в (4.21) может иметь разные знаки. [c.77]

В первой части книги представлены некоторые вопросы теории и практики методов, разрабатываемых в Отделе физики неразрушающего контроля АН БССР, а также результа-1Ы исследования физических процессов и явлений, протекающих в материалах при воздействии переменных и постоянных полей, статических и динамических нагрузок. В области теории нелинейных процессов в ферромагнетиках получены общие соотношения для расчетов гармонических составляющих э. д. с. накладных преобразователей в зависимости от коэрцитивной силы, максимальной и остаточной индукции при наложении постоянного и переменного полей. Даны обзор по теории феррозондов с поперечным и продольным возбуждением, практические рекомендации по их применению. Приведены результаты исследований магнитостатических полей рассеяния на макроскопических дефектах, обоснована возможность их моделирования, рассмотрены режимы записи указанных полей при магнитографической дефектоскопии, обеспечивающие максимальную выяв ляёмость дефектов. Анализируется характер изменения магнитных, механических и структурных свойств высоколегированных и жаропрочных сталей в зависимости от режимов термической обработки для обоснования метода контроля по градиенту остаточного поля ири импульсном локальном намагничивании, который широко используется при контроле механических свойств низкоуглеродистых сталей. [c.3]

Изменение индутивности происходит благодаря наличию нелинейной зависимости между индукцией и напряженностью магнитного поля. [c.575]

КОЛЕБАНИЯ (вынужденные [возникают в какой-либо системе под влиянием внешнего воздействия переменного пружинного маятника (характеризуется переходным режимом и установившимся состоянием вынужденных колебаний резонанс выявляется резким возрастанием вынужденных механических колебаний при приближении угловой частоты гармонических колебаний возмущающей силы к значению резонансной частоты) электрические осуществляют в электрическом колебательном контуре с включением в него источника электрической энергии, ЭДС которого изменяется с течением времени] гармонические относятся к периодическим колебаниям, а изменение состояния их происходит по закону синуса или косинуса затухающие характеризуются уменьшающимися значениями размаха колебаний с течением времени, вызываемых трением, сопротивлением окружающей среды и возбуждением волн когерентные должны быть гармоническими и иметь одинаковую частоту и постоянную разность фаз во времени комбинационные возникают при воздействии на нелинейную колебательную систему двух или большего числа гармонических колебаний с различными частотами кристаллической решетки является одним из основных видов внутреннего движения твердого тела, при котором составляющие его частицы колеблются около положений равновесия крутильные возршкают в упругой системе при периодически меняющейся деформации кручения отдельных ее элементов магнитострикционные возникают в ферромагнетиках при их намагничивании в периодически изменяющемся магнитном поле модулированные имеют частоту, меньшую, чем частота колебаний, а также определенный закон изменения амплитуды, частоты или фазы колебаний неавтономные описываются уравнениями, в которые явно входит время некогерентные характерны для гармонических колебаний, частоты которых различны незатухающие не меняют свою энергию со временем нормальные относятся к гармоническим собственным колебаниям в линейных колебательных системах [c.242]

Ферриты обнаруживают явление магнитного гистере зиса, которое заключается в том, что изменение магнитной индукции В запаздывает по отношению к изменению напряженности внешнего магнитного поля Н (рис. 57). Если изменять Н от нуля, то магнитная индукция будет возрастать до некоторого предела по нелинейному закону (отрезок ON), после чего кривая сменится прямой, идущей под некоторым углом к горизонтальной оси. Этот участок называют участком насыщения, и он соответствует выравниванию магнитных моментов в направлении поля. [c.214]

Основные источники погрешности С. э. э. трение в опорах подвижной части и счетном механизме и его изменение со временем старение постоянного магнита нелинейность зависимости потока последовательной цепи от тока нагрузки (для счетчиков индукционной и ферродинамич. систем) момент самоторможения, создаваемый на подвижной части потоком последовательной цепи изменение темп-ры окружающей среды, изменение частоты переменного тока (для С. э. э. переменного тока) и внешние магнитные поля (особенно для С. а. э. постоянного тока). [c.110]

Если же изменение свободной энергии в непоглощающей среде выразить рядом по степеням амплитуд полей, то можно будет вычислить фурье-компопенты нелинейной поляризации различного порядка. Нелинейная часть усредненной по времени свободной энергии может быть связана с нелинейной восприимчивостью. В гл. 1 было показано, как пространственно-частотные перестановочные соотношения для нелинейной восприимчивости следуют из того физического факта, что работа, затраченная при достижении стационарного состояния, не зависит от способа его достижения. При этом изменения считаются медленными в смысле соотношения (3.9), так что сохраняется смысл понятия частота . Итак в общем случае функцию Р следует записать в виде ряда по величинам Е, Н и УЕ. Можно вывести таким образом компоненты электрической поляризации, пропорциональные амплитуде магнитного поля, и т. д. В среде с центром инверсии младшие нелинейные члены в разложении свободной энергии Р по полю имеют вид [c.114]

При распространении необьпсновенной волны в плазме вдоль магнитного поля показатель преломления существенно зависит от напряженности магнитного поля, В этом случае нелинейное изменение происходит также вследствие уменьшения магнитного поля внутри волнового пакета. Для достаточно коротких цугов волн диамагнетизм может оказаться основным нелинейным эффектом, влияющим на распространение необыкновенной волны. [c.79]

На медленные нелинейные изменения плотности рассматриваем 1е колебания оказывают наиболее сильное влияние в результате действия нелинейной силы Лоренца, вызьшающей перемещение плазмы вдоль магнитного поля. Если характерная длина неоднородности L амплитуды электрического поля колебаний вдоль магнитного поля меньше величины VyyT, где г — время излучения волнового пучка источгаком, [c.80]

Магнитная восприимчивость ферромагнетиков может достигать значений 10 —10 Гс/Э их намагниченность Л/, возникающая во внеш. магн. поле Н, растёт с его величиной нелинейно (см. Намагничивание) и в полях 1 ] 00 Э может достигать магнитного насыщения, характеризуемого значением Величина М зависит также от магн. предыстории образца, что приводит к неоднозначности ф-ции М Н), или к гистерезису магнитному. При намагничивании и перемагничивании ( ррОмагнетика происходит изменение размеров и формы образца (см. Магнитострикция), благодаря этому кривые намагничивания и петли гистерезиса зависят от внеш. напряжений. Наблюдаются также аномалии в величине и температурной зависимости упругих постоянных ферромагнетиков — т. н. Дг -эффект и др. (см. Механострикция, Магнитомеха-нииеские явления), а также коэф. линейного и объёмного [c.294]

Конфигурация поля дефекта в общем случае имеет колоколообразную форму, аналогичную кривой, описывающей Гаус-сово распределение. Тогда среднее значение намагниченности на ленте, обусловленное полвхМ дефекта и определяемое как 0,7 уровня кривой, описывающей поле дефекта, будет практически одинаково для небольших изменений глубины залегания дефекта. Это предположение (точное объяснение данного явления требует проведения дальнейших обстоятельных теоретических исследований) показывает, что зависимость параметра поля дефекта, характеризуемого шириной магнитного следа, от глубины залегания данного дефекта имеет нелинейный характер. Для дефектов, расположенных близко к поверхности, т. е, для тонкостенных изделий, ширина магнитного следа увеличивается с ростом глубины залегания дефекта. Дальнейший же рост толщины слоя металла, покрывающего дефект, приводит к обратному явлению. [c.157]

Общая задача о магнитной структуре малых ферромагнитных частиц при их перемагничивании решалась методами теории микромагнетизма [1-6], в которой возможный процесс перемагничивания (например, образование доменов или однородное вращение векторов намагниченности) не постулируется заранее. В трактовке этой теории направляющие косинусы векторов намагниченности микрообъемов ферромагнетика рассматриваются как непрерывные функции координат и определяются нри учете всех сил, действующих на векторы намагниченности, исходя из условий равновесия. Такое рассмотрение приводит к системе нелинейных дифференциальных уравнений, точное решение которых получено лишь для частного случая магнитных частиц, имеющих форму эллипсоида и бесконечного кругового цилиндра [1-13, 1-14]. В результате показано, что в малых частицах указанной формы возможен механизм неоднородного поворота векторов намагниченности при значениях внешнего поля, меньших, чем те, которые необходимы для процесса их однородного поворота [см. (1-57)]. В частице, имеющей форму тонкого цилиндра, на начальных стадиях процесса перемагничивания могут иметь место как однородное вращение векторов намагниченности частицы, так и неоднородное их вращение, осуществляющееся вихревым изменением или изгибанием направлений векторов намагниченности 3 35 [c.35]

Смотреть страницы где упоминается термин Нелинейное изменение магнитного поля : [c.70] [c.84] [c.86] [c.88] [c.275] [c.193] [c.341] [c.198] [c.64] [c.81] [c.81] [c.91] [c.160] [c.404] [c.159] [c.12] [c.521] [c.221] [c.207] [c.32] [c.80] [c.385]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...