Тело ферромагнитное

Удельный объем — Определение 13 Тела ферромагнитные — Свойства 334 Телескопические оптические системы [c.551]

Тела ферромагнитные — Свойства 453 Телевизионные микроскопы — Технические характеристики 345 Телевизионные пентоды — см. Пентоды телевизионные Телеобъективы 335 [c.731]

Если нагреваемое тело ферромагнитное, то краевые эффекты загрузки и индуктора могут усиливать друг друга. В этом случае равномерный по длине нагрев за счет увеличения заглубления обеспечить нельзя и необходимы иные способы перераспределения мощности. Так, при нагреве толстостенной трубы (/ 2 = И.5 см = = 6 см) под отпуск на частоте 50 Гц сильный недогрев конца наблюдается при любых заглублениях (рис. 5.13, а). Только добавочная обмотка, размещенная поверх основной, в сочетании с соот- [c.185]

А магнитные силовые линии стремятся замкнуться по пути наименьшего сопротивления. Концентрическое магнитное поле вокруг дуги исказится, и она окажется прижатой к ферромагнитному телу. [c.14]

Жидкость, например, отличается от газа наличием свободной поверхности, а от твердого тела—отсутствием правильной кристаллической решетки. Различные полиморфные модификации твердого тела различаются своей кристаллической структурой. Говорят о металлической фазе и о фазе диэлектрика, о парамагнитной и ферромагнитной фазах данного вещества и т.д. [c.126]

Смешанные способы возбуждения возмущений. В тех случаях, когда требуется получить и сохранить возмущения малой амплитуды, используются электрические и электронные способы возбуждения. В этих способах для приведения в действие преобразователя, превращающего электрическую энергию возбуждающего тока в механическую энергию волны напряжений в теле, используется переменный ток, частота волн при этом лежит между 20 кГц и 50 мГц. С помощью соответствующих контуров можно получать или непрерывный ряд волн, или импульсы, состоящие из коротких серий волн высокой частоты, повторяющихся регулярно с низкой частотой. Для этого используются преобразователи, принцип действия которых основан на магнитострикционном или пьезоэлектрическом эффектах. Материалами для пьезоэлектрических преобразователей кроме кристаллов кварца служат искусственные ферроэлектрические кристаллы (в частности, титанат бария в виде поликристаллической керамики), имеющие по сравнению с естественными кристаллами большую чувствительность и меньшее сопротивление. Однако температура Кюри искусственных кристаллов сравнительно низка (при нагревании выше этой температуры пьезоэлектрические свойства пропадают). Материалами для магнитострикционных преобразователей служат ферромагнитные элементы и сплавы. Максимальные деформации в обоих случаях определяются механическими свойствами материала тела. Для возбуждения слабых импульсов напряжений используют искровой способ, предложенный Кауфманом и Ревером [52]. Преимущество этого способа состоит в том, что искра действует как точечный источник, тогда как пьезоэлектрический преобразователь, благодаря дифракции, дает сложную волновую картину. [c.17]

Фазовым переходом второго рода является переход ферромагнитных тел в парамагнитное состояние в точке Кюри и переход некоторых металлов и сплавов при низких температурах в сверхпроводящее состояние. В обоих случаях отмечается изменение симметрии тела — в первом случае меняется расположение элементарных магнитных моментов в теле, во втором — изменение симметрии связано с образованием пар свободных валентных электронов в металле. [c.240]

Наиболее общее представление о процессах, происходящих при индукционном нагреве ферромагнитных проводящих тел, дает его заключительная стадия — горячий режим (см. 1-3). При рассмотрении горячего режима примем следующие допущения [c.35]

Для полного моделирования устройств индукционного нагрева необходим расчет взаимосвязанных тепловых и электромагнитных полей. Электромагнитное поле определяет источники тепла, создающие температурное поле. В свою очередь с изменением температуры меняется удельное сопротивление р, а для ферромагнитных тел и магнитная проницаемость р, падающая до единицы в точке Кюри. Поскольку тепловая постоянная времени системы на несколько порядков больше, чем электромагнитная, зависимость р, р = f (Т) можно заменить кусочно-постоянной зависимостью указанных параметров от времени t и решать электромагнитную задачу отдельно от тепловой в каждом из интервалов постоянства свойств. [c.120]

При сильном поверхностном эффекте (плоская волна) получаем для однородной среды Vr = Vx = 1 для ферромагнетика в сильном магнитном поле К . = 1,37, Vx= 0,97 для двухслойной среды V г + jVx -= К X X ( os ф+/ sin ф). Импедансные условия для ферромагнитных тел нелинейны вследствие зависимости магнитной проницаемости от напряженности поля. [c.121]

Дальнейшее развитие комбинированных моделей направлено на моделирование более сложных систем, в том числе содержащих ферромагнитные тела, и на включение в модели систем управления, источников питания, построение многокомпонентных моделей для таких процессов, как термообработка, сварка и т. п., расширение возможностей моделей. [c.134]

Элементы Рец, Ni, Со, Gd, имеющие - >1,5 — ферромагнитны элементы Fe , Мп, Сг, у которых < 1,5 — парамагнитны. Ферромагнитные тела имеют доменную [c.62]

Упругая деформация ферромагнитного тела вызывает перераспределение направлений расположения спинов и области самопроизвольной намагниченности, а также изменение ее абсолютной величины спины поворачиваются и устанавливаются вдоль приложенных напряжений. Эти процессы сопровождаются дополнительной [c.275]

Принцип действия прибора ДИР-1М основан на использовании явления аномальной намагниченности тел, возникающего в ферромагнитных проводящих изделиях (имеющих малую проницаемость формы) при быстром спаде намагничивающего поля. [c.31]

Сила притяжения пропорциональна квадрату магнитной индукции в зазоре между ферромагнитным изделием и намагниченным телом. Индукция зависит от намагничивающей силы и зазора между ее источником (например, магнитом) и ферромагнитным изделием. Наиболее совершенными приборами группы являются толщиномеры МТА-1 и МТА-2 системы Н. С. Акулова. Они малогабаритны, обладают высокой чувствительностью, широким диапазоном измерений и удобством в эксплуатации. [c.58]

Наиболее общее представление о процессах, происходящих при индукционном нагреве ферромагнитного проводящего тела, дает его заключительная стадия — горячий режим (см. 3-1). [c.60]

По величине и знаку магнитной восприимчивости все тела можно разделить на 3 группы (табл. 11.1) диамагнитные, парамагнитные и ферромагнитные. [c.286]

При нагревании ферромагнитных тел их магнитные свойства изменяются уменьшаются к, ц, Для каждого ферромагнетика существует такая температура 01 , при которой он утрачивает свои ферромагнитные свойства. Эта температура называется ферромагнитной точкой Кюри. В качестве примера в табл. 11.2 приведены точки Кюри для ряда ферромагнитных тел. Выше 6 ферромагнетики становятся парамагнетиками с характерной для них линейной зависимостью 1/к от Т. Эта зависимость хорошо передается законом Кюри — Вейсса [c.287]

Магнитный резонанс получил широкое практическое применение. Электронный парамагнитный резонанс (ЭПР) используется для исследования механизма химических реакций, для изучения влияния ионизирующего излучения на вещество и живые ткани, для исследования электронного состояния твердых тел и во многих других важных областях науки и техники. На явлении ЭПР построены такие важные радиотехнические устройства, как парамагнитные усилители и генераторы, которые будут рассмотрены в гл. 12. Ферромагнитный резонанс нашел применение в технике СВЧ. [c.306]

В общем виде задача может быть сформулирована следующим образом. Пусть в ферромагнитном полупространстве с магнитной проницаемостью Ца находится инородное тело (дефект) произвольной формы и размера с постоянной магнитной проницаемостью [л,. Материалы намагничиваются однородным внешним полем Яо. Требуется рассчитать, какие изменения вносит дефект в поле Яо вне ферромагнетика, т. е. необходимо определить [c.74]

В общем виде задача решалась также Р. И. Янусом [3, 4]. Дефект произвольной формы находится внутри однородного изотропного ферромагнитного тела, помещенного в однородное иоле от внешнего источника Hq. Тогда [c.75]

Действие дефекта определяется его формой, объемом и намагниченностью окружающей среды (ферромагнитного тела, в котором он находится). [c.78]

Под действием приложенных и остаточных напряжений изменяются магнитные характеристики ферромагнитных материалов. В случае неоднородной деформации ферромагнитных тел остаточные и приложенные напряжения изменяются в сечении образца от точки [c.100]

Кривая намагничивания ферромагнитных тел — это зав.чсимость индукции В от напряженности намагничивающего поля Н. [c.111]

Обсудим теперь вопрос почему образуются ферромагнитные домены Ответ на этот вопрос дали Ландау и Лифшиц. Они но казали, чта образование доменной структуры является следствием существование в ферромагнитном образце конкурирующих вкладов в полную энергию тела. Полная энергия Е ферромагнетика складывается из 1) обменной энергии Еовм, 2) энергии кристаллографической магнитной анизотропии Ек- 3) энергии магнитострик-ционной деформации Ех 4) магнитоупругой энергии Ес 5) магнитостатической энергии Ео] 6) магнитной энергии Таким образом, [c.346]

Кроме ЭПР и ЯМР в твердых телах могут существовать еще и другие типы магнитных резонансов циклотронный резонанс, электронный ферромагнитный резонанс, электронный антиферромагнит-ный резонанс. Подробное описание этих явлений можно найти в книге С. В. Вонсовского. [c.352]

При низких температурах все спины параллельны, что и обусловливает магнитное насыщение. С увеличением температуры, вследствие возрастания теплового движения атомов и, таким образом, уменьшения степени упорядочения направлений спинов электронов в соседних атомах, напряженность магнитного поля ферромагнетиков, созданного сильным внешним магнитным полем, уменьшается. Таким образом уменьшаются магнитная восприимичи-вость, проницаемость, намагниченность при насыщении. Вблизи точки Кюри ферромагнетизм исчезает вначале медленно, а затем быстро, пока не достигается температура Кюри, и материал становится парамагнитным. Влияние температуры на ферромагнитные свойства железа, никеля и кобальта приведено на рис. 44, где по оси ординат отложено отношение намагниченности при температуре Т к намагниченности при абсолютном нуле, по оси абсцисс — отношение абсолютной температуры к температуре Кюри. Зависимость магнитного насыщения от температуры в указанных координатах описывается одной и той же для рассматриваемых ферромагнитных тел (Fe, Ni, Со) кривой. Температура Кюри равна Тбв"" С для железа, 360° С для никеля, 1150° С для кобальта и 16° С для гадолиния. Температура Кюри в действи- [c.65]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

Магнитные свойства материалов обусловлены внутренними скрытыми формами движения электрических зарядов, представляющими собой элементарные круговые токи. Такими круговыми токами являются вращение электронов вокруг собственных осей — электронные спины и орбитальное вращение электронов в атомах. Явление ферромагнетизма связано с образованием внутри некоторых материалов ниже определенной температуры (точки Кюри) таких кристаллических структур, при которых в пределах макроскопических областей, называемых магнитными доменами, электронные спины оказываются ориентированными параллельно друг другу и одинаково направленными. Таким образом, характерным для ферромагнитного состояния вещества является наличие в нем самопроизвольной (спонтанной) на.магниченности без приложения внешнего магнитного поля. Однако, хотя в ферромагнетике и образуются самопроизвольно намагниченные области, но направления магнитных моментов отдельных доменов получаются самыми различными, как это вытекает из закона о минимуме свободной энергии системы. Магнитный поток такого тела во внешнем пространстве будет равен нулю. Возможные размеры доменов для некоторых материалов составляют около 0,001—10 мм при толщине пограничных слоев между ними в несколько десятков — сотен атомных расстояний. У особо чистых материалов размеры доменов могут быть и больше. Существование доменов удалось показать экспериментально. При очень медленном перемагничивании ферромагнитного образца в телефоне, соединенном через усилитель с катушкой, охватывающей образец, можно различать отдельные щелчки, связанные непосредственно со скачкообразными изменениями индукции. На полированной поверхности намагничиваемого образца ферромагнетика можно обнаружить появление тип1 чных узоров, образующихся с помощью осаждения тончайшего ферромагнитного порошка на границах от- [c.267]

Кроме пьезоэлектрического в контактных преобразователях может быть использован магнитострикционный эффект, заключающийся в изменении линейных размеров ферромагнитных материалов под действием внешнего магнитного поля. Обратный эффект называют магнитоупругостью. Если на тело действует постоянное [c.60]

При уходе атома из узла решетки возможио efo внедрение в решетку. Атомы внедрения — это избыточные атомы, прошедшие в решетку, но не занимающие ее узлов. Небольшие атомы водорода, углерода, кислорода и азота легко образуют дефекты внедрения и решетках металлов. Более крупные дефекты — линейные дислокации и поверхностные дефекты наружная яовер.хность тела, границы зерен и другие внутренние границы. Дефекты структуры оказывают сильное влияние яа электрическую проводимость, прочность, потери на гистерезис в ферромагнитных материалах. [c.33]

Петровский В. Н. Методика и некоторые результаты экспериментального исследования поверхностного эффекта в ферромагнитных телах при звуковых частотах. Расчет и (Моделирование элек тротехнических устройств с учетом поверхноетиого эффекта.— Труды ЛПИ , 1966, № 273. [c.174]

Магнитные свойства ферромагнитных тел. У ферромагнитных тел, типичным представителем которых является железо, и также положительная, но значительно больше, чем у парамагнетиков. Кроме того, к у них зависит от Я. Помимо железа, в эту группу входят никель, кобальт, гадолиний и т. д., а также ряд сплавов. Закономерности намагничивания ферромагнетиков были впервые исследованы Столетовым. На рис. 11.2 показана зависимость от Я намагниченности J , индукции В и восприимчивости к мягкого железа. С увеличением напряженности намагничивающего поля В и растут вначале быстро, з тем рост замедлястся, а начиная с некоторого значений Н ,. памагни- [c.286]

Магнитострикция. Намагничивание ферромагнитных тел сопровождается их деформацией, явление получило название магнитострикции. Относительное изменение размера тела при магнитострикции составляет X 10 в — 10- . Из металлов оно максимально у никеля (—30 10 ) и пермаллоя и особенно велико у ферритов (—10- ). Деформация приводит к появлению у намагниченного ферромагнетика упругой энергии—знергыи магнитной деформации (/тс> которую можно вычислять по обычной формуле для упруго деформированного тела [c.288]

Тела, атомы которых не обладают постоянным магнитным моментом, являются диамагнитными,Тела, атомы которых обладают постоянным магнитным моментом, могут быть парамагнитными, ферромагнитными, антиферромагнит-ными и ферримагнитными. Именно, если взаимодействие между магнитнымн моментами атомов равно нулю или очень мало, то тело будет парамагнит- [c.290]

Спиновая природа ферромагнетизма. Для объяснения ферромагнитных свойств твердых тел русский физик Розинг и французский физик Вейсс высказали предположение, что в ферромагнетиках существует внутреннее молекулярное поле, под действием которого они даже в отсутствие внешнего поля намагничиваются до насыщения. Внешне такая с/гонтанная намагниченность не проявляется потому, что тело разбивается на отдельные микроскопические области, в каждой из которых магнитные моменты атомов расположены параллельно друг другу, а сами же области ориентированы друг относительно друга хаотично, вследствие чего результирующий магнитный момент ферромагнетика в целом оказывается равным нулю. Такие области спонтанной намагниченности получили название доменов. В настоящее время существует ряд экспериментальных методов прямого наблюдения доменов и определения направления их намагниченности. [c.293]

Доменная структура ферромагнитных тел. Как уже указывалось, ферромагнетик в ненамагниченном состоянии самопроизвольно (спонтанно) разбивается на домены, намагниченные до насыщения вследствие параллельной ориентации в них спиновых магнитных моментов, происходящей под действием обменных сил. Выясним причину деления ферромагнетика на домены. [c.295]

В ферромагнетиках, в отличие от парамагнитных тел, между неспаренными электронами внутренних недостроенных оболочек имеет место сильное обменное взаимодействие, вызывающее упорядоченное расположение их СПИновых магнитных моментов и спонтанное намагничивание доменов до насыщения Это приводит к существенным особенностям в протекании резонансного поглощения высокочастотной энергии ферромагнетиками, которое называют ферромагнитным резонансом. Физическая суть его состоит е том, что под действием внешнего магнитного поля Нд, намагничивающего ферромагнетик до насыщения, полный магнитный момент образца М начинает прецессировать вокруг этого поля с ларморовой частотой ojl, зависящей от Яо (11.25). Если на такой образец наложить высокочастотное электромагнитное поле, перпендикулярное Яо, и изменять его частоту ш, то при ю = i. наступает резкое (резонансное) усиление поглощения энергии поля. Резонанс наблюдается на частотах порядка 20-Г-30 ГГц в полях 4- 10 -А/м (л 5000 Э). Поглощение при этом на несколько порядкоз выше, чем при парамагнитном резонансе, так как магнитная восприимчивость ферромагнетиков (а следовательно, и магнитный момент насыщения М) у них много выше, чем у парамагнетиков. Кроме того, так как в формировании эффективного магнитного поля в ферромагнетиках участвуют размагничивающий фактор и поле магнитной анизотропии, то частота ферромагнитного резонанса оказывается зависящей от формы образца.и,направления поля относительно осей легкого намагничивания. [c.306]

Интересным н важным является вопрос о тепловом расширении ферромагнитных тел. В гл. 4 было показано, что расширение твердых тел при нагревании обусловлено ангармоническим характером колебаний частиц около положений равновесия. У диамагнитных и парамагнитных твердых тел это является единственной причиной их расширения. Обозначим КТР, обусловленный ангармонизмом, через В ферромагнитных материалах дело обстоит сложнее. Изменение температуры приводит к изменению их намагниченности и тем самым к изменению их размеров. Это явление было названо Акуловым термостракцией. Обозначим КТР, обусловленный термострикцей, через а . Полный КТР ферромагнетика равен а = ад + а ,. КТР всегда положителен, КТР Кц, мом ет быть и положительным, и отрицательным. Поэтому результирующий КТР ферромагнетиков может быть положительным, равным нулю я отрицательным. В частности, к ферромагнитным материалам, имеющим отрицательную ферромагнитную составляющую КТР ( м). относятся инвар-ные сплавы. На рис. 11.31 приведена зависимость КТР железоникелевых и железоплатиновых сплавов от их состава. У сплавов, содержащих 36% никеля, КТР примерно в 10 раз меньше, чем у чистого никеля и железа у сплава, содержащего 56% пластины, КТР отрицателен. [c.318]

Несмотря на сравнительную давность изобретения феррозондов, сколь-нибудь цельная и последовательная теория их, положенная в основу расчетов и проектирования современных измерительных устройств, появилась значительно позднее. Основополагающим явилось учение о намагниченности ферромагнитных тел конечных размеров, развитое советским физиком В. К. Аркадьевым. Это учение в той или иной степени использовано во всех отечественных и зарубежных разработках теории феррозондов. Большой вклад в теорию феррозондов внесли Р. И. Янус, Н. Н. Зацепин, М. А. Розенблат. Для применения феррозондов к решению практических задач немалую роль сыграли работы С. Ш. Долгинова, В. И. Дрож-жиной, Л. X. Фридмана, А. П. Лысенко, Ю. В. Афанасьева и др. [c.37]

Задача отыскания функции Ф Н) не представляет затруднений для некоторых простейших случаев, характеризующихся отсутствием разделения ферромагнитного тела на отдельные вейсовы области. Так, если вектор спонтанного намагничивания Is при каждом состоянии равновесия ориентирован всюду одинаково, то при изменении магнитного состояния равновесия Is отличаются друг от друга лишь ориентацией. В [31] было теоретически рассмотрено вещество (проволока) с положительной изотропной магнитострикцией X, находящееся под сильным внешним натяжением о. Причем натяжение параллельно оси проволоки предполагалось настолько сильным, что можно было пренебречь неоднородными внутренни- [c.49]

В 1956 г. было предложено строить частотные устройства на основе электрических контуров и фильтров с ферромагнитными сердечниками высокой добротности и было практически реализовано первое такое устройство. В настоящее время эти принципы используются во многих промышленных телемеханических устройствах для нефтепромыслов, трубопроводов и ирригации. В нефтедобыче с применением устройств тина ЧТ, ГЧ и СРП-1 теле-мехаиизировано 35% всех нефтескважин Советского Союза. Это позволило перейти с трехсменного обслуживания скважин на односменное и укрупнить нефтепромыслы. Комплексные системы телемеханики типа КСТ(ТРДС), БЧТ-60 и ТЧР-61 с двухчастотным кодом серийно выпускаются промышленностью. [c.261]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...