Изучение в резонаторе

Одно из замечательных свойств типов колебаний состоит в том, что они не преобразуются друг в друга. В этом отношении они аналогичны нормальным колебаниям механической системы, с помощью которых любое движение связанной системы точечных масс можно рассматривать как наложение одномерных колебаний, происходящих независимо друг от друга ). Аналогичным образом и общая задача об определении поля в резонаторе разбивается на более простые задачи об изучении парциальных полей с неизменной во времени геометрической конфигурацией (т. е. типов колебаний), а полное поле конструируется затем как суперпозиция типов колебаний. Такой подход характерен. для физики вообще, и простейшим примером его применения может служить разложение движения материальной точки на три парциальных движения в адекватных системах координат (декартова система в случае инерциального движения или однородного поля сил, цилиндрическая система координат для кругового движения и т. п.). [c.810]

Наиболее просто интерференционная картина расшифровывается при двухлучевой интерференции с однократным проходом измерительного пучка через активный элемент параллельно оси резонатора. В этом случае по наблюдениям за смещением интерференционных полос относительно интерференционной картины недеформированного элемента можно непосредственно определять изменения оптической разности хода лучей вдоль оси резонатора в различных точках поперечного сечения, т. е. непосредственно измерять волновые аберрации, вносимые в резонатор термооптическими искажениями активной среды. Если исследуемый образец однороден в направлении наблюдения и характеризуется двумерным распределением температуры и оптических характеристик в поперечном направлении, интерференционная картина непосредственно характеризует поле коэффициентов преломления, от которого при известных термооптических характеристиках образца легко перейти к распределению температур. Это позволяет применять интерференционные методы для изучения тепловых полей и измерений тепловыделения в лазерных активных элементах. С другой стороны, в сочетании с измерениями температуры исследуемых образцов интерферометрические измерения могут применяться для определения термооптических характеристик материалов. [c.174]

Более общий вариант такой каскадной схемы накачки обоих пассивных обращающих зеркал всего одним пучком (см. рис. 4.12) изучен в [31]. Резонатор состоял из двух обращающих зеркал — простого заднего НЭ2 + 3 для пучков 1 V. 2 V. составного переднего НЭ + НЭ2 + 3) для пучков 4 (2) и 3 (i). При наличии в отклике кристаллов локальной компоненты генерация оказывается дважды невырожденной по частоте. Так, при наложении электрических полей ( о.р) и ( 0, )2 получаем [c.162]

Для изучения поглощения СВЧ колебаний атомами или молекулами применяют радиоспектроскопы (рис, ЗЛО) [66]. От генератора СВЧ колебаний излучение попадает в поглощающую ячейку, например, объемный резонатор, заполненный исследуемым веществом. Если частота сигнала, подаваемого от внешнего источника, совпадает в резонаторе с резонансной частотой поглощения исследуемого вещества, то происходит поглощение СВЧ излучения, которое приводит к ослаблению сигнала на выходе приемника и к появлению на кривой зависимости поглощаемой мощности от частоты пиков — максимумов поглощения спектральных линий. Исследование резонансных частот, ширины и формы спектральных линий позволяет определить структуру молекул, структуру атомных ядер и строение электронных оболочек атомов, устанавливать характер взаимодействия между атомами и молекулами [c.111]

Прежде чем начать изучение свойств резонаторов с помогцью метода интегрального уравнения, напомним некоторые сведения из теории дифракции, которые нам понадобятся в дальнейшем. Рассмотрение вопросов будем вести достаточно конспективно, поскольку имеется большое количество книг по оптике, в которых опи изложены полно и ясно [31, 32. [c.117]

Таким образом, получаем, что первоначальное поле в резонаторе, по мере обходов резонатора, эволюционирует, стремясь к некоторому стационарному, с точки зрения поперечной структуры, полю, описываемому одной из собственных функций оператора Ь. Такие установившиеся, стационарные структуры в резонаторе называют поперечными модами резонатора. Изучение резонатора в значительной степени сводится к изучению его модовой структуры. [c.128]

Знание модовой структуры конфокального резонатора позволяет, с одной стороны, попять физические особенности поведения мод резонатора с ограничивающей апертурой, а с другой, дает возможность провести тестирование программ численного решения уравнений в случае резонатора общего вида, что очень важно с практической точки зрения. Кроме того, существует целый ряд приближенных методов расчета резонаторов общего вида, базирующихся на знании модовой структуры конфокального резонатора [40]. Эти обстоятельства определяют исключительно важную роль изучения конфокального резонатора в теории лазерных резонаторов. Поэтому уделим данному типу резонатора отдельный параграф и проведем анализ его модовой структуры достаточно подробно. При этом, тем не менее, постараемся избежать громоздких математических выкладок и доказательств, отсылая интересующихся читателей к соответствующим работам по математике [41, 42. [c.141]

Равновесной тепловой населенностью всех уровней, кроме самого нижнего Ng, можно пренебречь Рассчитайте основные характеристики лазера на алюмо-иттриевом гранате с неодимом (N(1 У АС лазер) в режиме непрерьшной генерации мощность генерации при Г1 1,2, пороговую разность населенностей КПД. Длина волны изучения такого лазера = 1,06 мкм, = 0,55 мс, сечение поглощения (вынужденного излучения) в центре рабочего перехода о - 9 10" см ,л = 1,5, время жизни фотона в резонаторе 10 не. Му 5 10 см . [c.23]

Изучение волновых процессов в открытых резонаторах приобрело особенно важное значение в связи с их использованием в лазерах и устройствах нелинейной оптики (параметрических генераторах света и др.). Открытый резонатор состоит обычно из двух плоских параллельных или сферических зеркал, расположенных на общей оптической оси. Процесс распространения волнового пучка в такой системе аналогичен его поведению в линзовой линии. Различие состоит в том, что в резонаторе оптический путь складывается из многократных прохождений волной одного и того же расстояния Ь между зеркалами. [c.349]

Пьезоэлектричеству, его использованию (в частности, в резонаторах), а также применению резонаторов в частотных фильтрах и стабилизаторах частоты посвящен ряд монографий и обзоров. Диапазон проблем, связанных с изучением и использованием пьезоэлектричества, довольно обширный. [c.6]

Много экспериментов было проведено с целью выяснения влияния гидростатического давления на электронные компоненты. Результаты показали, что большинство требований, предъявляемых к электронной аппаратуре, может быть удовлетворено при правильном выборе готовых компонентов. Единственными элементами, которые нельзя применять в условиях повышенных давлений, оказались механические резонаторы, в частности камертоны п пьезокварцевые резонаторы. Очень мало экспериментов, однако, было проведено (и еще меньше описано в литературе) с целью изучения воздействия на электронное оборудование или компоненты морской воды при большом давлении. [c.479]

Широкое использование их для практических целей одновременно ставило задачи и перед другими разделами радиоэлектроники. Прежде всего, например, возникали вопросы, относящиеся к исследованию своеобразных колебательных систем, используемых в этой области техники. Подлежали глубокому рассмотрению вопросы внутренней электродинамики полых резонаторов и направляющих устройств. Ставились и разрешались вопросы внешней электродинамики, главным образом в связи с развитием радиолокации. Надо было теоретически и практически изучить излучение и прием радиоволн новых диапазонов. По-другому пришлось подойти к расчету и конструированию антенных устройств. Предстояло разобраться в явлениях отражения ультракоротких волн от различных целей , начиная от простых геометрических фигур и кончая сложными телами, какими на практике могли быть корабли, самолеты, ракеты, спутники Земли и другие объекты. Очень большое внимание надо было уделить вопросам распространения волн (влияния подстилающей поверхности, дифракции, рефракции, поляризации и др.). Были подвергнуты изучению явления поглощения и рассеяния ультракоротких волн естественными и искусственными образованиями в атмосфере, в газах, аэрозолях, при наличии метеорологических неоднородностей в атмосфере, отражения от метеорных следов и т. п. Находились в центре внимания также и задачи, связанные с отысканием способов уменьшения или полного устранения отражений этих волн и многое другое. Наконец, нужно было разработать совершенно новые методы измерений и создать для этого измерительную технику. [c.381]

Для изучения изменения дислокационной структуры в никеле в процессе ИП проведены измерения ФМР поликристаллического никеля при трении с конструкционной бронзой в поверхностноактивной среде (глицерин) и инактивной (масло индустриальное И-20А). Исследования ФМР проводили на спектрометре, который представлял собой волноводную мостовую схему, построенную на ферритовом циркуляторе с отражательным прямоугольным резонатором. Образцы в форме дисков с хвостовиками со сформированной предварительно поверхностью отжигали в вакууме 2,66 х X 10 Па (2-10 мм рт. ст.) при 800° С в течение 2 ч. После отжига образцы испытывали на машине трения АЕ-5. [c.30]

Порядок изложения материала в данной книге соответствует рассмотрению лазера (на что мы указывали выше в этой главе) как устройства, состоящего из следующих трех основных элементов 1) активной среды, 2) системы накачки и 3) подходящего резонатора. Поэтому следующие три главы посвящены соответственно взаимодействию излучения с веществом, процессам накачки и теории пассивных оптических резонаторов. Общие представления, данные в этих главах, используются затем в гл. 5 при рассмотрении теории непрерывного и переходного режимов работы лазеров. Теория развивается в рамках приближения низшего порядка, т. е. на основе скоростных уравнений. Такое рассмотрение действительно позволяет описать большинство характеристик лазера. Очевидно, лазеры, в которых применяются разные активные среды, существенно различаются по своим характеристикам. Поэтому естественно, что следующая глава (гл. 6) посвящена обсуждению характерных свойств отдельных типов лазеров. К этому моменту читатель уже будет достаточно подготовлен к тому, чтобы понять принцип действия лазера и перейти к изучению характерных свойств выходного лазерного пучка (когерентности, монохроматичности, направленности, яркости, шумовых характеристик). Эти свойства мы [c.23]

Резонаторы с полупрозрачными зеркалами и однородной активной средой. Прежде чем приступить к изучению мод идеальных пустых резонаторов, стоит заранее выяснить, могут ли сведения об этих модах когда-либо пригодиться. Дело в том, что зеркала реальных резонаторов часто имеют Достаточно большое пропускание (для вывода излучения наружу), и их никак нельзя считать полностью отражающими кроме того, внутри резонатора лазера всегда размещается усиливающая активная среда. Выясним, следуя [8], какие это может иметь последствия. [c.67]

Этот метод, как и метод интегральных уравнений, в задачах пассивных резонаторов изучен достаточно хорошо. Для расчета пассивных открытых резонаторов уравнение (2.68) преобразуется следующим образом. [c.88]

Промышленные образцы газоструйных генераторов только начинают появляться, и большинство опубликованных работ посвящено изучению закономерностей генерации с целью получения данных об оптимальных параметрах настройки, поэтому естественно, что используемые в этих исследованиях опытные конструкции излучателей сравнительно сложны. В них предусмотрена возможность перемещения резонатора по отношению к соплу, смены сопла и резонатора, изменения глубины последнего и т. д. [c.48]

Некоторые успехи достигнуты в изучении деформации симметричной струи (при наличии центрального стержня) отражающей поверхностью, в том числе и резонатором. Исследования гидродинамических характеристик деформированной струи позволяют оценивать возможные пределы области генерации и определять частоту излучения. Можно считать установленным влияние диаметра резонатора на величину потерь энергии струи, а следовательно, и на изменение акустической мощности излучателя. Сделаны первые попытки создать методику расчета стержневых излучателей исходя из газодинамических параметров струи, а также произвести оценку к.и.д. излучателя на основе рассмотрения скачка уплотнения в термодинамической -диаграмме. [c.107]

Одним из перспективных методов изучения кинетики развития атмосферной коррозии под адсорбционными пленками электролитов является предлагаемый радиочастотный метод, или метод кварцевого резонатора, применяемый, в частности, для контроля толщины пленок, осаждаемых в вакууме [7—11]. Этот метод прост в конструктивном оформлении и обладает высокой чувствительностью к определению малых изменений массы корродирующего металла. Чувствительность определения массы этим методом может быть доведена до величины порядка одного моноатомного слоя и меньше 112]. [c.157]

Первое упоминание об изучении плоскопараллельного резонатора появилось в классической работе Шавлова и Таунса [5], в которой они предложили распространить принцип действия мазера на диапазон оптических частот. Шавлов и Таунс рассмотрели эту задачу, используя аналогию с закрытым прямоугольным резонатором, моды которого хорошо известны (см. разд. 2.2). [c.187]

Механизм, приводящий к ухудшению направленности излучения в подобных случаях, был изучен в [50,43]. Оказалось, что при введении в телескопический резонатор частично отражающей плоской пластинки появляются паразитные моды, которым соответствуют замкнутые траектории лучей, причем на одно отражение от этой пластинки приходится много проходов по активной среде. Поэтому паразитные моды даже при совсем мало отражающей пластинке имеют более низкие пороги возбуждения, чем основная мода двухзеркального резонатора. Поскольку этим модам, кроме того, присуща высокая неравномерность распределения поля, возбуждаются сразу несколько из них со всеми вытекающими отсюда печальными последствиями. И неудивительно в 2.5 мы сталкивались с тем, что наличие даже ничтожно слабой сходящей волны, порожденной краевой дифракцией, приводит к вырождению мод по потерям. Поэтому предпринимаемые иногда попытки повлиять на режим генерации (в частности, понизить его порог) путем установки в резонатор элементов, иници- [c.211]

Рассмотрим два примера применения правила AB D. Сначала применим правило AB D к резонатору, уже изученному в 1.2 (рис. 1.4). Пусть вдоль оси резонатора от некоторого исходного сечения, прилегающего к первому зеркалу, в сторону второго зеркала распространяется гауссов пучок. Па своем пути гауссов пучок последовательно проходит отрезок свободного пространства длиной d, отражается во втором зеркале, снова проходит отрезок свободного пространства длиной d и, наконец, отражается в первом зеркале. Следовательно, матрица всей оптической системы, образующей резонатор, отнесенная к исходному сечению около первого зеркала, может быть представлена в виде произведения четырех матриц [c.39]

До настояш,его момента при изучении чувствительности резонатора к термооптическим искажениям АЭ внимание уделялось только влиянию ТЛ. Однако, как уже отмечалось в 4.1, из-за неоднородности распределения накачки в АЭ в последнем возможно появление термооптических искажений в виде оптического клина. Это приводит к повороту всех геометро-оптических лучей, прошедших через АЭ, на определенный угол 3 и, следовательно, к разъюстировке резонатора. Поэтому анализ схемы резонатора будет неполный, если мы не исследуем чувствительность модовой структуры к разъюстировкам резонаторных элементов. [c.218]

При изучении неустойчивых резонаторов вместо поля на зеркале иногда рассматривают поле на прилегающей волновой поверхности, которая определяется в лучевом приближении. Нетрудно видеть, что обе собственные функции различаются лишь фазовым множителем ехр гсшвХ 2а -). [c.87]

Выше рассматривались идеально съюстированные резонаторы. На практике, однако, всегда возможна разъ-юстировка элементов, образующих резонатор. При инженерном подходе к изучению оптических резонаторов необходимо учитывать возможные изменения характеристик собственных типов колебаний в результате разъ-юстировок. [c.166]

Основными спектроскопическими методами, пригодными для изучения матрично-изолированных молекул, являются электронная абсорбционная и эмиссионная спектроскопия в видимой и УФ-областях, ИК-спектроскопия поглощения и электронный парамагнитный резонанс (ЭПР). Электронные и колебательные спектры поглощения получают обычно на образцах, осажденных на охлажденных подложках, которые прозрачны в данной спектральной области (рис. 1.1, а). Эксперименты по электронной эмиссионной спектроскопии, которые включают возбуждение молекул под действием интенсивного облучения и регистрацию излучения матрицы спектрометром, удобнее проводить с образцом, осажденным на металлической подложке (рис. Л,б). Такая схема пригодна и для получения спектров комбинационного рассеяния (КР). В ЭПР-экопериментах образец находится в резонаторе ЭПР-спектрометра под действием сильного магнитного поля и радиочастотного излучения, поэтому матрицу часто осаждают на стержень или пластину из синтетического сапфира (рис. 1.1, в). [c.11]

Рассмотрим резонатор, образованный двумя плоскими зеркалами, которые расположены перпендикулярно к его осн на расстоянии а друг от друга, как показано на рис. 5.1, а. Для изучения поведения пучка, последовательно отражающегося от первого п второго зеркал, нам следует знать положение пучка на одиом из них, а также ориентацию пучка. Выберем систему координат, как показано на рис. 5.3, б. Начало системы находится в центре зеркала (рис. 5.1, а), ось г совпадает с осью пучка в резонаторе. Допустим, что начало пучка находится на зеркале 1 в точке р1[х1, У1). Пусть паправление его распространения задается угла- [c.119]

Развитие электроники, электроакустики, измерительной техники привело в последние юды к интенсивному развитию новых областей физики диэлектриков. Одно из таких направлений связано с изучением линейного взаимодействия электрических, механических и тепловых нолей при ньезо- и пироэлектрическом эффекте. В настоящее время существуют различные технические устройства, в которых успешно используется явление пьезоэффекта. Пьезоэлектрические л атериалы широко применяются в дефектоскопии, в электроакустических преобразователях, в радиотехнических устройствах типа резонаторов, полосовых фильтров, ультразвуковых линий задержки и т. д. Особое внимание исследователей к таким материалам, как пьезоэлектрики, связано с явлением пьезоэффекта, обнаруженным братьями Кюри в 1880 г. Это явление состоит в том, что при деформировании кристаллов некоторых кристаллографических классов на их поверхностях появляются электрические заряды, пропорциональные величине деформации. Термодинамический анализ показывает существование обратного эффекта, который проявляется в возникновении механических напряжений в кристалле при действии электрического поля. Характерной особенностью пьезоэффекта является его связь [c.69]

Появление спутниковой, тропосферной, космической связи и глобального радио- и телевещания на сверхвысоких частотах, сверхдальней радиолокации, радиоастрономии, радиосиектросконии потребовало создания радиоприемных устройств с ничтожно малым уровнем шума. Новые возможности в этом отношении открылись перед радиотехникой в связи с достижениями в области изучения свойств различных веществ при глубоком их охлаждении и в связи с освоением новых методов построения радиоприемных схем. В результате этого в 50-х годах появились идеи создания параметрических и квантовых парамагнитных усилителей. Такие схемы обычно охлаждают с помощью жидкого азота, а в последнее время — жидкого гелия. Современные параметрические усилительные схемы осуществляются на основе использования для изменения параметров схемы диодов, ферритов, полупроводников и других нелинейных элементов. Квантовые парамагнитные усилители в настоящее время строятся на двух нринцинах. В первом из них взаимодействие волны слабого сигнала с усиливающим парамагнитным веществом происходит в объемном резонаторе (усилители резонаторпого тина), а во втором — в замедляющих волноводах (усилители бегущей волны). Все эти устройства мало похожи на привычные радиоприемники и пока еще достаточно сложны в осуществлении и эксплуатации, но зато их чувствительность может быть доведена до 10 вт. [c.380]

Такое сведение М. у. к набору ур-ний для осцилляторов (осцилляторов поля) составляет важный этап перехода К квантовой электродинамике, где эл.-магн. поле рассматривается как совокупность фотонов, характеризуемых энергиями hat и импульсами hk, 1 = ы/с. Однако и в макроэлектродинамике представления 1в) — (4 ) оказываются иногда вполне адекватными физ. сущности процессов напр., при выделении откликов высокодобротных систем см. Объёмный резонатор) или при изучении механизма формирования мод со сложной пространственной структурой из набора плоских волн п т. п. Наконец, М. у. в форме (1а) — (4в) удобны для описания свойств эл.-динамич. систем, обладающих не только вре.меннбй, но и пространственной дпспер-сией, если последняя задаётся в виде зависимости параметров от волнового вектора к. [c.35]

При разработке ОР для высокостабильных по частоте квантовых генераторов и создании современных спектральных приборов главным образом используются отражательные дифракционные решетки — эшелетты, работающие в автоколлимационном режиме. Добротность подобного резонатора будет тем больше, чем больше коэффициент отражения поля от эше-летта на автоколлимируюш,ей гармонике. Поскольку решетки часто применяются на длинах волн, сравнимых с периодом структуры, коэффициент отражения зависит от поляризации падаюш,его излучения. В настояш,ем параграфе приводятся результаты исследования спектрального распределения интенсивности поляризованного излучения при дифракции плоских волн на идеально проводящем эшелетте с углом при вершине зубцов 90°. Энергетические характеристики эшелеттов рассчитаны на основе математически строго обоснованного решения данной задачи [25, 58]. Наличие высокоэффективного численного алгоритма позволило поставить и решить задачу детального изучения зависимостей энергетических величин первых четырех автоколлимирующих гармоник от длины волны и угла наклона граней зубцов эшелетта [24, 82, 83, 28П. [c.182]

Намного более радикальное уменьшение N без сокращения рабочего объема может быть достигнуто простым увеличением расстояния между зеркалами. Этот метод угловой селекции является самым естественным и вместе с тем весьма эффективным. К числу его преимуществ относится то, что здесь, в отличие от случая применения угловых селекторов, растут не только потери отдельных мод, но и фазовые поправки ( 2.1, 2.4). Следствием является сравнительно быстрое увеличение разностей собственных значений оператора пустого резонатора, поэтому с ростом L не только исчезают из процесса генеращш моды высокого порядка, но и уменьшаются Вызванные неоднородностью среды деформации низших мод. Помимо прочего, варьировать длину резонатора куда проще, чем вводить селектор и подгонять к неоднородностям среды ширину полосы его пропускания. Словом, неудивительно, что данный метод сужения диаграммы направленности изучен наиболее систематично. [c.221]

Результатом изучения связи термооптических искажений с характеристиками лазерного излучения явилось понимание необходимости создания конструкций систем накачки, позволяющих создавать равномерное поле оптической накачки в сечении активного элемента при этом компенсация проявлений термооптических искажений в характеристиках излучения в значительной мере облегчается. Следует отметить, что такие системы накачки созданы и широко применяются на практике (на основе отражателей с диффузноотражающими покрытиями и полостных или коаксиальных ламп). Важную роль при создании успешно работающих лазеров играют оптимизация параметров лазерного резонатора и конструктивные приемы обеспечения теплового режима активного элемента. Указанные вопросы рассматриваются в гл. 3 книги. [c.8]

В заключение отметим, что для изучения термооптических искажений активных элементов применяются также различные методы измерения фокусных расстояний тепловых линз [91, 141]. Наиболее простой способ основан на использовании коллимированного пучка излучения лазера, пропускаемого через активный элемент параллельно оси резонатора. Фокусное расстояние линзы определяется отрезком оси от точки перетяжки пучка до второй главной плоскости линзы, расположенной на расстоянии h = 1/2по от торца элемента. Бифокальность тепловой линзы, обусловленная двулучепреломлением, легко фиксируется по астигматическому характеру фокусировки плоскополяризован-ного света. [c.186]

Одним из неожиданных и еще не до конца понятых эффектов в лазерах на смещении волн оказалось самосвипирование частоты излучения гибридных лазеров на красителях с пассивным обращающим зеркалом. Впервые отмеченное в [10], оно затем было воспроизведено и исследовано в разных вариантах лазеров на красителях [11, 15, 27, 29]. Самосвипирование было получено и в полупроводниковом лазере с внешним резонатором, содержащим ФРК-лазер с петлей накачки [30]. Во всех работах нелинейной средой служил кристалл BaTiOa. Эти работы послужили толчком к тщательному экспериментальному и теоретическому изучению условий невырожденной генерации на смешении волн [29—34]. Очевидна прикладная ценность эффекта, и прежде всего для лазерной спектроскопии сверхвысокого разрещения, так как перестройка спектра накачки возможна с шагом дискретности до 1 Гц в диапазоне свыше 10 Гц. [c.207]

Применение диэлектрических преобразователей в радиоэлекг-ронике начинается с изобретения П. Ланжевеном сонара (гидролокатора) в 1916 г. и У. Кэди пьезоэлектрического кварцевого резонатора в 1920 г. За ними последовали изучение И. В. Курчатовым (1928—1932 гг.) первых сегнетоэлектриков, открытие Б. М. Вулом (1945 г.) сегнетоэлектрических свойств титаната бария, а также бурное развитие с 60-х годов твердотельных лазеров и нелинейной оптики после пионерских работ А. М. Прохорова и [c.3]

В предыдущих параграфах мы говорили лишь об измерении ширины линий лазера и резонатора. Вообще говоря, эти характеристики труднее измерять, чем ширину линии люминесценции, так как в последнем случае нет необходимости, чтобы кристалл работал в лазерном режиме. Когда кристалл работает как лазер, интенсивность света достаточна для того, чтобы вести наблюдения простыми способами, но диспергирующий элемент, который применяется для изучения ширины линии, долл<ен обладать исключительно высокой разрешающей способностью. В области, лежащей ниже порога генерации, лазерный кристалл лю-минесцирует в более широкой полосе, но с очень низкой интенсивностью. Методика измерения ширины линии люминесценции зависит от того, какого типа лазер трехуровневый или четырехуровневый. [c.394]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...