Линейные магнитные поля

Линейные магнитные поля [c.477]

Рис. 128. Функция г (г) для различных значений го в линейном магнитном поле [185].

Рис. 129. Функция а(г) для различных значений Го в линейном магнитном поле [185].

При выборе новой координатной системы следует учесть, что 1) количество переменных (координат) при линейных преобразованиях остается неизменным 2) новые переменные и коэффициенты желательно получить вещественными 3) процесс электромеханического преобразования энергии определяется взаимодействием результирующих электромагнитных полей статора и ротора, оси которых не совпадают друг с другом 4) в силу допущений о линейности идеализированных моделей существует прямая пропорциональность между значениями магнитных полей, токов и напряжений 5) результирующий баланс мощности между обмотками статора и ротора должен быть неизменным в любой системе координат [1]. [c.83]

Энергию магнитного поля катушки индуктивности можно вычислить следующим способом. Для упрощения расчета рассмотрим такой случай, когда после отключения катушки от источника ток в цепи убывает со временем по линейному закону. В этом случае ЭДС самоиндукции имеет постоянное значение, равное [c.191]

Напомним, что исходную линейно поляризованную волну всегда можно разложить на две распространяющиеся в том же направлении циркулярно поляризованные волны (по правому и левому кругам). В этом и заключается физический смысл проведенной математической операции — перехода от вещественных уравнений (4.37) к комплексному уравнению (4.38). Если в результате решения уравнения (4.38) окажется, что показатели преломления для двух циркулярно поляризованных волн не одинаковы ( пр Плев)> то будет доказано наличие поворота плоскости поляризации суммарной волны, получающейся в результате сложения двух циркулярно поляризованных волн после прохождения ими в веществе некоторого пути I при наличии продольного внешнего магнитного поля / внеш О [c.163]

Электромагнит синхрофазотрона создает магнитное поле в узкой кольцевой области, в которой расположена вакуумная камера ускорителя с двойными стенками. Электромагнит ускорителя не является замкнутым, а состоит из четырех квадрантов, разделенных прямолинейными промежутками (рис. 23). Соответственно и орбита протонов является не круговой, а комбинированной. В ускорительной камере поддерживается вакуум в (3—5) 10 лж Hg. Протоны, поступающие в синхрофазотрон, предварительно ускоряются в каскадном генераторе до 600 кэа, а затем в линейном ускорителе до энергии 9 Мэе. Далее иучок протонов проходит сложную поворотно-фокусирующую систему, расположенную в одном [c.71]

Обратим внимание на определенную аналогию между полем упругой деформации вокруг линии дислокации и магнитным полем линейных проводников роль силы тока играет при этом вектор Бюргерса. Однако, не говоря уже [c.154]

В настоящей главе описан метод получения эллиптически-поляризованного и циркулярно-поляризованного света при прохождении линейно-поляризованного света через кристаллическую пластинку. Однако это далеко не единственный способ создания указанных типов поляризации. Эллиптическая поляризация наблюдается при отражении линейно-поляризованного света от металла и при полном внутреннем отражении круговая поляризация возникает иногда при этих процессах, а также при воздействии магнитного поля на излучающие атомы (см. эффект Зеемана) и при-других явлениях. Само собой разумеется, что каким бы процессом ни было вызвано появление эллиптически- или циркулярно-поляризованного света, методы анализа его остаются теми же, как и описанные Ё настоящем параграфе. [c.399]

В плоскости волнового фронта, т. е. в плоскости, перпендикулярной к М, расположены вектор О (электрической индукции) и вектор Н (напряженности магнитного поля), который совпадает с вектором магнитной индукции В = р//, ибо р в оптике для большинства сред равно 1. Вектор же Е (напряженность электрического поля), не совпадающий с О, образует с N угол, отличный от прямого ). Оба вектора Е и О всегда перпендикулярны к //, так что общее расположение векторов соответствует рис. 26.4. Сказанное и построение рис. 26.4 относится к каждой из указанных выше линейно-поляризованных волн в отдельности. [c.500]

При классификации магнетиков мы отнесли к диамагнетикам вещества, в которых намагниченность J направлена против магнитного поля Н и связана с Н линейной зависимостью, а величина —постоянная, не зависящая от поля. Поскольку отрицательна, индукция В в диамагнитном материале меньше, чем в вакууме. Всем перечисленным условиям удовлетворяют вещества, атомы и молекулы которых не имеют собственных магнитных моментов. Намагниченность в них индуцируется внешним магнитным полем. [c.322]

При данной величине поля и диаметра стержня максимальный дополнительный поток в парамагнитном состоянии линейно зависит от тока, отсекая на оси тока некоторый отрезок, который характеризует минимальный ток /д, необходимый для наблюдения парамагнитного эффекта. Величина в свою очередь линейно зависит от магнитного поля и диаметра образца [c.656]

Сообщить электрически заряженным частицам большие скорости можно только с помощью электрического поля. Магнитное поле, как уже отмечалось, не изменяет величины скорости, так как сила, действующая со стороны этого поля, всегда нормальна к скорости частицы и поэтому изменяет лишь направление скорости. Если в ускорителях частиц применяется только электрическое поле, то движение частиц происходит по прямолинейным траекториям, вдоль которых на частицы действует ускоряющее электрическое поле. Применяя также и магнитное поле, можно заставить ускоряемые частицы двигаться по круговым (или близким к круговым) траекториям. Но по-прежнему для ускорения частиц необходимо применять электрическое поле, которое в этом случае должно действовать вдоль круговой траектории или отдельных ее участков. В соответствии с этим ускорители, в которых применяется только электрическое поле, называют линейными, а в которых применяется также и магнитное поле — циклическими. [c.209]

Общей чертой всех циклических ускорителей являются, как уже указывалось, близкие к круговым траектории (орбиты) частиц, получающиеся в результате движения частиц в магнитном поле, направленном перпендикулярно к их скорости. Метод же ускорения частиц в большинстве циклических ускорителей применяется тот же, что и в линейных ускорителях с переменным электрическим полем. Вакуумная камера, в которой движутся частицы, имеет форму цилиндра (диаметр которого много больше его высоты), расположенного между полюсами электромагнита так, что ось цилиндра совпадает с направлением магнитного поля. Камера покрыта электропроводящим слоем, в котором по радиусам сделаны изолирующие разрезы (в простейшем случае [c.217]

В слое смешения двух полубесконечных струй в отсутствие магнитного поля толщина зоны смешения изменяется линейно с расстоянием (Ь = сх) [c.263]

Индукционный преобразователь в большинстве случаев представляет собой сочетание постоянного магнита и подвижной катушки. Под действием входной величины — линейного х или углового ф перемещения катушка меняет положение в магнитном поле вследствие этого в ней индуктируется ЭДС е, которая определяется выражением [c.142]

Поток электрического смещения Электрическое смещение Электрическая ёмкость Абсолютная диэлектрическая проницаемость Электрический момент диполя Плотность электрического тока Линейная плотность электрического тока Напряженность магнитного поля [c.27]

Линейная плотность электрического тока Напряженность магнитного поля [c.29]

Исторически сложилось так, что линейная поляризация плоской электромагнитной волны характеризуется положением плоскости, в которой колеблется вектор напряженности магнитного поля. Однако при рассмотрении распространения волн в диэлектрических средах обычно анализируется поведение вектора напряженности электрического поля волны. Поэтому в качестве характеристики поляризации фотона удобнее брать плоскость, в которой колеблется вектор S. Эту плоскость и будем называть плоскостью поляризации фотона, если он находится в состоянии линейной поляризации. [c.38]

Вместо вращающегося дополнительного магнитного поля можно пользоваться линейно осциллирую- [c.227]

Какой основной недостаток метода отклонения атомов в неоднородном магнитном поле Благодаря чему в резонансном методе вместо вращающегося дополнительного магнитного поля можно пользоваться линейно осциллирующим магнитным полем [c.228]

В технологических процессах интерес представляет случай дисперсной смеси с частицами из ферромагнитного материала в магнитном поле, которое оказывает непосредственное моментное воздействие лишь на частицы (2-я фаза). Это приводит к их ориентированному мелкомасштабному враш,ению (Mj =5 0) с угловой скоростью 2, кинематически независимой от поля их осреднен-ных скоростей v . Вращение частиц за счет сил трения передается и несущ,ей фазе и приводит к мелкомасштабному с характерным линейным размером, равным размеру частиц, ориентированному вращению несущей жидкости М =7 0), Если магнитное поле не оказывает непосредственного воздействия на несущую фазу, т. е. она остается неполярной, то тензор напряжения в ней будет симметричным, а во второй фазе— несимметричным, причем его несимметрическая часть определяется воздействием внешнего магнитного поля на частицы. Симметричность тензора напряжений несущей фазы вытекает из симметричности тензора микронапряжений o l и совпадения среднеповерхностпых и среднеобъемных величин, что в свою очередь вытекает из регулярности этих величин. Несмотря на эти допущения, уравнения импульса и внутреннего момента несущей фазы могут быть приведены к некоторому виду, где, как и для дисперсной фазы, фигурирует несимметричный тензор поверхностных сил aji (см. 1,6 гл. 3). [c.83]

Замечание. Более детальное исследование влияния магнитного поля на движение электрона показывает ), что изменение угловой скорости электрона не сопровождается изменением радиуса его орбиты г. Поскольку радиус орбиты остается постоянным, то изменение угловой скорости на гЬДт сопровождается изменением линейной скорости на Дп = = гДсо, а следовательно, и-изменением кинетической энергии электрона. При этом возникает вопрос за счет работы каких сил происходит это изменение энергии (Сила Лорентца перпендикулярна к направлению скорости и работы не совершает). [c.626]

Остальные из упомянутых выше свойств второй гармоники в отраженном свете требуют более детального анализа. Количественное их описание основано на теории, аналогичной изложенной в гл. XXIII для френелевского отражения в линейной оптике. Согласно объясненному там общему методу, свойства отраженных и преломленных волн устанавливаются с помощью граничных условий, сводящихся к требованию непрерывности тангенциальных составляющих напряженности электрического и магнитного полей. Сами же напряженности записываются как суперпозиции волн, удовлетворяющих уравнениям Максвелла. [c.846]

Принципиально несложно в обобщенной модели ЭМ также учесть влияние высщих гармоник магнитного поля, вызываемых размещением обмотки I конечном числе пазов и неравномерностью воздушного зазора, если предположить линейность ее параметров (отсутствуют высшие гармоники насыщения). Это позволяет рассматривать действие каждой к-м высшей гармоники независимо от других и использовать принцип суперпозиции. Так, реальный асинхронный ЭД при этом предположении можно заменить системой связанных общим валом ЭД с последовательно соединенными обмотками статоров, в воздушном зазоре каждого из которых присутствует только одна гармоника поля. Каждый такой элементарный ЭД имеет в к раз большее число пар полюсов, а скорость поля в нем в к раз. меньше скорости основной волны, и поэтому ЭДС, индуктируемые в их обмотках, имеют частоту, сети. Описание процессов для каждого ЭД выполняется идентично и при принятой интерпретации система уравнений равновесия АД будет включать уравнение обмотки статора и и (по числу учитываемых гармоник) подобных уравнений ротора. [c.110]

В отсутствие магнитного поля на электрон действует направленная по радиусу сила Fo=mao r, где m — масса электрона. Внесем электронную орбиту в магнитное поле так, чтобы вектор В был перпендикулярен плоскости орбиты. При этом на электрон начинает действовать добавочная сила Лоренца F jy=evoB, также направленная по радиусу. (Здесь uq —линейная скорость движения электрона В — индукция поля.) Результирующая центростремительная сила Р=тац г представляет собой сумму Fo+ л, или m(iii r=mwo r- -evQB. Перепишем это соотношение в виде [c.323]

При наблюдении перпендикулярно к направлению магнитного поля, например вдоль оси х, спектральный прибор зарегистрирует основную несмещенную линию частоты V, так как при колебании элементарного излучателя вдоль оси 2 максимальное излучение будет в плоскости, перпендикулярной к этой оси. В спектре будут также присутствовать две смещенные компоненты V—kv и г + Ал>, причем их поляризация будет линейной. Это произойдет по той причине, что диполь, совершающий колебания вдоль оси х, не дает излучения в направлении этой оси, но оба колебания в плоскости ху дадут компоненты, поляризовагшые по кругу. Поэтому наблюдатель, который смотрит навстречу оси х, увидит проекции круговых колебаний на ось у, а наблюдатель, который смотрит по оси у, увидит проекции круговых колебаний на ось х. Таким образом, спектр поперечного эффекта Зеемана состоит из трех линейно поляризованных спектральных линий. Линия с частотой V имеет колебания электрического вектора но направлению поля, а линии с частотами V—Av и т + — перпендикулярно к полю. [c.106]

Грюнейзен и Аденштедт [103] наблюдали термомагнитный эффект при нодородных температурах на монокристаллах вольфрама и бериллия, а также у меди, серебра и платины. Они нашли, что относительное увеличение теплового сопротивления AW/J-V , вообще говоря, несколько меньше, чем увеличение электрического сопротивления. Соответственно при увеличении поля величина у./с7 увеличивалась. Этот эффект вначале был отнесен за счет решеточной компоненты, однако наличие его в сильных магнитных полях говорит об его электронном характере. Таким образом, мы осуществили качественную проверку соотношения (18.126). В слабых полях а в сильных ДН увеличивается более медленно (линейно). Никаких призна1 ов насыщения обнаружено не было, [c.279]

Измерения на Ми были выиолнены в Оксфорде [366]. Использовался кристалл ejMg-3 (N0g)i2-24H20, в котором небольшая часть ионов магния была замещена марганцем. Оказалось, что при Т = 0,01 анизотропия обнаруживает максимум (анизотропия в максимуме была равна 28%). Ниже этой температуры анизотропия убывает и при 7 = 0,003° составляет 21%. Этот эффект был приписан влиянию магнитного поля, в месте расположения марганца, вызываемого ионами церия. По этой причине было приложено внешнее магнитное поле напряженностью 1000 эрстед в направлении малого значения g для ионов церия (см. п. 48). Этим путем при самых низких температурах была достигнута анизотропия 90%. Исследовалась также линейная поляризация у-лучей [367]. [c.601]

Парамагнитный эффект наблюдается, когда величина тока превышает критическое значение / , линейно зависящее от ириложениого магнитного поля [c.749]

Магнитодвижущая сила F вдоль замкнутого контура— скалярная величина, равная линейному интегралу напряженности магнитного поля вдоль рассматриваемого замкнутого контура и равная полному юку, охватываемому этим котуром [c.134]

Разность скалярных магнитных потенциалов U, — скалярная величина, равная линейному интегралу напряженпости магнитного поля между двумя точками вдоль выбранного участка пути, проходящего в односвязной области, где плотность электрического тока равна uyjno [c.135]

Принимая во внимание наличие ламинарного подслоя с линейным профилем скорости и полагая, что в канале, как и в случае турбулентного пограничного слоя, параметры подслоя, согласно (246), (247) и (253), отвечают постоянному значению локального числа Рейнольдса на его границе К л =ндНлбл/М.=Лл = = 156, т. е. Цл = бпД = 12,5, получим (в пределах двухслойной модели течения) с помощью уравнений (255), (258) и (260) напряжения трения на стенке канала и профили скорости при соответствующих ориентациях магнитного поля. [c.257]

Наряду со слабомагнитными телами существует ряд веществ, например ферромагнетики, для которых намагниченность не является линейной функцией поля. Для диамагнетиков характерно, что восприимчивость, как правило, не зависит от температуры, а для парамагнетиков она часто изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре. Магнитные свойства атома обусловлены следующими факторами орбитальным движением электроно)в спиновыми эффектами магнетизмом атомного ядра Нейтроны и протоны, составляющие ядро, обладают собственными магнитными моментами. Однако величина магнитного момента нуклона из-за того, что его масса почти в 2000 раз больше массы электрона, пренебрежимо мала по сравнению с магнитным моментом электрона. Вычисление суммарных моментов атомов облегчается тем, что как суммарный орбитальный, так и суммарный спиновый момент полностью застроенных электр(зн-ных оболочек равен нулю. Поэтому следует принимать во внимание лишь электроны, занимающие незаполненные оболочки. [c.143]

Из выражений (42) и (43) следует, что наложение поперечного магнитного поля приводит при турбулентном течении проводящей жидкости к некоторому уменьшению длины пути смешения турбулентных пульсаций и к возрастанию дшх1дг, т. е. к более крутому профилю скоростей. При этом в уравнении распределения скоростей наряду с характерным для турбулентного потока логарифмическим членом появляется линейный член. [c.662]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...