Плотность электрического тока линейная

Поток электрического смещения Электрическое смещение Электрическая ёмкость Абсолютная диэлектрическая проницаемость Электрический момент диполя Плотность электрического тока Линейная плотность электрического тока Напряженность магнитного поля [c.27]

Линейная плотность электрического тока [c.303]

Линейная плотность электрического тока А — величина, равная отношению силы тока dl в тонком листовом проводнике к ширине da этого проводника [c.14]

Ампер на метр равен линейной плотности электрического тока, при которой сила тока, равномерно распределенного по сечению тонкого листового проводника шириной 1 м, равна 1 А. [c.14]

Линейная плотность электрического тока Напряженность магнитного поля [c.29]

Линейная плотность электрического тока ампер на метр а/м А/ш (la) (1 0 [c.12]

Линейная плотность электрического тока А/т Л/м кА/т кА/м A/mm А/мм A/ m А/см [c.38]

Плотность электрического тока Электрический заряд Линейная плотность заряда Поверхностная плотность заряда [c.124]

Основной вклад в плотность электрического тока дают электроны, поэтому нам следует определить бД в линейном приближении по электрическому полю. [c.142]

Линейная плотность электрического тока ь-ч ампер на метр А м А/т Ампер на метр — линейная плотность электрического тока, при равномерном распределении которого на ширину 1 м тонкого листового проводника приходится сила тока 1 А [c.600]

Линейная плотность электрического тока L 4 ампер на метр А/м A/m [c.223]

В уравнениях (1—3) /-плотность электрического тока а — коэффициент теплообмена боковой поверхности стержня р — периметр стержня, а 5 — площадь его поперечного сечения. Значения отсчитываются от температуры концов стержня. Индекс О означает, что соответствующая величина отнесена к 0-=О. Предполагается, что в узком температурном интервале, равном 20—30 град, теплопроводность и электрическое сопротивление зависят от температуры линейно (температурные коэффициенты равны соответственно Р и 7). Распределение температуры в печи считается параболическим, симметричным относительно температурного распределения вдоль стержня, т. е. температура печи в точках х=0 ( ) и [c.315]

Линейная плотность электрического тока — физическая величина (А), характеризующая распределение электрического поля I по сечению листового проводника Ь. Определяющее уравнение имеет вид А = 1 Ь. Размерность dim А = L" T. [c.40]

Ампер на метр (А/м) — единица линейной плотности электрического тока, напряженности магнитного поля и коэрцитивной силы. [c.81]

Магнитодвижущая сила, разность магнитных потенциалов Линейная плотность электрического тока [c.83]

Измеряемые величины— электродвижущая сила (ед. СГС, СГСЭ->-В) напряженность электрического поля (ед. СГС, СГСЭ- -В/м) магнитный поток (ед. СГСЭ->Вб) сила электрического тока (А->ед. СГС, СГСЭ) электрический заряд (Кл->ед. СГС, СГСЭ) линейная плотность электрического тока (А/м->ед. СГС, СГСЭ) магнитный момент электрического тока (А м - -ед. СГСЭ) поверхностная плотность электрического заряда (Кл/м2->ед. СГС, СГСЭ) объемная плотность электрического заряда (Кл/м ->-ед. СГС, СГСЭ) [c.249]

Ампер на метр — единица линейной плотности электрического тока и единица напряженности магнитного поля. [c.45]

Период электрического тока Плотность электрического заряда, линейная Плотность электрического заряда, объемная Плотность электрического заряда, поверхностная [c.213]

Как видно из этих уравнений, при больших полях плотности токов заряженных частиц изменяются в пространстве между электродами линейно, а полный электрический ток, называемый током насыщения, остается постоянным и не зависит от напряженности поля. Физически насыщение тока означает, что все родившиеся под действием внешнего ионизатора электроны и ионы достигают электродов и других путей их гибели нет. [c.94]

В теории электромагнетизма этот факт известен как теорема Ампера , утверждающая, что магнитное поле, создаваемое электрическим током силой ] в линейном проводнике, идентично полю от равномерно намагниченного с плотностью ]/с магнитного листка, контуром которого является проводник. [c.143]

У.4.5. Линейная плотность постоянного электрического тока [c.56]

Разность скалярных магнитных потенциалов U, — скалярная величина, равная линейному интегралу напряженпости магнитного поля между двумя точками вдоль выбранного участка пути, проходящего в односвязной области, где плотность электрического тока равна uyjno [c.135]

Линейная плотность электрического тока L- I ампер на метр Л/т А/м ( i 1 Ампер на метр равен ли- нсйной плотности электрического тока, при которой сш1а тока, равномерно рас- п редел М И ого по сечению 1 тонкого листового провод-i ника шириной т, равна i л [c.78]

Линейная, поверхностная и объемная плотность электрического заряда Плотность электрического тока, уравнение непрерывности a = q/S p = q/V dp J = I/S divJ-f— =0 dt [c.139]

Данная глава представляет собой первый шаг в этом направлении и посвящена анализу линейных двумерных задач теории стационарных потенциальных течений, т. е. течений с неизменными во времени характеристиками, удовлетворяющими в двумерной области линейным уравнениям. Основные дифференциальные уравнения в частных производных для таких задач являются эллиптическими (уравнение Лапласа или уравнение Пуассона) и относятся К простейшим математическим моделям гидравлики, электро- и теплопроводности и т. д. В каждой из этих задач дифференциальному уравнению удовлетворяет потенциальная функция р (электрический или гидравлический потенциал либо температура), пространственный градиент которой через параметр проводимости или проницаемости линейно связан с потоком или расходом (соответ-ственпо плотностью электрического тока, скоростью течения жидкости или потоком тепла). [c.53]

Использованы следующие обозначения начальная температура Го и приращение температуры Г удельная теплоемкость при постоянной деформации с теплопроводность н температурный коэффициент линейного расширения а магнитная пррницаемость [го удельная электрическая проводимость а плотность электрического тока / упругие постоянные Ламе Я, и плотность р. Ток смещения в уравнениях Максвелла не учитывается. Принято, что все постоянные не зависят от температуры. [c.99]

Единица а/м а/см Ед. линейной плотности электрического тока СГС и СГСЭ Ед. линейной плотно-стп электрического тока СГСМ [c.228]

Линейная величина раств яВого при электролизе метаяла Уя с площади анода 5 определяется анодной плотностью электрического, тока/ /=//5,, А/см. Тогда [c.5]

Измеряемые величины — сшт электрического тока (ед. СГС, СГСЭА) электрический заряд, количество э.лек-тричества (ед. СГС, СГСЭ->Кл) магнитный момент электрического тока (ед. СГСЭА-м ) поверхностная плотность электрического заряда (ед. СГС, СГСЭ Кл/м ) объемная плотность электрического заряда (ед. СГС, СГСЭ->-Кл/м ) линейная плотность электрического тока (ед. СГС, СГСЭА/м) поверхностная плотность электрического тока (ед. СГСЭ-> А/м ) магнигный поток (Вб- ед. СГСЭ) электродвижущая сила (В->-ед, СГС, СГСЭ) напряженность электрического поля (В/м->-ед. СГС, СГСЭ) [c.245]

Плотность лучистого потока поверхностная Плотность потока ионизирую щих частиц или фотонов Плотность теплового потока поверхностная Плотность теплового потока объемная Плотность электрического за ряда, линейная Плотность электрического за ряда, объемная Плотность электрического за ряда, поверхностная Плотность электрического то ка, линейная Плотность электрического тока, поверхностная Плотность энергии излучения спектральная, по длине волиы [c.220]

Уравнения (34.1) электрического тока совпадают с уравнениями (24.1) плоского потенциального движения газа по аналогии типа А при з/о = р /р. Поэтому плоские потенциальные течения газа непо-соедственно моделируются в слое с переменной проводимостью и, в частности, в ванне с соответственно профилированным дном так, чтобы глубина 3 слоя электролита была пропорциональной плотности р газа. Тейлор [80) разработал такой метод моделирования в плоскости течения для построения бесциркуляционного обтекания одиночного профиля путем последовательных приближений. Практическое применение этого способа весьма сложно, так как требует в каждом приближении изготовления нового дна ванны и измерения скорости во всей области течения. Метод Тейлора по существу совпадает с известным методом последовательных приближений Релея, сходящихся только в дозвуковой области. Как, по-видимому, впервые от.метнл Буземан [102), применение электрического моделирования существенно упрощается в плоскости годографа скорости, так как Г1 силу линейности уравнений в этой плоскости дно ванны может п.меть определенную постоянную форму. [c.258]

Композиционные материалы, армированные углеродными волокнами. Армированные углеродными волокнами композиционные материалы в зависимости от типа матрицы делятся на армированные пластмассы и армированные металлы. Рассмотрим их особенности на примере широко применяемых на практике углепластиков. Как следует из данных, приведенных в табл. 1.1, среди всех армируюшлх волокон только арамидные волокна имеют плотность, меньшую плотности углеродных волокон. Но высокопрочные углеродные волокна прочнее арамидных, а высокомодульные углеродные волокна имеют модуль упругости, близкий к модулю упругости борных волокон. Поэтому именно углеродные волокна нашли широкое применение в конструкциях, которые должны иметь ограниченный вес. Среди всех армированных пластмасс углепластики обладают наиболее высокими стойкостью к усталостным испытаниям и долговечностью. Углепластики хорошо проводят электрический ток и могут использоваться для изготовления плоских нагревательных панелей. Углепластики плохо пропускают рентгеновские лучи. Они имеют очень низкий коэффициент линейного расширения и оказываются наиболее подходящими материалами для конструирования космических аппаратов, подвергаюшлхся значительным перепадам температур между солнечной и теневой сторонами. В то же время они хрупки и обладают низкой ударной прочностью. Поэтому во многих случаях предпочти- [c.23]

Будем рассматривать здесь движущиеся ненамагничивающи-еся и неполяризующиеся среды, когда Н = В ,В = Е,, в которых может течь электрический ток, подчиняющийся закону Ома ] = стЕ, где ] и Е - плотность тока и напряженность электрического поля в системе отсчета, связанной с рассматриваемой частицей среды. Если коэффициент электропроводности среды с можно считать бесконечным (это верно при = АтгюЬс/с 1, где и и Х - соответственно характерная скорость среды и характерный линейный размер), то это означает выполнение равенства Е + = При этом имеет место вмороженность магнитного поля в среду, означающая сохранение потока магнитного поля через произвольную материальную поверхность (Ландау и Лифшиц [1992]). Это позволяет, зная напряженность магнитного поля в начальный момент времени и деформацию элемента среды, найти напряженность магнитного поля в текущий момент времени. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...