Основные энергетические уравнения

Уравнение работ (4.48) [или (4.47)] является основным энергетическим уравнением установившегося режима. Из него вытекает [см. уравнение (4.26)), что приращения кинетической энергии механизма за цикл не происходит 7 ки = 7 ач, и, следовательно, угловая скорость начального звена в начале и в конце цикла одинакова. [c.165]

Приведение движущей силы и момента сопротивления Мр сделано в 4.3 (рис. 4.8, а, б). Так как маховик может выполнять свою роль только в условиях установившегося режима, то при его расчете непременно должно быть соблюдено основное энергетическое уравнение (4.48) Лл= Л" - Это уравнение обусловливает обязательное соотношение между работами движущих сил и сил [c.170]

Таким образом, если принять для внутренней энергии ) определение (3.2), основное энергетическое уравнение в случае развития внутренних разрывов при хрупком разрушении тела можно написать в виде [c.537]

Уравнение (20.1) является основным энергетическим уравнением установившегося периодического движения машины. [c.387]

Доказательство этих теорем опирается на основное энергетическое уравнение (10.39) и неравенства [c.748]

Верхнюю оценку деформирующей силы, необходимой для выполнения операций калибровки или чеканки, можно осуществлять используя основное энергетическое уравнение, согласно которому работа внешних сил на заданных перемещениях всегда меньше работы внутренних и внешних сил трения на кинематически возможных перемещениях. Под кинематически возможными понимают перемещения, удовлетворяющие граничным условиям — заданным перемещениям, условиям неразрывности и постоянства объема. Это энергетическое уравнение для плоской или осесимметричной деформации имеет следующий вид [c.298]

Основное энергетическое уравнение [c.44]

Основное энергетическое уравнение, выражающее закон сохранения энергии, получим, используя уравнения движения и обобщенное уравнение теплопроводности, [c.44]

Основное энергетическое уравнение 45 [c.45]

Основные энергетические уравнения для анизотропного тела [c.220]

В этом уравнении мы узнаем основное энергетическое уравнение, которое составляет частный случай (ограниченный адиабатическими процессами) закона сохранения энергии из 3.2 (формула (10)). [c.589]

Основные энергетические уравнения [c.19]

Для вывода основных энергетических уравнений используем уравнения движения и обобщенное уравнение теплопроводности анизотропных тел [c.19]

Основное энергетическое уравнение. Рассмотрим некоторое тело, занимающее объем V, ограниченный поверхностью 5 = [c.286]

Область интегрирования (здесь и в последующем) обозначается ее соответствующим дифференциалом. Так, первый интеграл слева берется по области Кд, первый интеграл во втором соотношении — по поверхности тела примыкающей к области и т. д. Складывая выписанные соотношения, приходим (так как 5 = 5д. д ) к прежнему уравнению (64.6). Таким образом, основное энергетическое уравнение (64.6) можно писать по отношению ко всему телу (включая жесткие области). [c.288]

Обобщение основного энергетического уравнения на разрывные поля. Предыдущие результаты основаны на предположении непрерывности полей напряжения и скоростей. Между тем простые примеры (изгиб, кручение, плоская задача) свидетельствуют о том, что в предельном состоянии разрывы в напряжениях встречаются весьма часто. В схеме жестко-пластического тела неизбежны и разрывы скоростей. Наконец, иногда удобно строить приближенные разрывные решения. В связи с этим рассмотрим обобщение энергетического уравнения на случай разрывных полей. [c.288]

Следовательно, при сложении уравнений, выписанных для каждой из частей тела, все интегралы по поверхности разрыва 8 сократятся, т. е. наличие разрывов в напряжениях не сказывается на форме основного энергетического уравнения. [c.288]

По отношению к действительному распределению напряжений и кинематически возможному полю скоростей основное энергетическое уравнение (64.8) также применимо и переписывается в форме [c.291]

Для действительного напряженного состояния справедливо основное энергетическое уравнение (64.8), где v — действительное поле скоростей. [c.293]

С другой стороны, так как напряженное состояние равновесное, из основного энергетического уравнения следует также соотношение [c.293]

Раздел IV посвящен построению линейной теории пластин приведены основные дифференциальные уравнения и энергетические соотношения. Обсуждаются приложения этой, теории к исследованию 1) статического механического нагружения 2) статической устойчивости 3) стационарного температурного воздействия 4) динамики пластин и, в частности, свободных и вынужденных колебаний, панельного флаттера и ударного воздействия. [c.158]

Энергетический критерий в форме Брайана (и вытекающее из него основное линеаризованное уравнение) справедлив при любых условиях закрепления стержня в осевом направлении. Эти условия закрепления должны учитываться при определении начальных осевых усилий No = W- [c.92]

Основную информацию, необходимую для определения экспериментальных параметров силовых и некоторых энергетических уравнений, получают из опытов на длительное разрушение под действием постоянных напряжений различных уровней. Наиболее благоприятные возможности обработки этой информации возникают в том случае, когда объем испытуемых образцов настолько велик, что результаты испытаний могут рассматриваться на каждом уровне напряжений в отдельности. Для тех уровней, на которых наблюдается стопроцентное разрушение образцов в пределах установленной базы испытаний, вычисляются средние значения долговечностей, их дисперсия или основное отклонение, а также доверительные интервалы для математических ожиданий генеральной совокупности при заданной доверительной вероятности [80, 81 ]. Далее в предположении нормальности закона распределения долговечностей устанавливаются границы зон с заданными вероятностями разрушений, и строятся кривые равных вероятностей в координатах напряжение — время или напряжение — число циклов до разрушения. При этом обычно пользуются логарифмическими или полулогарифмическими шкалами. [c.97]

Основными параметрами, характеризуюш,ими установившееся движение вязкого сжимаемого газа в каждом сечении двигателя, являются осредненные (в соответствии с принятым допущением) значения скорости с, плотности Q, давления р и температуры Т. Так как уравнение состояния позволяет исключить один параметр, то необходимо иметь еще три независимых уравнения, чтобы получить замкнутую систему уравнений относительно параметров, характеризующих движение газа. Одним из них является уравнение неразрывности. В качестве же остальных недостающих уравнений мог>т быть использованы любые два из трех рассмотренных энергетических уравнений — сохранения энергии, первого закона термодинамики и обобщенное уравнение Бернулли. Их выбор определяется только удобством решения задачи. Чаще он приходится на уравнение сохранения энергии и обобщенное уравнение Бернулли. [c.26]

Пятый и шестой этапы расчета ПТС турбоустановок АЭС, так же как и для ТЭС, состоят из контроля материального баланса пара и конденсата в основном конденсаторе турбины и из решения энергетического уравнения турбоустановки. После этого определяют расход свежего пара на турбину >о, кг/ч, и удельный расход пара й(ол 6,1ч-6,2 кг/(кВт-ч). [c.166]

Анализ физической природы энергетического барьера Uo показал [361, что эта величина согласуется не только с энергией сублимации, но и с энергией самодиффузии с помош,ью меж-узельных атомов, а также с энергией пересечения расщепленных дислокаций, не вступающих в реакцию. Следует отметить, что представления, введенные в работе [367], недостаточно учитывают структурное состояние вещества. С таких позиций трудно объяснить влияние малых добавок на ползучесть и разрушение. Вряд ли они влияют на основные параметры уравнения. [c.390]

В первом случае, когда металл опущен в электролит или толщина слоя электролита достаточно велика, одной из основных энергетических слагаемых уравнения является энергия двойного электрического слоя воды А дэс. В этом случае сорбция ПИНС и ПАВ возможна только при значениях потенциала, лежащих вблизи нулевой точки металла (точки нулевого заря- [c.70]

Основное дифференциальное уравнение в. энергетической форме имеет такой вид [c.100]

Основным этапом расчета является составление и решение уравнений материального баланса потоков пара, питательной и добавочной воды и уравнений теплового баланса различных подогревателей, имеющихся в схеме станции, и затем составление и решение энергетических уравнений турбогенераторов, [c.131]

Уравнение сохранения энергии здесь отнесено к числу основных исходных уравнений газодинамики так же, как это обычно делается при изложении основ газовой динамики. Более правильно, однако, было бы не вводить данное уравнение в рассмотрение в качестве самостоятельного исходного уравнения, а ограничиться тем, что оговорить характер процесса, точнее условия энергетического обмена с внешней средой (указать, является ли течение адиабатическим или нет, в последнем случае указать закон, которому следует обмен энергией между потоком и внешней средой). Данное замечание связано с тем, что, например, для адиабатического течения газа уравнение сохранения энергии, рассматриваемое ниже в п. 4, может быть получено в результате интегрирования уравнений движения и не может рассматриваться как независимое. [c.458]

Это первая в мировой литературе монография по теории связанной термоупругости. Термоупругость — новая область механики, обобщающая в единое целое две независимые ранее дисциплины — теорию упругости и теорию теплопроводности. В книге дан вывод основных уравнений термоупругости, изложены методы их решения, а также сформулированы основные энергетические и вариационные теоремы. Приведен подробный анализ распространения гармонических и апериодических волн. В конце книги в качестве приложения помещен обзор новейших результатов, полученных в термоупругости после выхода в свет польского издания. [c.4]

Из уравнения (20) легко получить непосредственно основную энергетическую теорему. Примем в качестве и 0 действительное перемещение и действительную температуру в теле. [c.54]

Основное энергетическое уравнение (9) можно использовать для доказательства единственности решения. Рассмотрим для этого односвязное тело, находяшееся под влиянием внешних сил в деформированном состоянии, изменяющимся во времени. Пусть на части Аа поверхности заданы нагрузки, а на части Ли — перемещения. Пусть существуют два решения и и и" [c.590]

Энергетические соотношения термоупругости. Основное энергетическое уравнение связывает мош,ность всех внешних сил с мош,-ностыо внутренних напряжений [14] [c.194]

В связи с тем что основная система уравнений представляет собой сложную совокупность нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных и интегродиф-ференциального уравнения для спектральной плотности энергетической яркости излучения, обычно для ее решения используют численные методы и современные электронно-вычислительные машины. [c.187]

Расчет основных размеров базируется на суммарных энергетических балансах работ за цикл и за время обратного хода и материальных балансах компрессора и иродувочного насоса, которые дают 2 + 2 расчетных уравнения. После деления обеих частей основных расчетных уравнений на последние легко сводятся к алгебраическим уравнениям в относительной форме вида [c.313]

Теоретической основой постановки экспериментальных исследований для многочисленных механизмов, работающих в масляной среде, является контактно-гидродинамическая теория смазки. Контактно-гидродинамический режим смазки является типичным для условий работы зубчатых и фрикционных передач, подшипников, катков и других механизмов. Основная задача теории заключается в определении контактных напряжений, геометрии смазочного слоя и температур при совместном рассмотрении уравнений, описывающих течение смазки, упругую деформацию тел и тепловые процессы, протекающие в смазке и твердых телах. Течение смазки в зазоре описывается уравнениями, характеризующими количество движения, сплошность, сохранение энергии и состояние. Деформация тел определяется основными уравнениями теории упругости. Температурные зависимости находятся из энергетического уравнения с использованием соответствующих краевых условий. Плоская контактно-гидродинамическая задача теории смазки решалась с учетом следующих допущений деформация ци-лидров рассматривалась как деформация полуплоскостей упругие деформации от поверхностного сдвига считались малыми для анализа течения смазки использовалось уравнение Рейнольдса при вязкости смазки, явля- [c.165]

Изучение динамической устойчивости оболочечной конструкции должно начинаться с упрощения основного дифференциального уравнения. Обычно такое упрощение состоит в переходе к системе с сосредоточенными параметрами при помощи энергетическо,го метода, либо метода конечных элементов, либо метода конечных разностей, либо метода Бубнова—Галеркина. После этого необходимо убедиться в том, что полученная модель соответствует реальной действительности. В большинстве исследований динамической устойчивости такая проверка не проводилась. Некоторые дискретные модели имеют такие положения статического равновесия, которые отсутствуют в конструкции с распределенными параметрами [4] (это обстоятельство было отмечено, в работе [5]). [c.10]

В настояш,ее время термопругость вполне оформилась как научная дисциплина. Четко сформулированы ее исходные предположения, выведены основные соотношения и дифференциальные уравнения. Разработан ряд методов решения дифференциальных уравнений термоупругости, получены основные энергетические и вариационные теоремы. Обш,ие теоремы и методы термоупругости в качестве частных случаев содержат, естественно, теоремы и методы теории упругости и теории теплопроводности. [c.7]

Мы получили основную энергетическую теорему эластокинетики. Это уравнение можно использовать, в частности, для доказательства теорехмы единственности решения дифференциальных уравнений эластокинетики [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...