Уравнение основное энергетическо

Уравнение основное энергетическое 44 [c.253]

Уравнение работ (4.48) [или (4.47)] является основным энергетическим уравнением установившегося режима. Из него вытекает [см. уравнение (4.26)), что приращения кинетической энергии механизма за цикл не происходит 7 ки = 7 ач, и, следовательно, угловая скорость начального звена в начале и в конце цикла одинакова. [c.165]

Приведение движущей силы и момента сопротивления Мр сделано в 4.3 (рис. 4.8, а, б). Так как маховик может выполнять свою роль только в условиях установившегося режима, то при его расчете непременно должно быть соблюдено основное энергетическое уравнение (4.48) Лл= Л" - Это уравнение обусловливает обязательное соотношение между работами движущих сил и сил [c.170]

Таким образом, если принять для внутренней энергии ) определение (3.2), основное энергетическое уравнение в случае развития внутренних разрывов при хрупком разрушении тела можно написать в виде [c.537]

Уравнение (20.1) является основным энергетическим уравнением установившегося периодического движения машины. [c.387]

Раздел IV посвящен построению линейной теории пластин приведены основные дифференциальные уравнения и энергетические соотношения. Обсуждаются приложения этой, теории к исследованию 1) статического механического нагружения 2) статической устойчивости 3) стационарного температурного воздействия 4) динамики пластин и, в частности, свободных и вынужденных колебаний, панельного флаттера и ударного воздействия. [c.158]

Доказательство этих теорем опирается на основное энергетическое уравнение (10.39) и неравенства [c.748]

В первом случае, когда металл опущен в электролит или толщина слоя электролита достаточно велика, одной из основных энергетических слагаемых уравнения является энергия двойного электрического слоя воды А дэс. В этом случае сорбция ПИНС и ПАВ возможна только при значениях потенциала, лежащих вблизи нулевой точки металла (точки нулевого заря- [c.70]

Верхнюю оценку деформирующей силы, необходимой для выполнения операций калибровки или чеканки, можно осуществлять используя основное энергетическое уравнение, согласно которому работа внешних сил на заданных перемещениях всегда меньше работы внутренних и внешних сил трения на кинематически возможных перемещениях. Под кинематически возможными понимают перемещения, удовлетворяющие граничным условиям — заданным перемещениям, условиям неразрывности и постоянства объема. Это энергетическое уравнение для плоской или осесимметричной деформации имеет следующий вид [c.298]

Основное дифференциальное уравнение в. энергетической форме имеет такой вид [c.100]

Это первая в мировой литературе монография по теории связанной термоупругости. Термоупругость — новая область механики, обобщающая в единое целое две независимые ранее дисциплины — теорию упругости и теорию теплопроводности. В книге дан вывод основных уравнений термоупругости, изложены методы их решения, а также сформулированы основные энергетические и вариационные теоремы. Приведен подробный анализ распространения гармонических и апериодических волн. В конце книги в качестве приложения помещен обзор новейших результатов, полученных в термоупругости после выхода в свет польского издания. [c.4]

Основное энергетическое уравнение [c.44]

Основное энергетическое уравнение, выражающее закон сохранения энергии, получим, используя уравнения движения и обобщенное уравнение теплопроводности, [c.44]

Основное энергетическое уравнение 45 [c.45]

Из уравнения (20) легко получить непосредственно основную энергетическую теорему. Примем в качестве и 0 действительное перемещение и действительную температуру в теле. [c.54]

Основные энергетические уравнения для анизотропного тела [c.220]

В этом уравнении мы узнаем основное энергетическое уравнение, которое составляет частный случай (ограниченный адиабатическими процессами) закона сохранения энергии из 3.2 (формула (10)). [c.589]

Термоупругость описывает широкий круг явлений, являясь обобщением классической теории упругости и теории теплопроводности. В настоящее время термоупругость является вполне законченной областью записаны основные зависимости и дифференциальные уравнения, предложено несколько методов решения уравнений термоупругости, доказаны основные энергетические и вариационные теоремы, решено несколько задач по распространению термоупругих волн. [c.757]

Из уравнения (6) следует основная энергетическая теорема, которую запишем как [c.820]

Основные энергетические уравнения [c.19]

Для вывода основных энергетических уравнений используем уравнения движения и обобщенное уравнение теплопроводности анизотропных тел [c.19]

Обычно в квантовой электродинамике используется описание поля с помощью операторов рождения и уничтожения фотонов а , 0]с, независящих от времени (шредингеровское представление). При этом конечным результатом квантовой теории рассеяния, который сравнивается с экспериментом, является вероятность перехода в единицу времени или сечение рассеяния. В 6.1 будет использован этот традиционный для квантовой механики путь, на основании которого в 6.2 и 6.3 будут рассчитаны основные энергетические характеристики ПР. Рассмотрение общих статистических свойств рассеянного поля будет проведено в 6.4 с помощью уравнений Гейзенберга для (t) и эффективно трехфотонного гамильтониана. В результате моменты поля рассеяния будут определены через квадратичную матрицу рассеяния (МР) в духе обобщенного закона Кирхгофа (ОЗК). [c.175]

Найдите спектр (уравнение на энергетические уровни) связанных состояний при данном одномерном потенциале. Приближенно посчитайте энергию основного состояния в предположении о ее малости. [c.179]

Основное энергетическое уравнение. Рассмотрим некоторое тело, занимающее объем V, ограниченный поверхностью 5 = [c.286]

Область интегрирования (здесь и в последующем) обозначается ее соответствующим дифференциалом. Так, первый интеграл слева берется по области Кд, первый интеграл во втором соотношении — по поверхности тела примыкающей к области и т. д. Складывая выписанные соотношения, приходим (так как 5 = 5д. д ) к прежнему уравнению (64.6). Таким образом, основное энергетическое уравнение (64.6) можно писать по отношению ко всему телу (включая жесткие области). [c.288]

Обобщение основного энергетического уравнения на разрывные поля. Предыдущие результаты основаны на предположении непрерывности полей напряжения и скоростей. Между тем простые примеры (изгиб, кручение, плоская задача) свидетельствуют о том, что в предельном состоянии разрывы в напряжениях встречаются весьма часто. В схеме жестко-пластического тела неизбежны и разрывы скоростей. Наконец, иногда удобно строить приближенные разрывные решения. В связи с этим рассмотрим обобщение энергетического уравнения на случай разрывных полей. [c.288]

Следовательно, при сложении уравнений, выписанных для каждой из частей тела, все интегралы по поверхности разрыва 8 сократятся, т. е. наличие разрывов в напряжениях не сказывается на форме основного энергетического уравнения. [c.288]

По отношению к действительному распределению напряжений и кинематически возможному полю скоростей основное энергетическое уравнение (64.8) также применимо и переписывается в форме [c.291]

Для действительного напряженного состояния справедливо основное энергетическое уравнение (64.8), где v — действительное поле скоростей. [c.293]

С другой стороны, так как напряженное состояние равновесное, из основного энергетического уравнения следует также соотношение [c.293]

Это уравнение указывает, что основной колебательный энергетический уровень гармонического осциллятора не равен нулю, когда п = О, но равен половине кванта энергии. Не теряя общности энергетические уровни можно отнести к основному колебательному энергетическому уровню, равному половине кванта в таком случае [c.88]

Поступательные энергетические уровни частицы, заключенной в ящике с размерами а, Ь и с, относительно основного нулевого уровня выражаются уравнением (2-13) [c.104]

В настояш,ее время термопругость вполне оформилась как научная дисциплина. Четко сформулированы ее исходные предположения, выведены основные соотношения и дифференциальные уравнения. Разработан ряд методов решения дифференциальных уравнений термоупругости, получены основные энергетические и вариационные теоремы. Обш,ие теоремы и методы термоупругости в качестве частных случаев содержат, естественно, теоремы и методы теории упругости и теории теплопроводности. [c.7]

Мы получили основную энергетическую теорему эластокинетики. Это уравнение можно использовать, в частности, для доказательства теорехмы единственности решения дифференциальных уравнений эластокинетики [c.83]

Основное энергетическое уравнение (9) можно использовать для доказательства единственности решения. Рассмотрим для этого односвязное тело, находяшееся под влиянием внешних сил в деформированном состоянии, изменяющимся во времени. Пусть на части Аа поверхности заданы нагрузки, а на части Ли — перемещения. Пусть существуют два решения и и и" [c.590]

Уравнение (14) выражает основную энергетическую теорему тер моупругости. Эту теорему можно использовать для доказательства единственности решений уравнений термоупругости ). Поступая так же, как и в теории упругости, предположим, что уравнения термоупругости удовлетворяются для двух пар функций и в и u f, 0". Обр азуя разности этих решений йх = и — м", [c.767]

Энергетические соотношения термоупругости. Основное энергетическое уравнение связывает мош,ность всех внешних сил с мош,-ностыо внутренних напряжений [14] [c.194]

Для решения задачи о тсчегши газа по соплу иам необходимо составить по сути только два уравнения, выражающие неизменность yjMMapnon энергии и иеизмсниость массового расхода при переходе от одного сечения сопла к другому. Но сначала остановимся иа основных энергетических характеристиках рабочего тела ракетного двигателя. [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...