Взаимодействие зарядов

Силы взаимодействия электрических зарядов называются электромагнитными силами. Так как силы упругости обусловлены взаимодействиями зарядов, по своей природе они являются электромагнитными силами. [c.29]

Электрическое поле. Взаимодействие зарядов по закону Кулона является экспериментально установленным фактом. Однако математическое выражение закона взаимодействия зарядов не раскрывает физической картины самого процесса взаимодействия, не отвечает на вопрос, каким путем осуществляется действие заряда q на заряд q . [c.132]

Известно, что энергия взаимодействия заряда е с электрическим полем ф равна ар. Аналогично этому и здесь нуклон с зарядом помещенный в поле ф другого нуклона, имеет энергию взаимодействия [c.165]

Упругое тело, как известно, может быть моделировано совокупностью отдельных материальных точек, соединенных друг с другом пружинами. Предположим, что массы и пружины в некоторой системе отсчета находятся в равновесии. Если перейти к другой системе, движущейся относительно исходной поступательно, равномерно и прямолинейно, то, согласно принципу относительности, равновесие должно сохраниться. Для того чтобы понять, как при этом меняется сила, с которой пружины действуют на массы, предположим, что эти массы заряжены. Закон взаимодействия зарядов удовлетворяет высказанному выше требованию сила такого взаимодействия — четырехмерный вектор. Но, поскольку равновесие системы заряженных масс и пружин сохранилось, такому же требованию удовлетворяет и сила натяжения пружин она изменяется с переходом к новой системе отсчета так же, как и сила взаимодействия зарядов. Ясно, с другой стороны, что это поведение пружин не зависит от того, заряжены массы или нет, поэтому полученный результат характеризует трансформационные свойства упругих сил как таковых. [c.472]

Согласно квантовой электродинамике, процесс испускания и поглощения фотонов рассматривается как результат взаимодействия заряда с окружающим его электромагнитным полем. Фотоны не содержатся в готовом виде в атоме, а возникают в самый момент их испускания. Их источником является заряд. [c.150]

На рис. 1 изображена только одна из возможных диаграмм второго порядка (с двумя вершинами), описывающих взаимодействие зарядов в однофотонном приближении (через обмен одним фотоном). [c.15]

Компоненты сил взаимодействия зарядов F и f (9.67) в системе К в соответствии с формулами преобразования сил (9.63) и (9.64) будут равны [c.292]

Эту силу- можно представить как результат взаимодействия заряда и индуцированного электрического поля с напряженностью [c.103]

Практическая система быстро получила всеобщее распространение, и все электротехнические измерения и расчеты производились в этой системе. Однако система имела существенный недостаток, заключавшийся в том, что в ней отсутствовала единица силы, вследствие чего не было возможности использовать ее для вычисления механических сил при взаимодействии зарядов и токов. [c.54]

Определение и общие свойства. В простейшем статич. случае Д. п. (маз. также статич. Д. п.) показывает, по сколько раз уменьшится кулоновское взаимодействие зарядов, не испытывающих обратного влияния среды, при переносе их из вакуума в данную среду (см. Кулона закон). Одновременно Д. п. е связывает материальным ур-нием />—еК электрич. индукцию 1) с напряжённостью К электрич. поля в среде (см. Диэлектрики). Величина статич. Д. п. меняется от значений близких к 1 (в системе СГСЕ) для газов до 10 для нек-рых сегнето-электриков (табл.). Она зависит от структуры вещества и внеш. условий, иапр. темп-ры Т. [c.698]

П. т. в, можно проиллюстрировать на примере амплитуды рассеяния электрона во внеш. эл.-магн. поле. В низшем (первом) порядке, соответствующем бор-новскому приближению ПО затравочной константе взаимодействия ( заряду ) ер, эта амплитуда описывается Фейнмана диаграммой, изображённой на рис. 1, и имеет вид [c.562]

Взаимодействие зарядов в пленках с большим диэлектрическим контрастом [c.60]

Взаимодействие зарядов в пленках [c.61]

Электростатика изучает закономерности взаимодействия зарядов, неподвижных относительно инерциальной системы отсчета. [c.227]

Ответ. На отклоненную нить будет действовать сила F = mg, приложенная в центре тяжести нити, и сила взаимодействия зарядов j P (рис. 2), приложенная к концу нити. [c.11]

Кулоновские силы. Задача определения сил адгезии заряженных частиц к незаряженной поверхности может быть све дена к рассмотрению кулоновского взаимодействия между частицами, находящимися по обе стороны поверхности на равном расстоянии от нее. Заряженные частицы пыли индуцируют на поверхности равный по величине, но противоположный по знаку заряд (рис. 111,10). Возникают силы зеркального отображения. При взаимодействии противоположно заряженных частиц происходит смещение точки приложения эквипотенциального заряда в сторону зоны контакта. Силу адгезии за счет зеркального взаимодействия зарядов частиц и [c.74]

Потенциальная энергия заряда в электрическом поле. Продолжим сравнение гравитационного взаимодействия тел и элект-тростатического взаимодействия зарядов. Тело массой тп в поле тяжести Земли обладает потенциальной энергией. [c.137]

Согласно этой гипотезе, протон и нейтрон имеют одинаковые ядерные свойства, так что с точки зрения ядерного взаимодействия их можно считать тожд,ественными частицами. Отличие протона от нейтрона (по заряду, магнитному моменту, массе) проявляется только в том случае, когда наряду с ядерными учитывается и электромагнитное взаимодействие. В отсутствие же электромагнитного взаимодействия заряд выполняет только функцию метки на одном из двух одинаковых по ядерным свойствам иуклонов, [c.606]

Второе слагаемое характерно для спектра изотропного осциллятора. Поскольку размеры атома —5,3-10 см, то при п = 500 радиус атома достигает сотой доли миллиметра. Последние эксперименты с магнитными атомами обнаружили новые интересные явления [47]. Однако в настоящее время теоретическое описание поведения атомов в магнитных полях остается далеко не полным. Основная причг.на в том, что из-за различия симметрий взаимодействия зарядов между собой и с магнитным полем переменные не разделяются. [c.101]

Принципиально так же можно измерять силы, обусловленные действием полей (гравитационного, электрического и магнитного). Например, общеизвестный метод взвешивания тел на пружинных весах позволяет измерить притяжения этих тел Землей (правда, только приближенно, так как Земля, на которой покоится тело при взвешивании, движется относительйо выбранной неподвижной системы координат и это несколько искажает результаты измерений). Точно так же при помощи динамометров можно измерять силы взаимодействия между неподвижными электрическими зарядами, прикрепив к двум заряженным телам динамометры и подобрав растяжение динамометров так, чтобы тела покоились. Эти же измерения позволяют определять величину зарядов (по силам взаимодействия зарядов) и установить единицу электрического заряда в системе GSE. Наконец, при помощи динамометров можно измерять силы взаимодействия между электрическими токами, текущими в жестких отрезках проводов. Для этого нужно прикрепить динамометры к жестким отрезкам проводов [c.76]

Поэтому расщепление между син-глетными и триплетными уровнями имеет тот же порядок, что само расстояние между уровнями. Отсюда можно сделать два вывода. Во-первых, энергия связи в результате ориентировки спинов электронов весьма значительна и имеет порядок энергии электрического взаимодействия зарядов электронов, а не порядок энергии взаимодействия магнитных моментов электронов, как это могло бы показаться с первого взгляда. Энергия взаимодействия магнитных моментов электронов мала по сравнению с обменной энергией взаимодействия электронов, связанной с ориентировкой спинов. Второй вывод касается возможности применения теории возмущений для расчета обменной и кулоновской энергий взаимодействия электронов. Поскольку эти величины не малы, теория возмущений не может дать для них достаточно точные значения, она позволяет 1юлучить значение этих величин лишь с точностью до 30-40%. [c.279]

Например, ион натрия Na" и ион хлора С1 притягиваются друг к другу и образуют молекулу Na I. Надо лишь объяснить, почему они, образовав молекулу, продолжают все же взаимодействовать как ионы. Однако с помощью ионной связи не удается объяснить строение всех молекул. Например, нельзя понять, почему два нейтральных атома водорода Н образуют молекулу Hj (из-за их идентичности нельзя считать один ион водорода положительным, а другой - отрицательным Н ). Эта связь может быть объяснена лишь квантово-механическими особенностями взаимодействия. Она называется ковалентной связью. Эта связь позволяет дать полное объяснение ва-ленгнос1и аюмов, совершенно необъяснимой в рамках классической теории взаимодействия зарядов, [to-тому что свойство насыщения совершенно чуждо природе взаимодействия по законам классической физики. [c.298]

В 5 были рассмотрены различного типа взаимодействия между точечными дефектами в кристаллической решетке. Было выяснено, что внедренные атомы могут взаимодействовать силами, имсдощимп разую природу. Среди этиз. сил есть силы, связанные с прямым взаимодействием зарядов внедренных ионов (экранированных электронами проводимости) и с деформационным взаимодействием, осуществляемым через поля упругих деформаций решетки. [c.162]

АНТИЧАСТИЦЫ — нлемептарные частицы, имеющие те же значения масс, спинов и др. фнз. характеристик, что н их двойники — частицы , но отличающиеся от них знака.ми нек-рых характеристик взаимодействия зарядо/1, напр, знаком электрич. заряда). [c.118]

Оси. вклад вП. иона в чужом газе вносит упругое рассеяние иона на нейтральной частице (атоме, молекуле), характер к-рого определяется полярп-зац. взаимодействием заряда иона с наведённым дшю-ле т нейтральной частицы. При этом велтгчина ц выражается через поляризуемость нейтральной частицы а соотношением [c.666]

Динамика зарядов. Для заданных ннеш. полей ф-ла (I) позволяет полностью описать движение любой системы зарядов. Однако задача значительно усложняется при учёте взаимодействия зарядов посредством создаваемого ими поля, к-рое имеет конечную скорость распространения и обладает собств. динамикой. В частности, взаимодействие любых двух произвольно движущихся зарядов не является центральным и не подчиняется третьему Ньютона закону механики, а энергия системы заряж. тел благодаря их эл.-магн. взаимодействию зависит от состояния поля и не равна сумме энергий каждого из тел в отдельности. Система заряж. тел подчиняется законам сохранения энергии, импульса и момента импульса только при учёте соответствующих величин, связанных с эл.-магн. полем (см. ниже). [c.521]

Льенара — Вихерта потенциалы). Здесь интегрирование ведётся по собств. времени t каждой из заряж. частиц и использована запаздывающая Ipma функция G x% отличная от нуля только в световом конусе будущего (л >0) и равная там 28(—ЛцЛ ) (для свободного пространства). Из решения (19) вытекают, по существу, все результаты Э. об излучении и взаимодействии зарядов для пространственно ограниченных задач в нём необходимо лишь соответствующим образом изменить ф-цию Грина. [c.525]

В полевой формулировке Э. этих сложностей нет, и в анализе взаимодействия зарядов на первый план выступает динамика самого создаваемого ими поля. Существенно, что благодаря калибровочной инвариантности в Э. нельзя непосредственно наблюдать потенциалы этого поля. Такая возможность имеется только в квантовой физике и обнаруживается, напр., в иптерференц. эффектах вследствие изменения фазы волновых ф-ций заряж. частиц под действием потенциалов даже в тех простран- [c.526]

Взанмодействие с оотическими фононами. Оптич. колебания кристаллич, решётки сопровождаются возникновением дипольных моментов и поляризацией среды. В длинноволновом пределе кристаллич. решётку можно рассматривать как сплошную среду с непрерывным распределением поляризации / (дс), к-рая совершает колебания с частотами оптич. фононов. Энергия взаимодействия заряда е, находящегося в точке х, с дипольпым моментом / (л), находящимся в точке х, равна [c.587]

Электростатические взаимодействия зарядов в плоскости пленки и переход Березинского-Костерлица-Таулеса [c.57]

В этом параграфе указан новый механизм, который может быть ответствен за появление концентрационных структур в тонких пленках с большим электростатическим контрастом (Kornev, 1999). Идея этого механизма заключается в следующем. Если диэлектрическая проницаемость пленки е много больше диэлектрической проницаемости среды ех, то границы пленки фактически являются зеркальными для любого заряда. Помещая тестовый заряд в пленку, мы немедленно порождаем цепочку зарядов-изображений, причем расстояние между соседними зарядами в цепочке по порядку величины сравнимо с толщиной пленки, умноженной на ее диэлектрическую проницаемость (Ландау и Лифшиц, 1988). На расстояниях, много больших толщины пленки h, такой тестовый заряд выглядит как заряженная нитка, поэтому потенциал взаимодействия зарядов на этих расстояниях становится логарифмическим. По закону Больцмана среднее расстояние между двумя зарядами в плоскости пленки есть [c.59]

Точное решение задачи (3.2)-(3.4) было проанализировано Келдышем (1979), впервые указавшим на специфику взаимодействий зарядов в тонких пленках с большим диэлектрическим контрастом. Поскольку в дальнейшем потребуется анализ более сложной ситуации, когда вместо -образного заряда может стоять люЙое его распределение, мы разовьем асимптотическую теорию, не пользуясь результатами точного решения. [c.60]

Идея квазидвумерности электростатических взаимодействий и в этом вопросе, на наш взгляд, имеет принципиальную роль. Рассмотрим свободную пленку, стабилизированную ионно-генным ПАВ, и представим, что в пленке образовалась сквозная пора. Понятно, что молекулы ПАВ будут стремиться окружить пору, 1ем самым возникнет концентрационный дисбаланс граница поры станет заряженной, но для того, чтобы в целом система осталась нейтральной, произойдет перераспределение ко-и противоионов вблизи поры. Выясним условия раскрытия такой поры. В силу того, что электростатические взаимодействия играют основополагающую роль в процессе раскрытия, обсудим подробнее механизм заряжения поры. Поскольку короткодействующие взаимодействия учитываются линейным натяжением поры, рассмотрим огрубленную модель взаимодействий зарядов на расстояниях, много больших h. В таком приближении мы можем пользоваться средним потенциалом для которого имеем уравнение Пуассона (начало координат помещено в центр поры) [c.63]

При использовании тонкой (менее микрометра) диэлектрической пленки на подложке взаимодействие заряда, наведенного на каком-либо участке поверхности пленки электронным лучом или приложенным напряжением, с зарядом на подложке (электроде на ней) приводит к изгибу пленки на этом участке и изменению фазы Прошедшего или отраженного от него света. Можно использовать также металлизированную пленку, натягиваемую в этом случае на диэлектрическую подложку с перфорацией, под KOTopofi находится управляюший электрод (рис. J.5). Как и в tiepBOM случае, для изгиба пленки (мембраны) требуется преодолеть силу поверхностного натяжения, причем глубина изгиба [3] [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...