Тело Паскаля

Имеется два идеальных тела, ограничивающих с двух сторон идеальные тела реологии, но не изучаемые в реологии. Такими телами являются абсолютно твердое тело—тело Евклида и идеальная жидкость — жидкость Паскаля. В теле Евклида деформации равны нулю, а в теле Паскаля касательные компоненты напряжения равны нулю, т. е. равны нулю силы вязкого взаимодействия частиц жидкости. Эти два крайних случая области твердых и жидких тел изучаются не реологией, а механикой. [c.512]

Этим открытием Гюйгенса и утверждением Паскаля, что одно и то же — поднять сто фунтов воды на один дюйм или один фунт на сто дюймов, воспользовался Лейбниц, написав, что декартова мера ЯШ противоречит декартову закону сохранения движения. Лейбниц доказывал, что сохраняется mv" , а не mv. Тот факт, что не сохраняется при ударе неупругих тел (см. 48), Лейбниц объяснил поглощением движения частицами ударяющихся тел. Это не противоречит,— писал он,—нерушимой истине сохранения силы в природе. То, что поглощается частицами, не потеряно для общей силы участвующих в движении тел Лейбниц назвал (1695 г.) эту меру /пи живой силой . [c.257]

Если внешние силы являются результатом непосредственного, контактного взаимодействия данного тела с другими телами, то они приложены только к точкам поверхности тела в месте контакта и называются поверхностными силами. Поверхностные силы могут быть непрерывно распределены по всей поверхности тела или ее части например давление пара в котле, ветровая и снеговая нагрузки, давление газа в цилиндре двигателя. Величина нагрузки, приходящаяся на единицу площади, называется интенсивностью нагрузки. Ее обозначают обычно р и измеряют в паскалях (Па) или кратных ему единицах (кПа, МПа, ГПа). Часто нагрузку, распределенную по поверхности (рис. 36, а), приводят к главной плоскости (рис. 36, б), в результате чего получается нагрузка, распределенная по линии, или погонная нагрузка. Интен- [c.42]

Первые указания о научном подходе к решению гидравлических вопросов относятся к 250 году до нашей эры, когда Архимедом был открыт закон о равновесии тела, погруженного в жидкость. В дальнейшем, однако, на протяжении последующих более чем полутора тысячелетий гидравлика не получила сколько-нибудь заметного развития. В эту эпоху, характеризовавшуюся общим застоем в науке и культуре, были не только утеряны первые элементы знания, но и в значительной степени забыты практические навыки инженерного искусства. И только в XVI— XVn вв., в эпоху Возрождения, когда появились работы Сте-вина, Леонардо да Винчи, Галилея, Паскаля, Ньютона, исследо- [c.5]

Напряжение в данной точке тела зависит от величин и законов распределения внешних факторов, от положения сечения, проходящего через эту точку, от геометрии тела в случае задания перемещений точек тела напряжение зависит также и от его материала. Единица измерения — паскаль (Па). [c.14]

Закон Паскаля указывает на способность жидкости передавать усилия на расстояние. Эта особенность жидкостей, коренным образом отличающая их от сыпучих тел (например, от песка),-широко используется на практике. [c.29]

Состояние рабочего тела или системы характеризуется величинами, которые называются термодинамическими параметра. состояния. К ним относятся температура, давление, удельный объем, внутренняя энергия, энтальпия и энтропия. Первые три - Т, v п р - называются основными параметрами. За единицу температуры Т принимают 1 кельвин (К), удельного объема v — объем 1 кг массы вещества (м кг) и давления р — 1 паскаль (Па), причем 1 Па = 1 Н/м = 0,102 кг/м = = 0,102 мм вод. ст. при температуре 277 К. Внесистемной единицей [c.7]

Опираясь на этот же принцип, Бенедетти отвергает аристотелевскую теорию падения тел, выдвигая прямо противоположную ей. Свое доказательство он строит на простом мысленном эксперименте делит падающее тело на несколько равных по объему и весу частей и утверждает, что скорости падения их всех будут одинаковы, поскольку нет причин, которые помешали бы этому. Убыстрение же движения тел при падении он объясняет возрастанием все той же стремительности при непрерывном действии постоянной силы, а не увеличением веса, как учили схоласты. Это было первое открытое, ясное и доказательное выступление с утверждением независимости времени и скорости падения от веса тел. Принцип инерции движения позволяет Бенедетти высказать предположение о существовании центробежной силы (инерции) если тело, движущееся по кругу, не прикреплено, оно будет удаляться под действием этой силы по касательной к кругу подобно грязи, отскакивающей от колес экипажа . И наконец, изучая равновесие жидкости в сообщающихся сосудах, Бенедетти почти на 70 лет раньше Паскаля и за год до Стенина обнаруживает гидравлический парадокс — одинаковое давление жидкости на основание при равных высотах независимо от формы сосуда. [c.56]

Другой важный параметр состояния — абсолютное давление — представляет собой силу, действуюш ую по нормали к поверхности тела и отнесенную к единице площади этой поверхности. Для измерения давления применяются различные единицы паскаль (Па) , а также бар, так называемая техническая атмосфера или просто атмосфера (1 кгс/см ), миллиметр ртутного или водяного столба. Соотношения между различными единицами изменения давления приведены в табл. 1-2. [c.7]

Объясняя атмосферное давление, называемое барометрическим и обозначаемое знаком рв, преподаватель говорит, что Земля окружена слоем воздуха в несколько сот километров и что мы живем на дне этого воздушного пространства. Как вода давит на всякое тело, находящееся в ней, так и воздух давит на все предметы, находящиеся на земле. Окружающий Землю слой воздуха называется а т мосферой (слово атмосфера происходит от греческих слов атмос — воздух и сфера — шар). Давление воздуха, окружающего земной шар, на поверхность.земли и на все находящееся на ней, называется атмосферным давлением. Наличие атмосферного давления показывается на очень простом опыте. Наполняется стакан до краев водой, покрывается бумагой и осторожно опрокидывается дном вверх убеждаемся, что вода из стакана не выливается, так как она поддерживается давлением воздуха снизу. Это основана на законе Паскаля давле- ние на жидкость, заключенную в закрытом сосуде, передается во все стороны с одинаковой силой. [c.28]

Вязкость выражается в паузах (П — единица системы СГС) или в паскаль-секундах (1 Па с== 10П). Значения коэффициента вязкости для различных материалов Находятся в широком диапазоне например, для воды при комнатной температуре т1 = = 10 , П, а для пород мантии Земли ri = 10 2 п. Вязкость сильно зависит от температуры и уменьшается с ее ростом. Как мы увидим позже, высокотемпературную ползучесть твердых тел при постоянном напряжении можно рассматривать как процесс вязкого течения. В связи с этим одна из целей данной книги — рассмотреть элементарные физические механизмы, обусловливающие вязкое поведение материала, а также исследовать зависимость вязкости от различных параметров. [c.21]

Давление при равновесии жидких и газообразных тел подчиняется закону Паскаля, который формулируется так давление в любом месте покоящейся жидкости (или газа) одинаково по всем направлениям, причем давление одинаково передается по всему объему, занятому покоящейся жидкостью (или газом). [c.336]

Модуль продольной упругости Модуль сдвига Модуль объемного сжатия 1-гМТ- паскаль Па Ра Паскаль — модуль продольной упругости тела, испытывающего удлинение на первоначальную длину при нормальном напряжении 1 Па [c.599]

Первым ученым, чьи труды в области гидравлики дошли до нас, был Архимед (ок. 287—212 гг. до н.э.), открывший, в частности, закон плавания тел. В сочинениях Герона (ок. 1 в.) приведены описания различных гидравлических устройств, в том числе насосов. В античные времена закладывался фундамент гидравлики как прикладной науки. В эпоху Средневековья развитие научной мысли было приостановлено, и лишь спустя тысячелетие, в эпоху Возрождения, начался новый период расцвета науки и искусства. В это время трудами Леонардо Да Винчи (1452—1519 гг.), Г. Галилея (1564—1642 гг.), Б. Паскаля (1623—1662 гг.) были заложены основы экспериментальной гидравлики. [c.5]

Паскаль в минус первой степени — (Па Ра ] — единица коэффициентов линейного (продольного) растяжения, поперечного сжатия, упругости и всестороннего сжатия, модуля (коэфф.) сжимаемости тела, адиабатической сжимаемости в СИ. До 1971 г. (см. паскаль) ед. наз. квадратный метр на ньютон — (м /Н m /N] [c.310]

Одним из первых сочинений по гидравлике, в котором устанавливалась количественная связь между отдельными элементами явлений, следует считать трактат Архимеда О плавающих телах , написанный примерно за 250 лет до н. э. В этом трактате изложена основная теорема о плавании и остойчивости плавающего тела. На протяжении почти 17 веков после Архимеда гидравлика не получила сколько-нибудь существенного развития. Хронологически за работами античных ученых следуют работы Леонардо да Винчи (1452—1519 гг.), но его труды, к сожалению, были опубликованы лишь в XIX—XX вв., в связи с чем их роль в развитии науки оказалась малой. Леонардо да Винчи занимался, в частности, разработкой теории плавания и истечения жидкости из отверстий, а также изучением механизма движения воды в реках и каналах. Дальнейшие работы в области гидравлики связаны с именами Г. Галилея, Б. Паскаля, И. Ньютона и др. [c.6]

В предыдущих главах была изучена та часть реологии, которая стала классической и известна под названием механики сплошной среды и входит в учебники по механике после разделов механика материальной точки и системы материальных точек и механика твердого тела и системы твердых тел, в которых также рассматривается идеализация, и даже болЫпая, чем гуково тело и ньютоновская жидкость. Когда механика изучает движение планет вокруг Солнца, то планеты рассматриваются как материальные точки, каждая из которых обладает некоторой массой т. При таком изучении материальными свойствами небесных тел, будь они упругие тела, пластические или жидкие, полностью пренебрегают. Это является исходной предпосылкой механики Ньютона. Когда механика обращается к задачам о движении тел на Земле, она постулирует также несуществующее, абсолютно твердое тело. Если распространить принятую в главе I терминологию идеальных тел, то можно назвать абсолютно твердое тело евклидовым телом по имени Евклида (5 век до н. э.), который основал свою геометрию на предположении о существовании таких тел. В противоположность твердому телу Паскаль (1663 г.) предложил рассматривать материал, частицы которого могли бы двигаться одна относительно другой совершенно свободно, без какого-либо сопротивления. Это — жидкость, не обладающая какой-либо вязкостью, которая была названа идеальной жидкостью и которую можно назвать наскалев-ской жидкостью. Как евклидово тело, так и паскалевская жидкость не характеризуются никакими физическими постоянными, кроме массы. Следовательно, эти тела находятся вне области реологии. Затем в механику были введены два идеальных материала, характеризующиеся физическими постоянными и поэтому принадлежащие реологии (которая тогда еще не существовала). Эти тела были названы соответственно гуковым телом и ньютоновской жидкостью. Они являются классическими телами. В таких учебниках, как учебник Лява (1927 г.) по теории упругости и учебник Лэмба (Lamb, 1932 г.) по гидродинамике, задачи для этих тел сведены к задачам прикладной математики, после чего можно забыть об их физическом [c.124]

Поток импульса через элемент di поверхности тела есть не что иное, как действующая на этот элемент сила. Поэтому есть а-я компонента силы, действующей на элемент поверхности. Рассмотрим некоторый элемент объема жидкости и воспользуемся системой отсчета, в которой он покоится (локальная собственная система отсчета, или локальная система покоя-, значения величин в ней называют собственными). В такой системе отсчета справедлив закон Паскаля, т. е. давление, оказываемое данным участком жидкости одинаково по всем направлениям и везде перпендикулярно к площадке, на которую оно производится. Поэтому можно написать T dfn = pdfa, откуда [c.692]

Механика жидкости в своем историч(Ском развитии прошла длинный путь. Некоторые принципы гидростатики (1ыли установлены еще Архимедом в трактате О плавающих телах (250 лгт до н.э.), а затем возрождены и развиты Стениным (1548—1620 гг ), Гал иеем (1564—1642 гг.) и Паскалем (1623—1662 гг.). [c.5]

Последующие научные работы по гидравлике появились лишь в XVI и XVII веках. Наиболее крупные из них Леонардо да Винчи (1452—1519) — в области плавания тел, движения жидкости по трубам и открытым руслам С. Стевина (1548—1620) — законы давления жидкости на дно и стенки сосуда Г. Галилея (1564—1642) — в области равновесия и движения тел в жидкости Э. Торичелли (1608—1647)—по истечению жидкости через отверстия Б. Паскаля (1623—1662) — о передаче давления жидкости (закон Паскаля) И. Ньютона (1642—1727)—о внутреннем трении в жидкости (закон Ньютона) и сопротивлении тел при движении в жидкости. [c.4]

Основополагающим трудом по гидравлике считают сочинение Архимеда О плавающих телах , написанное за 250 лет до нашей эры и содержащее его известный закон о равновесии тела, погруженного в жидкость. В конце XV в. Леонардо да Винчи написал труд О движении воды в речных сооружениях , где сформулировал понятие сопротивления движению твердых тел в жидкостях, рассмотрел структуру потока и равновесие жидкостей в сообщающихся сосудах. В 1586 г. С. Стевин опубликовал книгу Начало гидростатики , где впервые дал определение силы давления жидкости на дно и стенки сосудов. В 1612 г. Галилей создал трактат Рассуждение о телах, пребывающих в воде, и тех, которые в ней движутся , в котором описал условия плавания тел, В 1641 г. его ученик Э. Торричелли вывел закономерности истечения жидкости из отверстий. В 1661 г. Б. Паскаль сформулировал закон изменения давления в жидкостях, а в 1687 г. И. Ньютоном были установлены основные закономерности внутреннего трения в жидкости. Эти ранние работы были посвящены отдельным вопросам гидравлики и только в XVIII в. трудами членов Российской Академии наук М. В. Ломоносова, Д. Бернулли, Л. Эйлера гидравлика сформировалась, как самостоятельная наука. [c.7]

По закону Паскаля это среднее давление р передается во все точки жидкости и, в частности, в основание большого поршня / 2. Это добавочное давление pi, будучи направлено нормально к основанию поршня Яг, создает силу Р% равную = Ы2Р1, которая сможет прессовать тело С (рис. 40), заключенное между поршнем Яз и неподвижной платформой. Таким образом, прессующая сила, получаемая в гидравлическом прессе, равна [c.59]

В конце XV в. Леонардо да Винчи (1452—1519 гг.) написал труд О движении воды в речных сооружениях . В 1586 г. Симон Стевин (1548—1620 гг.) опубликовал книгу Начала гидростатики , в которой дал правила определения силы давления на дно и стенки сосудов. В 1612 г. появился трактат Галилея (1564—1642 гг.) Рассуждение о телах, пребывающих в воде, и о тех, которые в ней движутся . В 1643 г. ученик Галилея Торричелли (1608—1647 гг.) впервые исследовал движение жидкости и установил закон вытекания жидкости через отверстия в сосуде. В 1650 г. французский ученый Блез Паскаль (1623—1662 гг.) опубликовал закон о передаче внешнего давления в жидкости (известный закон Паскаля). В 1687 г. гениальный английский ученый Исаак Ньютон (1643—1727 гг.) сформулировал законы внутреннего трения в движущейся жидкости. [c.4]

Давление численно равно силе, действующей на единицу площади поверхности тела перпендикулярно последней. Давление измеряется в Паскалях 1 Па равен давлению силы 1 Н на площади 1 м ,т. е. 1 Па=1 Н/м . Внесистемными единицами давления являются атмосфера (1 ат=1 кГ/см ) и бар (1 бар=10 Н/м ). Давление может измеряться высотой столба жидкости, т. е. в миллиметрах ртутного или водяного столба. Соотноще-ние между единицами измерения давления 1 бар = = 105 н/м2 = 1,01972 кГ/см2 = 750,06 мм рт. ст.= 10197 мм вод. ст. 1 ат=1 кГ/см =735,6 мм рт. ст. = 10 000 мм вод. ст.=98 066 Н/м . [c.6]

Леонардо да Винчи, изучая полёт птиц, открыл существование сопротивления среды и подъёмной силы. Б, Паскаль установил, что давление в данной точке жидкости действует с одинаковой силой во всех направлениях (см. Паскаля закон). Первое теоретич. определение законов сопротивления и попытка попять природу сопротивления принадлежат И. Ньютону (I. Newton). Он же первым обнаружил сопротивление, связанное с трением жидкости о поверхность тела ( сопротивление трения ) — см. Ньютона закон трения. [c.463]

Напряжения. Напряжением называют интенсивность внутренних сил в иеко торой точке тела и оценивают силой, приходящейся на единицу площади. Единице напряжения является паскаль, 1 Па = 1 Н/м , [Y a = Для тела, находя- [c.34]

Твердое горючее в камере сгорания по своим физическим свойствам представляет собой резиноподобное тело, способное к большим деформациям до разрушения. При отсутствии начальных трещиноподобных дефектов, которые могут привести к прогарам и к механическому разрыву топлива (т. е. к нерасчётному режиму горения, сопровождающемуся резким повышением давления в камере и, возможно, к последующему разрушению корпуса), давление в камере сгорания монотонно возрастает, а затем монотонно убывает во времени (сравнительно мало изменяясь на основном стационарном участке работы двигателя). Без большой ошибки можно считать, что это давление (как по закону Паскаля) передается резиноподобным топливом на корпус двигателя. Кривую давления (и, прежде всего, максимальное давление р, необходимое для расчета корпуса минимального веса) в первом приближении будем считать задаваемой величиной, которая определяется поверхностью горения, объемом камеры сгорания, критическим сечением сопла и т. п. Градиентом давления вдоль образующей на первом этапе расчета пренебрежем. [c.25]

Русск. перев. С. Стевин. О плавающих телах> вершина коих нагружена.—В кн. Начала гидростатики. Архимед. Стевин. Галилей. Паскаль. Перев, и коммент А. Н. Долгова. М.—Л., Гостехиздат, 1932, стр. 127—130.. - [c.117]

В эпоху Возрождения (XVI—XVII вв.) труды Архимеда были развиты Стевином, Галилеем и Паскалем. Ученик Галилея — Торричелли открыл закон истечения жидкостей из отверстий. В эти же годы в трудах Галилея, Гюйгенса и Ньютона были установлены основные зависимости, определяющие сопротивление тела, движущегося в жидкости. [c.4]

Идеи Архимеда были возрождены и продолжены Стевином (1548—1620), Галилеем (1564—1642) и Паскалем (1623—1662). Сте-вйн первый строго проформулировал известный в механике принцип затвердевания, позволяющий в гвдростатике применять обычные приемы статики твердого тела. При пользовании этим принципом закон Архимеда доказывается крайне просто. Галилей и Паскаль использовали для решения задач гидростатики принцип возможных пере-легцений. [c.19]

Подъем в развитии гидравлики начался только через 17 веков после Архимеда. В XV—XVI вв. Леонардо да Винчи (1452—1519) написал работу О движении и измерении воды , которая была опубликована лишь через 400 с лишним лет после ее создания. С. Стевин (1548—1620) написал книгу Начала гидростатики , Галилео Галилей (1564—1642) в 1612 г. в трактате Рассуждение о телах, пребывающих в воде, и о тех, которые в ней движутся рассмотрел основные законы плавания и гидростатический парадокс, Е. Торричелли (1608—1647) получил формулу скорости истечения невязкой жидкости из резервуаров через отверстия, Б. Паскаль (1623—1662) открыл закон о передаче давления в жидкости, прямым следствием чего явилось появление в средние века большого количества простых гидравлических машин (гидравлические прессы, домкраты и т.п.), И. Ньютон (1643—1727) в 1686 г. сформулировал гипотезу о внутреннем трении в жидкости. [c.6]

Гидравлика зародилась в Древней Греции. Основоположником гидравлики считают древнегреческого ученого Архимеда (250 г. до н. э.), который написал трактат О плавающих телах . После длительного перерыва эта наука возрождается в средние века такими учеными, как Стевин (1548—1620), Галилей (1564—1642), Паскаль (1623—1662), Леонардо да Винчи (1452-1519), Торичелли (1608—1647), Ньютон (1642—1724). [c.4]

По способу приложения различают силы сосредоточенные и распределенные. Сосредоточенные силы считают приложенными в точке, и они являются векторной величиной. Так как сила возникает в результате взаимодействия тел и давление между телами передается через площадку больших или меньших размеров, то в действительности сосредоточенных сил не суп1,ествует. В тех случаях, когда размеры площадки малы по сравнению с разме-рами элемента конструкции, силу можно считать приложенной в точке, являющейся центром площадки касания тел. Такое допущение значительно упрощает расчеты. К сосредоточенным силам относят, например, давление вала на опоры, действие колеса на рельс. Сосредоточенные силы измеряют в ньютонах. Распределенными называют силы, действующие на некоторой сравнительно большой площади поверхности конструкции. Эти нагрузки измеряют в паскалях (1 Па = 1 Н/м ). Если силы распределены по длине, то единицы силы относят к единице длины. К распределенным нагрузкам относятся давление воды на плотину, газа на стенки сосуда. [c.8]

В XVI—XVII вв. труды Архимеда были развиты С. Стевином, Г. Галилеем и Б.Паскалем. Э. Торричелли дал формулу для скорости жидкости, вытекающей из отвер- стия. Работами Г. Галилея, X. Гюйгенса и И. Ньютона были установлены основные зависимости, определяющие сопротивление тела, движущегося в жидкости. [c.12]

Торричелли, Стевином, Паскалем, Гюйгенсом, Ньютоном, создавшими основы гидродинамики (истечение жидкости из отверстий, сопротивление тела, движущегося в жидкости, и др.)- [c.6]

Вариньон отмечает, что этот результат не нов, что он был известен Робервалю, Ферма и Паскалю. Только в их рассуждениях точка нере-сечения сил совпадала с центром Земли, и силы веса были фактически параллельными. Для перехода к названному случаю Вариньон вводит воображаемый круговой рычаг из дуги окружности, концентрической Земле. Позднее Лагранж заменит этот криволинейный рычаг коленчатым. Когда на твердое тело с точкой опоры действуют две параллельные силы, Вариньон предлагает точку схода сил Е и F удалять в бесконечность, делая угол между прямыми сил бесконечно малым. В этом случае сохраняется равенство моментов сил относительно точки опоры, а отсюда легко вывести обратное отношение величин сил и соответствующих плеч. Кроме этого, Вариньон находит, что величина реакции опоры равна сумме величин приложенных сил. В теории равновесия рычага Архимеда-Стевина этого доказательства нет. [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...