Жидкости Истечение через отверстия

В этом движении с увеличением скорости а увеличивается и угловая скорость <и. Благодаря этому винтовое движение в резервуаре при подходе жидкости к отверстию не затухает, а увеличивается и может образовать одну вращающуюся струю. При истечении через отверстие это при известных условиях приводит к появлению так называемых воздушных воронок. Такие воронки появляются в том случае, если глубина воды над отверстием становится меньше примерно трех диаметров отверстия. [c.100]

Рассмотрим истечение жидкости из резервуара, когда к отверстию в его боковой стенке приставлен цилиндрический насадок (рис. 7.3, а). При входе в насадок струя жидкости вначале сужается, как и при истечении через отверстие, а затем расширяется, заполняя все сечение насадка, т. е. на выходе = о и е =1. Вокруг сжатого сечения, как и в местном сопротивлении при внезапном сужении потока, образуются водоворотные (застойные) зоны с пониженным давлением, в результате чего происходит подсасывание жидкости из резервуара, и скорость движения жидкости в сжатом сечении увеличивается [см. уравнение (7.1)]. Поэтому при одинаковом напоре расход жидкости через насадок будет больше, чем через отверстие. [c.116]

Насадки не должны быть ни слишком короткими (рис. 7.3, б), так как в этом случае струя будет отжата от стенок насадка и истечение жидкости будет аналогично истечению через отверстие, ни слишком длинными (рис. 7.3, в), поскольку в этом случае увеличивается коэффициент потерь а следовательно, уменьшаются коэффициенты ф и р (при большой длине насадка его р может стать даже меньше р отверстия). Оптимальная длина на-садка I = (3- 4) й. [c.116]

Исаак Ньютон (1643—1727) — великий английский физик и математик. В области механики жидкости сформулировал закон вязкости или внутреннего трения, открыл явление сжатия струи при истечении через отверстие, исследовал относительное равновесие жидкости, приливно-отливные явления. [c.15]

Рассмотрим процесс наполнения (или опорожнения) резервуара, из которого жидкость вытекает через отверстие или сопло и наряду с этим имеет место постоянный приток не равный расходу истечения Qo (рис. 6.42). Применяя уравнение (6.89) к сечениям а-а и с-с в произвольный момент времени и выражая потери ha по формулам установившегося движения, получим формулу [c.190]

Рассмотрим действие внешнего цилиндрического насадка (рис. 89, а). При входе в него струя жидкости сжимается так же, как при истечении через отверстие, однако, поскольку она огра- [c.191]

В книге освещается теоретическая часть гидравлики и ее практическое приложение, относящееся к вопросам гидростатики, движения жидкости в трубах и каналах, истечения через отверстия и водосливы. Дополнительно рассматриваются вопросы гидравлики сооружений, гидротранспорта, а также вопросы моделирования гидравлических явлений и движения грунтовых вод. [c.2]

Влияет ли поверхностное натяжение жидкости на характеристики расхода через водослив Проведите аналогию с истечением через отверстие (см. гл. 10). [c.170]

Рассмотрим истечение жидкости из сосуда при условии, что уровень в нем не меняется (что имеет место в случае, если расход жидкости, вытекающей через отверстия, равен расходу поступающей в сосуд жидкости). Наиболее простым решение этой задачи будет в том случае, когда напор у отверстия по всему его сечению можно считать постоянным. Этому требованию удовлетворяет отверстие. [c.259]

Пусть в резервуар (рис. 156) поступает постоянный объем жидкости Qo, а в некоторый момент времени начинается также истечение через отверстие в стенке резервуара. Если ограничиться рассмотрением малых отверстий, то расход при истечении через отверстие с плош,адью ш будет определяться формулой [c.270]

ИСТЕЧЕНИЕ КАПЕЛЬНЫХ ЖИДКОСТЕЙ 1. Истечение через отверстие при постоянном напоре [c.120]

Истечение из больших отверстий. При определении расхода жидкости, вытекающей через отверстия больших размеров, когда высота отверстия соизмерима с напором, формула (7.20) уже не может быть использована, так как в этом случае нельзя принимать значение давления одним и тем же для разных точек сечения отверстия. [c.308]

Струя жидкости, вытекающая через отверстие или насадок в газовую среду или в жидкость, с ней не смешивающуюся, испытывает действие массовых сил (например, инерции и тяжести), трения, поверхностного натяжения, а также сил давления, обусловленных турбулентным перемешиванием как в самой струе, так и в среде. Влияние каждой из действующих сил на характер движения струи и на ее последующее разрушение не одинаково для различных начальных условий истечения. [c.346]

Внешним цилиндрическим насадком называется короткая трубка длиной, равной 2—6 диаметрам, без закругления входной кромки (рис. 4.4,а). На практике такой насадок часто получается в тех случаях, когда выполняют сверление в толстой стенке и не обрабатывают входную кромку (рис. 4.4,6). Истечение через такой насадок в газовую среду может происходить двояко. Схема течения, соответствующая первому режиму, показана на рис. 4.4,а, б. Струя после входа в насадок сжимается примерно так же, как и при истечении через отверстие в тонкой стенке. Затем, вследствие того что сжатая часть струи окружена завихренной жидкостью, струя постепенно расширяется до размеров отверстия и из насадка выходит полным сечением. Этот режим истечения называют безотрывным режимом. [c.78]

Расход жидкости при истечении через отверстия, насадки, дроссели и клапаны определяется произведением скорости истечения на площадь сечения струи. Однако последняя часть бывает меньше площади отверстия вследствие сжатия струи. Поэтому вводится коэффициент сжатия [c.47]

Задача 3.9. На рисунке показана схема устройства для исследования истечения через отверстия и насадки. Резервуар с жидкостью укреплен на двух опорах А и имеет возможность покачиваться в плоскости чертежа. При истечении из отверстия или насадка сила реакции струи выводит резервуар из положения равновесия, однако груз весом G возвращает его в это положение. Подсчитать коэффициенты сжатия струи е, скорости ф, расхода х и сопротивления t, при истечении воды, если известны размеры а= 1 м, й=1 м, диаметр отверстия do=10 мм. При опыте измерены напор Н=2 м, расход Q = 0,305 л/с и вес груза 0 = 1,895 Н. Распределение скоростей в сечении струи принять равномерным. [c.51]

Жидкости маловязкие — Истечение через отверстия 178 [c.980]

Истечение жидкости при постоянном напоре. Скорость струи в сжатом сечении при истечении через отверстие в общем случае определяется по формуле [c.182]

Расход жидкости при истечении через отверстия [c.182]

Траекторией струи называют ось струи жидкости, свободно падающей после истечения через отверстие. Координаты оси струи х к у связаны между собой соотношениями [c.182]

Истечение при постоянном напоре. Такое истечение через отверстия и насадки может происходить в газовую среду или под уровень той же или иной жидкости. В первом случае отверстие или насадок называется незатопленным, во втором — затопленным. Отверстие считается малым, если его максимальный размер не превосходит 0,1Я (рис. 1.19). [c.29]

При течении жидкости через внешний цилиндрический насадок, под которым понимается короткая трубка длиной s, равной нескольким диаметрам d ее отверстия [s = (3-i-4)dl без закругления входной кромки, расход жидкости получается больше, чем при истечении через отверстие того же диаметра в тонкой стенке. [c.29]

Особенностью рассматриваемого случая является то, что, в отличие от обычного истечения жидкости через неподвижное отверстие, здесь имеет место истечение через отверстие, перемещающееся в направлении, перпендикулярном к направлению течения жидкости. Последнее отразится на коэффициенте расхода жидкости ц, значение которого можно принять на основании экспериментальных данных равным ц = 0,58 0,6. [c.167]

Истечение из отверстия. Возвращаясь к вопросу, рассмотренному в п. 1.82, исследуем установившийся безвихревой поток жидкости, вытекающей через отверстие площади ст, в стенке сосуда (рис. 52). [c.80]

Определение расхода и скорости при истечении жидкости. Сравнение истечения через отверстия и насадки различных типов. Всасывающий эффект насадка. Кавитация в насадке. [c.7]

Многочисленные экспериментальные исследования истечения через отверстия различных жидкостей позволили А. Д. Альтшулю установить, что коэффициенты расхода г при истечении через незатопленные круглые малые отверстия практически не зависят от влияния сил тяжести и поверхностного натяжения (т. е. наступает область, практически автомодельная относительно чисел Рг и >/е) при соблюдении условий [c.207]

В связи с наличием вакуума действующий напор увеличивается на значения вакуума в сжатом сечении. Скорость Б сжатом сечении увеличивается по сравнению с истечением через отверстие с острой кромкой. Насадок как бы подсасывает жидкость. [c.216]

Рассмотренное явление может быть наглядно проиллюстрировано простым опытом. К насадку в месте предполагаемого наибольшего сжатия струи присоединяется изогнутая стеклянная трубка 1. Другой конец ее опуш,ен в открытый сосуд 2 с жидкостью (рис. 98). По этой трубке в насадок непрерывно засасывается жидкость, что, очевидно, возможно только при наличии разности давлений атмосферного и в насадке, т. е. при наличии в насадке вакуума. Этим можно объяснить непонятное на первый взгляд увеличение расхода при истечении из насадка по сравнению с истечением из отверстия в тонкой стенке. Благодаря вакууму насадок работает как своеобразный насос, дополнительно подсасывая жидкость. Вот почему, несмотря на увеличение потерь напора, расход жидкости по сравнению с истечением через отверстие увеличивается. [c.182]

Эти работы положили начало бурному развитию гидравлики. Велики заслуги ученых Шези (1718—1798), работавшего в области равномерного движения жидкости Вентури (1746—1822), исследовавшего истечение через отверстия и насадки Вейсбаха (1806— 1871), в основном известного работами в области сопротивлений движению жидкости Базена (1829—1897), изучавшего равномерное движение и истечение жидкости через водосливы Рейнольдса (1842—1912), внесшего большой вклад в изучение ламинарного и турбулентного режимов движения. [c.15]

Максимальной удельной кинетической энергией обладает струя жидкости, вытекающая из коноидального насадка. Большую кинетическую энергию имеют также струя, вытекающая из круглого отверстия в тонкой стенке, и струя, протекающая через конический сходящийся насадок. Несмотря на то что пропускная способность внешнего насадка значительно выше пропускной способности отверстия в тонкой стенке, кинетическая энергия струи жидкости, вытекающей через отверстие в тонкой стенке, несколько больше, чем у струи цилиндрического внешнего насадка. Насадки конические расходящиеся отличаются мини мальными значениями скорости и удельной кинетической энергии. Гидравлические сопротивления достигают наибольшей величины при истечении жидкости через конический расходящийся насадок, а наименьшей — через коноидальный. Рассмотренные гидравлические характеристики малых отверстий в тонкой стенке и насадков различных типов помогают ориентироваться при их выборе для практического применения при расчете и конструировании отдельных сооружений или устройств. [c.160]

Изложены основные вопросы технической механики жидкости и газа. Приведены физические свойства жидкостей и газа. Освещены законы равновесия, основы кинематики и динамики жидкости и газа, гидравлические сопротивления. Рассмотрено движение по трубопроводам и истечение через отверстия и насадки жидкости и газа. Описано обтекание твердых тел потоком жидкости и газа. Даны основы моделирования гидроаэродииамических явлений. [c.2]

Расчетная формула для впрёделения расхода жидкости при истечении через отверстие в днище сосуда [c.75]

Течение жидкости, как и любое другое движение, может быть установившимся и неустановившимся. При установившемся течении все физические параметры в данной точке потока (скорость, давление и др.) остаются неизменными во времени. Примером установившегося течения может служить истечение через отверстие в дне сосуда, в котором поддерживается постоянный уровень жидкости. При неустановившемся течении физические параметры в данной точке потока (или некоторые из них) меняются во времени. Для примера можно привести рассматриваемое выше истечение, но без поддержания постоянного уровня жидкости в сосуде, т.е. истечение до полного опорожнения. В дальнейшем будут рассматриваться в основном установившиеся течен1ю жидкости. [c.47]

При истечении до отрыва потока от стенок давление в узком сечении потока приближается к давлению насыщенных паров. Как известно (см. подразд. 4.3), в потоке при таком давлении следует ожидать возникновения кавитации. Однако кавитационный режим течения при истечении в газовую среду не успевает сформироваться. Возникающая начальная стадия кавитации способствует проникновению газовой среды внутрь насадка. Начиная с этого момента струя жидкости после сжатия теряет взаимодействие со стенками насадка и уже не расширяется, а перемещается внутри насадка, не соприкасаясь с его стенками. Истечение становрггся таким же, как и при истечении через отверстие в тонкой стенке (см. подразд. 6.1), с теми же значениями коэффициентов б, ф и ц. Таким образом, при смене режима истечения происходит скачкообразное уменьшение расхода приблизительно на 20 % за счет существенного сокращения площади сечения потока. [c.67]

При истечении жидкости через внешний цилиндрический наеадок (короткая труба длиной s, равной нескольким диаметрам d ее отверстия [5 (3 -г 4) d] без закругления входной кромки) или через отверстие, выполненное в стенке коршуса гидроагрегата соответствующей толщины, расход жидкости при этом же диаметр больше примерно на 30%, чем при истечении через отверстие в тонкой стенке. [c.89]

Истечение через отверстие. Рассмотрим жидкость, вытекающую из большого сосуда через отверстие в одной из его стенок. Жидкость будет вытекать в виде струи, ограниченной свободными линиями тока, вдоль которых скорость постоянна, а в бесконечности течение в струе будет равномерным, т. е. скорости течения <5удут одинаковы по величине и направлению. [c.285]

Движение жидкостей в каналах с переменным поперечным сечением, а) Простейшим примером течения в канале с переменным сечением является истечение жидкости из сосуда через насадок. Случай истечения без гидравлических потерь был рассмотрен нами в 5, гл. II. Напомним, что вследствие сжатия струи ее поперечное сечение обычно меньше поперечного сечения отверстия Р, а именно, оно равно а, где а есть коэффициент сжатия струи (при истечении через отверстие с острыми краями а и 0,61). Скорость в середине струи при истечении из сосуда, поперечное сечение которого велико по сравнению с поперечным сечением насадка, обычно очень точно равна Z2gh. Однако ближе к краям струи скорость вследствие трения притекающей жидкости о стенки насадка меньше указанной величины при истечении из насадка, изображенного на рис. 32, это уменьшение значительнее, чем при истечении через отверстие в стенке (рис. 31). Таким образом, средняя скорость истечения несколько меньше теоретической и может быть принята равной [c.231]

Перечисленные теоретические работы положили начало бурному развитию гидравлики. Велики заслуги ученых Д. Полени (1685—1761), который работал в области истечения через отверстия и водосливы А, Шези (1718—1798), изучавшего равномерное двилсение жидкости П. Дюбуа (1734—1809), занимавшегося движением наносов в реках, сопротивлениями движению воды в руслах Д. Вентурн (1746—1822), исследовавшего истечение через отверстия и насадки Ю. Вейсбаха (1806—1871), в основном известного работами в области сопротивлений движению жидкости [c.7]

При истечении через отверстие под уровень жидкости отверстие называется затопленным. Рассмотрим истечение через затопленное отверстие (рис. 10.8) при условии, что положения свободных поверхностей жидкости по обе стороны от отверстия не изменяются во времени, давление на свободной поверхности до отверстия и за ним атмосф,ерное. [c.213]

Во многих гидротехнических и гидромелиоративных сооружениях происходит истечение через отверстия, выполненные в стенках каналов, лотков или труб, в которых движется жидкость, или через насадки, присоединенные к этим отверстиям. Ось отверстия или насадка располага- [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...