Поглощающие частицы

Если погруженная в слой поверхность обладает высоким коэффициентом отражения, влияние теплопроводности и свойств частиц более существенно. При радиационном обмене функция еэ сильно зависит в этом случае от излучательных свойств частиц (при переходе от сильно отражающих к сильно поглощающим частицам величина еэ изменяется почти в 2 раза при Тст = 0). Сложный теплообмен приводит к ослаблению влияния параметра ер. Кроме того, функция ез практически не отличается от аналогичной зависимости для черной поверхности (гст = 0,1) (рис. 4.14, а). [c.178]

Таковы основные выводы теории Рэлея. Теория рассеяния света крупными частицами гораздо сложнее. Явления рассеяния диэлектрическими, совершенно прозрачными частицами и частицами, обладающими свойствами металлов, сильно различаются. Наиболее сложным случаем является рассеяние диэлектрическими поглощающими частицами. [c.117]

При наличии внутри сферы S поглощающей частицы разница между вошедшим в эту сферу и вышедшим из нее потоками энергии определяет количество энергии, поглощенное данной частицей. Сама частица может рассматриваться при этом как своего рода сток для электромагнитного поля. [c.13]

Ситуация радикально меняется, как только начинают проявляться столкновения поглощающих частиц с частицами буферного газа. Порождённые излучением встречные потоки уц и y j испытывают торможение в буферном газе. Силы торможения (внутр. трения) Fj, направлены против потоков и пропорциональны им [c.468]

Рис. 80. Распределение интенсивности света при дифракции на сферической поглощающей частице

Феноменологическая трактовка ядра как непрозрачного, поглощающего частицы экрана возможна в тех случаях, когда энергия частиц не превосходит нескольких десятков MeV для лёгких ядер и нескольких сотен MeV для тяжёлых. Если мы имеем дело с нейтронами, т. е. электрически нейтральными частицами, причём длина волны их значительно меньше радиуса ядра, то следует ожидать полной аналогии между упругим рассеянием таких частиц и диффракцией света от непрозрачного тела, имеющего форму и размеры ядра. [c.186]

Распространение лазерного излучения в условиях взрывного разрушения поглощающих частиц водного аэрозоля [c.110]

Нелинейное рассеяние света на температурных возмущениях среды вокруг поглощающих частиц [c.135]

Расчеты показывают, что сечение нелинейного ослабления света на тепловых ореолах, возникающих вокруг тугоплавких поглощающих частиц, может в несколько раз превысить сечение невозмущенной частицы для / 10 4-10" Вт см и 10 с. [c.138]

Рассмотрим определение относительных измерений концентраций поглощающих частиц N вблизи линии поглощения вещества. Разность оптических длин путей в трубках Тх и Т2 получим в виде [c.162]

Интенсивность рассеянного излучения, как видно из (1.27), сложным образом зависит от угла рассеяния. Но при любой угловой зависимости появление рассеянного излучения происходит за счет убывания вектора падающей энергии в направлении распространения волн, т. е. за счет энергетического ослабления падающего излучения. Для количественной характеристики энергетического ослабления излучения вводятся понятия коэффициентов рассеяния и ослабления, а также поглощения (для поглощающих частиц). [c.17]

Поглощающие частицы характеризуются комплексными значениями поляризуемости. В простом случае, когда 01 = 02 = 03 = 0, амплитудная функция для 0 = 0° является скаляром [c.82]

Разд. 6.13 был посвящен главным образом ослаблению. Если рассматривается среда, состоящая из малых рассеивающих и поглощающих частиц, и если в соответствии с теорией, изложен- [c.83]

Поглощающие частицы и частицы с т<С.1 [c.107]

В связи с обсуждением опытов Вавилова м ы обращали внимание на изменение числа поглощающих частиц под влиянием мощного падающего излучения. Однако это не единственный эффект, имеющий место при больших интенсивностях света. В 156 подчеркивалась тесная связь законов поглощения и дисперсии с представлением об атоме как о гармоническом осцилляторе, заряды которого возвращаются в положение равновесия квазиупругой силой. Если интенсивность света, а следовательно, и амплитуда колебаний зарядов достаточно велика, то возвращающая сила уже не будет иметь квазиупругий характер, и атом можно представить себе как ангармонический осциллятор. Из курса механики известно, что при раскачивании такого осциллятора синусоидальной внешней силой (частота ш) в его движении появляются составляющие, изменяющиеся с частотами, кратными со, — двойными, тройными и т. д. Пусть теперь собственная частота осциллятора соо. подсчитанная в гармоническом приближении, совпадает, например, с частотой 2ш. Энергия колебаний зарядов в этом случае особенно велика, она передается окружающей среде, т. е. возникает селективное поглощение света с частотой, равной со = /2 0o. Таким образом, спектр поглощения вещества, помимо линии с частотой о),,, должен содержать линии с частотами, равными /гСОо, а также /зй)(, и т. д. Коэффициент поглощения для этих линий, как легко понять, будет увеличиваться с ростом интенсивности света. [c.570]

Полезно здесь отметить по [Л. 59], что поглощение падающего излучения системами слабо поглощающих частиц, имеющих малый показатель поглощения х, может быть очень велико. Здесь слова слабо поглощающих берутся в кавычки, чтобы подчеркнуть, что этот термин указывает лишь на малую величину %, а не самого эффекта поглощения. Как известно, малое х подчеркивает лишь большую глубину проникновения излучения в данный материал, которое может либо пройти сквозь него, либо почти полностью поглотиться (при достаточной толщине слоя), а отражение (и рас-геяние) таким материалом невелико. [c.85]

П р и ш и в а л к о А, П., Ч е к а л и н с к а я Ю. И., Исследование рассеяния света крупными поглощающими частицами сферической формы в приближении геометрической оптики, сб. Спектроскопия светорассеивающих сред , Изд-во АН БССР, Минск, 1963. [c.287]

Под действием излучения происходит селективное по скорости изменение заселённостей основного (ро) и возбуждённого (pi) состояний поглощающих частиц. На рис. показано характерное распределение заселённостей р,)(Гж) и Pl(l7j ) по проекции Vx скорости на волновой вектор (ось х) без учёта столкновений п в предположении, что при поглощении фотона скорость частицы не меняется (последнее означает пренебрежение эффектом светового давления, что заведомо оправдано в специфич. для С. д. условиях). В первоначально равновесном (максвелловском) распределении Рв(гзс) излучение создаёт провал в окрестности резонансной скорости Vx = iJ/fe, образуя неравновесное распределение pi(y ) возбуждённых частиц при тех же значениях Vx-Неравновесным распределениям piir ) и Po(f ) соответствуют отличные от нуля встречные парциальные потоки частиц [c.468]

Т. о., излучение способно индуцировать встречные парциальные потоки возбуждённых и невозбуждённых частиц. В отсутствие столкновений с буферным газом суммарное распределение по скоростям Р(,(Уж) + Pi(e ) остаётся максвелловским. При этом потоки и /д полностью компенсируют друг друга, так что газ поглощающих частиц как целое покоится. [c.468]

Яркой особенностью С. д., отличающей его от др. эффектов воздействия излучения на движение частиц газа, является то, что для возникновения направленного движения газовых компонентов не обязателен прямой или косвенный обмен импульсом и энергией между излучением и внеш. степенями свободы частиц газа. Особенно отчётливо это видно на примере сугубо радиационной релаксации возбуждённого состояния поглощающих частиц (что характерно для электронных переходов атомов) поглощённый частицей фотон в результате спонтанного испускания снова возвращается в поле излучения практически без изменения энергии. Т. о., энергия поступат. движения газовых компонентов черпается из тепловой анергии, а действие излучения, выступающего в роли своеобразного демона Максвелла, состоит в преобразовании хаотич. (теплового) движения частиц газа в упорядоченное (направленное) движение компонентов смеси. Неизбежное при этом уменьшение энтропии газовой подсистемы компенсируется увеличением энтропии второй подсистемы — излучения из упорядоченного (направленного) оно [c.469]

Излучение низкой интенсивности на длине волны создаваемое внешним капиллярным источником, пронизывает среду, в которой по поглощению излучения необходимо определить Пу Поскольку излучающие и поглощающие частицы идентичны, из-лучательную способность источника можно представить в виде [c.284]

При больших значениях самонаведенных в среде набегов фазы S>1, наоборот, в пучке развиваются параметрические неустойчивости. Пучок приобретает случайную мелкомасштабную структуру, теряя свои когерентные свойства [15, 26]. Наиболее наглядно указанный эффект проявляется в средах с дискретными центрами тепловыделения, роль которых выполняют поглощающие частицы аэрозолей и макронеоднородности их концентрации [18, 21]. [c.48]

Времена t и U определяют задержку теплоперепоса в среду от поглощающих частиц. [c.134]

Оценки изменения сечений ослабления света крупными поглощающими частицами кака 1, а>1) за счет температурной нелинейности диэлектрической проницаемости непосредственно материала частиц с использованием результатов [31] показали, что влияние указанной нелинейности будет заметным для импульсов короче, чем /i, когда тепловые возмущения среды не успевают сформироваться. Нетепловые механизмы нелинейности (керровская и стрикционная) вносят добавки к диэлектрической проницаемости частицы в третьей и последующих значащих цифрах и поэтому практического интереса не представляют. [c.139]

Экспериментально эффект самоуширения интенсивных пучков импульсного излучения при распространении в газовой среде, содержащей твердую фракцию поглощающих частиц (цементная пыль, взвеси частиц талька и закиси никеля, древесный дым), был обнаружен в [33]. [c.143]

Энергия, излучаемая из областей пробоя парогазовых ореолов в окрестности поглощающих частиц, определяется совокупностью спектральных линий, рекомбинационных континиумов и теплового излучения радиационно-нагретых частиц [c.195]

Однако такая характеристика запыленности воздуха недостаточна для оценки условий эксплуатации автомобилей. В зависимости от характера грунта фракционный состав пыли может быть различным. Наиболее неблагоприятное воздействие на работу оказывает пыль мелкофракционного дисперсного состава. В этом случае с меньщей эффективностью работают как инерционные фильтры, так и фильтры других типов, поглощающие частицы пыли. К сожалению, пока отсутствуют классификация запыленности воздуха по этому фактору и соответствующее районирование территории страны. Можно лищь констатировать, что на основании обобщения результатов многочисленных испытаний наиболее неблагоприятными с этой точки зрения являются районы Средней Азии, для которых характерно наличие мелкодисперсных лессовых песков. Эксплуатация автомобилей в этих районах требует применения весьма эффективных средств очистки воздуха и топлива от пыли и во многих случаях затруднена при массовом использовании вследствие ухудшения видимости. [c.9]

Следует отметить, что определение концентраций излучающих и поглощающих частиц, остается до сих пор слабым местом при многих ф Нзических исследованиях. [c.298]

Наряду с абсорбционными метода.ми исследования резонансного поглощения могут найти применение и методы эмиссионной спектроскопии. О концентрации поглощающих частиц можно судить, измеряя отношение интенсивностей линий внутри одного и того же. мультиплета. Концентрации ионов AГVIII и А1IX в лазерной искре, получаемой при фокусировке неодимового лазера на алюминиевую мишень, определялись в работе [145]. Для оптически толстой плазмы отношение интенсивностей двух линий внутри мультиплета определяется следующим соотношением [c.380]

Возрастание поглощения при увеличении объемной концентрации пигмента связано с увеличением числа поглощающих частиц. При этом рассеивание поглощенного излучения, а также возможное увеличение темпе- ратуры частиц пигментов вследствие абсорбции радна [c.73]

Следует заметить, что расчеты на ЭВМ с использованием сильно осциллирующих многоразрядных функций, типа Рикатти-Бесселя, необходимо вести с удвоенной точностью. Выполненные в связи с этим численные эксперименты и сопоставление их результатов с расчетами других авторов показали, что для умеренно поглощающих частиц, тр 100, приведенный алгоритм обеспечивает точную воспроизводимость четырех значащих цифр. Для сильно [c.15]

Формальное решение задачи рассеяния электромагнитных волн сферическими поглощающими частицами, окруженными концентрическими слоями из различных материалов, получено Аденом и Керкером [25]. Большинство выполненных к настоящему времени численных исследований рассеивающих объектов, которые можно трактовать как концентрически неоднородные, относятся к мезо-сферным аэрозольным частицам [8]. В последние годы увеличивается количество работ, связанных с ролью нерастворимых ядер конденсации в оптике тропосферных гидрометеоров. [c.116]

Получим уравнения траекторий лучей в сферически-слоистой и плоскослоистой средах. Примером таких сред в некотором приближении является земная атмосфера. Задача о распространении лучей всферически-неоднородных средах может встретиться также при анализе прохождения оптического излучения через прозрачные капли, газовые пузырьки в твердых телах и жидкостях, тепловые ореолы поглощающих частиц. В сферически-слоистой среде показатель преломления зависит лишь от расстояния Н до фиксированной точки О [c.225]

Взаимодействие между поглощающими частицами может осуществляться не только непосредственно, но и через промежуточные нерезонирующие частицы (виртуальные экситоны [58]) и через фононное поле [60, 61]. [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...