Деформация объема

Свойство жидкости оказывать при своем движении сопротивление относительному сдвигу своих частиц известно под названием вязкости, или внутреннего трения жидкости. Вязкость жидкости является одним из наиболее существенных ее свойств. Это свойство обусловливается внутримолекулярным движением жидкости и проявляется в том, что при относительном перемещении одних слоев жидкости по отношению к соседним, вызывающем деформацию объема, в ней возникают силы трения. Огромнейшее влияние на развитие теории вязкости оказали работы русского ученого А. И. Бачинского (1877— 1944), еще в 1912 г. впервые установившего связь вязкости жидкости с ее удельным объемом (величиной, обратной удельному весу). [c.18]

Введем величину б = е.ц + + 633. При малых деформациях это относительная де рмация объема в точке. Пусть dVo — объем малого элемента до де юрмации, а dy — объем того же элемента тела после деформации. Действительно, так как dLj = (1 + + eu)d/i, dZ-2 = (1 + e22)d/2, dZ.3 == (1 + 33)d/3, to относительная деформация объема [c.104]

Так как в пластическом состоянии деформации происходят вследствие изменения формы, а деформация объема — упругая, то можно предположить, что приращение девиатора пластических деформаций пропорционально девиатору напряжений, т. е. [c.157]

ГИЮ изменения формы, тогда как энергия деформации объема должна быть исключена из рассмотрения. При малых деформациях можно считать, что отнесенная к обп ему полная энергия деформации Uv равна сумме энергий деформации объема f/o и энергии де-( рмации формы t/ф [c.166]

Связь между относительной деформацией объема 0 и напряжениями а,, О2 и стз устанавливается соотношением (8.4). В этом случае величина Оо = (Ох + + Ог)/3 выступает в роли всестороннего равномерного давления. Это давление при малом изменении объема Де произведет отнесенную к единице объема работу [c.166]

Формулы (33.1) и (33.2) по своей структуре аналогичны в первой из них напряжение (внутреннего трения) также пропорционально мере секундной деформации (скорости деформации) объема жидкости, заключенной между пластинами, и [c.110]

В соответствии с (58.2) относительная деформация объема жидкости при том же изменении давления, обусловленная упругостью самой жидкости, равна [c.222]

Остановимся на дополнительном пояснении второго вида движения-вращательного. Угловую скорость вращения элементарных объемов жидкости относительно своих мгновенных осей обозначим через С1, а компоненты ее — через А,, Найдем соответствующие выражения для величин Оу и С этой целью выделим элементарный объем жидкости в виде прямой треугольной призмы аЬс (рис. 3-5). Через аА обозначим биссектрису угла ab, являющуюся главной осью деформации объема аЬс. [c.78]

Динамика проточной камеры переменного объема. В данном случае (69) должно быть дополнено членом, учитывающим деформацию объема камеры [c.99]

Концентрация на дислокации примесных атомов внедрения, повышающих упругую энергию деформации объема металла, прилегающего к краю экстраплоскости, согласно выражению [149], растет с понижением температуры [c.42]

Поэтому выражение суммарной деформации объема будет [c.133]

Установим жесткость привода, определяемую возможной деформацией объема жидкости, заключенного в цилиндре. Эта жесткость равна [c.273]

На макроскопическом уровне уплотняемые тела рассматриваются как сплошные. Их механическое поведение будет пластическим, если твердая фаза обладает пластическими свойствами. Однако в отличие от твердой фазы, обычно несжимаемой, макротело может приобретать необратимые деформации объема, что объясняется затеканием или расширением пор. [c.87]

T. e. уменьшение энергии равно энергии, затраченной на деформацию объема А К, за вычетом работы, совершенной при уменьшении натяжения на новой поверхности трещины до нуля. [c.155]

В процессах обработки металлов давлением существенное значение имеют силы трения между поверхностями рабочих органов машин и подвергаемых деформации объемов металла. Эти поверхности при конечных пластических деформациях заготовки имеют большие относительные смеш,ения. [c.202]

При обычных (не сверхвысоких) давлениях литые металлы не приобретают необратимых деформаций объема, поэтому их условие текучести не зависит от среднего напряжения ст. Поверхность нагружения таких металлов не замкнута, она представляет собой цилиндрическую поверхность с образующими, параллельными октаэдрической оси. Примерами могут служить Цилиндр Мизеса и призма Треска, размеры которых определяются пределом текучести на сдвиг [c.19]

Под действием гидростатического давления пористые металлические тела, металлические порошковые тела и металлические порошки приобретают необратимые деформации объема [31, 39, что подтверждается также их уплотнением при изостатическом прессовании. На микроскопическом уровне это можно объяснить затеканием пор. Условия текучести таких тел зависят от среднего напряжения, а поверхности текучести замкнуты. Их протяженность вдоль гидростатической оси определяется пределами текучести на гидростатическое давление и на равномерное всестороннее растяжение q , которые, как и максимальный предел текучести на сдвиг т , являются функциями состояния материала. [c.19]

Рассматриваемая система имеет центры масс, расположенные в состоянии равновесия в средних частях трубок. При движении каждая из масс получит смещение вдоль оси трубки. Обозначим эти малые смещения от положения равновесия х , х , Хз, х . На массу будут действовать составляющие упругих связей, возникающие вследствие деформации объема за счет перемещений Xi и х - — — х ). Кроме того, на него, действуют внешняя сила pS и сила инерции [c.31]

Деформация объема. Запишем изменение объема тела при деформации. Расчет проведем относительно главной системы координат. Изменение элемента объема dV — dV, где dl/ —элемент объема деформированного тела dV — начальный элемент объема, причем [c.396]

Таким образом, если известен тензор малых деформаций в какой-либо системе координат, то сумма его диагональных членов равна относительной деформации объема. [c.396]

Известно, что деформирование объема связано с развитием продольных и поперечных деформаций, что в общем случае связано со сжимаемостью материала (коэффициент Пуассона 0 л 0,5) и формоизменением объема. Детали объемного деформирования таких материалов достаточно подробно рассмотрены в работе [16]. В первом приближении деформация объема может быть определена по сумме продольной хх и поперечных гху и е г деформаций [c.14]

Уравнение ф. ) означает, что скорость изменения кинетической энергии в движущемся объеме равна разности мощности внешних сил, действующих на объем, и отнесенной к единице времени величины диссипации , вызванной работой сил напряжений по деформации объема. Точнее, последний член дает величину работы, затрачиваемой за единицу времени на изменение объема и формы элемента жидкости. Некоторая часть энергии при этом переходит в теплоту (см. п. 34). В случае идеальной жидкости уравнение энергии принимает более простую форму [c.28]

В отличие от общего проекта организации путевых работ, который в большинстве случаев имеет примерно однотипное построение, проект организации работ по лечению земляного полотна для каждого объекта будет в большинстве случаев индивидуальным, зависящим от конкретных местных условий, характера болезни или деформации, объема и принимаемого способа производства этих работ. [c.35]

В производственной практике операции холодной объемной штамповки весьма разнообразны. Однако в зависимости от характера деформации, объема перемещаемого материала и технологического назначения их можно подразделить на чеканку, кернение и разметку, клеймение, высадку, осадку, калибровку плоскую и объемную, [c.210]

К третьему упрощающему допущению относится допущение о неизменности в процессе деформации объема мысленно выделенной материальной частицы пластически деформируемого тела, поскольку данное изменение объема всегда мало по срав-нению с относительными изменениями линейных размеров частицы. [c.207]

С точностью о (а), так как объемные интегралы имеют еще более высокий порядок малости. Нарушение условий —О(а)->-0 происходит на поверхностях разрывов (см. 11). В этом смысле непрерывные процессы, происходящие в частице среды, называются равновесными. В принципе такой выбор АУ возможен и в эксперименте для квазиравновесных процессов. Работа внешних сил сведется только к работе поверхностных сил за счет деформаций объема АУ. Но из (8.28) [c.141]

Второй достигнет критического значения величина 8 при а] = 2К. Напряжение аг может при этом сколь угодно мало отличаться от 2К. Плоскостью течения теперь будет являться плоскость (1,3). При % = = О, и следовательно = аг, вместо этого возникает пластическое деформирование по всем направлениям. По направлению 3 будет иметь место пластическая деформация, равная сумме деформаций по направлениям 1 и 2, если не учитывать деформации объема. Действительно, для этого случая при пластическом течении имеем [c.83]

Переходя далее к изложению новой теории, отметим, что, следуя общепринятому, деформация объема считается упругой, линейно зависящей от суммы главных напряжений. Все компоненты деформации считаются малыми по сравнению с единицей. Наконец, как принято в классических теориях пластичности, считается, что скорость изменения деформации не оказывает заметного влияния на напряженное состояние материала. [c.305]

Количественная оценка распределения деформации между границами и объемами зерен проводилась путем измерения деформации квадратов реперной сетки, включающих ГЗ и приграничные области (бгз) и удаленных от них (е з). Результаты, полученные для сплава РЪ — 0,24 %8Ь, представлены на рис. 4.23, где для сравнения приведена и полная кривая ползучести. Видно, что зависимости изменения ёгз и е з от времени ползучести имеют такой же характер, как и кривая ползучести. Степень деформации, связанной с границами зерен, в данных условиях ползучести превышает деформацию объемов зерен. Лишь прп переходе к 3-й стадии ползучести, когда степень деформации достигает существенных значений, кривые 2 W 3 пересекаются, деформация, связанная с объемами зерен, начинает превалировать. Понижение вклада Бгя и общую деформацию с ростом ее степени хорошо известно [4, 13, 14, 79]. О более активном участии границ зерен и прилежащих к ним участков наглядно свидетельствует фото 6, б, где видно, ito квадраты, включающие границы зерен, превратились в вытянутые прямоугольники, тогда как внутри зерен они мало изменили свою форму. [c.109]

Пусть жидкость движется в трубе, сечение которой внезапно расширяется от площади ы до площади П (рис. 6-1). Как показывает опыт, жидкость не следует по контуру внезаниоро расширения трубы, а образует более плавные линии токов, как это показано на рис. 6-1. Вследствие этого между стенками ]5асширенной части трубы и поверхностями, ограниченными линиями токов ас—Ьй, создастся область, заполненная жидкостью, почти не участвуюшсчй в движении. Эта зона распространяется па некоторую длину /, в пределах которой движение жидкости не может быть отнесено к плавно изменяющемуся. Вследствие деформации объема жидкости происходит потеря напора, которая может быть вычислена по (6-2), а именно [c.65]

Гриффитс предполагал, что величина бГ есть поверхностная энергия твердого тела, имеющая ту же физическую природу, что и для жидкости. Однако впоследствии выяснилось, что затраты энергии при создании новых поверхностей при развитии трещины связаны главным образом с работой пластической деформации объемов материала, расположенных перед фронтом трещины. Если линейные размеры этих объемов малы сравнительно с длиной трещины, то поток упругой энергии по-прежнему можно вычислить, сообразуясь только с упругим решением, а затрату энергии на разрушение относить теперь к работе пластической деформации. В этом состоит концепция квазихрупкого разрушения, изложенная в [231]. Эта концепция позволила перейти от идеального материала в схеме Гриффитса к реальным материалам. Эффективность этой концепции состоит в том, что разрушение реальных конструкций практически всегда происходит по квазихрупкому механизму — макрохрупкий излом содержит значительные остаточные деформации вблизи поверхности разрушения. Таким образом, оказалось возможным распространить теорию разрушения Гриффитса на решение инженерных проблем. Энергия Г обеспечивает существование твердого тела как единого целого, а при образовании новых поверхностей (из начального разреза) принято считать, что энергия Г имеет поверхностную природу и поэтому может быть выражена соотношением [c.328]

Гриффитс предполагал, что величина бГ есть поверхностная энергия твердого тела, имеющая ту же физическую природу, что и для жидкости. Однако впоследствии выяснилось, что затраты энергии при создании новых поверхностей при развитии трещины связаны главным образом с работой пластической деформации объемов материала, расположенных перед фронтом трещины. Если линейные размеры этих объемов малы сравнительно с длиной трещины, то поток упругой энергии по-прежнему можно вычислить, сообразуясь только с упругим решением, а затрату энергии на разрушение относить теперь к работе пластической деформации. В этом состоит концепция квазихрункого разруше- [c.28]

При изнашивании вязких структур основным элементом образования частиц износа следует считать многократное деформирование гребешков поверхности изнашивания и сдвиг или выдавливание этих гребешков в соседние, ранее образованные открытые лунки. Однако сдвиг микрообъемов металла в соседнюю лунку не следует связывать исключительно с наличием соседней свободной от абразива лунки. При значительном р-азличии формы и размеров абразивных частиц размеры лунок рельефа при очередном соударении могут оказаться больше или меньше размера зерен абразива, внедряющихся в лунки. В связи с этим абразивные частицы, попадая при соударении в лунки меньшего размера, чем сами частицы, будут расширять их, выдавливая металл в сторону соседних лунок, причем в направлении, в котором наиболее вероятна деформация объемов металла. [c.69]

Как мы уже отмечали, Гриффитс предполагал, что величина бГ есть поверхностная энергия твердого тела, имеющая ту же физическую природу, что и для жидкости. Такая трактовка работы разрушения не позволяла учесть некоторые важные детали процесса разрушения. Вот одна из этих деталей. Когда трещина развивается, то в более или менее обширной окрестности ее кончика всегда происходят необратимые, пластические деформации материала. Венгерский ученый Е. О. Ороваи, проводя эксперименты на плитах из малоуглеродистой стали с нанесенными трещинами, отчетливо видел, как происходят такие деформации. Орован заметил, что пластическая деформация сосредоточивается в тонком слое вблизи поверхности трещины. Подобное разрушение было названо квазихрупким. Таким образом, затраты энергии в процессе создания новых поверхностей при развитии трещины связаны главным образом с работой пластической деформации объемов материала, расположенных перед фронтом трещины. [c.89]

Особенно интенсивно эти эффекты проявляются в области малоцикловой усталости. Пластически деформированный объем в вершине трещины работает именно в этих условиях и снижает в результате циклического воздействия свое сопротивление разрушению. Таким образом, хрупкое разрушение пластически деформируемого циклическим нагружением объема металла в вершине трещины присходит при нагрузках ниже, чем при монотонном пластическом деформировании его. Трещина, пройдя поврежденный циклическим воздействием объем, попадает в неповрежденный материал вне зоны пластической области, подвергнутой циклическим деформациям, у которого сопротивление хрупкому разрушению выше. Затем описанный процесс повторяется до нового скачка трещины. При хрупком разрушении пластически деформированной циклической нагрузкой области в вершине трещины происходит резкое увеличение скорости деформации и трещина может затормозится в неповрежденном циклической пластической деформацией объеме только при условии, что коэффициент интенсивности напряжений будет ниже динамического критического коэффициента интенсивности напряжериш. [c.326]

Таким образом, затраты энергий при создании новых поверхност-тей в результате движения трещины связаны в основном с работой пластической деформации объемов материала перед фронтом распространения трещины. Это положение представляет собс концепцию квазихрупкого разрушения ГриффитсуОрована-Ирвина. [c.62]

Результаты расчета объемных деформаций е]7 = Еу—е , (рис. 5, б) подтверждают трехстадийиую схему развития разрушений, установленную ранее для гомогенных материалов [4]. При этом определяющей является вторая стадия, занимающая по продолжительности почти полное время испытания, когда связь деформаций объема за счет накопления и развития трещин [c.18]

Вообще говоря, зависимость между сдвиговыми (девиаторными) компонентами и компонентами, характеризующими деформацию объема, можно считать независимыми. Результаты нростейгаих экспериментов представлены на фигуре (ясно, что указанные случаи далеко не охватывают представляющиеся возможности). Через г, 7 обозначены соответственно касательное напряжение и сдвиг, через сг, е — соответственно средние напряжение и деформация. [c.136]

Известно [1], что пористые металлические тела, металлические порогаки приобретают необратимые деформации объема при гидростатическом давлении. В этом случае поверхность текучести замкнута со стороны отрицательных значений среднего напряжения. Предложены различные поверхности предельного состояния для подобных материалов [1]. Среди них — цилиндрические поверхности в пространстве главных напряжений сг , i = 1, 2, 3, образующие которых параллельны оси гидростатических напряжений = сг2 = сгз. Эти поверхности ограничены плоскостями (ц + сг2 + сгз = onst. [c.156]

К тому времени представление о прочности твердых тел, как о величине, пропорциональной их поверхностной энергии, было уже хорошо известно. Это представление казалось очевидным для простого раскалывания, предопределенного наличием совершенной кристаллической спайности (как в известном опыте Обреимова с расщеплением слюды). Совсем иначе следовало рассматривать разрушение твердого тела при диспергировании — тонком измельчении или шлифовании. При этом поверхностная энергия составляет ничтожную долю полного баланса энергии, т. е. величины работы, затрачиваемой на разрушение. Эта доля не превышает одной тысячной или десятитысячной, что и выражается весьма малым физическим коэффициентом полезного действия процессов измельчения — механического диспергирования. Подавляющую часть затрачиваемой работы составляет работа упругой деформации объема данного участка тела при доведении его до предельного состояния (после разгрузки в результате разрушения эта упругая энергия почти полностью рассеивается в тепло) и работа пластических деформаций, приобретающих особое значение при разрушении таких пластичных тел как металлы — например, в процессах резания металлов. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...