Работа деформации объема

Обратимся теперь к работе деформации объема и деформации формы. [c.56]

Работа деформации объема определяется формулой [c.56]

Работа деформации объема и работа деформации формы выражаются так [c.59]

Разделив полную работу деформации А на объем рабочей части образца, получим удельную работу деформации, т. е. работу, затраченную на деформирование единицы объема материала [c.98]

Удельной потенциальной энергией деформации называется работа деформации, приходящаяся на единицу объема бруса [c.197]

Свойство жидкости оказывать при своем движении сопротивление относительному сдвигу своих частиц известно под названием вязкости, или внутреннего трения жидкости. Вязкость жидкости является одним из наиболее существенных ее свойств. Это свойство обусловливается внутримолекулярным движением жидкости и проявляется в том, что при относительном перемещении одних слоев жидкости по отношению к соседним, вызывающем деформацию объема, в ней возникают силы трения. Огромнейшее влияние на развитие теории вязкости оказали работы русского ученого А. И. Бачинского (1877— 1944), еще в 1912 г. впервые установившего связь вязкости жидкости с ее удельным объемом (величиной, обратной удельному весу). [c.18]

Работу сил давления при изменении объема системы называют деформационной работой. Работа деформации в квазистатическом процессе определяется следующим образом. [c.29]

При анализе упругой зоны диаграммы напряжений (рис. 4.5.1) в точке Ь, разделив полную работу деформации А на объем рабочей части образца, вычислим удельную работу деформации, работу, затраченную на деформирование единицы объема материала [c.58]

Связь между относительной деформацией объема 0 и напряжениями а,, О2 и стз устанавливается соотношением (8.4). В этом случае величина Оо = (Ох + + Ог)/3 выступает в роли всестороннего равномерного давления. Это давление при малом изменении объема Де произведет отнесенную к единице объема работу [c.166]

Полная удельная работа деформации представляет собою работу, затраченную на разрыв образца, отнесенную к единице объема, [c.36]

Если работу деформации отнести к единице объема, то получим удельную работу упругой деформации [c.43]

Отсюда величина деформации (при постоянных напряжении т и температуре Г), приводящая к появлению единичной дислокации в единице объема, равна 1/а / ". Совершаемая при этом механическая работа деформации единицы объема, которая в условиях пластического сдвига с учетом сказанного на с. 27 и 44 эквивалентна увеличению изобарно-изотермического (термодинамического) потенциала системы при образовании единичной дислокации в единице объема, т. е. химический потенциал дислокаций, определяется [c.46]

Из анализа результатов эксперимента следует, что наибольшие местные удлинения в зоне вершины надреза превышают более чем на порядок средние значения удлинений. Интересным в монографии [69] является вывод о том, что надрез приводит к уменьшению объема материала, принимающего участие в работе деформирования, вследствие чего запас работы деформации материала вблизи надреза может быть израсходован и наступит разрушение, в то время как соседние участки материала принимают только незначительное участие в работе деформации. [c.44]

Шарли [81] при ударных испытаниях обнаружил, что работа деформаций на единицу объема падает с ростом абсолютных размеров иногда более, чем в два раза. Приближение к закону подобия по опытам Шарпи и Штрибека [81] наблюдается при увеличении ударной вязкости металла. В работах Н. Н. Давиденкова [81] и Ф. Ф. Витмана [82] установлено, что средняя температура хрупкости значительно увеличивается с ростом диаметра образца.. [c.89]

Здесь R — дополнительная работа деформации формоизменения элемента объема. [c.22]

Исходя из предположения о постоянстве объема при растяжении образца и на основании обработки диаграмм статического растяжения, полученных для малых объемов в зоне образования шейки, было показано [21], что предельная работа деформации сталей ферритного и перлитного классов, имеющих близкие значения теплоты плавления, в пределах точности измерения является величиной постоянной. На основании этих исследований была предложена эмпирическая зависимость вычисления предельной энергии статического разрушения вида (1.62), где 6 — удлинение на уровне 0 , и Об — соответственно пределы текучести и прочности. [c.20]

Первый член в подынтегральном выражении (1.122) связан с работой деформации при изменении объема элементарного прямоугольного параллелепипеда в окрестности точки М, а второй — с изменением его формы. Из (1.114) с учетом (1.111), (1.120) и замены Ф (а,) на Фх (Uj) согласно (1.122) получим [c.37]

Дополнительная работа деформации. Будем исходить из уравнений статики в объеме и на поверхности (2.8.4), (2.8.5), выраженных через тензор Пиола — Кирхгоффа [c.679]

Работа деформации с учетом действия внешнего гидростатического (атмосферного) давления и изменения объема образца имеет вид [c.63]

При этом под работой разрушения понимается диссипация энергии, связанная с процессом накопления повреждений. Для элементарного объема материала работа разрушения и увеличение потенциальной энергии упругого деформирования составляют удельную работу деформации, которая на любом интервале деформации находится как площадь под кривой равновесной диаграммы. [c.139]

Работа деформации. Рассмотрим предварительно элементарную, или виртуальную, работу деформации, т. е. подсчитаем работу, которую совершают напряжения, действующие на внешнюю поверхность малого выделенного из деформированной среды объема, если точки объема совершают виртуальные перемещения. Понятие вирту [c.29]

Работа деформации, отнесенная к единице объема, в случае простого растяжения равна [c.79]

T. e. уменьшение энергии равно энергии, затраченной на деформацию объема А К, за вычетом работы, совершенной при уменьшении натяжения на новой поверхности трещины до нуля. [c.155]

РАБОТА ДЕФОРМАЦИИ - энергия, накопленная в теле или в элементе объема (уд. Р. д.) при его упругой и пластич. деформации состоит из упругой доли упругая энергия) и пластической, затраченной на остаточные искажения и изменения структуры, в т. ч. на зародыши разруше- [c.103]

На основании своих опытов Уилер [81 ] предложил следующую гипотезу, объясняющую механизм эрозии металлов при кавитации. По его мнению, в таких условиях возникают высокие местные давления, способные вызвать в микрообъемах металла пластическую деформацию и местную концентрацию напряжений. Значительная часть работы деформации переходит в тепло, в результате в микрообъемах металла резко возрастает местная температура. Кроме того, местная температура может сильно возрасти (теоретически до нескольких тысяч градусов) в результате сокращения кавитационного пузырька. В этих условиях при наличии агрессивной среды образуются окислы, которые препятствуют свариванию смещенных объемов металла. Развитие такого процесса приводит к образованию аморфной смеси, состоящей из массы металла и его окислов. Смесь отделяется от поверхности при эрозии, и на этом месте снова образуются такие же продукты износа. Подобное представление о роли коррозии и механизме кавитационного разрушения металлов нуждается в более глубоких и тонких экспериментальных исследованиях. [c.71]

Практически с помощью программируемых микрокалькуляторов можно выполнять расчеты объемов и массы, удельных и полных усилий штамповки и работы деформации, а также определять параметры матриц. [c.376]

Подходящей мерой для оценки величины полной деформации, отнесенной к единице объема и имеющей место в определенной точке тела, мы можем считать удельную работу деформации, которую можно вычислить по любой из формул (53) —(57) 5. По формуле (55) она выражается через компоненты тензора деформации следующим образом [c.252]

Известно, что деформирование объема связано с развитием продольных и поперечных деформаций, что в общем случае связано со сжимаемостью материала (коэффициент Пуассона 0 л 0,5) и формоизменением объема. Детали объемного деформирования таких материалов достаточно подробно рассмотрены в работе [16]. В первом приближении деформация объема может быть определена по сумме продольной хх и поперечных гху и е г деформаций [c.14]

Гриффитс предполагал, что величина бГ есть поверхностная энергия твердого тела, имеющая ту же физическую природу, что и для жидкости. Однако впоследствии выяснилось, что затраты энергии при создании новых поверхностей при развитии трещины связаны главным образом с работой пластической деформации объемов материала, расположенных перед фронтом трещины. Если линейные размеры этих объемов малы сравнительно с длиной трещины, то поток упругой энергии по-прежнему можно вычислить, сообразуясь только с упругим решением, а затрату энергии на разрушение относить теперь к работе пластической деформации. В этом состоит концепция квазихрупкого разрушения, изложенная в [231]. Эта концепция позволила перейти от идеального материала в схеме Гриффитса к реальным материалам. Эффективность этой концепции состоит в том, что разрушение реальных конструкций практически всегда происходит по квазихрупкому механизму — макрохрупкий излом содержит значительные остаточные деформации вблизи поверхности разрушения. Таким образом, оказалось возможным распространить теорию разрушения Гриффитса на решение инженерных проблем. Энергия Г обеспечивает существование твердого тела как единого целого, а при образовании новых поверхностей (из начального разреза) принято считать, что энергия Г имеет поверхностную природу и поэтому может быть выражена соотношением [c.328]

Гриффитс предполагал, что величина бГ есть поверхностная энергия твердого тела, имеющая ту же физическую природу, что и для жидкости. Однако впоследствии выяснилось, что затраты энергии при создании новых поверхностей при развитии трещины связаны главным образом с работой пластической деформации объемов материала, расположенных перед фронтом трещины. Если линейные размеры этих объемов малы сравнительно с длиной трещины, то поток упругой энергии по-прежнему можно вычислить, сообразуясь только с упругим решением, а затрату энергии на разрушение относить теперь к работе пластической деформации. В этом состоит концепция квазихрункого разруше- [c.28]

Согласно второму закону термодинамики, работа будет максимальна, если при переходе системы в состояние равновесия с окружающей средой все процессы будут полностью обратимыми (равновесными). Е сли при этом система получает первичную энергию от источников, то эти процессы также должны быть равновесными. Из условия обратимости следует, что теплообмен с окружающей средой может происходить только в равновесном изотермиом процессе при температуре Т . Процесс обмена работой также долл ен бы гь равновесным, но при этом нужно учесть, что не вся работа, совершаемая системой, может быть отдана потребителю часть ее должна быть затрачена на вытеснение соответствующего объема окружающей среды с противодавлением рд. Поэтому при вычислении функций работоспособности учитывается только полезная работа 1 , равная разности работы деформации системы/ыо и работы но вытеснению объема окружающей среды [c.367]

В частности, для технического железа (отожженного или закаленного) найдено [33], что а 1,67-IQii дисл/см и /п = 1, и для никеля [35] а 1,6-10 дисл/см , т = , Отсюда величина деформации (при постоянных напряжении т и температуре Т), приводящая к появлению единичной дислокации в единице объема, равна 1/а /т, Совершаемая при этом механическая работа деформации единицы объема в условиях пластического сдвига с учетом сказанного выше эквивалентна увеличению изобарноизотермического (термодинамического) потенциала системы при образовании единичной дислокации в единице объема, т. е. химический потенциал дислокаций определяется по формуле [c.49]

Resilien e — Средняя удельная работа деформации. (1) Количество энергии на единицу объема, вьвделившейся при разгрузке. (2) Способность материала, основанная на прочности с высоким пределом текучести и низким модулем упругости, проявлять значительное упругое последействие после снятия нагрузки. [c.1029]

Генки (1924 г.) предложил условие текучести, основанное на предполон<ении об ограниченной способности материала накапливать упругую энергию в единице объема. Для пояснения явления пластичности он рассматривал сосуд некоторой ограниченной емкости, символизируюш ей максимальное количество упругой энергии, которая может быть накоплена в единице объема материала. Этот максимум есть фиксированная величина, и если на работу деформации затрачивается больше энергии, то сосуд, так сказать, переполняется. Переполнение соответствует пределу текучести. [c.113]

И деформации формоизменения, который подчеркивался в самом начале настоящей книги. Многие эксперименты показали, что при высоком гидростатическом давлении тело может накапливать большое количество упругой энергии без разрушения или остаточной деформации при условии, что материал совершенно однороден. Поэтохму Губер рассматривал отдельно всестороннюю деформацию и деформацию формоизменения. Он предполагал, что имеются две различные меры прочности для случаев простого растяжения и сжатия соответственно. Пусть Wo есть работа деформации в единице объема при всесторонней (объемной) деформации, а Шо — работа формоизменения. Губер принял, что в случае сжатия мерой прочности на разрушение является максимум величины г о, а в случае растяжения максимум величины -f- w oy Генки интересовался мерой сопротивления пластическому течению. Он утверждал, что поскольку не может быть всестороннего течения, следовательно не может быть и всестороннего пластического течения ни при сжатии, ни при растяжении. Поэтому условие пластического течения должно выражаться только через деформацию формоизменения. Как уже упоминалось раньше, он соответственно моделировал единичный объем любого пластического материала сосудом, способным вмещать в себя ограниченное количество энергии формоизменения. Когда энергии вливается больше, сосуд переполняется, или материал течет. [c.120]

Как мы уже отмечали, Гриффитс предполагал, что величина бГ есть поверхностная энергия твердого тела, имеющая ту же физическую природу, что и для жидкости. Такая трактовка работы разрушения не позволяла учесть некоторые важные детали процесса разрушения. Вот одна из этих деталей. Когда трещина развивается, то в более или менее обширной окрестности ее кончика всегда происходят необратимые, пластические деформации материала. Венгерский ученый Е. О. Ороваи, проводя эксперименты на плитах из малоуглеродистой стали с нанесенными трещинами, отчетливо видел, как происходят такие деформации. Орован заметил, что пластическая деформация сосредоточивается в тонком слое вблизи поверхности трещины. Подобное разрушение было названо квазихрупким. Таким образом, затраты энергии в процессе создания новых поверхностей при развитии трещины связаны главным образом с работой пластической деформации объемов материала, расположенных перед фронтом трещины. [c.89]

Функция W, получаемая интегрированием из (2.121) при начальном условии, что 1 = О, когда все деформации равны нулю, представляет величину работы, отнесенной к единице объема, проделанной при переходе тела из недеформиро-ванного в дефомированное состояние энергия, измеряемая этой работой, накапливается в теле и может быть реализована при исчезновении деформации эта энергия называется, обычно, потенциальной энергией деформации (работой деформации). [c.100]

Отдельная группа теорий исходит из представления, что существует некоторый предел величины работы деформации W (см. 2.12), которая может накопиться в единице объема без наступления остаточных деформаций в подобной теории, предложенной первоначально Хэйгом, и немного позднее Бельтрами, имеет место влияние всех составляющих напряжения или деформации. [c.110]

Особенно интенсивно эти эффекты проявляются в области малоцикловой усталости. Пластически деформированный объем в вершине трещины работает именно в этих условиях и снижает в результате циклического воздействия свое сопротивление разрушению. Таким образом, хрупкое разрушение пластически деформируемого циклическим нагружением объема металла в вершине трещины присходит при нагрузках ниже, чем при монотонном пластическом деформировании его. Трещина, пройдя поврежденный циклическим воздействием объем, попадает в неповрежденный материал вне зоны пластической области, подвергнутой циклическим деформациям, у которого сопротивление хрупкому разрушению выше. Затем описанный процесс повторяется до нового скачка трещины. При хрупком разрушении пластически деформированной циклической нагрузкой области в вершине трещины происходит резкое увеличение скорости деформации и трещина может затормозится в неповрежденном циклической пластической деформацией объеме только при условии, что коэффициент интенсивности напряжений будет ниже динамического критического коэффициента интенсивности напряжериш. [c.326]

Таким образом, затраты энергий при создании новых поверхност-тей в результате движения трещины связаны в основном с работой пластической деформации объемов материала перед фронтом распространения трещины. Это положение представляет собс концепцию квазихрупкого разрушения ГриффитсуОрована-Ирвина. [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...