Кривая равной энергии

Построенная на фазовой плоскости в соответствии с уравнением (21.25) кривая называется кривой равной энергии. Ветви этой кривой являются фазовыми траекториями. [c.518]

Если же мы зададим А, то одному и тому же значению к соответствует бесконечное множество состояний системы (х, у) — целая кривая у = Ф (х) на плоскости х, у (которая может иметь ряд изолированных ветвей), называемая кривой равной энергии. По одной из ветвей этой кривой и будет двигаться изображающая точка, если полная энергия рассматриваемого движения равняется к. Может случиться, что, задав к, мы не найдем действительных значений х к у, которые удовлетворяли бы уравнению (2.7). Это означает, что ни при каком действительном движении нашей системы энергия ее не может иметь этой величины. [c.109]

Кривая равной энергии 696 Кривизна кривой 140 Круг кривизны 140 Кручение кривой в дайной точке 201 [c.722]

Найденное положение максимума на кривой е .,/- соответствует длине волны, отличающейся от положения максимума на кривой бу.г в 1,76 раза (см. упражнение 232). То обстоятельство, что положение максимума на кривой распределения энергии зависит от выбора координат этой кривой, разъяснено в 198. Оно связано с тем, что в одном выражении мы делим кривую на полосы равной ширины по Я (ширина полосы АЯ), а в друго.м — на полосы равной ширины по V (ширина полосы Ду). [c.698]

В рассматриваемом случае консервативной системы фазовые траектории, естественно, совпадают с кривыми уровней энергии. Фазовые траектории (рис. 418) образуют семейство подобных между собой эллипсов, отличающихся друг от друга только масштабом, зависящим, согласно (12), от начальных условий движений или, точнее, от полной энергии системы. Для всех эллипсов отношение длин полуосей одно и то же — оно равно частоте k собственных колебаний системы. [c.482]

Упражнение 1. Определение порога генерации и измерение энергии излучения ОКГ. Первоначально проведите наблюдение за появлением генерации на белом экране 14 (рис. 116). После установки экрана на рельс включите ОКГ и подайте на конденсаторы напряжение, заведомо меньшее порогового (800 В). На экране наблюдается люминесценция рубина в виде широкого пятна. Постепенно повышая напряжение, фиксируйте момент появления генерации, когда на экране возникает яркое красное пятно диаметром 5 мм. Энергию импульсов генерации измерьте при нескольких значениях напряжения на батарее конденсаторов от порогового до 1000 В. По результатам измерений постройте кривую зависимости энергии излучения лазера от энергии накачки рубинового стержня. Энергия накачки берется равной электрической энергии батареи конденсаторов. Определите пороговую энергию накачки. Рассчитайте к.п.д. рубинового ОКГ. [c.301]

При больших расстояниях атом С не взаимодействует с молекулой АВ и потенциальная энергия системы АВ + С равна потенциальной энергии молекулы АВ. Кривая зависимости потенциальной энергии С/х молекулы АВ от расстояния Гх между ее атомами имеет вид, изображенный на рис. 2.8.3. В начале координат находится атом Л, ядро другого атома может находиться на любом расстоянии, лишь бы Гх<г . Кривая потенциальной энергии, как обычно, име- [c.57]

Измерение шума [4]. [II]. Советская промышленность выпускает несколько типов приборов, предназначенных для измерения уровня звука и называемых шумомерами. Шумомеры отградуированы в децибелах и, как правило, имеют пределы измерения 30—140 дб. Если шум имеет сложный состав, то шумомер измеряет общий (интегральный) уровень звука, определяемый суммарной энергией всех компонент шума. Для низких уровней звука предусматривается частотная коррекция (по кривым равной громкости), позволяющая производить приближенное определение уровня громкости. [c.258]

Процесс сжатия газа или воздуха происходит по политропе с показателем я>А и в t,s-диаграмме дымовых газов или воздуха изображается наклоненной вправо кривой (рис. 12-8). Приращение энтальпии рабочего тела в процессе равно энергии, подведенной к 1 кг газа [c.252]

На фиг. 1.14 представлено потребление запускаемого триггера (кулон сек) в зависимости от допуска на сопротивление резисторов для рассматриваемой схемы. Кривые показывают, какая дополнительная энергия требуется для запуска триггера вследствие повышения уровня мощности при расширении допусков на параметры. Если обратиться к кривой равных допусков на сопротивление резисторов и напряжение питания, то можно видеть, что при допуске 15% нагрузка запускаемого триггера будет в два раза больше, чем при нулевом допуске. Таким образом, при расширении пределов допусков схема потребляет повышенную энергию как в статическом, так и в динамическом режиме. [c.34]

Более сложным является случай, когда часть кривой свободной энергии имеет отрицательную кривизну (см. рис. 59). При этом свободная энергия механической смеси может быть меньше свободной энергии твердого раствора. Так, для гомогенного раствора состава С энергия будет равна F, но при образовании фазовой смеси энергия может снизиться и свободная энергия смеси Л] + Si, равная Fi, будет ниже F. С увеличением разницы в составах А и В свободная энергия смеси вначале продолжает падать, однако затем начинает возрастать. Так, смесь Лг -f В2 имеет более высокую энергию,. чем смесь Аз + В , F > F3. [c.151]

Вместе с тем проведенный нами подсчет энергии деформационного упрочнения по петлям гистерезиса, полученным при мягком нагружении стали 22к в упругопластической области, показывает, что эта величина может во много раз превосходить величину энергии статического разрушения (рис. 1.2). В качестве критерия усталостного разрушения предлагается принять, что суммарная энергия пластического гистерезиса равна энергии, поглощенной при статическом растяжении. При этом кривую усталости предлагается характеризовать зависимостью (1.42) или в деформациях в виде (1.43). [c.15]

Если графически показать зависимость скорости от высоты полета при равенстве сил тяги и лобового сопротивления, то получится параболическая кривая, которую называют линией равных энергий (см. рис, 1). Д каждого значения суммарной энергии самолета будет своя такая линия. [c.7]

Для большей ясности рассмотрим распределение интенсивности дифрагированного света в окрестности изображения S. На рис. 6 показаны изофоты (кривые равной интенсивности) в окрестности точки S. Наибольшая плотность световой энергии локализована в объеме, имеющем форму сигары, длина которой р ии а 4>./ос , а толщина—1,22л/а, [c.12]

Частоты колебаний молекул Нг и Ог равны соответственно (О,.=4400 см - и № =3120 см , а межъядерные расстояния в. минимуме кривой потенциальной энергии одинаковы и равны [c.112]

Можно дать наглядную интерпретацию выражения (1.25) с помощью кривых потенциальной энергии комбинирующих электронных состояний (рис. 4). Перекрыванию колебательных волновых функций соответствуют на этом рисунке вертикальные (а также близкие к ним) переходы из поворотных точек потенциальных кривых (принцип Франка — Кондона). Это переходы с неизменным межъядерным расстоянием молекулы, происходящие в моменты, когда скорости ядер равны нулю. Из всех других возможных переходов они наиболее вероятны. Интеграл (1.25) является квантовомеханическим выражением принципа Франка — Кондона. Его классическое толкование тем точнее, чем больше запас колебательной энергии молекулы. Используя принцип Франка — Кондона, можно интерпретировать спектральное положение и распределение интенсивности электронно-колебательных полос. [c.19]

Когда испытывали механические смеси порошка алмаза и порошка спектроскопического графита, частички алмазного порошка оставались нетронутыми, тогда как графит превращался в поликристаллический алмаз. Кривые мощности, энергии и сопротивления для типичного состава образца показаны на рис. 7. В этом случае реакция начиналась при энергии, равной 8 дж, а превращение происходило более медленно, чем в случае чистого спектроскопического графита. От этой смеси, в которой теплота генерировалась в графите между частицами алмаза, а алмаз, обладая теплопроводностью, нагревался от графита, этого следовало ожидать. [c.202]

Теплоемкость, связанную с заторможенным внутренним вращением, можно вычислить при помощи специальных таблиц [45], если известна величина потенциального барьера, препятствующего вращению, и вид потенциальной функции, в частности число максимумов кривой потенциальной энергии. Это число определяется симметрией молекулы, например в случае этана оно равно трем, поскольку в течение одного оборота вокруг связи С—С трижды осуществляется заслоненная конформация, в которой расстояние между атомами водорода двух метильных групп минимально. Если вращающаяся группа атомов асимметрична, то вид потенциальной функции усложняется. [c.284]

Рис. 138. Кривые равной энергии для собственных значений нулевого приближения лля потенциала вида (61.32). Разрывы непрерыв-постн имеют место лишь на линиях, соответствующих границам зон одномерных решёток.

Когда кривая спектрал энергии тела, обладающей лучения, подобна кривой излучение первого назыв коэффициенты е(2, Т)=е = сопз1 играют роль масштабного множителя при сравнении серого излучения с излучением абсолютно черного тела при той же температуре (рис. 1-5). Значения Ямакс для черного и для серого тел равны. Введение понятия серое тело значительно расширяет возможности использования законов излучения, сформулированных для абсолютно черного тела, в практических расчетах, что доказывают, например, (1-19) —(1-21). [c.19]

Изотопическое смещение у элементов нижней части периодической системы, начиная примерно с массовых чисел Л 140, обусловлено влиянием на энергетические уровни атомов конечного объема ядра объемный эффект в изотопическом смещении). Для объяснения объемного эффекта обратимся к рис. 23, на котором изображены кривые потенциальной энергии электрона в поле ядра. Для точечного ядра (кривая /) потенциальная энергия электрона равна — 2е 14лгог (кулоновский потенциал). Для ядер конечного размера с тем же 2 потенциал внутри ядра будет отличаться от кулоновского, притом тем больше, чем больше радиус [c.71]

Уравнения (1) и (3) и.ли (1) и (4) делают возможным вычисление локальных деформаций Ае и напрян<ений Аа для заданных значений ак и АА. Графическая схема вычисления локальных деформаций и напряжений показана на рис, 1. Чтобы вычислить Ае и Аа по методу Нейбера, следует найти такую точку А на кривой а — 8, чтобы площадь треугольника ОЛ В была равна энергии Wq. В случае энергетического метода [10] вычисление локальных деформаций и напряжений приводит к поиску такой точки А на кривой а—8j чтобы площадь ОСАВ была равна W . [c.55]

Кривая Т—1 (f) характеризует критическое состояние кинетической энергии скорость ее изменения в точках этой кривой равна нулю или, что одно и то же, приведенный момент всех сил инерции равен нулю. Естественно поэтому кривую T=t (ip) называть инерциалъной кривой движения машинн >го агрегата [18]. [c.25]

МОЖНО оценить напряжения и деформации, если имеется в распо-, ряжении диаграмма зависимости напряжения от деформации для данного материала. Для стержня длины I с площадью поперечного сечения А по диаграмме зависимости напряжения от деформации можно построить кривую зависимости силы Р от перемещения i, показанную на рис. 15.2(a). Предполагая, что свойства материала не изменяются, приведенную на рис. 15.2(a) диаграмму сила — перемещение можно использовать для определения удлинения стержня даже и в случае превышения динамическим напряжение. предела пропорциональности. Отметим, что любому произвольис выбранному значению удлинения yi соответствует площадь OADF под кривой сила — перемещение . Эта площадь равна энергии деформации (SE) , ., требуемой для совершения удлинения у/. Величину этой энергии деформации надо приравнять внешней [c.501]

Первая попытка выделить разрушаюш ую энергию сделана фелтнером и Морроу [18], предположившими, что разрушаюш ей энергией в цикле является энергия деформационного упрочнения энергия образования микронапряжений). Предполагалось также, НТО суммарная энергия деформационного упрочнения равна энергии, определяемой площадью под кривой статического растяжения в координатах истинное напряжение—истинная деформация. П указанной работе предложена аналитическая зависимость между амплитудой напряжения Ста и числом циклов до разрушения [c.15]

После этих предварительных рассуждений перейдем теперь к более детальному рассмотрению простейшего случая, а именно молекулы, состояш,ей из двух одинаковых атомов. Следуя приближению Борна — Оппенгеймера, рассмотрим вначале два атома, находяш,ихся на расстоянии R друг от друга. Решая уравнение Шрёдингера для этого случая, можно затем найти зависимость энергетических уровней от расстояния между атомами в молекуле. Даже и не решая уравнение (которое обычно является очень сложным), нетрудно понять, что зависимость энергии от R должна иметь вид кривой, изображенной на рис. 2.23, где в качестве примера показаны основной уровень 1 и первое возбужденное состояние 2. Очевидно, что если расстояние между атомами очень большое (/ ->-оо), то энергетические уровни будут такими же, как и у изолированного атома. Если расстояние R между атомами конечно, то вследствие их взаимодействия энергетические уровни будут смеш,аться. Поскольку производная от энергии по R представляет собой силу, с которой атомы действуют друг на друга, можно показать, что вначале на больших расстояниях эта сила является силой притяжения, а затем на малых расстояниях она становится оттал-киваюш,ей. Сила равна нулю, когда расположение атомов соответствует минимуму (например, Ro) каждой кривой. Следовательно, это и есть то расстояние между атомами, которое они стремятся занять (при отсутствии колебаний). Заметим, что кривая зависимости энергии от R для возбужденного состояния сдвинута вправо относительно кривой, соответствуюш,ей основному состоянию. Это указывает на то, что среднее межатомное расстояние в возбужденной молекуле больше, чем в молекуле, находящейся в основном состоянии. [c.90]

Если кривые свободной энергии для рассматриваемой системы расположены, как показано на фиг. 7, б, то все состояния, через которые проходит система при понижении температуры, будут изображаться фиг. 8, б и 9, б. Фиг. 9, б аналогична фиг. 9, а, в то время как на фиг. 8, б в отличие от фиг. 8, а жидкость состава q находится в равновесии с сб-твердым раствором состава а Р-твердый раствор при этой температуре не находится в равновесии с этими фазами. Промежуточное состояние между температурами Тг и f 3, показанное на фиг. 10, б, несколько отличается от состояния на фиг. 10, а. При этой особой температуре Тр (и никакой другой) в равновесии снова оказываются три фазы жидкая фаза состава ро находится в равновесии с а- и р-твердыми растворами составов р2 и t2 соответственно. Соответствующая диаграмма состояния показана на фиг. 11, б. Точку Р называют перитекти-ческощ значение этой диаграммы состояния заключается в том, что при температуре Тр жидкость состава ро реагирует с кристаллами а-твердого раствора состава pz, в результате чего образуются кристаллы Р-твердого раствора состава t . В равновесных условиях температура остается постоянной и равной Тр до тех нор, пока не закончится перитектическая реакция такая система является нонвариантной. [c.49]

Из этого уравнения следует, что рост поры в основном протекает в две стадии. На первой стадии (начальный участок кривых рис. 15Л0 с ма лым наклоном) участием нормального напряжения можно пренебречь (член в скобках примерно равен 1), и устойчивый рост поры происходит тогда, когда работа скалывающего напряжения тБм равна энергии, необходимой для образования новых поверхностей 2у/У и>Б . Полагая, что проскальзывание равномерно по всей границе, получим т = 2у м и 5//5и = 1. На второй [c.249]

Смотреть страницы где упоминается термин Кривая равной энергии : [c.541] [c.352] [c.242] [c.645] [c.464] [c.30] [c.351] [c.300] [c.394] [c.611] [c.102] [c.94] [c.141] [c.234] [c.8] [c.25] [c.223] [c.43] [c.249] [c.252] [c.160] [c.491] [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...