Интервал неразберихи

Из этого исследования (при N = 48) конфигураций, порождаемых через промежутки времени А , равные 19 200 пробным смещениям, вытекает также, что за этот интервал времени перемещения молекул в состояниях нижнего уровня были, как правило, малы по сравнению с расстоянием между ближайшими соседями иначе говоря, в течение длительных периодов времени молекулы оставались вблизи средних положений, соответствующих регулярной гексагональной решетке. С другой стороны, в состояниях верхнего уровня в интервале неразберихи скорее правилом, чем исключением, были большие перемещения молекул за время между контрольными конфигурациями, что сопровождалось частыми изменениями характера структуры от нерегулярной до типа 7 X 7 . Переходы между верхними и нижними состояниями (и наоборот) происходили довольно редко во всем диапазоне плотности интервала неразберихи . Частота таких переходов была наибольшей вблизи границы этого интервала, соответствующей низкой плотности, затем при возрастании плотности она убывала при т < 1,3 такие переходы совершенно исчезали. [c.334]

Отмеченный на фиг. 5—7 стрелками интервал значений т = = 1,30—1,375 лучше всего можно охарактеризовать как область неразберихи расчетов методом Монте-Карло для Л УГ-ансамбля [c.331]

НЫХ результатов для твердых дисков. Интервал неразберихи у твердых сфер лежит в области т = 1,525 — 1,60. Внутри этого интервала любая реализация совершает переходы между нижним ( Н ) и верхним ( В ) уровнями так, как это было описано для твердых дисков. При этом найдено, что В -точки соответствуют разумному продолжению в область высокой плотности, где мы имеем однозначную кривую, найденную из расчетов при т > 1,6. Как и ранее, эта В -ветвь уравнения состояния может быть продолжена в область более высоких плотностей, т<С 1,525, с помош ью процесса сжатия. Точно так же Н -точки в интервале неразберихи лежат на продолжении кривой, определяемой точками, полученными нри т < 1,525, из (не переходядих на другой уровень) реализаций, начинающихся от г. ц. к. решетки. Таким образом, мы снова получаем уравнение состояния, состоящее из двух ветвей В -ветвь идет от т я 1,17 до сколь угодно малых плотностей, а Н -ветвь — от т = 1,0 до т 1,6. В табл. 2 в столбце 1Ш звездочками отмечены значения, полученные усреднением лишь по одному верхнему или нижнему уровню. Значения, не помеченные звездочкой, получены путем усреднения по всей реализации, за исключением, может быть, малого начального участка. Стандартное отклонение вычисленного значения ф = рУ МкТ оценивалось из подгонки с шестью или более степенями свободы квадратичным или в некоторых случаях кубическим полиномом к наблюдаемой плотности заполнения оболочки (см. [90, гл. 9]). Общие значения для нескольких реализаций представляют собой средние по этим реализациям с соответствующим стандартным отклонением. Общее стандартное отклонение не указано в тех случаях, когда разброс средних по реализациям больше, чем следовало бы ожидать по стандартным отклонениям каждой отдельной реализации. Так получалось чаще, чем [c.346]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...