Кинетика процесса роста

Распределение размеров зерен, частиц выделений и т, д. Влияет на механические и физические свойства и используется для изучения кинетики процессов роста и растворения выделений, спекания и др., применяется как характеристика неметаллических включений в сталях. [c.182]

КИНЕТИКА ПРОЦЕССА РОСТА [c.316]

Мерой оценки кинетики процесса роста зерен (собирательной рекристаллизации) может быть линейная скорость их роста. Одиако эта оценка условная, поскольку разнообразие кривизны границ и конкретных контактных углов между зернами может привести к тому, что одно зерно будет расти в определенном направлении за счет соседних зерен и одновременно поглощаться соседними зернами в другом направлении. [c.71]

Скорость увеличения объема пузырька при 7 i , в общем случае лимитируется сопротивлением расталкиваемой жидкости (динамические эффекты) и интенсивностью испарения жидкости на меж-фазной поверхности (энергетические эффекты). В свою очередь динамические эффекты обусловлены инерцией жидкости и ее вязкостью, а энергетические — условиями подвода тепла к межфазной поверхности и кинетикой процесса испарения. Все перечисленные эффекты действуют при росте парового пузыря одновременно, однако в практически важных задачах лишь некоторые или даже один из них могут стать преобладающими. Поэтому удобно рассмотреть четыре предельные схемы роста парового пузырька, каждая из которых соответствует лишь одному из упомянутых физических эффектов [c.246]

Теоретический анализ задачи о росте парового пузыря, учитывающий инерционные динамические эффекты (при сохранении вполне допустимых для технических задач допущений о пренебрежимо малой роли вязкости жидкости и эффектов молекулярной кинетики испарения), должен включать в себя уравнение (6.1а) для поля скорости в жидкости, уравнение Рэлея (6.7), определяющее давление пара в пузырьке р" в процессе его роста, и уравнение энергии в окружающей пузырек жидкости (6.25). При этом в последнем из перечисленных уравнений температура = Т - Т", т.е. отсчитывается от температуры пара, изменяющейся в процессе роста пузырька. [c.259]

Несмотря на то что по схеме нагружения контактные испытания отличаются от усталостных, например при изгибе или растяжении — сжатии, кинетика процесса (постепенное накапливание повреждений — образование трещин — рост трещин — разрушение), оценочные характеристики (предел выносливости, коэффициент вари- [c.42]

Процесс разрушения элемента конструкции в эксплуатации отражен в реакции материала на все многообразие условий его нагружения, выраженное в формировании определенной морфологии рельефа излома в направлении развития усталостной трещины. По параметрам рельефа излома, таким, например, как усталостные бороздки, может быть восстановлена кинетика распространения усталостной трещины в терминах — скорость процесса разрушения по длине трещины. Если исходить из того, что каждому диапазону воздействия или условиям нагружения, или их сочетанию соответствует своя реакция материала, приводящая к реализации определенного механизма разрушения, то тогда по параметрам рельефа излома легко определить, в каком диапазоне воздействия работал материал. Но в таком случае для каждого диапазона или условий нагружения должна быть построена своя базовая или тестовая кинетическая кривая, и уже она может быть использована для описания процесса роста усталостных трещин в строго установленных границах ее использования. При рассмотрении реализованного процесса роста трещины на основе изучения, например, параметров рельефа излома или слежения за ростом трещины в ходе периодического эксплуатационного контроля получаемой информации достаточно, чтобы по данным эксплуатационного контроля решать вопросы об обеспечении [c.187]

Во всех случаях логика учета того или иного фактора состоит в получении некоторой безразмерной поправки по отношению к принятым базовым условиям эксперимента. Для лабораторного опыта целесообразно использовать наиболее удобные условия нагружения, по отношению к которым и проводить оценку влияния того или иного фактора воздействия на кинетический процесс роста усталостных трещин. Под тестовыми условиями опыта предложено [129] понимать пульсирующий цикл одноосного растяжения при уровне напряжения 0,3 < [Оо/(сто,2)]о - 0,4, частоте нагружения 10-20 Гц, температуре 293-298 К, влажности воздуха от 70 до 75 % и давлении 760 мм рт. ст. Именно к этим условиям и могут быть сведены все вариации условий внешнего воздействия на элемент конструкции и проведена количественная оценка их роли в кинетическом процессе по величине безразмерной поправки. При этом условием эквивалентности получаемых кинетических кривых является эквидистантный характер их смещения относительно друг друга при изменении величины изучаемого параметра воздействия на кинетику усталостных трещин. Если же это не происходит, то либо экспериментально не удается сохранить условия подобия при изучении параметра воздействия, либо его влияние на кинетический процесс изменяется в направлении роста трещины, что должно быть рассмотрено путем введения дополнительной поправки как функции, например, которая учитывает изменение КИН в зависимости от длины усталостной трещины. [c.254]

Итак, при высокой асимметрии цикла нагружения, в пределах одного механизма разрушения материала без формирования усталостных бороздок, одинаковые кинетические параметры процесса роста трещины можно реализовать при разных параметрах цикла внешнего воздействия. Это полностью согласуется с представленными выше данными о подобии кинетики усталостных трещин при различном сочетании параметров цикла нагружения применительно к формированию усталостных бороздок. [c.303]

Выбор состава окружающей среды для анализа роли частоты нагружения в кинетике усталостных трещин даже при комнатной температуре должен сопровождаться оценкой давления паров жидкости или иных веществ, которые могут играть роль в ускорении процесса роста трещин. С учетом данных, представленных на рис. 7.2 и 7.3., следует рассматривать синергетическую проблему одновременного взаимного влияния частоты нагружения и давления паров жидкости в окружающей среде [20] [c.347]

Таким образом, из представленных данных по кинетике развития усталостного разрушения вала винта следует, что начало развития событий связано с появлением неплотности стыка по шлицевому фланцу. Результатом этого может быть не только разрушение шпилек, но и разрушение вала с отделением винта в полете ВС. Очевидно, что основная длительность процесса роста трещины связана с начальным этапом движения трещин от шлицевого фланца. [c.711]

Таким образом, стадийность процесса развития усталостной трещины требует более тщательного изучения природы разрушения с учетом особенностей дискретного характера усталостного разрушения и с использованием подходов линейной механики разрушения. Полученные результаты позволили детализировать стадии развития усталостной трещины, ввести новые пороговые значения амплитуды коэффициента интенсивности напряжений AKf и АК , характеризующие циклическую трещиностойкость, и дать им физическую интерпретацию, а также установить соответствующие им пороговые скорости роста трещины (vlh = а, за цикл и щ), характеризующие изменения кинетики и особенностей механизма разрушения. Процесс роста усталостной трещины следует рассматривать с позиции дискретного разрушения с учетом существования кванта разрушения, а также предельной запасенной энергии, накапливаемой при циклировании и контролирующей кинетику роста трещины (движение дислокаций и процесс повреждений в результате пластической деформации в локальном объеме). [c.257]

Имеются некоторые данные по кинетике роста трещин в ртути (см. рис. 62), для которой были отмечены области I и II роста трещин. Возможно, что по аналогии с другими средами в области I роста трещин происходит процесс химического растворения, ускоряемого напряжением. Такое поведение может быть объяснено при использовании анализа, предложенного в работе [221], после получения данных по кинетике процесса. [c.405]

Быстрый рост техники настоятельно требует дальнейшего изучения статики и кинетики процессов, протекающих в системах твердое тело — -жидкость, применительно к различным условиям их осуществления. От правильного подбора условий проведения технологического режима зависит интенсивность процесса. Существуют различные методы проведе- [c.150]

Высокотемпературная микроскопия позволяет изучать кинетику процессов, происходящих при пайке смачивание, растекание припоев, диффузионные процессы, возникновение или рост фаз при контактном плавлении, рекристаллизацию. С использованием высокотемпературной микроскопии можно наблюдать за изменением механических свойств (твердости, пластичности) в зависимости от степени нагрева. Этот вид исследований осуществ- [c.315]

Из выражения (12.17) следует, что время защитного действия загрузки возрастает с увеличением толщины ее слоя и уменьшается с ростом скорости фильтрования и размера зерен загрузки. Уравнение (12,18) связывает время защитного действия загрузки с параметрами кинетики процесса фильтрования ajb и Ь. Опыт свидетельствует, что в неоднородных загрузках фильтровальных аппаратов время защитного действия зависит от эквивалентного диаметра зерен, значение которого и должно учитываться при расчетах по формулам (12.17) и (12,18). [c.242]

Таким образом, использование величин бтах и Аб для описания кинетики роста усталостных трещин позволило установить для исследованных сталей инвариантность зависимости (IV. 10) к размерам образца и значению коэффициента асимметрии цикла R, что дает возможность прогнозировать скорость роста усталостных трещин в крупногабаритных образцах при различных значениях R по результатам испытания малых. Однако при этом необходимо отметить некоторые трудности, возникающие на пути практического использования зависимости (IV. 10). Величина раскрытия вершины трещины, как указывалось выше, определялась не расчетным способом, учитывающим длину трещины и приложенную нагрузку, а в результате непосредственного измерения в процессе роста усталостной трещины. Это оставляет открытым практически важный вопрос о связи скорости роста усталостных трещин с длиной трещины и действующими номинальными напряжениями, которые обычно используются в расчетах. [c.190]

Кинетика процесса определяется образованием жидкой фазы (при 1400° С и выше), которая обеспечивает большую поверхность взаимодействия между окислом и углеродом. По мере повышения температуры наблюдаются улучшение кристаллизации карбида кремния и рост его зерен. При температурах 2000—2200° С Si имеет гексагональную кристаллическую решетку. [c.370]

Незащищенная ЭС в парах серной кислоты при 100° необратимо поглощает их и разрушается с поверхности с образованием черных гигроскопичных продуктов коррозии. В начальной стадии кинетика процесса ступенчатая, как и в случае полиэтилена [31, затем наблюдается незатухающий необратимый рост массы образцов (рис. 2) и глубины пораженного слоя. Характер кривых привеса образцов ЭС, изолированных пленкой Ф-4 толщиной 0,11 мм при полном погружении в серную кислоту в общем таков же, что и в отсутствие защиты. Это значит, что введение диффузионного сопротивления не меняет характера процесса, но существенно замедляет его. При испытании в пакетах из Ф-4 внешний вид [c.73]

Гораздо более полное описание кинетики процессов роста, лимитируемых диффузией, было дано Хэмом [34, 351, а также Булафом и Ньюменом [8, 9] для случая выделения на дислокациях. В работе Хэма была рассчитана временная зависимость скорости выделения для ряда сфероидальных Р-частиц в правильной кубической решетке. Использованный им метод решения формально сходен с методом Вигнера — Зейтца, применяемым для расчета структуры энергетических зон в твердых телах для расчета используются свойства симметрии такого ряда частиц в качестве граничного условия принимается следующее нормальная компонента потока атомов примеси становится исчезающе малой на поверхности кубической ячейки , окружающей каждую частицу. За исключением короткого начального переходного периода, закон роста для сферических частиц идентичен закону, даваемому методом Уэрта — Зинера можно также показать, что нерегулярное распределение частиц р-фазы не влияет сколько-нибудь заметно на закон их роста. Иглы иди пластины, сохраняющие в процессе роста эллипсоидальную форму с неизменным эксцентриситетом также дают качественно сходные результаты, отличающиеся от формулы Уэрта — Зинера только численной величиной входящих в уравнение параметров. Отсюда следует, что уравнение Аврами (39) является хорошим приближением для описания роста на ранних стадиях превращения во всех этих случаях, хотя, как подчеркивает Хэм, оно не имеет особого значения в случае превращений, лимитируемых диффузией, за исключением того, что служит [c.280]

Было выяснено, что скорость роста, за исключением случая очень высоких температур, оказывается существенно меньще своего термодинамически вычисленного значения. По-видимому, кинетика процесса роста является недостаточно быстрой для установления равновесия в системе. Обычно равновесие существует вблизи растущей поверхности, но отсутствует в газовой фазе вдали от этой поверхности. При этом скорость роста пропорциональна разности химических потенциалов между газовой фазой на входе и той частью газа, которая находится в равновесии с растущей пленкой. [c.348]

Рассмотрены различные аспекты взаимодействия металлических расплавов с твердыми металлами и стекломассой. Смачивание жидкими металлами и их растекание по твердым рассматривается преимущественно в системах, где эти процессы осложнены взаимодействием компонентов, приводящим к образованию промежуточных фаз. Рассмотрено растекание в модельных системах (8п—Мо и 1п—Со) и в бинарных системах железа, кобальта, никеля с алюминием и оловом, в том числе растекание олова по станнидам металлов. Излагаются результаты изучения кинетики и механизма растворения многих переходных металлов в жидком алюминии и некоторых карбидов в металлических расплавах. Описаны процессы роста промежуточных фаз на границе расплав — твердый металл, в. условиях одновременного растворения последнего. Рассмотрено взаимодействие расплавов на основе олова с силикатной стекломассой. [c.248]

След распространяющейся по поверхности детали усталостной трещины имеет криволинейную траекторию, что обусловлено сдвиговым разрушением материала у поверхности детали, приводящим к формированию скосов от пластической деформации (см. главы 3 и 6). Наиболее интенсивное формирование скосов от пластической деформации (СПД) происходит на мезоуровне П с переходом к нестабильному развитию трещины. Поверхность СПД ориентирована под углом 45° к поверхности детали и представляет собой поверхность наклонной усталостной трещины. Если на первой стадии роста трещины (микроскопический масштабный уровень) размер скосов мал и их влиянием на развитие трещин можно пренебречь, то на последующих этапах разрушения (мезоскопический масштабный уровень) пренебрегать влиянием СПД на процесс роста трещин нельзя. Использовать зону СПД в управлении кинетикой устал ост- [c.455]

В ходе изучения кинетики зарождения и развития усталостной трещины было показано, что к моменту последнего полета вертолета в лонжероне лопасти усталостная трещина протяженностью около 80 мм уже имела место при окончательной длине трещины около 110 мм и ее площади около 60 % по отнопгенню ко всему сечению лонжерона. Последний полет происходил при нестабильном развитии усталостной трещины, когда ее скорость существенно превышает указанную выше величину максимальной скорости стабильного роста трещины. Поэтому продвижение трещины было осуществлено на значительную длину, составившую около 20 мм (рис. 12.11). Причем характерно, что на относительном радиусе лопасти 0,5 процесс роста трещины шел менее интенсивно, чем на относительном радиусе лопасти 0,7. Из изменения параметров рельефа излома видно насколько близким к драматическому исходу было развитие усталостной трещины в лонжероне в последнем, коротком полете вертолета. Только в отдельных локальных зонах по сечению еще происходило устойчивое подрастание трещины. При частоте вращения лопасти 120 об/мин средняя скорость распространения усталостной трещины составила около 20/(10 X 120) = 1,6 10 м/цикл. Это на порядок больше, чем для максимальной скорости стабильного роста трещины в алюминиевых сплавах, что еще раз подтверждает драматический характер развивавшихся событий в последнем полете вертолета. [c.649]

В практике мета-мургических и машиностроительных заводов отх .донония от заданной величины аустенитного зерна в сталях в основном связаны с получением весьма раанозернистых структур. Кинетика роста аустенитного зерна, как показали Лозинский II Антипова [1] при наблюдении за процессом роста зорен методами высокотемпературной металлографии, может быть различной, возможно постепенное ускорение роста зерен с повышением температуры или бурное скачкообразное увеличение размеров зерен при нагреве. [c.150]

Эффекты второго типа связаны со способностью некоторых малых примесей влиять на образование упрочняющих выделений, изменяя кинетику их роста и превращений, а иногда и морфологию. Такие эффекты особенно существенны в сплавах серии 5000, где вероятна последовательность формирования второй фазы [123] (здесь р—интерметаллид Mg5Al8). Явных свидетельств пред-выделения, т. е. возникновения зон Гинье — Престона (ГП) перед образованием р не имеется. Эти сплавы легко получить в виде метастабильных твердых растворов А1 — Mg, особенно при сравнительно низких концентрациях магния (как в случае сплавов 5083 и 5456), поскольку выделение равновесной р-фазы протекает довольно медленно. Фаза р возникает в результате гетерогенного зародышеобразования, особенно вероятного на границах зерен. Фаза р формируется медленно и при этом стремится образовать сплошной слой. Очевидно, что такие р-слои, существенно анодные по отношению к матрице [128], могут вызывать сильную межкри-сталлитную коррозию (не обязательно КР). Как уже отмечалось, для других систем (и это справедливо такхге для рассматриваемых сплавов [2]). восприимчивость к КР иногда, но не всегда, коррелирует с межкристаллитной коррозией. Таким образом, увеличение содержания магния повышает нестабильность сплава (т. е. тенденцию образовывать р-фазу в процессе эксплуатации), поэтому были разработаны многочисленные методы обработки и легирования сплавов серии 5000 с целью их стабилизации и предотвращения формирования зернограничной р-фазы. Например, холодная деформация с последующим высоким отжигом в области а-ьр [c.83]

N2O4, K =K xlR T, —газовая постоянная). При v=0,99 на линии насыщения при изменении давления от 1 до 40 бар уменьшается от 3-10 до 2-10 сек. Эти данные позволяют считать, что процесс роста пузырька пара (время которого 10" — 10 сек) происходит при равновесном протекании химических реакций и определяется равновесными эффективными свойствами системы. Время релаксации соизмеримо лишь со временем возникновения парового зародыша и его роста до критического размера, в процессе которого кинетика химических реакций может оказывать определяющее влияние. [c.94]

Исследование кинетики процесса пароводяной коррозии показало, что наиболее совершенными защитными свойствами обладает слой магнетита. Коэффициенты линейного расширения данного окисла и стали различны и составляет соответственно 8,46- 10 °С и 12-10 ° S что является одной из причин непрочного сцепления Рез04 со сталью. При наличии на поверхности стали даже сплошного слоя магнетита процесс окисления при высоких температурах может продолжаться. Рост окисла в этом случае происходит преимущественно с внешней стороны, за счет диффузии ион-атомов металла к ионизированным атомам кислорода в паре, а не наоборот. При этом необходимое количество ионов кислорода поставляется молекулами водяного пара по различным промежуточным ступеням. Наиболее медленной (контролирующей) стадией процесса окисления стали паром является диффузия ион-атомов железа через окисный слой. Рост толщины подобной пленки подчиняется параболическому закону (см. 1-5) [c.254]

Из уравнения (121) следует, что при 73°С наблюдается максимум скорости ультразвука в воде, наличие которого можно объяснить зависимостью структуры воды от температуры. По другим данным [ 296, с. 390], максимум скорости ультразвука в воде, или иначе максимум сжимаемости воды, наблюдается при 63,5°С. Аналогичные максимумы скорости ультразвука наблюдаются и в растворах Na 2SO4, причем температура максимума скорости монотонно убывает с ростом концентрации соли. Влияние ионов на скорость ультразвука в водных растворах можно объяснить изменением структуры растворителя (воды) под действием электростатических полей ионов (электрострикция). При прохождении ультразвуковых волн в жидкой фазе наблюдаются следующие явления, оказывающие то или иное влияние на кинетику процессов цементации акустические течения, пандеромоторное (механическое) действие на частицы (твердые, газообразные) и кавитация. [c.85]

Механизм пластической деформации при росте объема алюминия автором не изучался. Энергия активации процесса роста во время закалки от температур интервала 400—600° С составляет 23 ккал/моль для алюминия марки А999 и 18 ккал/моль для алюминия технической чистоты. Эти значения близки к энергии активации образования вакансий [275, 373]. По-видимому, кинетика деформации образцов контролируется вакансионным механизмом. С введением кремния, никеля и меди сопротивление пластической деформации алюминия увеличивается [38], что наряду с уменьшением способности алюминия поглощать водород [1751 препятствует росту объема алюминия при термоциклировании. [c.163]

В процессе роста существенную роль играет поверхностная диффузия. Последняя, как указывалось ранее, благодаря малой величине энергии активации протекает с большой скоростью, что оказывает влияние на кинетику роста. Так, опыты Фольмера показывают, что рост пластинок ртути из пара происходит за счет увеличения их площади, а не толщины, хотя большинство атомов пара конденсируется не по периметру, а по всей площади. Очевидно, адсорбированные атомы быстро диффундировали к краям пластинки, где и происходил рост кристалла. Роль поверхностной диффузии позволяет оценить также опыты П. И. Лу-кирского, который наблюдал на сферической поверхности кристалла каменной соли после нагрева при относительно невысоких температурах (750° С) образование фигур, отвечающих симметрии кристалла. Образование полиэдрической огранки вместо сферической объясняется приближением кристалла к равновесной форме, что реализуется благодаря -поверхностной диффузии. [c.182]

Кинетика мартенситного превращения (в отличие от перлитного) характеризуется обычно отсутствием инкубационного периода. Образование каждого элемента структуры—пластины мартенсита происходит с большой скоростью, практически мгновенно. Максимально возможная скорость роста, по-видимому, равна скорости звука. Действительная скорость меньше и составляет около трети скорости звука. По разным оценкам время образования од. ой дластины =10 сек, что отвечает скорости роста —1000 ж/сек. По данным [254], линейная скорость роста мартенсита в широком интервале температур (от комнатной до —200° С) примерно одинаковая 1 10 сек . Это значит, что в исходном сплаве (Fe — Ni) энергия активации роста фактически равна нулю. Кулин и Коэн показали, что даже при 4° К в сплавах Fe — Ni наблюдается мартенситное превращение почти с такой же скоростью, как и при более высокой температуре. Большую скорость роста кристалла мартенсита можно объяснить уменьшением барьеров в процессе роста в связи с возникновением напряжений на границе растущего мристалла (Любов, Ройтбурд [255]). [c.256]

С феноменологической точки зрения каждая из фаз должна описываться своей переменной состояния mj и СОЦ О < Ш1 < Oyi, О < юц < со/п- Однако формулировка эволюционных уравнений процессов накопления повреждений для OI требует прямых количественных измерений параметров процессов на микро- и мезоуровнях при испытаниях лабораторных образцов на усталость и ползучесть (измерения количества пор, их распределения и размеров, кинетики их роста и т.д), так как макроскопические параметры на этой стадии практически не зависят от указанных процессов. [c.380]

Принципиально зародышеобразованне можно отнести к механизму кристаллизации, а рост кристалла—к кинетике процесса кристаллизации. Прим. ред. [c.61]

Анализ влияния напряжения на величину U выявляет довольно сложную картину. В интервале напряжений (0,1- 0,7) сТр при действии относительно нейтральных сред для ПММА и ПВХ наблюдается снижение величины U с ростом напряжения. При напряжениях (0,8-4-0,9) СТр происходит некоторое повышенке U с увеличением а. В случае действия достаточно активных сред (ПММА — дихлорэтан) значение энергии активации уже при а (0,2 -4-0,3) 0р остается примерно постоянным и мало зависит от напряжения. Указанные факты подтверждают изложенные выше соображения о различии механизма влияния разных видов сред на кинетику процесса разрушения при изменении напряжений в определенном интервале. В целом, значения кажущейся энергии активации разрушения для исследованных систем полимер—среда изменяются в пределах от 8—16 до 105— 125 кДж/моль. Наименьшие значения U соответствуют ПММА в средах, в которых полимер растворяется или значительно набухает и для которых величина U практически не зависит от напряжения (дихлорэтан, уксусная кислота и др.). Наибольшие значения энергии активации имеют системы ПММА—вода, ПВХ—вода, уксусная кислота и дибутилфталат в области малых напряжений. Другие исследованные системы, особенно при средних и больших напряжениях, занимают промежуточное положение. [c.148]

Было показано [574, 578, 579], что кинетика такого распада протекает по-разному в бездислокационных и дислокационных кристаллах, причем в бездислокационных кристаллах она протекает быстрее и более интенсивно по сравнению с дислокационными. Это объясняется тем, что дислокации служат центрами частичного вьщеления кислорода уже в процессе роста кристалла и главное, являясь стоками для вакансий, они существенно снижают их концентрацию и соответственно концентрацию центров осаждения кислорода. Вакансионная природа центров осаждения кислорода была предположена в [574, 575]. Предполагается [575], что первоначально из пересыщенного раствора вакансий возникают крупные комплексы вакансий, которые, захлопываясь, приводят к образованию вакансионных петель Франка с дефектами упаковки внутри них. Последние и служат местами осаждения избыточного кислорода и образования плоских частиц Si02, т.е. уже внедренных петель Франка с вектором Еюр- [c.197]

Весьма эффективны эксперименты, выполненные in situ в колонне электронного микроскопа. Они позволяют проследить за поведением аморфных сплавов при нагреве и пластической деформации. Нагрев тонкой фольги дает возможность проследить за морфологией и кинетикой процесса кристаллизации. Удается не только выявить структуру первой кристаллической фазы (как правило, метастабильной), но и вычислить скорость образования зародышей и скорость роста кристаллов в аморфной матрице (12.91. В качестве примера на рис. 2.8 представлена электрон- [c.167]

Бакл [344] рассматривал процессы роста и распада кластеров Аг (п 10) в смеси аргона с избыточным газом-носителем исходя из хорошо известных положений химической кинетики, в частности из теории Касселя. Согласно схеме Касселя, кластер моделировался [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...