Сила распространение ее действия

Заметим, что нагрузка р хз) не обязательно должна лежать в плоскости x-iXi, она может действовать в параллельной плоскости. Величины прогибов и нормальных напряжений при изгибе от этого не меняются, как будет видно из приводимого ниже вывода. Однако касательные напряжения зависят от положения плоскости действия сил, они могут потребовать для своего уравновешивания приложения к торцам балки крутящих моментов. Если ось х-2. есть ось симметрии сечения, то, очевидно, крутящий момент не потребуется, если нагрузка лежит в плоскости Хг, Хз, нагрузка в любой параллельной плоскости будет вызывать кручение. Однако, если ось есть главная центральная ось сечения, по не ось симметрии, и нагрузка лежит в плоскости Хг, Хз, изгиб, как правило, будет сопровождаться кручением чтобы кручения пе было, ось х должна проходить не через центр сечения, а через некоторую точку, называемую центром изгиба. Элементарная теория, позволяющая найти центр изгиба для тонкостенных стержней открытого профиля, была изложена в 3.7, распространение ее на стержни произвольного сечения служит предметом теории изгиба Сен-Венана, которая в этой книге излагаться не будет. [c.387]

Вектор правых частей формируется следующим образом. Если нагрузка узловая, то ее величина просто накапливается в t элементе вектора Р, где t — номер степени свободы, по направлению которой приложена рассматриваемая узловая нагрузка. Если нагрузка местная, т. е. действует по области Qrt конечного элемента по закону /(Qr), то она сначала приводится к узловой. Учитывая, что виды местных нагрузок в практических расчетах ограничены (равномерно распределенная нагрузка по всей области КЭ или его части и сосредоточенная сила — вот, пожалуй, все наиболее распространенные местные нагрузки), наиболее приемлема, по-видимому, формульная реализация, т. е. для каждого типа конечного элемента и вида местной нагрузки элементы вектора узловых усилий вычисляются по запрограммированным формулам. Этот способ аналогичен первому способу построения МЖ (см. п. 4.2). [c.101]

При выводе формулы для скорости распространения считалось, что струна абсолютно гибкая это значит, что в ненатянутом состоянии, как и для хорошо смазанной цепочки, не нужно никакого усилия для ее изгиба. На натянутой жесткой стальной проволоке действие изгибающих сил сравнимо с действием сил натяжения, поэтому распространение волны вдоль нее будет уже сложным процессом волновой импульс с течением времени будет деформироваться, и различные по форме импульсы, вообще говоря, будут распространяться различно. [c.478]

Результаты всех этих опытов легко понять на основе представлений электронной теории. Если в процессе распространения световой волны ее электрическое и магнитное поля выступают как равноправные, то при взаимодействии с веществом основную роль играет электрическое поле. Любой физический процесс взаимодействия света с веществом сводится в первую очередь к действию поля световой волны на электроны, входящие в состав вещества. Действующая на электрон сила, выражаемая формулой (1.1), определяется главным образом электрическим полем световой волны, В самом деле, характеристики электрического и магнитного полей в световой волне связаны соотношением (1.31), поэтому обусловленная магнитным полем составляющая силы в (1.1) отличается множителем и/с от силы еЕ, действующей на электрон со стороны электрического поля. Обычно и<Сс, поэтому вынужденное светом движение зарядов в веществе определяется электрическим полем световой волны. Пространственное разнесение электрического и магнитного полей в стоячей волне дает возможность получить прямое экспериментальное подтверждение этих выводов. [c.29]

В физических приложениях очень распространен случай центральной силы, т. е, силы, линия действия которой все время проходит через некоторую неподвижную точку — центр силы. Выбирая эту точку за начало координат (рис. 2.1, в), найдем [c.63]

Одним из наиболее распространенных эффектов является образование эмульсии, т. е. смешивание нескольких обычно не смешивающихся жидкостей, например воды и бензина. Такого рода явление было исследовано несколькими экспериментаторами, и было показано [7], что смешивание происходит наиболее активно на поверхностях раздела системы, т. е. между жидкостью и стенками сосуда, а также между жидкостью и вибрирующей системой. Эффект, повидимому, обусловлен тем, что мелкие частицы одной жидкости с силой выталкиваются под действием колебаний [c.202]

Цилиндрические винтовые пружины сжатия-растяжения получили наибольшее распространение. При работе этих пружин в материалах возникают деформации и напряжения кручения. На конструкции пружин сжатия и растяжения оказывает влияние направление действия осевой силы Р. Пружина сжатия (рис. 321, б) должна иметь в ненагруженном состоянии зазоры е между витками, которые сближаются под действием приложенного усилия. Пру- [c.462]

Уподобление движения электрона (атома) под действием светового поля гармоническому осциллятору, как это мы делали при рассмотрении явления дисперсии света, имеет место только при относительно малых смещениях г. Так как смешение электрона связано с действующим полем, то такое приближение верно длл слабых полей. При действии сильного светового поля, т. е. при распространении через среду мощного пучка лазерных лучей действующая на электрон сила зависит не только от г, но также от его более высоких степеней, например [c.395]

Согласно другой, наиболее распространенной точке зрения, сила инерции считается приложенной по частям к ускоряющим телам. Для обоснования приводят следующие рассуждения. Материальная точка движется с ускорением д потому, что на нее действуют какие-то тела с силой, равной -г к) (рис. 258). По закону о равенстве сил действия и противодействия материальная точка должна оказывать противодействие этим телам с такой же по величине, но противоположной по направлению силой — (АН- к), которая согласно (45) равна силе инерции Ф, т. е. Ф = — к + к). [c.342]

Однако развитие современной теоретической (физики привело к мысли, что распространение потока любых материальных частиц управляется волновыми законами, так же как и в случае светового потока. Это значит, что строгое решение задачи о движении частиц под действием сил может быть получено лишь путем рассмотрения распространения соответствующих волн. Не останавливаясь на природе таких волн, укажем лишь, что длина их связана с массой т и скоростью V движущихся частиц ( )ормулой к = к/ти (де Бройль, 1923 г.), где к = 6,624-10 Дж-с — постоянная Планка. Отсюда видно, что чем больше масса частицы и чем больше ее скорость, тем меньше длина волны. Но даже для частиц с наименьшей известной массой, для электронов (т ж 0,9-10 г), движущихся с умеренной скоростью, соответствующая длина волны очень мала. Так, например, для электронов, ускоряемых разностью потенциалов в 150 В, 1 = 1 А ). Для более быстрых электронов, а также для атомов, молекул или же тел еще большей массы длина волны будет гораздо более короткой. Таким образом, законы распространения даже наиболее легких частиц (электронов) соответствуют законам распространения очень коротких волн. [c.358]

Принцип минимума потенциальной энергии. Один из наиболее распространенных приближенных методов решения задач статики упругих систем основан на принципе, утверждающем, что из всех возможных равновесных состояний, которые может принять упругая система под действием внешних статически приложенных сил, она принимает такое состояние равновесия, в котором ее потенциальная энергия имеет минимальное значение, т. е. [c.177]

Промежуток времени между отправлением и возвращением сигнала т = + Tj, где %2 — время прохождения сигнала туда , а Tj — время прохождения сигнала обратно. Мы не можем непосредственно на опыте убедиться в том, что = Tj, т. е. что скорость сигналов в обоих направлениях одинакова. Однако веские соображения дают основания считать, что скорость света в свободном пространстве (в пустоте ) должна быть во всех направлениях одинакова. Эти соображения вытекают из свойств изотропности свободного пространства, в котором все направления должны быть равноправны i). Заметим, кстати, что это утверждение о равноправности всех направлений не применимо к свободному пространству, в котором действуют силы всемирного тяготения. Как будет показано ниже ( 85), силы тяготения могут изменять скорость и искривлять пути распространения света. [c.33]

К числу поперечных импульсов относится также импульс, возникающий в упругом стержне, если на один из концов стержня действует кратковременный момент силы относительно оси стержня. Он вызывает скручивание конца стержня, вследствие чего (как было показано в 106) в поперечных сечениях стержня возникают деформации сдвига они вызывают скручивание следующего слоя стержня, и так скорости и деформации передаются от слоя к слою в стержне распространяется импульс деформаций и скоростей. Так как движение частиц стержня происходит в плоскостях, перпендикулярных к оси стержня, т. е. к направлению распространения импульса, то этот импульс также является поперечным. [c.492]

Другим распространенным типом летательного аппарата являет ся вертолет (рис. 371). Он не имеет крыльев подъемной силой является сила тяги расположенного горизонтально винта больших размеров, приводимого во вращение мотором (так называемый несущий винт). Для того чтобы при вращении винта корпус вертолета вместе с мотором не вращался в противоположную сторону (как это происходит, например, с электромотором, на статор которого не действует внешний момент см. рис. 205), на хвосте вертолета устанавливается небольшой вспомогательный винт, также приводимый в движение мотором и вращающийся в вертикальной плоскости. Этот винт при небольшой силе тяги, благодаря большому выносу от центра тяжести вертолета, создает большой момент относительно вертикальной оси вертолета. Этот момент и является тем внешним моментом, который поддерживает вращение несущего винта, т. е. останавливает вращение корпуса вертолета в обратном направлении. (В некоторых системах вертолетов для устранения вращения корпуса вертолета применяются два несущих винта, вращающихся в противоположные стороны). [c.577]

Целесообразный наружный диаметр труб этих тарелок - 20 или 25 мм, так как трубы указанного диаметра имеют широкое распространение в промышленности (особенно при изготовлении теплообменного оборудования). Это упрощает их производство, так как для изготовления не требуется применения специальной технологической оснастки. Кроме того, возможно использование старого изношенного оборудования (теплообменных труб), что позволяет существенно снизить затраты на реконструкцию действующих массообменных аппаратов и выполнить ее силами эксплутационного предприятия. [c.304]

Исходя из электромагнитной теории света, механизм возникновения светового давления качественно можно пояснить следующим образом (рис, 28.1). Пусть на плоскую иоверхность Р тела надает электромагнитная световая волна. Векторы Е и Н лежат в плоскости Р. Рассмотрим, как они будут воздействовать на электрические заряды тела. Электрическая компонента Е электромагнитного поля действует на заряд д с силой Ек = < Е. Под воздействием этой силы положительный заряд начнет смещаться вдоль поверхности по направлению Е, а отрицательный—против направления Е. Такое смеи1ение зарядов представляет собой поверхностный ток ], параллельный Е. В телах со свободными зарядами (проводники) это будет ток проводимости, а в диэлектриках — поляризационный ток смещения. Магнитная компонента Н электромагнитного поля воздействует на движущийся заряд с силой Лоренца Е= (<7/с)[уН], направленной в сторону распространения света. Равнодействующая всех этих сил и воспринимается как давление, оказываемое светом и а тело. [c.183]

Скачок давления на фронте ударной волны равен р—ро. Вследствие этого в направлении распространения волны действует сила (р—Ро)5, импульс которой за время равен (р—ро)8А1. По второму закону динамики, импу льс этой силы должен быть равен изменению импульса воздуха, т. е. 0вро5с1х= (р—ро)8А1. Поскольку с1х/с1 =с, то [c.241]

Влияние магнитного поля Земли Я . В магн. поле Я(, на электрон, движущийся со скоростью о, действует Лоренца сила F = (—е/с)[гНо], под влиянием к-рой он вращается по окружности в плоскости, перпендикулярной Hfl, с гиромагв. частотой Траектория каждой за ряж. частицы — винтовая линия с осью вдоль Ио- Действие силы Лоренца приводит к измененкю характера вынужденных колебаний электронов под действием электрич. поля волны, а следовательно, к изме-вевию электрич. свойств среды. В результате ионосфера становится анизотропной гиротропной средой, электрич. свойства к-рой зависят от направления Р. р. и описываются не скалярной величиной е, а тензором диэлект-рич. проницаемости e,j. Падающая на такую среду волна испытывает двойное лучепреломление, т. е. расщепляется на две волны, отличающиеся скоростью и направлением распространения, поглощением и поляризацией. Если направление Р. р. то падающую волну [c.259]

В последуюш их двух изданиях своего труда Ньютон переработал раздел, посвяш енный истечению воды из отверстий. При этом он опустил всякие упоминания о силе реакции вытекаюш ей струи воды, ограничившись одним замечанием Сила, которая может породить все движение низвергаюш ейся воды, равна весу цилиндрического столба воды, основание которого есть отверстие ЕР и высота 2С1 или 2СК. Ведь извергаюш аяся вода за то время, пока она сравнивается с этим столбом, может приобрести, падая под действием своего веса с высоты С1, ту скорость, с которой она вытекает . Здесь ЕР — отверстие, через которое происходит истечение жидкости, С1 = СК — напор воды над отверстием с учетом скоростного потока, поступаюш его сверху для поддержания постоянного уровня воды в сосуде. Объяснение движуш ей силы вытекаюш ей струи, равносильное данному Ньютоном в 1687 г., получило широкое распространение в XVIII веке во всей Европе. Ссылки на Ньютона не встречаются, но используются его аргументы сила давления жидкости или газов действует одинаково во все стороны, и движуш ая сила возникает за счет отсутствия противодействия со стороны отверстия, через которое извергается веш ество. [c.21]

Гл. 3 посвящена первому закону термодинамики, который поставлен в учебнике Радцига достаточно полно и обоснованно, значительно полнее, чем в учебниках Орлова и Брандта (изд. 1-е и 2-е). Вывод основных соотношений закона сохранения энергии дается для общего случая с рассмотрением двух возможных путей их обоснования. Автор по этому поводу пишет При изложении закона сохранения энергии могут быть избраны два пути можно или стать на почву механического мировоззрения и рассматривать все явления как движения материальных точек, между которыми действуют силы, имеющие потенциал, или обойтись без всякого представления о сущности явлений. В первом случае закон сохранения энергии будет нечто иное, как закон живых сил, распространенный на все явления природы... Нужно избрать гораздо более скромный путь и разобрать закон сохранения энергии как чисто опытный факт... . Правильность взглядов Радцига на этот вопрос подтвердилась дальнейшим развитием учебников по термодинамике. Второй путь изложения закона сохранения энергии, о котором говорил проф. Радциг, стал в учебниках по тех1Ш-ческой термодинамике общепринятым. [c.98]

Разобранные случаи имеют наибольшее распространение при практических расчетах. Формулы для определения прогибов и углов поворота сечений в более сложных случаях нагружения балок приводятся в технических справочниках. При совместном действии нескольких нагрузок соответствующие значения перемещений можно определять, пользуясь принципом независимости действия сил, т. е. суммируя (алгебраически) величины перемещений, вызванных каждой из нагрузок при их раздельном дейс1вии. [c.232]

Влияние головки. Так как сила и момент, действующие на головку, зависят от скорости и ее производной по s в начале жгутика, условия (3.5) и (3.6), называемые в теории оптимального управления условиями оптимальности, должны быть модифицированы. Поэтому аналитическое решение основной задачи (2.5а) —(2.5д), вообще говоря, невозможно. Поучительным исключением является случай, когда начальная форма периодическая и составлена из дуг окружностей одинакового радиуса = onst (рис. 1). Здесь мы должны также предположить, что влияние момента, индуцируемого головкой, пренебрежимо мало в сравнении с влиянием сопротивления головки. Можно показать, что это приближение отвечает случаю а/47 С 1, что справедливо для многих микроорганизмов. Поэтому аналитическое описание начальной стадии оптимального плавания оказывается возможным. Решение (см. [4]) показывает, что амплитуда увеличивается, а длина волны уменьшается экспоненциально по мере распространения волны от головки. Простое скольжение, таким образом, несколько модифицировано, в частности тенденция к рысканию головки сильно ослаблена. Такие экспоненциально нарастающие огибающие волн характерны для сперматозоидов многих видов млекопитающих. [c.151]

Под твердостью материала понимается сопротивление проникновению в него постороннего тела, т, е. по сути дела твердость тоже характеризует сопротивление деформации. Существует много методов определения твердости. Наиболее распространенным является метод Бринелля (рис. 58,а), когда в испытуемое тело под действием силы Р внедряется шарик диаметром D. Число твердости по Бринеллю НВ есть нагрузка Р, деленная на сферическую поверхность отпечатка (с диаметром d). При методе Роквелла (рис. 58,6) ин-дентором служит алмазмый конус (иногда маленький стальном шарик), числом твердости называется величина, обратная глубине вдавливания (А). Имеется три шкалы. При испытании алмазным конусом при "=150 кгс получаем твердость HR , то же при Р = 60 кгс — HRA и при вдавливании стального шарика при Р= 100 кгс HRB. [c.79]

Упрощенный расчет наиболее распространенных прямобочных соединений с зубчатыми колесами можно проводить по допускаемым давлениям [о1усл = = [о] rfv (табл. 8.3), в которых учтены напряжения от радиальных сил F и смещение е середины зубчатого венца относительно середины шлицевого участка ступицы. Действие других источников нагружения можно заменить введением небольшого дополнительного коэффициента запаса прочности учитывая, что основной коэффициент запаса в табл. 8.3 принят 1, 3. [c.136]

Расчет и выбор посадок с зазором в подшипниках скольжения. Наиболее распространенным типом ответственных подвижных соединений являются подшипники скольжения, работающие со смазочным материалом. Для обеспечения наибольшей долговечности необходимо, чтобы при работе в установившемся режиме износ подшипников был минимальным. Это достигается при жидкостной сма.зке, когда поверхности цапфы и вкладыша подшипника полностью разделены слоем смазочного материала. Наибольшее распространение имеют гидродинамические подшипники, в которых смазочный материал увлекается враш,ающейся цапфой в постепенно сужаю-ш,ийся (клиновой) зазор между цапфой и вкладышем подшипника, в результате чего возникает гидродинамическое давление, превышающее нагрузку на опору и стремящееся расклинить поверхности цапфы и вкладыша. При этом вал отделяется от поверхности вкладыша и смещается по направлению вращения. Когда вал находится (штриховая линия на рис. 9.5) в состоянии покоя, зазор S = D — d. При определенной частоте вращения вала (остальные факторы постоянны) создается равновесие гидродинамического давления и сил, действующих на опору. Положе1ше вала в состоянии равновесия определяется абсолютным е и относительным "/ = 2e/S эксцентриситетами. Поверхности цапфы и вкладыша подшипника при этом разделены переменным зазором, равным /i ,m в месте их наибольшего сближения и Апих = S —/гп,т на диаметрально противоположной стороне. Наименьшая толщина масляного слоя /г и, связана с относительным эксцентриситетом % зависи.мостью [c.212]

Следует иметь в виду, что перечисленные причины, обусловливающие зависимость показателя преломления от мощности излучения, обладают разной степенью инерционности. В случае, например, стрикционного механизма нелинейности световое поле задает собственно силу, действующую на среду, и для возникновения неоднородности, т. е. смещения частиц, необходимо оцределенное конечное время. В конденсированной среде, следовательно, стрикция вызывает уплотнение в результате распространения упругой волны, и время, за которое устанавливается стационарное распределение плотности, по порядку величины определяется отношением радиуса а поперечного сечения пучка к скорости звука Оз . Если принять а= 0,25 мм, Пз = 1,5 км/с, то 10 с. Инерционность [c.834]

Скорость распространения продольного импульса сжатия в газе можно рассчитать совершенно так л е, как и скорость продольного импульса в твердом теле ( 113). Пусть импульс сжатия соответствует увеличению плотности на Ар и увеличению давления на Ар. Через площадку S, перпендикулярную к направлению распространения импульса, за время At проходит часть импульса сжатия с At, где с — скорость распространения импульса. Прохождение этого участка импульса сжатия связано с увеличением массы справа от площадки S на величину Ат = Ар S At. При этом через площадку передается количество движения ) Апгс = Ар S At. Вместе с тем слева на площадку S действует сила F = S Ар. Изменение количества движения должно быть равно f At. Следовательно, [c.579]

О вынужденных колебаниях легко находится разлол<ив негармоническую внешнюю силу в гармонический спектр, можно свести задачу к предыдущей — определению амплитуд и фаз вынужденных колебаний, возникающих под действием гармонических составляющих спектра внешней силы. Именно то, что в линейных системах, описываемых дифференциальными уравнениями с постоянными коэффициентами и являющихся очень широко распространенным классом систем, имеют место как устойчивость формы гармонических колебаний, так и принцип суперпозиции, придает исключительный физический интерес математическому приему разложения периодической функции в спектр, т. е. именно в гармонический ряд, а не в ряд каких-либо других функци11. [c.622]

Среди механических приборов, служащих для этой цели, наиболее нажным яВ ляется так называемый диск Рэлея — легкий диск небольших размеров, подвешенный вертикально на тонкой нити. На диск, помещенный под углом к направлению звуковой волны (рис. 464), так же как и в случае поствянного потока ( 131), действуют аэродинамические силы, стремящиеся поставить его перпендикулярно к скорости потока, т. е. в случае звуковой волны — перпендикулярно к направлению скорости движения частиц в волне (перпендикулярно к направлению распространения волны). Хотя скорости частиц быстро меняют не только величину, но и знак, момент [c.726]

При возникновении волн в среде взаимосвязанные частицы ее последовательно передают энергию друг другу в направленип распространения волны. Передача энергии волной обусловлена, во-первых, тем, что при прохождении волны отдельные участки среды испытывают деформацию и, следовательно, действуют друг на друга с определенной силой и, во-вторых, тем, что происходит смещение частиц среды, при котором действующая сила совершает работу. [c.209]

Эта аналогия вполне очевидна если в первом случае действует сила тйжести, то во втором — центробежная сила (действием силы тяжести при поступательно-вращательном движении можно пренебречь уже при перепадах давления по диаметру трубы около 1 бар). Следовательно,, для того чтобы получить значение скорости распространения длинных центробежных волн, достаточно в формулу (9.30) подставить вместо ускорения силы тяжести g величину центробежного ускорения на свободной поверхности жидкости, т. е. при г = Гд, равную пУфв/Гд (в дальнейшем обозначается хю ), а вместо поперечного сечения жидкости в состоянии равновесия (, — величину л -------г [c.300]

Винтовой насадок. Для охлаждения воды в брызгаль-ных бассейнах промышленных предприятий и тепловых электростанций применяют специальные насадки, которые в противоположность конически-сходящимся должны как можно интенсивнее разбрызгивать вытекающую струю. Наибольшее распространение получили винтовые насадки (рис. 136, е). Они обеспечивают вращательное движение струи, которая под действием центробежных сил выбрасывается из насадка в виде рассеивающего факела, способствующего быстрому охлаждению жидкости. Для такого насадка ф = = 0,95. [c.245]

Задачу о действии сосредоточенно силы на границе полуплоскости можно рассматривать как распространение случая нагружения бесконечного клина в вершине силой Р в предполон ении, что угол раствора клина равен л, т. е. а = л/2. [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...