Вектора носитель

В промежуточном состоянии сверхпроводников первого рода объём металла разбивается на чередующиеся области Н- и 5-фаз. При одноврем. изменении знака заряда и вектора носителей заряда при О. а. наличие [c.503]

Рио. 1. Элементы силы как вектора а — линия действия, или носитель вектора силы — прямая Ь тонки Л и В принадлежат прямой Ь б — точка приложения силы — точка А на носителе Ь величина силы, в ньютонах (н), в определенном масштабе представляется отрезком А В, в — направление силы указывает стрелка у конца В АВ — вектор силы. [c.50]

Провести через А ось у параллельно носителю вектора силы построить силовой многоугольник 1—2 и выбрать полюс О. Из подобия треугольников DLN и 0—1—2 [c.54]

Предположим, что образец прямоугольной формы, по которому течет ток с плотностью j, помещен в магнитное поле В, направленное перпендикулярно вектору j (рис. 7.30). Пусть носителями заряда являются электроны. Электрическое поле Q ускоряет электрон, и он приобретает дрейфовую скорость [c.260]

Межзонное рекомбинационное излучение. Выше отмечалось, что поглощение света полупроводником может привести к образованию электрона в зоне проводимости и дырки в валентной зоне. Если межзонный переход является прямым, то волновые векторы этих носителей заряда одинаковы к —к. Образовавшиеся свободные носители заряда участвуют в процессах рассеяния, в результате чего за время релаксации —10 с) электрон опускается на дно зоны проводимости, а дырка поднимается к потолку валентной зоны. При их рекомбинации генерируется фотон, т. е. возникает излучение света. Переходы электронов из зоны проводимости в валентную зону могут быть прямыми и непрямыми (так же как переходы при поглощении света). Прямой излуча-тельный переход изображен на рис. 9.7. [c.314]

Диэлектриками называют вещества, основным электрическим свойством которых является способность к поляризации и в которых возможно существование электростатического поля. Такое поле может длительно сохраняться лишь в средах, плохо проводящих электрический ток. Электропроводность — способность проводить электрический ток—обусловлена наличием в веществе свободных носителей заряда—электрически заряженных частиц, которые под действием внешнего электрического поля направленно перемещаются сквозь толщу материала, создавая ток проводимости (положительно заряженные носители движутся по направлению вектора напряженности электрического поля Е, отрицательно заряженные— против). Параметром вещества, количественно определяющим его электропроводность, является удельная электрическая проводимость у, См/м, а также удельное объемное электрическое сопротивление p = l/Y, Ом-м, причем [c.543]

Отметим ряд свойств потенциала V, которые просто аналогичны свойствам потенциала простого слоя. Потенциал (1.2) может быть определен непосредственно в точках поверхности (носителя слоя), причем его предельные (изнутри и извне) значения совпадают между собой и они равны прямому значению. Следовательно, обобщенный упругий потенциал простого слоя представляет собой вектор-функцию, непрерывную во всем пространстве. Отметим, что потенциал V(р) на бесконечности стремится к нулю как 1/Д. [c.547]

В выражениях (9.83) и (9.84) функции и F[ линейны относительно dx, dy, dz. Из этих выражений определяют мотор dip + -f (od((i° для любого значения параметра s, а следовательно, для любого момента времени, если принять s = t. Указанный мотор есть мотор скоростей тела-носителя, и его определение, следовательно, приводится к квадратурам. При этом необходимо задать интервал интегрирования и значение вектора в начале этого интервала, т. е. Го = г (0). [c.244]

Абсолютное движение тела-носителя, т. е. его положение в любой момент по отношению к неподвижной системе координат, единичные векторы осей которой мы обозначим через io, Jo, ko, определяется с помощью эйлеровых углов г 5, 0, %. [c.245]

Направление вектора отмечается на отрезке стрелкой. Прямая, на которой лежит вектор, называется носителем его, линией действия вектора. [c.226]

Векторы бывают 1) свободные, т. е. не связанные с линией действия 2) скользящие (переносятся вдоль носителя) и 3) неподвижные, связанные с точкой приложения. [c.226]

Векторы 2 и та лежат на одном носителе или на параллельных носителях. [c.226]

Коллинеарные векторы а и Ь лежат на параллельных прямых (носителях). Условие коллинеарности [c.226]

Когда Г. А. Лоренц начинал свою творческую деятельность, электромагнитная теория Максвелла уже добилась признания. Но основы этой теории были исключительно сложными, и это не позволяло выявлять ее основные черты с достаточной ясностью. Правда, понятие поля отвергало представления о дальнодействии, но электрическое и магнитное поля мыслились еще не как исходные сущности, а как состояния континуальной весомой материи. Вследствие этого электрическое поле казалось раздвоенным на поле вектора электрической напряженности и поле вектора диэлектрического смещения. В простейшем случае оба эти поля были связаны диэлектрической постоянной, но в принципе они считались независимыми и изучались как независимые реальности. Аналогично обстояло дело и с магнитным полем. В соответствии с этой основной концепцией пустое пространство рассматривалось как частный случай весомой материи, в котором отношение между напряженностью и смещением проявляется особенно просто. Из такого представления вытекало, в частности, что электрические и магнитные поля нужно было считать зависимыми от состояния движения материи, являющейся носителем этих полей. [c.10]

Носителем электромагнитного поля является пустое пространство. В нем существует лишь один вектор электрического поля и лишь один вектор магнитного поля. Это поле создается атомарными электрическими зарядами, которые, в свою очередь, испытывают пондеромоторное воздействие со стороны поля. Связь между электромагнитным полем и весомой материей существует лишь потому, что элементарные электрические заряды тесно связаны с атомными частицами, из которых состоит материя. Для последней справедливы законы Ньютона. [c.11]

ОТРАЖЕНИЕ АНДРЕЕВСКОЕ — отражение носителей заряда (электронов и дырок) в металле, находящемся в нормальном состоянии (JV), от границы со сверхпроводником (5) при этом происходит изменение знаков массы и заряда носителей превращение электрона в дырку или дырки в электрон. Ввиду сохранения энергия ef носителей и практически точного сохранения импульса р при о. а. происходит изменение направления вектора скорости v на противоположное. Вместо клас-сич. закона зеркального отражения угол падения равен углу отражения при О. а. отражённый носитель заряда движется точно назад (А. Ф. Андреев, 1964) [1, 2]. [c.503]

Сильное магн. поле (со Тр 1) изменяет описанную картину. Т. к. носители заряда двигаются по спирали, вращаясь вокруг Н, то вдоль магн, поля при со <С0д распространяется циркулярно поляризов. поперечная эл.-магн. волна (вектор Е вращается в направлении вращения электронов), паз. геликоном, [c.603]

Как известно, электромагнитная волна, являющаяся носителем энергии излучения, представляет собой распространение в среде изменяющихся во времени напряженностей электрического и магнитного полей [1]. Векторы электрической и магнитной напряженностей взаимно перпендикулярны. Скорость распространения этих поперечных волн зависит от свойств среды и от частоты. В вакууме они раотространяются со скоростью света (е л З-10 м/с). [c.12]

Подвижность носителей. Подвижность носителей заряда определяется согласно (7.124) временем релаксации т. Время релаксации было введено в модели свободных электронов Друде для объяснения теплопроводности и электропроводности металлов. Предполагалось, что за единичнре время любой электрон испытывает столкновение с вероятностью, равной 1/т, т. е. считалось, что результат столкновения не зависит от состояния электронов в момент рассеяния. Такое упрощение является чрезмерным. Частота столкновений электрона сильно зависит, например, от распределения других электронов, так как в силу принципа Паули электроны после столкновений могут переходить только на свободные уровни. Кроме того, в твердом теле существуют различные механизмы рассеяния. Поэтому при таком описании столкновений от приближения времени релаксации отказываются. Вместо введения времени релаксации предполагают существование некоторой вероятности того, что за единичное время электрон из зоны п с волновым вектором к в результате столкновения перейдет в зону с волновым вектором ki. Эту вероятность находят с помощью соответствующих микроскопических расчетов. Такой подход, однако, очень сильно осложняет рассмотрение. [c.249]

Диэлектрики, в силу того, что свободных носителей заряда в них мало, состоят по сути из связанных заряженных частиц положительно заряженных ядер и обращающихся вокруг них электронов в атомах, молекулах и ионах, а также упруго связанных разноименных ионов, )асположенных в узлах решетки ионных кристаллов. Толяризация диэлектриков — упорядоченное смещение связанных зарядов под действием внешнего электрического поля (положительные заряды смещаются по направлению вектора напряженности поля , а отрицательные— против него). Смещение / невелико и прекращается, когда сила электрического поля, вызывающая движение зарядов относительно друг друга, уравновешивается силой взаимодействия между ними. В результате поляризации каждая молекула или иная частица диэлектрика становится электрическим диполем — системой двух связанных одинаковых по значению и противоположных по знаку зарядов q, Кл, расположенных на расстоянии I, м, друг от друга, причем q — это либо заряд иона в узле кристаллической решетки, либо эквивалентный заряд системы всех положительных или системы всех отрицательных зарядов поляризующейся частицы. Считают, что в результате процесса поляризации в частице индуцируется электрический момент p=ql, Кл-м. У линейных диэлектриков (их большинство) между индуцируемым моментом и напряженностью электрического поля , действующей на частицу, существует прямая пропорциональность р = аЕ. Коэффициент пропорциональности а, Ф-м , называют поляризуемостью данной частицы. Количественно интенсивность поляризации определяется поляризованно-стью Р диэлектрика, которая равна сумме индуцированных электрических моментов всех N поляризованных частиц, находящихся в единице объема вещества [c.543]

Возможно расщепление единичной винтовой дислокации с модулем 0,5а [ИТ] на две частичные. В этом случае часть кристалла начиная, допустим, с ряда Е и выше смещается относительно части кристалла от ряда F и ниже (см. рис. 42, б) не на величину вектора тождественной трансляции 0,5а [111], как это было рассмотрено выше, а на одну треть его, т. е. (а/6) [111] (вектор тр). Пусть слои начиная с Е я выше сместились на (а/6) [Ш] (вектор рт). Слой F займет в плоскости (110) положение, аналогичное слою А и D в исходной решетке (см. рис. 42, г). Однако в плоскости (112) с новым положением совпадают плотноупакованные ряды слоя А, поэтому после смещения на (а/6) [ГГ1] слой Е будет уже н осителем признаков слоя А, а при смещении на (а/6) [111] слой С будет носителем признаков слоя Е (см. рис. 42). Дальнейших нарушений кристаллической решетки начиная со слоя Е и выше нет, поэтому чередование слоев в дефекте упаковки (см. рис. 42) будет DEFA FAB ... Таким образом, винтовая дислокация мощностью fei=(a/6) [iTl] (вектор рт) представляет собой одну границу дефекта упаковки. Другой гра- [c.82]

Схема воспроизведения на экране двумерной картинки с помощью управляемого магнитооптического транспаранта на ЦМД показана на рис. 19. Оптическая эффективность такого транспаранта и контрастность воспроизводимой картинки определяются магнитооптической добротностью среды — носителя доменов. Оптический контраст между информационными ячейками в открытом и закрытом состояниях достигается антипараллельным направлением в них векторов намагниченности. Плоскость поляризации проходящего света вращается в паре информационных ячеек в противоположные стороны. Анализатор устанавливают так, чтобы свет при прохожде- [c.37]

В любом веществе, независимо от наличия или отсутствия в нем свободных электрических зарядов (носителей заряда), всегда имеются связанные заряды электроны оболочек атомов, атомные ядра, ионы. Под действием внеишего электрического поля связанные заряды в диэлектрике смещаются из своих равновесных состояний положительные в направлении вектора напряженности поля Е, отрицательные - в обратном направлении. На рис.4.1 представлена простейшая конфигурация у частха изоляции - плоский конденсатор. В результате этого каждый элементарный объем диэлектрика V приобретает индуцированный (наведенный) [c.85]

При двухпаряметровом контроле в качестве носителя информаций может быть использована либо амплитуда напряжения ВТП, либо его фаза, либо проекция вектора приращения напряжения на выбранное в комплексной плоскости направление, либо одна из составляющих (действительная или мнимая) комплексного напряжения, либо их комбинация. [c.129]

Следует сразу подчеркнуть, что число степеней подвижности определяет сложность кинематических уравнений. С другой стороны, именно избыточность степеней подвижности гарантирует достижение роботом любой точки пространства. Чтобы обеспечить попадание робота в заданную точку пространства, необходимо обеспечить соответствующую угловую ориентацию робота в каждой точке. При этом возникает заданная конфигурация звеньев. Поэтому наряду с вектором состояния робота X ( 1X2,. . ., а п) обязательно существует вектор обобщенных координат G (qiq2,. . ., m) и между ними, естественно, существуют определенные прямое / и обратное преобразования, так что X — / (G) и G = (X). Причем вектор обобщенных координат G является носителем управляемого и программируемого движения. [c.68]

Для упрощения задачи рассмотрим здесь случай одной тяжелой точки, траектории которой в системе координат, связанной с телом-носителем, задается уравнением г = r(s), где г — радиус-вектор точки относительно начала координат, as — дуга траектории, принимаемая за переметр движения. Начало координат О поместим в центр массы тела-носителя, оси х, у, г и их единичные векторы /, J, k расположим по главным центральным осям инерции тела-носителя. [c.242]

Коэффициенты преобразования в выражениях (9.87), стоящие в круглых скобках, содержат эйлеровы углы, т. е. известные функции времени (или дуги s) величины d fllds, d(f°ylds, d(pl/ds также известны. Отсюда следует, что координаты вектора перемещения центра массы тела-носителя в системе неподвижных координат определяют непосредственным интегрированием строчек (9.87). Вектор ф° и эйлеровые углы я , 0, % определяют положение тела в пространстве. [c.245]

Н1э, — гл. компоненты тензора эффективной массы электрона и дырки, е — заряд электрона, Р — вектор поляризации света, е — матричные элементы операторов импульса электронов (дырок). Множитель (Йш—отражает зависимость плотностпи состояний в зоне проводимости (валентной зоне) от энергии кванта. Матричные элементы е слабо зависят от давления (как и постоянная решётки). Незначительно меняются и эфф. массы носителей, т. е, М. Осн, влияние давления связано со сдвигом электронных уровней, определяющих плотность состояний. Давление позволяет не только сдвигать электронные уровни, но и изменять электронный спектр. [c.188]

В твёрдых диэлектриках при отклонении системы фононов от равновесия время релаксации связано с i временем жизни фононов т, = Зх/Сс, где х — коэф. теплопроводности, С — теплоёмкость решётки, с — ср. значение скорости звука, т, — i/T при темп-ре Т порядка и выше дебаевской. При распространении звука в пьезополупроводниках частота релаксации Юр растёт с ростом проводимости кристалла И уменьшается с ростом темп-ры и подвижности носителей тока, а величина дисперсии скорости звука определяется коэф, электромеханич. связи. Дислокац. поглощение звука в Монокристаллах также имеет релаксац. характер, причём время релаксация зависит от длины колеблющегося отрезка дислокации, вектора Бюргерса и постоянных решётки.. Релаксац. процессы имеют место также в полимерах, резинах и разл. вязкоупругих средах, в этих веществах наблюдается значит, дисперсия скорости звука, связанная с релаксацией механизма высокой эластичности. [c.330]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...