Напряжение форма волны

Для исследования гармонических упругих волн в композиционной среде Кон с соавторами [37] использовали методы, основанные на теории Флоке и Блоха. Этот подход весьма подробно рассмотрен также в статье Ли [40]. Основная идея всех этих работ состоит в применении вариационных принципов в интегральной форме к отдельной ячейке композита. Эти вариационные принципы дают способ определения фазовых скоростей и распределения напряжений в волнах Флоке, распространяющихся в композиционной среде без изменения формы при переходе от ячейки к ячейке. Различные авторы использовали как принцип минимума потенциальной энергии деформации, так и принцип максимума дополнительной работы. [c.382]

Покажем, что уравнение (5.62) позволяет получить обобщенную форму закона Майнера. С этой целью обозначим индексом / некоторое циклическое воздействие, приложенное в течение п,- циклов s/ и Wj определяют уровень напряжений и форму волны. Чтобы упростить анализ, допустим, что с/ и kj не изменяются за время приложения /-го воздействия. Такая ситуация возможна, если температура в это время постоянна, хотя она может быть различной для каждого /. Получим из уравнения (5.62), во-первых, число циклов Л/,-, по достижении которого тело разрушается, если рассматривать приложение только /-Г0 воздействия [c.209]

Если по закрепленному с одного конца стержню производится продольный удар по другому концу мгновенно прикладываемой большой по величине силой Р, как показано на рис. 15.4(a), то предел текучести материала может быть превышен. Для материала с ярко выраженной точкой текучести, как, например, углеродистая сталь [1], схематичное изображение волны напряжения в случае превышения вызываемыми внешней нагрузкой напряжениями предела текучести для трех последовательных моментов времени будет выглядеть, как показано на рис. 15.20. Отметим, что скорость распространения фронта пластической волны Ср меньше скорости распространения упругой волны. Относительное изменение формы волны на рис. 15.20 обусловлено увеличением расстояния между фронтами упругой и пластической волн. Например, теоретическими исследованиями установлено и экспериментально подтверждено [2], что пластическая волна, порождаемая детонацией [c.529]

Изоляторы в сухом состоянии выдерживают без перекрытия и пробоя воздействие выдерживаемого импульсного напряжения с формой волны 1,2/50 МКС, значение которого указывается в стандарте или технических условиях на изолятор соответствующего класса и исполнения. [c.259]

Для гирлянд изоляторов каждого исполнения определены следующие показатели, которые предприятие-изготовитель предъявляет потребителю по его требованию а) выдерживаемое импульсное напряжение с формой волны 1,2/50 мкс в сухом состоянии б) выдерживаемое напряжение промышленной частоты под дождем. [c.260]

Суперпозиция волн со случайными фазами. В классической картине изолированным неподвижным атомом излучается цуг волн с экспоненциально убывающей амплитудой продолжительностью порядка 10 с. Ширина линии излучения имеет порядок 10 Гц (см. 9). Форма линии — лоренцева. В результате взаимодействий с другими атомами в процессе излучения происходит ударное уширение линии (см. 10). Напряженность поля волн в некоторой точке в момент времени t дается выражением [c.78]

Один из способов внесения искусственной реакции может найти применение в звукоизолирующих перегородках. Построив перегородку и выяснив виды ее колебаний на различных частотах, можно установить в пучностях (то есть точках наибольшего смещения) электромагнитные вибраторы. К сожалению, их потребуется множество и для каждой частоты их расположение должно быть другим. Затем при помощи сетки микрофонов, помещенных на небольшом расстоянии перед панелью и разведывающих форму волны, приближающейся к стенке, можно передать сведения о фронте волны в устройство задержки времени и далее в вибраторы, так чтобы создать в панели напряжения, равные по величине и противоположные по знаку тем, которые создаст падающая на панель звуковая волна. Разумеется, применимость того метода весьма ограничена хотя бы вследствие [c.288]

Получаемый в полярископе от источника света с помощью поляроида (поляризатор) плоско-поляризованный монохроматический свет, которым просвечивается модель, дает в каждой точке модели начало двум когерентным волнам (фиг. III. 1). Каждая волна имеет колебания в плоскостях главных напряжений и проходит модель с различной скоростью, зависящей от величин главных напряжений 01 и 02 и оптической чувствительности материала к напряжениям, а также длины волны монохроматического света [16], [47]. Выходящий в рассматриваемой точке модели свет благодаря полученной разности хода б обеих волн будет эллиптически поляризованным. Для точек модели с различными напряжениями форма и ориентировка эллипсов будут различны, но интенсивность выходящего из плоской модели света будет одинаковой, т. е. модель будет казаться во всех точках одинаково освещенной. [c.160]

Форма кривой СЕТЕВОГО НАПРЯЖЕНИЯ должна быть синусоидальной, при этом любое мгновенное значение может отклоняться от идеальной формы волны не более чем на 2 % от максимального значения идеальной синусоидальной кривой. [c.75]

Волны Рэлея. Рассмотрим теперь полубесконечное тело 2>0, единственная граница которого г свободна от напряжений, а волны, амплитуда которых уменьшается по экспоненциальному закону с изменением 2, распространяются вдоль оси х. Другими словами, решение уравнений (70.1), которые можно записать в форме [c.188]

Величина пробивного напряжения при одной и той же форме волны зависит от времени запаздывания, отсчитываемого от приведенного начала импульса до момента пробоя (рис. 6-1, г). Зависимость пробивного напряжения при импульсах от времени запаздывания называется вольт-секундной характеристикой. Иногда испытания производятся с помощью срезанной волны (рис. 6-1, б). Срез волны осуществляется шаровым разрядником, включаемым параллельно образцу. Срезанную волну характеризуют длиной волны Терез в микросекундах, измеряемой от точки А — от приведенного начала импульса до точки В — проекции на ось абсцисс пересечения прямой, проведенной через точки 0,Ш . н и 0,9i/ . участка спадания напряжения и горизонтальной прямой, проведенной через вершину . [c.152]

Определение емкости в первом и втором диапазонах достигается путем измерения тока, протекающего в цепи (фиг. 21-25), состоящей из последовательно соединенных образцового и измеряемого конденсаторов к этим конденсаторам подается переменное напряжение с прямоугольной формой волны и строго постоянными частотой и амплитудой. Ток в цепи конденсаторов измеряется магнитоэлектрическим прибором, включенным в мостовую схему с меднозакисными вентилями с увеличением емкости возрастает ток, измеряемый прибором. Поэтому шкалу прибора можно отградуировать в единицах емкости. [c.33]

Форма ВОЛНЫ импульсного напряжения (фиг, 21-63.а), помимо амплитуды и полярности, характеризуется длиной фронта и длиной волны для стандартной волны 1,5/40 мксек ф , Ъ [c.61]

Испытание изоляции импульсным напряжением производится волнами стандартной формы 1,5/40 мксек и волнами, срезанными при 2 мксек, положительной и отрицательной полярности. [c.270]

Форма волны импульсного напряжения 61 [c.474]

Разрядные напряжения стандартных подвесных изоляторов при импульсах стандартной формы волны 1,5/40 даны в табл. 7 (данные ВЭИ и ЛЭТИ). [c.565]

Табл. 7.— Разрядные напряжения при импульсах стандартной формы волны для подвесных И., применяемых в СССР.

Из этих графиков видно, что при наличии пластических деформаций форма волны напряжений меняется от сечения к сечению, причем величины максимальных напряжений уменьшаются с удалением от нагруженного конца стержня. [c.566]

Зная форму волны разгрузки, можно определить напряжение и скорость на фронте волны разгрузки из формул (14.25) [c.109]

Если условия синхронизма выполняются для очень большого числа волн, то в результате взаимодействия форма волны уже будет далека от синусоидальной. Квазигармоническое приближение здесь не работает. Однако часто оказывается, что число взаимодействующих волн невелико. Такие задачи очень важны для нелинейной оптики, физики твердого тела, физики плазмы. Например, классической задачей нелинейной оптики является задача о вынужденном рассеянии Мандельштама-Бриллюэна [4, 5] падающая на кристалл световая волна частоты и>1 вызывает модуляцию плотности среды (электрострикционный эффект), возникает акустическая волна частоты Ш2- Происходит отражение света от появившихся неоднородностей, результатом чего является возникновение волны частоты Шз = 1— 2, распространяющейся в обратную сторону (см. рис. 17.1г). Взаимодействие волн при этом в одномерном случае (световая волна с напряженностями электромагнитного [c.360]

Для волн с произвольной зависимостью от времени закон затухания, вызываемого диссипативными напряжениями, очень сложен по мере распространения волны не только убывает давление, но и меняется форма волны. Поэтому в дальнейшем будем рассматривать только гармонические волны для них закон убывания всегда, как увидим, экспоненциальный, а форма волны не меняе.тся. Влияние поглощения на волны другой формы можно найти методом Фурье, если скорость затухания для гармонических волн разных частот известна, [c.388]

Если волна имеет большую длину, то она может полностью-заполнить пластину при этом напряжение достигнет максимума, максимальное напряжение сохранится до тех пор, пока пластина будет полностью заполнена волной. И, наконец, если волна является очень длинной по сравнению со временем пробега (рис. 7.20, г), то изменение напряжения все больше походит на форму волны. Следовательно, при помощи правильно подогнанной с задней стороны пьезоэлектрической пластины можно-тем точнее преобразовывать звуковую волну в электрическое-напряжение, чем тоньше эта пластина. Впрочем, при это амплитуда напряжения уменьшается с толщиной пластины, так, как одновременно уменьшается и упомянутая площадь. [c.164]

Изменяя надлежащим образом конструкцию передающей антенны, можно добиться того, что характеристика направленности окажется прижатой к земле и получит форму, показанную на рис. 5.15 пунктирной линией. Такая антенна будет излучать радиоволны, главным образом, вдоль поверхности Земли, т. е. создавать земные радиоволны. Из рис. 5.15 следует, что напряженность поля земных волн, излучаемых антенной специальной конструкции, относится к напряженности поля земных волн, излучаемых обычными антеннами, как ОЬ к Оа. В то же время напряженность поля ионосферных волн, излучаемых антенной специальной конструкции под углом а к горизонту, относится к напряженности поля волн, излучаемых под тем же углом обычной антенной, как ОУ к Оа. Антенны с прижатыми к земле характеристиками направленности создают более интенсивные земные волны за счет снижения интенсивности излучения под большими углами к горизонту. [c.264]

В течение последних 20 лет известные успехи были достигнуты в численном моделировании волн конечной амплитуды (нелинейная теория). Линейная теория способна ответить только на вопрос о границе устойчивого и неустойчивого состояний и не может предсказать реальную форму волн и их эволюцию во времени. Экспоненциальный рост амплитуды волн при возникновении неустойчивости, предсказываемый линейной теорией, сам по себе предполагает, что эта теория выходит за пределы своих возможностей, как только такой рост начинается. В реальном процессе восстанавливающие силы (поверхностного натяжения, инерции, массовые) быстро нарастают с увеличением амплитуды волн, которая всегда остается конечной в гравитационных пленках. На основании численных исследований в рамках нелинейной теории были получены некоторые практически полезные результаты [43], однако они, как правило, не могут быть представлены в виде прость(х аналитических соотношений основные тенденции, следующие из численных решений, описываются обычно качественно. В частности, важный качественный вывод делается Холпановым и Шкадовым [43] в отношении влияния трения со стороны газового потока (т " ) на форму волновой поверхности жидкой пленки. Оказывается, начиная с некоторого значения т" (при заданном расходе жидкости Fq), увеличение касательного напряжения приводит к уменьшению амплитуды волн, чего никак нельзя было бы предположить на основе анализа в рамках линейной теории Кельвина—Гельмгольца. [c.171]

Условие (12.2.18) следует из того, что на расстоянии х = д кр наклоны прямой О А и кривой sin(w/iy) в точке н = 0 становятся одинаковыми. Если формально продолжать построение для х> л кр, то и оказывается неоднозначной функцией времени, что физически абсурдно. На самом деле, волна в точке разрыва х = имеет скачок напряжения, т. е. является ударной волной. Этот разрыв с определенной скоростью распространяется вдоль системы. Постепенно ударная волна принимает треугольную форму, однако ее амплитуда убывает по мере увеличения х. Искажение формы волны связано с перекачкой энергии из колебания с основной частотой в гармоники. Можно показать, что в начале образуется вторая гармоника, а затем в результате нелинейного взаимодействия появляются волны комбинационных частот. Необходимо отметить, что любая волна независимо от формы, которую она имеет в начале линии х = 0), на определенном расстоянии принимает треугольную форму. Затухание ударной волны можно объяснить, если предположить, что последовательно с нелинейной емкостью имеется погонное сопротивление г. Затухание каждого из бесконечного числа компонент ударной волны в этом случае будет определяться выражением ехр ( — блшл ). Отсюда следует, что при г-)-О (б- О) для компонент высоких частот (п- -со) будет характерно конечное затухание, что и приводит к убыли амплитуды ударной волны на расстояниях х>х р. Основная диссипация энергии происходит в области разрыва, причем наличие активного сопротивления г ограничивает крутизну переднего фронта ударной волны. Крутизна изменения напряжения вблизи х = Хкр тем меньше, чем больше т. [c.379]

После зарядки емкостных накопителей они подключаются к разрядному промежутку с целью формирования в толще частиц дробимого продукта канала пробоя. Здесь имеют место большие непроизводительные затраты энергии. В большинстве случаев технологически приемлемой средой в рабочей разрядной камере является техническая вода, имеющая относительно высокую электрическую проводимость ( 10 -10 Ом см). В такой среде существенное значение имеет растекание импульсных токов как с электродов, так и с поверхности плазменных образований, формируемых в разрядном промежутке в процессе пробоя. Это приводит к значительным потерям энергии в разрядном промежутке на стадии формирования канала пробоя и локально меняет свойства и характеристики жидкости (температуру, проводимость и др.), вплоть до ее фазовых превращений /11/. Величина предпробивных потерь (энергия формирования фронта импульса напряжения) может быть рассчитана по строгим соотношениям для принятой схемы замещения контура генератора (например, в /11/ для -L-R= или -L-R) или оценена в приближениях (по уровню амплитуды напряжения U,/, и времени фронта t,/,) для выбранной формы волны напряжения [c.120]

Волновое движение в форме волны сдвига может существовать только за дискретными волновыми фронтами, которые проявляются как волновые фронты Маха, присоединенные к увеличивающейся трещине. В локальной координатной системе эти волновые фронты Маха совпадают с линиями Xi-f [лгг as = 0. Барридж в работе [23], анализируя решение частной задачи о распространении трещины для второго типа ее деформации, заметил, что для скоростей трещины в диапазоне s > и < особенность напряжений описывается формулой (2.15). Отсюда,. [c.89]

Заключения Бьянки были подобны тем, к которым пришли Штерн-гласс и Стюарт имело место затухание и дисперсия импульса. Большие изменения форм волн были видны при более чем трехкратном увеличении длины образца. Наличие большой длины у полосы при предварительном напряжении позволяло изучить длинный [c.239]

Физики Мичиганского университета Э. Лейт и Ю. Упатниекс, которые занимались вопросами пространствен ной фильтрации оптической информации, использовали методы радио локации для обработки информации. Естествен вопрос, какое отноше ние к оптике имеет радиолокация, теория связи Выяснилось, что мож но назвать ряд оптических проблем, касающихся передачи, накопле ния и обработки информации, которые аналогичны проблемам опти ческой фильтрации и обнаружения, рассматриваемых теорией связи Разница есть только в природе информации. В системах связи она имеет временную природу. Это означает, что по форме волна тока или напряжения оказывается модулированной. В оптических системах у информации пространственная природа - амплитуде и фазе света свойственно пространственное распределение. Представляя себе про- [c.49]

На стальной стержень ( =2,1-10 кГ/см ) из двутаврового профиля № 20 с шарнирно опертыми концами действует осевая сжимающая нагрузка Р— = 110 т. Длина стержня равна 4,5 м,и выпучивание происходит за счет изгиба относительно главной оси, соответствующей минимальному моменту сопротивления изгибу. Стержень имеет начальный прошб в форме волны синусоиды величина прогиба в середине стержня равна 0,5 см. а) По формуле (10.16) вычислить максимальное напряжение, возникающее в стержне. Ь) Найти коэффициент запаса прочности по отношению к напряжению, при котором возникает пластическое течение, если аг=2800 кГ/см . [c.415]

Для метеорологических приложений заметный интерес представляет также течение жидкости вдоль податливой стенки, деформируемой обтекающим ее течением жидкости. Примером такой стенки может служить, например, земная поверхность, покрытая высокой травой, сгибающейся под действием ветра. Здесь 2о, очевидно, будет зависеть от скорости ветра так, Дикон (1960) нашел, что для травы высотой около 60 см 2о может изменяться от 9 см при очень слабом ветре до 4 см при сильном ветре. Еще более важный пример податливой стенки доставляет поверхность моря, высота и форма волн на которой явно зависят от скорости ветра. Если допустить, что при изучении ветровых волн, можно пренебречь влиянием вязкости и поверхностного натяжения и что шероховатость моря в данной его точке определяется лишь атмосферными условиями вблизи этой точки (т. е. локальным значением напряжения трения То), то из соображений размерности для го получается впервые указанная Чарноком (1955) формула [c.257]

При испытаниях воздушной или жидкой изоляции измеряют и при пробое на фронте следующим образом. Зная примерное значение / р. и ДЛЯ искрового промежутка (например стержневого) отключают его и увеличивают напряжение ГИН примерно на 40% по отношению к пр. и сближая шары измерительного разрядника, добиваются на них 50% всех разрядов ГИН по величине расстояния между шарами, пользуясь таблицами или графиками, находят амплитуду импульса и- Присоединив искровой промежуток, определяют аналогичным путем напряжение пробоя /пр, и, для чего приходится уменьшать расстояние между шарами. Зная форму волны (Тф), можно приближенно определить также и время запаздывания Тзап, исходя из средней крутизны фронта [c.171]

В У. в. напряжения пропорциональны деформациям (закон Гука). Если амплитуда деформации в волне превосходит предел упругости вещества, в волне появляются пластич. деформации и ее наз. упруго-пластич. волной. В жидкости и газе аналогичную волну наз. волной конечной амплитуды. Скорость распространения таких волн зависит от величины деформации. При убывании напряжения возникает волна разгрузки, отделяющая область активной деформации от области разгрузки. Скорость раснрост])а-ненпя волны разгрузки зависит как от упруго-пластич. свойств материала, так и от формы возмущения. В стержне, ио к-рому прошла упруго-пластич. вол1са, сохраняются остаточные деформации но их расп])е-делению можно судить о динамических механич. характеристиках материала. [c.260]

Импульсные волны стандартной формы можно получить от генератора импульсных напряжений. При испытании испытательным напряжением полной волны параллельно испытываемому объекту гюдключаются измерительные шары, установленные на 1,2—1,3 амплитуды испытательной полной волны. [c.306]

Учет вязкости также приводит к понижению опасных напряжений за счет двух эффектов рассеяния энергии при работе на вязких деформациях с нагревом материала и изменения формы волны — выпо-лаживания ее — из-за более быстрого затухания высоких гармоник. [c.188]

J. J. МоСоу и R. D. Mindlin [2.142] (1963) исследов али на основе уточненной теории [2.161] распространение волн вдоль края пластины. Обобщенное плоское напряженное состояние учитывает только первую форму волны расширения и низшую форму поверхностного сдвига, а уточненная теория учитывает еще три формы, связанные с растяжением и симметричным сдвигом по толщине. Поэтому решения по теории обобщенного плоского напряженного состояния не зависят от толщины. При очень низких частотах более высокие формы уточненной теории имеют комплексные или мнимые константы распространения и быстро затухают при удалении от края, и теория обобщенного плоского напряженного состояния дает хорошее описание. С увеличением частоты влияние дополнительных форм возрастает, а зона распространения их все более уменьшается, приближаясь к краю. После перехода через частоту первой симметричной по толщине сдвиговой волны появляется вторая реальная /краевая волна, не улавливаемая элементарной теорией. [c.177]

Законы уменьшения амплитуд распространяющихся волн и изменение формы волны с расстоянием в оптически чувствительных материалах отличны от упругих сред, что свидетельствует о проявлении вязкости, так же как и различие статических и динамических значений модуля упругости Ец, цены полосы Оод. едд и других характеристик материала. Отличие реальных механических свойств материалов, используемых для изготовления моделей, от свойств линейно-упругой среды приводит к появлению погрешностей при решении упругих динамических задач поляризационно-оптическим методом. Учет погрешностей особенно затруднителен в случае сложных динамических задач, связанных с возник-но(вением в модели волн различных типов, распространяющихся с различными скоростями и создающих различные по характеру распреде ккия напряжений и смещений и обладаюЙщх различными закономерностями уменьшения амплитуд с увеличением расстояния до источника. [c.205]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...