Область разгрузки

В соответствии с неравенством (4.13) в областях разгрузки Vp пластическое течение может возникать только в те моменты времени, когда Oif =0. [c.109]

Напряжения а /, при которых скорости пластической деформации отличны от нуля, при равны нулю (область разгрузки), а при y P I—тепловым напряжениям, отвечающим максимальному значению параметра температурного поля (р ). Таким образом, уравнение (4.18) с учетом соотношений (4.21), (4.40) и (4.83) приобретает вид [c.134]

Заметим, что изложенные теоретические соображения позволяют представить такую картину движения воды в системе водоносных пластов в области усиленной инфильтрации устанавливается (в течение длительного промежутка времени) общее слабое перетекание из слоя в слой сверху вниз, в области разгрузки — усиленного летнего испарения или малого количества осадков это перетекание происходит снизу вверх. Такой характер течения вы- [c.177]

В области разгрузки разности напряжений и деформаций связаны законом Гука [c.260]

Верхняя критическая нагрузка соответствует точке бифуркации равновесия при фиксированных значениях внешних сил] в сечениях полосы при выпучивании будут возникать области разгрузки. Нижняя критическая нагрузка — наименьшая нагрузка, при которой возможно выпучивание в условиях продолжающегося нагружения. [c.277]

Выпучивание пластин и оболочек подробно изучено А. А. Ильюшиным [ ] на основе теории упруго-пластических деформаций и классического представления о том, что потеря устойчивости происходит при неизменных внешних силах. При этом выпучивание сопровождается появлением областей разгрузки, что существенно усложняет анализ. При использовании теории пластического течения и того же критерия большая часть трудностей сохраняется ). [c.290]

По предположению, выпучивание осуществляется при возрастании сжимающих усилий, когда области разгрузки отсутствуют, поэтому формулы (67.4) справедливы во всей пластине. [c.292]

Для зависимости Аст Ае или произвольной бифуркации Б1 имеем связь, определяемую, соотношением (2.1), если в основном процессе область разгрузки отсутствует, что в дальнейшем ради простоты и принимается. [c.98]

Очевидно, что вся плоскость х1 разобьется в этом случае на две области-область нагрузки, в которой напряжения в каждом сечении со временем возрастают, и область разгрузки, в которой напряжения в сечениях со временем уменьшаются. [c.560]

Граница между этими двумя областями называется волной разгрузки. Законы распространения деформаций в области нагрузки рассмотрены выше. Теперь изучим распространение волн в области разгрузки. [c.560]

Предположим, что в соответствии с законом разгрузки напряжения в области разгрузки связаны с деформациями уравнением (фиг. 343) [c.560]

Точка 2 является точкой пересечения характеристики В —2 в области нагрузки и характеристики I—2 в области разгрузки. [c.565]

Проведем в области разгрузки N характеристику отрицательного направления, соединяющую произвольную точку D участка ВС с точкой области Л1, лежащей на волне разгрузки. [c.567]

Понятие о жесткой разгрузке можно перенести и на случай сложного напряженного состояния. Полагая, например, что в области разгрузки среда описывается уравнениями деформа- [c.38]

Рассмотрим еще метод локальной линеаризации волны разгрузки. Определим волну разгрузки (при соотношении а = = 0(8), таком, как на рис. 29) методом характеристик. Рассмотрим случай изменения давления на конце стержня х = О, показанный на рис. 34, при краевом условии вида (11.1). Волна разгрузки начнет распространяться из точки Мо, соответствующей максимальному значению ртах приложенного давления р( ). Предположим (рис. 34), что за время (И волна разгрузки переместится в точку М с абсциссой л . Из этой точки проведем положительную пластическую характеристику в области Пи а в области разгрузки 2 — положительную и отрицательную упругие характеристики до пересечения с осью х = О соответственно в точках Л, В и С. Предположим, что давление на конце в момент t = tQ имеет разрывную производную. Вводя обозначения = йр1 (0/Л —dp2 t) dt y можно поло- [c.88]

Используя уравнение движения в области разгрузки (11.4) и последнее равенство и переходя к пределу при х- 0, / -- О, получаем выражение для второго коэ( [c.102]

Для некоторых видов нагрузки p t) и упрощенной зависимости а(б) в области разгрузки решение задачи о распространении волны разгрузки можно найти в замкнутом виде в ином случае, разрешив уравнение относительно производной ф (0 уравнения задачи можно свести к интегральным уравнениям. Путем последовательных итераций определится волна разгрузки, а затем напряжение, скорость и деформация в каждой из областей координатной плоскости. [c.108]

Постановка вопроса вполне резонная, пригодная как при упругих деформациях, так и при пластических. Но при чисто упругой постановке введение возмущений на сжатие и растяжение ничего не меняет. Критическая сила остается неизменной. А при пластических деформациях картина становится иной. И это легко понять. Представьте себе, что в дополнение к изгибной деформации стержню сообщено еще и малое осевое сжатие. Тогда в поперечных сечениях стержня произойдет смещение областей разгрузки и догрузки, а при неблагоприятном сочетании двух типов возмущений зона разгрузки вообще может исчезнуть. Это означает, что стержень на устойчивость следует считать уже не по приведенному модулю Энгессера — Кармана, а по касательному Е. Выходит, что критическая сила в зависимости от обстоятельств может проявить себя в интервале двух крайних значений — одного, определяемого по приведенному модулю, и второго — по касательному. Из этих двух следует выбрать, конечно, наименьшее и рассчитывать сжатый стержень на устойчивость надо по касательному модулю. [c.156]

На фиг. 192 дан график функции Таким образом, Г — однозначная функция С, причем Область нагружелия всегда больше области разгрузки (при упругопластическом изгибе). При упругом изгибе линия раздела совпадает с осью у, при упруго-пластическом — она наклонена, причем с уменьшением С линия раздела все более приближается к горизонтальной оси. [c.283]

В У. в. напряжения пропорциональны деформациям (закон Гука). Если амплитуда деформации в волне превосходит предел упругости вещества, в волне появляются пластич. деформации и ее наз. упруго-пластич. волной. В жидкости и газе аналогичную волну наз. волной конечной амплитуды. Скорость распространения таких волн зависит от величины деформации. При убывании напряжения возникает волна разгрузки, отделяющая область активной деформации от области разгрузки. Скорость раснрост])а-ненпя волны разгрузки зависит как от упруго-пластич. свойств материала, так и от формы возмущения. В стержне, ио к-рому прошла упруго-пластич. вол1са, сохраняются остаточные деформации но их расп])е-делению можно судить о динамических механич. характеристиках материала. [c.260]

В естественном состоянии, до заполнения (1954 год) преобладал подземный поток юго-западного направления. Он постепенно снижался к Волге, долина которой оказывала сильное дренирующее влияние, являясь областью разгрузки. Скатерть подземйых вод спускалась к Волге, образуя характерную поверхность депрессии. [c.290]

Товторяя этот вывод для области разгрузки, получим уравнения [c.560]

Поскольку о является постоянной величиной, уравнения характеристик в области разгрузки легко интегрируются, а именно при X — aot = onst [c.560]

Таким образом, мы установили, что в области нагрузки действительны уравнения (93), (95а) с характеристиками (99), (100), а в области разгрузки — уравнения (106) с характеристиками (107) и (107а). [c.561]

На этом отрезке известны значения напряжений и скоростей из решения в пластической области 0. На отрицательных упругих характеристиках в треугольнике ЖоМС области разгрузки >2 имеем соотношение [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...