Уравнение линии горизонта рек

Уравнение линии горизонта реки 477. [c.467]

Как интересное следствие уравнения (5.7) получим, следуя 18], формулы для наблюдаемого оптического горизонта в атмосфере, часто называемого видимым горизонтом. Существенная зависимость характеристик последнего от оптических свойств атмосферы уже давно используется для определения оптической рефракции над морской поверхностью (по наклонению горизонта), для определения коэффициента ослабления атмосферы (по размытию линии горизонта) и для решения ряда других практических задач. Определим линию наблюдаемого горизонта как область максимальной скорости изменения яркости при изменении угла наблюдения (рис. 5.2). Для расстояния / = 0С из рис. 5.2 следует, что [c.155]

Рассмотрим теперь равновесие крана как свободного твердого тела, на которое действуют активные силы и ц силы реакций Хл-, Ул/, Хм- Для составления уравнений равновесия этой произвольной плоской системы сил выбираем оси координат. Начало координат поместим в точке N. Ось Мх направим по горизонтали вправо, ось Ny — по вертикали вверх. За центр моментов удобно взять точку N, так как через нее проходят линии действия двух неизвестных сил Хы и У , и, следовательно, их моменты относительно этой точки будут равны нулю. При таком выборе центра моментов уравнение моментов будет содержать только одно неизвестное. [c.101]

Угол наклона линии действия силы давления к горизонту определим из уравнения (2.30) [c.33]

Составим уравнение Бернулли для сечения перед водосливом и 1—1 на выходе с уступа, причем в сечении 1—1 глубину А определяем в живом сечении, которое нормально к линиям тока, наклоненным под углом 0 к горизонту (рис. 24.12). В общем случае угол наклона оси струи 0 не равен углу наклона носка 0 . [c.202]

Величины Zi и z , входящие в (3-101) представляют собой превышения над плоскостью сравнения 00 точек соответствующих живых сечений величины Pi/y и рг/у — пьезометрические высоты для этих точек. Естественно, может возникнуть вопрос о том, какие именно точки живых сечений 1 -1 и 2—2 следует рассматривать, когда мы соединяем эти сечения уравнением Бернулли. При построении пьезометрической линии Р — Р для целого потока, представляющей собой линию, проведенную по горизонтам жидкости в воображаемых пьезометрах, приключенных к разным живым сечениям, также может возникнуть вопрос о том, к каким именно точкам живых сечений следует мысленно присоединить упомянутые пьезометры. [c.112]

На рис. 5-5 линии изменения температур в отдельных слоях имеют различный наклон,к горизонту. Это определяется разными значениями Я для материала каждой стенки. Чем меньше X, тем при прочих равных условиях линия изменения температуры для данного слоя будет наклонена к горизонту под большим углом, т. е. Ai для граничных поверхностей в этом случае будет больше. Это видно из уравнений типа (б) на стр. 220. [c.222]

При помощи уравнения теплового баланса из условия, связывающего конечные температуры теплоносителя и рабочего тела (например, из равенства Г< ) = 7 (2)+т, где т — заданная величина), могут быть определены параметры обоих теплоносителей на выходе из теплообменника. Определение конечной температуры особенно удобно производить графически. Проведем для этого линии изменения состояния T = T(i) при течении 1 кг вещества I и g кг вещества II (рис. 4-20) и найдем на этих кривых точки СУ и С", отстоящие по вертикали на расстоянии т, а по горизонтали на одинаковых расстояниях от начальных точек А и В. [c.135]

Представим, что на питательной линии установки имеется воздушный колпак К с объемом воздуха в конце периода разгона Wo под абсолютным давлением ро (рис. 47). Для составления уравнения изменения объема примем, что скорость в подводящей трубе постоянная. В момент времени t в период повышения горизонта в колпаке за бесконечно малый промежуток благодаря разности поступающего из подводящей трубы и уходящего в питательную трубу расходов в колпаке объем воды будет изменяться на AIF. [c.86]

Возьмем длинный вертикальный стержень постоянного поперечного сечения, заделанный на одном конце и нагруженный на другом сосредоточенной силой Р. Начало координат поместим в нагруженном конце, ось Ох направим по линии действия силы Р, через у обозначим прогиб, измеряемый по горизонтали от Ох. В сечении с координатой х действует изгибающий момент Ру. Последнее нз уравнений (И) имеет вид [c.255]

Как видим, это уравнение прямой в системе координат —г. Изобары же перегретого пара не являются прямыми линиями. Как видно из фиг. 9. 6, они круче изобар насыщенного пара и обращены выпуклостью вниз. Изотермы вначале имеют значительную кривизну, направленную своей выпуклостью вверх, а затем приближаются к прямой. По мере удаления изотерм от верхней пограничной кривой они асимптотически приближаются к горизонтали. [c.222]

Остановимся на другой важной аналогии кручения, известной под названием мембранной. Представим себе рамку, имеющую такую же форму контура, как и поперечное сечение бруса. На рамку натянута тонкая резиновая или мыльная пленка. При действии на пленку равномерного давления ее плоскость переходит в выпуклую поверхность. Если натяжение пленки постоянно по плоскости и изгибная жесткость мембраны пренебрежимо мала, то уравнение упругой поверхности мембраны подобно уравнению, определяющему функцию напряжений в задаче о кручении. Из сопоставления уравнений следует, что угол наклона нормали в каждой точке выпуклой поверхности пропорционален величине касательного напряжения в соответствующей точке поперечного сечения горизонтали поверхности (линии одинакового прогиба) соответствуют траекториям касательных напряжений (т. е. линиям, вдоль которых направлены касательные напряжения). [c.8]

Кривые линии в начертательной геометрии рассматриваются как непрерывная совокупность последовательных положений движущейся точки, а также как линия пересечения поверхностей. Если все точки кривой линии лежат в одной плоскости, то такая кривая называется плоской. Примером могут служить окружность, эллипс, парабола. Если кривая не лежит всеми своими точками в плоскости, то она называется пространственной, например винтовые линии. Кривые линии подразделяются и по другим признакам. Кривая может быть описана (задана) аналитически, т. е. уравнением (алгебраическим или трансцендентным), например эллипс, парабола и др. Если образование кривой не имеет строгой закономерности, то она задается графически, например горизонтали на плане местности. [c.55]

Составленное уравнение определяет прямую линию вычислив при различных значениях г, соответствующие значения М и отложив их в некотором масштабе от горизонтали, можно построить эту прямую. Для построения прямой достаточно знать две ее точки при г = О, т. е. в сечении на левой опоре, Л1д = 0 при а, т. е. в сечении под грузом [c.181]

Выражаемая этим уравнением кривая нанесена на рис. V.9. Она дает значения г несколько большие, чем ступенчатая линия, соответствующая нормам DIN 4025. Рекомендуется при определении расстояний пользоваться этой кривой, а в более общих случаях — уравнениями (316) и (317). Необходимо еще раз подчеркнуть, что при близком расположении горизонта грунтовых вод или в особых случаях (соседство больниц или чувствительных X сотрясениям установок) расстояния должны быть значительно увеличены. [c.138]

В действительности в колебательный процесс вовлекается тело переменного сечения (линии АС и ВО наклонены к горизонтали на угол а Ф 90°). Колебания упругой призмы от действия импульсивной нагрузки описываются известным дифференциальным уравнением продольных колебаний [43] [c.155]

Для линий с разной высотой точек подвеса пределы применения уравнения состояния провода, полученного в предположении провисания провода по параболе, значительно меньше, чем для линий, имеющих точки подвеса провода на равной высоте. Большое влияние на предел применимости (2-83) оказывает уклон линии, соединяющий точки подвеса провода к горизонтали, измеряемый отношением разности высот точек подвеса провода /г к длине пролета I [c.100]

Достаточно любопытно, что Стоксу не нужно было строить длинноволновое приближение, поскольку потенциал скорости, пропорциональный ехр (—1кх — ку) и не зависящий от г, в точности удовлетворяет уравнению Лапласа. Кроме того, он в точности удовлетворяет краевому условию на дне с постоянным уклоном, если ось у направлена вдоль дна и (как и прежде) перпендикулярна береговой линии. Наконец, он в точности удовлетворяет на свободной поверхности условию для ф, если (527) выполняется при Р, равном синусу (а не, как выше, тангенсу) угла наклона дна к горизонтали само собой разумеется, что различие пренебрежимо мало при умеренных уклонах. Ни одно из этих замечаний неприменимо, однако, к предельным волнам на дне с непостоянным уклоном. [c.516]

Другую, точку, для этой линии найдем на линии Dk = 0. По уравнению (6-40) для этого режима (при Лк=0) Дв= 1>отб = 80 000. Откладываем это значение на оси ординат и полученную точку сносим по горизонтали на линию Dk=Q. Получаем искомую точку 8. Таким образом, искомая линия — это 4-8. [c.143]

Рис.17. Поверхность жидкости и линии тока на глубине 0.25, 0.5, 0.75 для волн, длина которых равна двум, одной и половине глубины бассейна. Отношение амплитуды волны на поверхности к длине во всех случаях одинаково. Основное отличие от предыдущей задачи состоит в том, что траектория частицы на поверхности из окружности превращается в эллипс. Не представляет особых затруднений, записав необходимые формулы с экспонентами для амплитуд а и e на некоторой глубине у, получить уравнение для линии тока на этой глубине. Чтобы не перегружать изложение избыточными деталями, не станем приводить эти несколько громоздкие формулы, а просто изобразим результаты расчетов на графиках на рис.17. При углублении в жидкость вертикальные перемещения частиц для длинной волны затухают значительно быстрее, чем горизонтальные, и на дне перемещения по вертикали вообще обращаются в нуль. Короткие волны, длина которых меньше глубины бассейна, быстро затухают на глубине порядка длины волны и разница между перемещениями по горизонтали и вертикали для них исчезает.

Упругость разложения 301, XVII. Упряжные приборы 897, XVI. Уравнение линии горизонта реки 477, XIX. [c.470]

Найдем максимальную величину вакуума (ЛваХж в сифоне. С этой целью наметим по линии и —и, где ищем вакуум, сечение 2—2 и затем соединим сечения 1-1 и 2-2 уравнением Бернулли (плоскость сравнения проведем на уровне горизонта жидкости в левом сосуде) [c.221]

Ts-д и а г р а м м а. Как и в случае газов, в термодинамике паров находит широкое применение Ts-диаграмма, в которой площадь под кривой процесса дает количественное выражение теплоты процесса. На рис. 1.14 в системе координат Т, s представлен изобарный процесс превращения 1 кг воды при температуре плавления в перегретый пар заданной температуры перегрева, соо1ветствующей состоянию в точке d. Кривая аЬ представляет изобарный процесс нагрева воды от То = = 273 К до Т при данном давлении р поэтому площадь под кривой процесса будет представлять q . В процессе подогрева жидкости зависимость s = p(T) выражается уравнением (1.128), откуда следует, что кривая аЬ в первом приближении есть логарифмическая линия. Площадь под кривой Ьс есть теплота парообразования г. В соответствии с уравнением = s"x -Ь s (l — х) = s -t- rx/Tn в процессе парообразования. 5, — s = rxjTn и, следовательно, площадь под прямой be есть гх. Очевидно, площадь под кривой d есть теплота перегрева q e. Процесс перегрева описывается уравнением (1.130), которое приближенно можно представить в виде s e - s" In T IT ). Следовательно, в первом приближении линия d есть логарифмическая кривая.. Так как для воды Срж > Ср, то кривая перегрева пара d идет круче кривой нагрева воды аЬ. Степень сухости влажного пара давлением р в точке е определится как отношение отрезков be к Ьс, так как Ье Ьс = (rxjT (г/Тп) = х. Как видно из рис. 1.14, 1.15, при увеличении давления точки hue, оставаясь в каждом отдельном случае на горизонтали, сближаются и при критическом давлении сливаются в одну точку к. Соединив между собой точки hi, hi, Ьз и т. д., соответствующие состоянию кипящей жидкости при различных давлениях, получим пограничную кривую жидкости. X = 0. Аналогичным образом получим пограничную кривую пара X = 1, соединив между собой точки с, Сь С2 и т. д., соответствующие состоянию сухого насыщенного пара при различных давлениях. Подобно пограничным линиям ри-диаграммы, пограничная кривая [c.36]

Затем учитываем поправки по уравнению Берну.пли, Получившиеся точки <2 и соединяем прямой. Эквидистантно ей проводим линию упругости паров (/ / ). Если шит упругости паров цересечет вычерченный в масштабе сифон (размеры по горизонтали искажены), то сифон не будет работать с заданной производительностью (как н случае, изображенном на рис,Э.25). Если же линия упругости паров пройдет выше сифона, сифон будет работать. Подобный график называется графиком остаточных напоров, так как проверка производится по напору, остаточному от атмосферного, [c.74]

Движение весомой частицы по шероховатой наклонной плоскости. Пусть данная плоскость наклонна к горизонту на угол а. Взяв начало О координат на плоскости, направим ось Ох горизонтально по этой же плоскости, а ось Оу проведём книзу по линии главного <-ската, т. е. перпендикулярно к линиям пересечения данной плоскости горизонталын ми ось Oz направим перпендикулярно к плоскости под острым углом к вертикали, идущей вверх. Рассмотрим движение весомой частицы по взятой наклонной плоскости, предполагая, что последняя шероховата. При выбранных осях уравнение плоскости будет [c.227]

При горизонте выше пятовой линии следует в этих уравнениях принять дг = О и прибавить величины и II для живого сечения >lшe пятовой линии. Основные геометрические соотношения овоидального профиля (3 2) даны в табл. 26. [c.419]

Вид кривых подпора и впуска В зависимости от соотношений величин i и будет иметь место разная форма кривых подпора и впуска. Для критических уклонов кривые подпора и впуска близки к горизонталям и переходят в них при бесконечно широких каналах (плоских каналах). Вид этих кривых дан на фиг. 67, а. При уклонах меньше критических (W> W,) кривая подпора (а на фиг. 67,d) имеет ассимптоты — h = Н и горизонтали . Кривая отрицательного подпора обозначена через р, а впуска через f, рричём расчётная часть этих кривых, могущая быть получена в результате интегрирования основного уравнения, изображена толстой линией. Плоскпе каналы допускают приближённое нахождение кривой подпора а. Точка А определяется из условий баланса расхода (например, канал перекрыт плотиной, в которой имеется спуск точка А будет расположена на такой высоте, чтобы расход канала был равен расходу через спуск). Через А проводится горизонталь АВ. На прямой h = H откладывается точка С так, чтобы горизонтальные расстояния АВ и ВС были равны. Через точки АБС проводится парабола с вертикальной осью, которая довольно точно даёт кривую подпора а. [c.420]

В области квазилинейных режимов работы гидромаши-ны как изобара, так и линия постоянного расхода из-за линейности уравнений (7.2) — (7.5) — прямые FF и АВ на рис. 7.3, а соответственно), причем отличие коэффициентов Св и С,, от нуля приводит к соответственным отклонениям изобары от горизонтали и линии постоянного расхода от вертикали. [c.190]

Решение. Отбросим мысленно стороны угла К и рассмотрим отдельно равновесие тела А и тела В. На тело А (рис. 6) действуют три силы давление пружины Р, направленное по вертикали вниз, реакция вертикальной стены JVj, направленная по горизонтали влево, и реакция F отброшен ного тела В, перпендикулярная наклонной плоскости, соприкосновения обоих тел. Линии действия этих сил пересекаются в одной точке, так как тело А находится в равновесии под действием трех непараллельных сил, лежащих в одной плоскости. Следовательно, дпя них достаточно составить два уравнения равновесия, приравняв нулю сумму проекций всех сил на оси X пу. Выберем оси так, как это показано на рис. д. Тогда [c.81]

На рис. 3.4 а расположение спутников благоприятное и область погрешностей местоопределения существенно меньше, чем на рис. 3.4 б, где расположение спутников неудовлетворительное. Известно [3.1], что оптимальным является созвездие из четырех спутников, образующих тетраэдр три спутника располагаются вблизи горизонта в вершинах правильного треугольника, а четвертый — в зените. Геометрия созвездия, близкого к оптимальному, изображена на рис. 3.5. При сближении спутников геометрические свойства системы ухудшаются. В предельном случае, когда два спутника располагаются на одной линии визирования, пересечение сфер отсутствует, а система уравнений для псевдодальностей не имеет решения. [c.42]

В области ненасыщенного влажного воздуха изображаются изотермы и линии относительной влажности ф= = onst. Изотермы представляют собой прямые, поднимающиеся вверх под некоторым углом к горизонтали угол наклона изотерм увеличивается с повышением температуры. Система изотерм наносится путем использования уравнения (10-12). Линии ф=соп51 представляют собой плавные расходящиеся кривые с выпуклостью, об-1.68 [c.168]

Существенног значение на величину второго члена (2-84) оказывает г —уклон линии, соединяющей точки подвеса провода, горизонтали. При небольших уклонах влияние второго члена уравнения относительно невелико. При значительных уклонах эквивалентные пролеты получаются большими и расчеты проводов по уравнению состояния провода, полученному, исходя из предположения кривой провисания провода по параболе, приводят к заметным погрешностям, неприемлемым для практики. [c.101]

А. Вдияние жесткости на форму подвешенной проволоки. В качестве другого примера равновесия тонкого стержня под действием сил, распределенных по длине, рассмотрим задачу о проволоке, подвешенной в двух точках на равной высоте ). Предположим, что она весьма сильно натянута при помощи больших сил, приложенных на концах, так что упругая линия в любой точке мало наклонена к горизонту обозначим наклон касательной к горизонтальной прямой через б. Мы можем положить в уравнениях (10) и (11) 254 и в уравнениях (12) 255 следующее [c.440]

Рассмотрим бассейн, дно которого представляет собой прямую линию, наклоненную к горизонту под некоторым углом а. Допустим, что в начальный момент времени поверхность жидкости получила какое-то изменение своего равновесного горизонтального вида, а частицам жидкости сообщены некоторые начальные скорости, зависящие от потенциала. Требуется определить по этим данным последующее движение жидкости и, в частности, форму ее открытой поверхности в любой момент времени. Впервые эта задача была рассмотрена Б. Н. Румянцевым, который решил ее с помощью интегральных уравнений в нредпололсении, что угол а — целая доля от 90° [35]. Мы изложим решение этой задачи с помощью сообрал ений, которые были использованы Б. Н. Румянцевым и которые основываются на приеме, позволившем решить задачу Коши — Пуассона для бассейна бесконечной глубины. [c.305]

В Ts-диаграмме явление мятия идеального газа может быть представлено точками 1 я 2, которые лежат на одной горизонтали, так как Считать, что отрезок изотермы 1—2 соответствует процессу дросселирования газа, нельзя, ибо только крайние точки 1 я2 характеризуют состояние газа как равновесное, а все промежуточные точки не соответствуют действительному процессу, совершающемуся с газом. Поэтому линия 1—2 проведена на рис. 8.И пунктиром. Действительно, при адиабатном процессе в месте сужения проходного сечения скорость потока возрастает в соответствии с уравнением (8.3) за счет энтальпии, а, значит, температура уменьшается. После этого по мере перехода внешней кинетической энергии в теплоту температура газа повышается, и на некотором удалении от места сужения, где течение потока становится стационарным, температура достигает своего первоначального значения. Таким образом, действительный процесс между точками 1 я 2 протекает при переменных значениях i и i, и поэтому неправильно определять процесс дросселирования как процесс при t = onst и называть его изоэнтальпийным. [c.117]

В некоторых легковых автомобилях в качестве упругрго элемента используют торсионы [21, рис. 3.5/9 и 3.5/101. Тогда силы упругости должны восприниматься нижннм рычагом, при этом статические нагрузки и система уравнений соответствуют рис. 1.70 и 1.75. Единственным отличием является то, что сила теперь должна быть приложена к верхней опоре перпендикулярно к оси амортизатора. Таким образом, угол отклонения линии действия силы от горизонтали равен уже не а, а бо или бд — а. На рис. 1.108 приведено направление силы Л и графическое определение и последующее разложение силы В для определения момента, который воспринимает торсион, [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...