Линия пограничная

Допускается условно изображать сплошной тонкой линией пограничные (соседние) изделия ( обстановку ) или их части, ука-228 [c.228]

Понять необходимость такой простановки легко, выяснив по сборочному чертежу условия работы детали в конструкции. На рис. 83, б, где пограничные детали (обстановка) изображены тонкими сплошными линиями, видно, что размер 42 получен как разность размеров h и /ij с учетом особенности крепления тахометра. Однако это крепление в продольном направлении (вдоль оси вала) допускает сравнительно большие отклонения, поэтому оказалось возможным для облегчения технологического [c.103]

Понять необходимость такой простановки легко, выяснив по сборочному чертежу условия работы детали в конструкции. На рис. 83, б, где пограничные детали (обстановка) изображены тонкими сплошными линиями, видно, что размер 42 получен как разность размеров И и с учетом особенности крепления тахометра. Однако это крепление в [c.91]

Сплошная тонкая линия применяется для изображения размерных и выносных линий, линий штриховки сечений, линии контура наложенного сечения, линии-выноски, линии для изображения пограничных деталей ( обстановки ). [c.5]

Сплошная топкая линия предназначена для проведения осей проекций, линий построения характерных точек при специальных построениях, выносных и размерных линий. Эта же линия применяется для штриховки сечений, линии контура наложенного сечения, линии-выноски, полки линий выносок и подчеркивание надписей, линии для изображения пограничных деталей ( обстановка ) и в других случаях. Расстояние между линиями штриховки принимают от 1 до 10 мм в зависимости от величины площади штриховки. [c.18]

Как и какими линиями на сборочных чертежах и чертежах общих видов допускается изображать пограничные (соседние) изделия [c.266]

Линии для изображения пограничных деталей Линии ограничения выносных элементов на видах, разрезах и сечениях [c.14]

Здесь обращает на себя внимание изменение характера теплообмена. При ReT>480 (автомодельная область) доля ламинарного пограничного слоя у поверхности движущейся частицы становится превалирующей, на что указывает в соответствии с решением Г. Н. Кружи-лина степень /2 при R t в формуле (5-29). Изменение характера процесса, впервые обнаруженное в Л. 307], подтверждается обработкой опытных данных С. А. Круглова по теплообмену с падающими свинцовыми шариками. Согласно [Л. 307] изменения. в интенсивности теплообмена могут быть объяснены уменьшением вращательного эффекта и усилением влияния теплопроводности частицы (т. е. Bi) по мере увеличения размера. [c.167]

Линии контура наложенного сечения Линии размерные и выносные Линии штриховки Линии-выноски Полки линий-выносок и подчеркивание надписей Линии для изображения пограничных деталей ( обстановка ) [c.10]

Фазовая Гз-диаграмма для нормального вещества представлена на рис. 11-8. На нижней пограничной кривой АК располагаются точки кипящей жидкости. На верхней пограничной кривой КС — точки сухого насыщенного пара. Область I представляет собой твердую фазу, область // — равновесное состояние твердой и жидкой фаз, область III — жидкую фазу, область IV — равновесное состояние жидкой и паровой фаз, область V — перегретый пар, а область VI — равновесное состояние твердой и паровой фаз. Линия ВС определяет температуру тройной точки, или температуру равновесного состояния всех трех фаз. [c.185]

При построении г5-диаграммы по оси ординат откла/ ывается энтальпия пара, а по оси абсцисс — энтропия. За начало координат принято состояние воды в тройной точке, где so = О, /о = 0. По данным таблиц водяного пара на диаграмму прежде всего наносят нижнюю и верхнюю пограничные кривые, сходящиеся в критической точке К. Нижняя пограничная кривая выходит из начала координат, так как в этой точке энтальпию и энтропию принимают равной нулю (рис. 11-9). Состояние воды изображается точками па соответствующих изобарах, которые практически сливаются с нижней пограничной кривой. Линии изобар в области влажного пара являются прямыми наклонными линиями, расходящимися веером от нижней пограничной кривой. В изобарном процессе [c.186]

Изобарный процесс. На гз-диаграмме изобара в области насыщенного пара представляется прямой линией, пересекающей нижнюю и верхнюю пограничные кривые. При подводе теплоты к влажному пару степень сухости его увеличивается и он [c.192]

Физические параметры воздуха а, v) берутся из табл. X приложения при средней температуре пограничного слоя = = 0,5 (/ + ж)- Численные значения критериев Нуссельта, Грасгофа и Прандтля определяются для каждого температурного режима и наносятся на график в логарифмическом масштабе. Через нанесенные точки проводят прямую линию. Уравнение этой прямой имеет вид [c.530]

Линии контура наложенного сечения линии размерные и выносные линии штриховки линии-выноски полки линий-выносок и подчеркивание надписей линии для изображения пограничных деталей (обстановка) линии выносных элементов на видах, разрезах, сечениях линии перехода воображаемые следы плоскостей линии построения характерных точек при специальных построениях [c.53]

Рис. 14.17. Штриховка пограничных деталей в неразъемном соединении а — с проведением линий контура б — без проведения линий контура

Сплошными тонкими линиями условно изображают пограничные детали ( обстановку ) и такими же линиями с изломами выясняют длинные линии обрыва (см. рис. 1). [c.216]

Профиль скорости жидкости не изменяется вплоть до окрестности носовой части газового пузырька, в которой появляются два новых источника завихренности, вызванные взаимодействием жидкости с поверхностью пузырька и изменением движения жидкости относительно стенок трубы вблизи границы раздела между газом и жидкостью. Пограничные слои, возникающие при этом, обозначены на рис. 60, б линиями увеличенной толщины. Можно показать, что число Рейнольдса Ке = 2рн/ /р. в этом случае велико [c.210]

Оценим теперь толщину диффузионного следа за газовым пузырьком. Будем предполагать, что линия тока, ограничивающая область, занятую внешним диффузионным пограничным слоем, ограничивает и область диффузионного следа. Можно считать, что внешний диффузионный пограничный слой при 9 = 71/2 кончится на расстоянии порядка Я (11/Ре ) от начала координат. Тогда из выражения (2. 5. 4) для функции тока потенциального течения жидкости получаем, что значение функции тока на линии тока, ограничивающей область диффузионного следа за газовым пузырьком и область внешнего диффузионного пограничного слоя, изменяется в зависимости от значения критерия Ре следующим образом [c.260]

С достаточной для практики точностью можно считать, что нижняя пограничная кривая совпадает с изобарами жидкости. Поэтому кривая OiK одновременно изображает процесс подогрева жидкости при постоянном давлении от 0° С до температуры кипения. Линин АВ представляют собой одновременно изобары и изотермы и изображают процесс парообразования. Линии ВС представляют собой изобары и изображают процесс перегрева пара. Вся область жидкости в диаграмме Ts совпадает с кривой OjK. Между кривыми и КВ расположена область влажного насыщенного пара. В диаграмме Ts наносятся также кривые одинаковой степени сухости пара NP, LM и др. [c.185]

Величины, входящие в формулу (241), могут быть определены при помощи диаграммы 1з. Для перегретого пара начальное состояние находится в пересечении изобары н изотермы (рис. 86) для влажного — в пересечении изобары Ру и линии сухости Х1 для сухого насыщенного — в пересечении изобары ру и верхней пограничной кривой. Проектируя точку 1, изображающую начальное состояние пара, на ось ординат, находим энтальпию пара П. а проведя из нее адиабату расширения (прямую, параллельную оси ординат) до конечной изобары, получаем точку 2, характеризующую состояние отработавшего пара. По этой точке находим энтальпию пара в конечном состоянии /3. Отрезок 1—2 в определенном масштабе дает значение величины 1у — г [c.232]

Кривая ф — 100% является своего рода пограничной кривой, кривой насыщения. Вся область над линией ф 100% соответствует влажному насыщенному воздуху (для различных значений ф). Область, лежащая под этой линией, характеризует состояние воздуха, насыщенного водяным паром. [c.285]

Линин штриховки Линии-выноски Полки линий-выносок и подчеркивание надписей Линии для изображения пограничных деталей ( обстановка ) [c.7]

В изображениях соединений на рисунках 13.32, 13.33 применена допускаемая стандартом условность присоединяемые детали 3, 4, не входящие в конструкцию данного устройства с накидной гайкой, показаны сплошной тонкой линией, применяемой для изображения пограничных деталей ( обстановка ). [c.221]

При описании явления отрыва ( 35) уже было указано, что реальное положение линии отрыва на поверхности обтекаемого тела определяется свойствами движения в пограничном слое. Мы увидим ниже, что в математическом отношении линия отрыва есть линия, точки которой являются особыми точками решений уравнений движения в пограничном слое (уравнений Прандтля). Задача состоит в том, чтобы определить свойства этих решений вблизи такой особой линии ). [c.231]

От линии отрыва отходит, как мы знаем, уходящая в глубь жидкости поверхность, ограничивающая область турбулентного движения. Движение во всей турбулентной области является вихревым, между тем как при отсутствии отрыва оно было бы вихревым лишь в пограничном слое, где существенна вязкость жидкости, а в основном потоке ротор скорости отсутствовал бы. Поэтому можно сказать, что при отрыве происходит проникновение ротора скорости из пограничного слоя в глубь жидкости. Но в силу закона сохранения циркуляции скорости такое проникновение может произойти только путем непосредственного перемещения движущейся вблизи поверхности тела (в пограничном слое) жидкости в глубь основного потока. Другими словами, должен произойти как бы отрыв течения в пограничном слое от поверхности тела, в результате чего линии тока выходят из пристеночного слоя в глубь жидкости. (Поэтому и называют это явление отрывом или отрывом пограничного слоя.) [c.231]

Характер этих особенностей тоже непосредственно следует из сказанного. Действительно, дойдя до линии отрыва, течение отклоняется, переходя из области пограничного слоя в глубь жидкости. Другими словами, нормальная составляющая скорости перестает быть малой по сравнению с тангенциальной и делается по крайней мере одного с нею порядка величины. Мы видели (см. (39.11)), что отношение так что возрастание Vy до Vy Vx означает увеличение в Vr раз. Поэтому при достаточно больших числах Рейнольдса (о которых, разумеется, только и идет речь) можно считать, что Vy возрастает в бесконечное число раз. Если перейти в уравнениях Прандтля к безразмерным величинам (см. (39,10)), то описанное положение формально означает, что безразмерная скорость и в решении уравнений становится на линии отрыва бесконечной. [c.232]

Но в уравнениях Прандтля скорость Vy является своего рода вспомогательной величиной, которой при исследовании движения в пограничном слое обычно не интересуются (в свя,зи с ее малостью). Поэтому желательно выяснить, какими свойствами обладает вблизи линии отрыва функция Vx. [c.232]

Картина обтекания при больших R (о которых только и идет речь ниже) выглядит, как уже говорилось, следующим образом. Во всем основном объеме жидкости (т. е, везде, за исключением пограничного слоя, которым мы здесь не интересуемся) жидкость может рассматриваться как идеальная, причем ее движение является потенциальным везде, кроме области турбулентного следа. Размеры — ширина — следа зависят от положения линии отрыва на поверхности обтекаемого тела. При этом существенно, что хотя это положение и определяется свойствами пограничного слоя, но в результате оказывается, как было отмечено в 40, не зависящим от числа Рейнольдса. Таким образом, мы можем сказать, что вся картина обтекания при больших числах Рейнольдса практически не зависит от вязкости, т, е., другими [c.254]

Турбулизация пограничного слоя существенно сказывается на всей картине течения в основном потоке она приводит к заметному смещению линии отрыва вниз по течению жидкости, так что турбулентный след за телом сужается (как это изображено [c.255]

Вследствие положительного знака теплоемкости с жидкой фазы адиабатическое расширение жидкости всегда сопровождается испарением жидкости. Следовательно, в той части области двухфазных состояний, в которой j. < О, изоэнтропы проходят более круто, чем линии постоянной сухости х = onst, в частности, правая линия пограничной кривой (рис. 6.20). Поэтому изоэнтропа, проведенная из области перегретого пара, может пересекать правую пограничную кривую. Там, где > О, угол наклона изоэнтроп меньше, чем у линий л = onst и правой пограничной кривой. Поэтому любая адиабата, начинающаяся в области перегретого пара, не пересекается с правой пограничной кривой и по мере увеличения объема все более удаляется от нее. В точке правой пограничной кривой, в которой теплоемкость насыщенного пара обращается в ноль, изоэнтропа соприкасается с пограничной кривой. Изоэнтропа, проведенная из точки жидкого состояния вещества, по мере увеличения объема сближается с левой пограничной кривой, пересекается с ней, а затем удаляется от нее в облас1ь двухфазного состояния вещества. [c.449]

Точку вычислительного состава наносят на горизонтальную проекцию (точка т). Ее положение на вертикальной проекции выше поверхности насыщения (см, рис. 6-22). Количество испаряющейся воды должно быть таким, чтобы эта точка, опускаясь вниз по вертикали, остановилась ниже поверхности насыщения при 0°С. Соответствующая ей точка состава жидкой фазы должна расположиться в горизонтальной проекции в точке, определяющей максимальный выход чистого мирабилита. Эти условия будут соблюдены, если, перемещаясь вдоль луча кристаллизации, проведенного из вершины Na2S04, точка состава солевой массы раствора дойдет до линии, пограничной с полем хлорида натрия. При большем смещении начнется кристаллизация последнего. [c.193]

Очевидно, что границами участков обращения локомотивов должны быть конечные станции железнодорожных линий (пограничные, портовые, некоторые тупиковые, грузовые, а также станции, где зарождается грузопоток). Кроме того, такими станциями будут пункты стыкования различных Видов тяги, а при электрической тяге — станции разделения участков с различными системами тока (постоянным и перемённым). Поэтому в настоящее время границы участков обращения локомотивов определяют исходя из местных условий. [c.245]

Видно, что выше значения Ве г 1 аналитическое описание поля течения усложняется. Становятся существенными инерционные силы, и при Ве 10 происходит отрыв пограничного слоя ) линии тока скручиваются и образуют стационарное вихревое кольцо у кормовой части сферы. Дальнейшее возрастание числа Ве приводит к увеличению размеров и интенсивности вихря. При Ве 100 систе.ма вихрен распространяется за сферой на расстояние около одного диаметра [7801. Влияние инерционных сил продол кает расти, п при Ве 1-50 систе.ма вихрей начинает колебаться. В ла.минарнодг потоке при Ве р 500 систе.ма вихрей отделяется от тела и образует след [822]. Это число Рейнольдса называется нгпкним критическим чпс,лоы Рейнольдса. Вихревые тсольца непрерывно образуются и отделяются от сферы, вызывая периодические изменения поля течения и мгновенной величины силы сопротивления. Линия отрыва пограничного слоя на сфере перемещается, что приводит также к флуктуация.м силы трения. [c.32]

Площадь треугольника на основе экспериментальных или расчетных дabи ыx разбивают на отдельные участки — поля. Ма рис. 382 показаны два поля / и //, выражающие, например, состояние воды жидкое и парообразное. Пограничная линия проведена через деление 40% параллельно нижней горизонтальной стороне треугольника. [c.77]

Пограничные линии могут oiвершин треугольника поставлены буквы А, В, С — условные обозначения-компонентов (диаграмма представляет изотермы растворимости при 20 " С в системе хлоридов). [c.78]

Применим уравнения пограничного слоя к обтеканию плоской полубесконечной пластинки плоско-параллельным потоком жидкости (Я. Blasius, 1908). Пусть пластинка совпадает с полуплоскостью XZ, соответствующей д > О (так что передним краем пластинки является линия > = 0). Скорость основного потока в этом случае постоянна U = onst. Уравнения (39,5—6) принимают вид [c.226]

Такой ход силы сопротивления не может, однако, продолжаться до сколь угодно больших чисел Рейнольдса. Дело в том, что при достаточно больших R ламинарный пограничный слой (на поверхности тела до линии отрыва) делается неустойчивым и турбулизуется. При этом турбулизуется не весь пограничный слой, а лишь некоторая его часть. Вся поверхность тела может быть разделена, таким образом, на три части на передней имеется ламинарный пограничный слой, затем идет область турбулентного слоя и, наконец, область за линией отрыва. [c.255]

Что касается распределения температуры в основном объеме жидкости, то легко видеть, что при обтекании нагретого тела (при больших R) нагревание жидкости будет происходить практически только в области следа, между тем как вне следа температура жидкости не изменится. Действительно, при очень больших R процессы теплопроводности в основном потоке не играют практически никакой роли. Поэтому температура изменится только в тех местах пространства, в которые попадает при своем движении нагретая в пограничном слое жидкость. Но мы знаем (см. 35), что из пограничного слоя линии тока выходят в область основного потока только за линией отрыва, где они попадают в область турбулентного следа. Из области же следа линии тока в окружающее пространство уже не выходят. Таким образом, текущая мимо поверхности нагретого тела в пограничном слое жидкость попадает целиком в область следа, в котором и остается. Мы видим, что тепло оказывается распреде-лсгг[1ым в тех же областях, в которых имеется отличная от нуля завихренность. [c.296]

Жирная пунктирная линия изображает пограничную кривую, под которой находится область двухфазного гетерогенного состояния. Отметим, что 15 двухфазной области изобары п изотермы прямолинейны и совпадают друг с другом. Более того, так как dH/dS) = Т, то наклон изотерм (или изобар) в двухфазной области непосредственно дает абсолютную температуру. (Я—.5)-днаграммы (а также (/)—Я)-диаграммы) для аммиака и других рабочих веществ можно найти в литературе, у]сазанной в табл. 3. [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...