Степень дальнего порядка зависимость от температуры

При этом зависимость степени дальнего порядка ц от Т и Сд определяется уже не из (11,7), а из соответствующего уравнения, выведенного во втором приближении теории Кирквуда, зачитывающей корреляцию в сплавах замещения ). Из формулы (29,28) видно, что она переходит в (29,18), если в квадратных скобках (29,28) второе слагаемое мало по сравнению с единицей и им можно пренебречь. Следовательно, учет корреляции не будет существенным при высоких температурах, при Сд или Св, близком к единице, или в случае, когда атомы С имеют близкие энергии взаимодействия с атомами А и В, т. е. 2, 2 и 2" малы. Кроме того, входящее в (29,28) выраже- [c.296]

Из условия равновесия — = О, пользуясь (8,6), находим уравнение для определения зависимости равновесного значения степени дальнего порядка г] на междоузлиях от абсолютной температуры Т [c.153]

Это уравнение определяет зависимость степени дальнего порядка т) на узлах от температуры Т и состава сплава, т. е. от величин Са и Сс. [c.206]

Определим, следуя этой работе, коэффициент диффузии атомов С и найдем его зависимость от температуры, состава сплава и степени дальнего порядка. Для получения лишь качественных зависимостей расчет проведем в рамках обычно применяемой упрощенной модели, а именно, опять воспользуемся конфигурационной моделью парного взаимодействия соседних атомов, теорией диффузионных переходов Френкеля, примем, что кристаллическая решетка остается идеальной и не изменяется при изменении температуры, состава и порядка, не будем учитывать корреляцию в сплаве и квантовые особенности диффузии. [c.280]

Исследуем далее зависимость В от состава сплава при постоянной температуре. Заметим, что степень дальнего порядка 1) как функция Са в точке Са = 72 не имеет из-лома ). Поскольку в выражение (29,18) для В входят функции состава, плавно изменяющиеся вблизи Са=Ч2, то В как функция Сд не будет иметь излома при этом значении Сд. Однако при тех составах Сд == Со и Сд = 1 — [c.293]

Для приближенного определения зависимости равновесной степени дальнего порядка от температуры Т и кон- [c.313]

Поскольку равновесное состояние системы определяется минимумом термодинамического потенциала g, для объяснения температурного разупорядочения необходимо выразить g через Степень дальнего порядка и, анализируя функцию g=g(s), по--лучить зависимость степени дальнего порядка от температуры. [c.222]

При образовании сверхструктуры степень упорядочения изменяется в зависимости от температуры. Очевидно, при температуре абсолютного нуля будут наиболее благоприятные условия для существования полностью упорядоченной структуры, когда все атомы занимают правильные положения в кристаллической решетке. При повышении температуры тепловое колебание атомов приводит к некоторому нарушению порядка, в результате чего отдельные атомы занимают неправильные положения в решетке. Степень дальнего порядка определяется параметром S, который в свою очередь определяется произведением г — йу) (г 4-- - ), где г—вероятность того, что данный атом занимает в кристаллической решетке правильное положение w — вероятность того, что атом занимает неправильное положение. Следовательно, r + w = 1. Если все атомы занимают в кристаллической решетке правильные положения (полное упорядочение), то г=1, W = 0 и S=l. Полностью разупорядоченное состояние соответствует равенству числа атомов, занимающих в решетке правильные и неправильные положения при этом S = = 0. Энергия V, необходимая для перевода двух атомов из правильного в неправильное положение, зависит от S и, следовательно, от температуры. Для почти полностью упорядоченного состояния кристаллической решетки энергия V велика, поэтому при низких температурах лишь отдельные атомы могут переходить в неправильное положение. При повышении температуры число атомов, занимающих неправильные положения, растет, S уменьшается и энергия V также уменьшается следовательно, процесс разупорядочения прогрессивно облегчается по мере того, как структура становится все менее упорядоченной, и, наконец, в области критической темпера- [c.155]

Полное упорядочение сплава достигается лишь при абсолютном нуле. По мере повышения температуры степень упорядочения сплава уменьшается вплоть до температуры превращения, выше которой устанавливается полностью разупорядоченное состояние. Температурой превращения называют температуру, при которой исчезает дальний порядок, т. е. порядок на расстояниях, во много раз превышающих межатомное, но при этом ближний порядок, т. е. корреляция в положениях ближайших соседей, может сохраняться и выше температуры перехода. Качественное графическое представление зависимости равновесной степени порядка от температуры для сплавов АВ и ЛВз дано на рис. 19.25. Об экспериментальном исследовании степени порядка см. ниже. [c.684]

Для дальнейшего анализа выбираем в качестве независимых переменных давление р и температуру Т и разлагаем все величины в ряд по степеням Ар — р — р АТ == Г—Гд, ограничиваясь членами не выше второго порядка. Кроме того, пренебрегаем, как это мы делали до сих Лор, зависимостью плотности р от температуры. После указанного разложения система (13.9) —(13.11) приобретает вид [c.80]

Рис. 11.7. Зависимость степени дальнего порядка т) в сплавах типа р = Си—Zn различных составов от температуры (Тс соответствует сплаву эквиатом-ного состава)

Если зке сплав А — В является упорядоченным, то в нем выделяются, например, две подрешетки узлов с различным средним окружением их соседними атомами. Расчет, [26, 27, 14] показывает, что в этом случае вакансии с различными вероятностями, зависящими от состава и степени дальнего порядка, встречаются на этих подрешетках, причем в равновесном состоянии не только их общее число, но и распределение по подрешеткам, определяется из условий равновесия. Для сплавов с ОЦК решеткой типа р-латуни, где переход порядок — беспорядок является фазовым переходом второго рода, кривые зависимости логарифма чисел н и вакансий на первой и второй подрешетках от Т при температуре перехода То имеют излом. Совпадая и являясь прямолинейными при 2 > 2 с, эти кривые начинают при Т С. То расходиться В разные стороны, причем прямолинейность их здесь нарушается. В сплавах с ГЦК решеткой типа АпСпз переход порядок — беспорядок является переходом первого рода. Степень дальнего порядка в них при упорядочении в точке Т = То скачкообразно возрастает от нуля до определенного значения, в связи с чем в этой точке имеют место не изломы, а противоположные по направлению скачкообразные изменения кривых зависимости 1п и от Т - [c.72]

В случае, если при каждой температуре Т устанавливаются пе только равновесные значения с и сг, но и степени дальнего порядка т], зависимости с и сд от Г будут иметь характерные особенности. В сплавах с ОЦК решеткой типа -латуни при понижении температуры до температуры фазового перехода порядок — беспорядок Та (температуры упорядочения), как мы видели, концентрации i = С2 = /а. При Т = То происходит фазовый переход второго рода в упорядоченное состояние и в этой точке кривые сЦГ) и iT) начинают расходиться в разные стороны (без скачка) от значения, равного /г- При Т- 0 одна из этих кривых (для междоузлий с более низким значением энергии) стремится к значению, равному единице, а вторая — к нулю. В сплавах с ГЦК решеткой типа АпСпз переход в упорядоченное состояние является фазовым переходом первого рода и сопровождается скачкообразным изменением т] от О до некоторого значения г)о. Поэтому кривые i(T) и С2(Т) с понижением температуры при Т = То будут иметь скачкообразные изменения от значений i = Ц, Сз = /4 в разные стороны и затем при Т 0 должны идти к значе-. ниям 1 (для концентрации атомов С в междоузлиях с более глубоким минимумом потенциальной энергии) и 0. [c.144]

Формулы (28,14) и (28,13) дают в рассматриваемом прибли5кении зависимость коэффициента диффузии внедренных атомов С от концентрации Сд атомов А и степени дальнего порядка т) сплава А — В,. При определении температурной и концентрационной зависимости В в упорядоченном состоянии сплава нужно учитывать, что от температуры и состава (без учета корреляции согласно (11,7)) зависит и степень дальнего порядка ц. [c.284]

В случае, когда при каждой температур усрнавли-ваются не только равновесные значения С1 и сг, но и степени дальнего порядка г , следует учитывать, что при температуре упорядочения Го в сплавах типа АиСнз происходит фазовый переход первого рода, сопровождающийся (при понижении Г) скачкообразным изменением т) от нуля до некоторого зпарния г1о. В результате этого равновесные концентрации Сх и Сг при температуре Го испытывают скачкообразные изменения, рассмотренные в конце 8. Поскольку равновесные концентрации Сх и Сг для температур Тх и Гг входят в решение (32,17) уравнений кинетики, эти скачки могут оказаться существенными при исследовании вида зависимостей сх t) и Сг t) для разных выборов температур Тх и Гг. [c.336]

Исследование диаграмм фазового состояния [13]. В первом приближении зависимость электросопротивления от состава в области твердых растворов описывается параболическим законом, а в двухфазной области — линейным. Исследуя изменение сопротивления в зависимости от состава сплавов при различных температурах, можно установить положение границ однофазных и двухфазных областей на диаграмме состояния. Для иллюстрации сказанного на рис. 17.40 приведена наряду с диаграммой состояния Аи—Сй зависимость электрической проводимости и температурного коэффициента сопротивления от состава сплавов при различных температурах. В области существования граничных растворов а и 6 электропроводность изменяется по кривым, близким к параболе. Промежуточные фазы 01, 02, Р и V максимально упорядочены при стехиометрических составах АизСй, АиСй и АизСё соответственно, поэтому имеют высокую электрическую проводимость и высокий температурный коэффициент сопротивления. По мере повышения температуры проводимость этих сплавов приближается к значениям проводимости сплавов нестехиометрического состава из-за уменьшения степени дальнего порядка, В двухфазных областях а+р, Р+у и [c.302]

Графики зависимости кривой L(s) и секущих прямых P(s) от степени дальнего порядка приведены на рис. 10.19. При некоторой температуре секущая прямая пересекает кривую L(s) в трех точках О, Q, R. Минимальному значению термодинамического потенциала g соответствует точка R, определяющая равновесную степень дальнего порядка. При температуре секущая прямая становится касательной с точкой касания К-В сплаве АиСыз устойчивому состоянию соответствует не вся кривая L(s), а лишь ее верхняя часть, начинающаяся от точки К- При 7 = Гк достигается предельное значение степени дальнего порядка s = Sk. Дальнейшее повышение температуры приводит к скачкообразному изменению степени дальнего порядка ДО значения s=0 (рис. 10.17). В точке Гк полностью разу-порядоченный сплав АиСыз находится в термодинамическом равновесии со сплавом, имеющим степень дальнего порядка Sk. [c.226]

А. Комар и Н. Б у й н о в, Зависимость степени дальнего порядка атомов в сплавах Аи—Си от температуры и концентрации. ЖЭТФ 17, 753 (1947). [c.715]

Как следовало ожидать, зависимость усвоения углерода от температуры выражается экспоненциальной функцией, что обусловлено диффузионной природой процесса. С понижением температуры жидкого сплава значение функции быстро уменьшается. Поскольку углерод в жидком сплаве усваивается поэтапно с диспергированием на частицы порядка 100 А и дальнейшим растворением, то для такой гетерогенной системы необходимо проводить термическую обработку расплава, позволяющую сознательно регулировать размеры частиц и свойства диспергированной фазы. Степень перегрева чугуна, продолжительность выдержки при этой температуре и химический состав сплава должны находиться при этом во взаимной связи. По терминологии Д. П. Иванова такая обработка синтетического чугуна называется термовременной. Она является средством формирования свойств и природы расплава, влияющих в дальнейшем на качество выплавляемого металла. [c.75]

Линейную изотропную среду представляют первые два слагаемые. В формуле (2.25) мы ограничились только первым (линейным) членом с изменением энтропии 5 — So. Это можно сделать при изучении волн, распространяющихся по однородному фону, поскольку изменение энтропии в слабых ударных волнах имеет порядок не менее третьего по величине скачка (см. 1.7 и 1.11), а при непрерывных движениях упругой среды энтропия вообще не меняется. Поэтому учет членов с более высокими степенями S — So или с произведением S — So на инварианты тензора деформаций не повлияет на поведение и, и Vi в упомянутых волнах в рассматриваемом диапазоне точности. Тем не менее иногда употребляют модели, в которых Ф содержит еще члены следующего порядка малости, а именно Ii S - Sq) и /2(5 - So) (Bazer and Eri son [1974]). Эти слагаемые необходимы при вычислении зависимости температуры от деформации по формуле роТ = дФ/oS. Поскольку температура нас в дальнейшем интересовать не будет, то эти члены для краткости опустим. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...