Спектр платины

Из изложенного в предыдущих параграфах ясно, что использование раскаленного тела в качестве источника света тем более выгодно, чем выше температура этого тела. Действительно, с повышением температуры не только быстро увеличивается общая излучаемая мощность, но растет также относительная доля лучистой энергии, приходящейся на видимую часть спектра. По закону Стефана — Больцмана суммарная интенсивность возрастает для черного тела пропорционально четвертой степени температуры. Но интенсивность более коротковолновых участков спектра растет гораздо быстрее, особенно при не очень высоких температурах. Так, вблизи температуры красного каления общая энергия видимого спектра платины растет пропорционально тридцатой степени температуры и даже вблизи белого каления — все еще пропорционально четырнадцатой степени температуры. Интенсивность желтых лучей возрастает вдвое, когда температура черного тела изменяется от 1800 до 1875 К, т. е. всего на 4%. [c.706]

Болометры — это приемники инфракрасного излучения, действие которых основано на изменении сопротивления металла или полупроводника от температуры.. В отличие от радиационного пирометра в качестве чувствительного элемента используются такие материалы,, как платина и полупроводники (соответственно напыленный болометр и полупроводниковый). Высокочувствительный приемный элемент (толщиной 30—40 мкм) заключают в стеклянный баллон, в котором поддерживается определенное давление воздуха, с окном из прозрачного материала (кварцевого стекла), пропускающего излучение лишь той области спектра, для измерения температуры которой предназначен болометр. [c.113]

Рис. 2-3. Спектр излучения платины при Т = 1335° К.

Как видно из графиков, степень черноты вольфрама и платины в указанной области спектра весьма существенно изменяется в зависимости от длины волны излучения к. [c.50]

Рис. 10. Распределение энергии в спектре излучения платины

Фильтры 6К Платина, нанесенная катодным распылением Покрытия- Равномерное пропускание по спектру. Плотность любая в зависимости от толщины слоя [c.640]

Во-вторых, если испытывается сплав, то в ряде случаев применение гамма-спектрометров позволяет определить не только суммарную, но и парциальные скорости растворения различных его составляющих. При этом обычно не требуется проведения трудоемких и длительных операций по предварительному химическому разделению определяемых элементов, часто обязательных при применении других методов. В качестве примера на рис. 1 приведен гамма-спектр раствора, полученного при растворении облученного нейтронами гальванического осадка платины и рутения (весовое от- [c.95]

Для ультрафиолетовой области спектра абсорбционные нейтрально серые ослабители подобрать труднее. Лучшие результаты дают системы с платиной, которая нанесена катодным распылением тонким слоем на прозрачной кварцевой пластине. [c.327]

Покрытия из чистого алюминия отличаются наибольшим коэффициентом отражения (свыше 0,85) и для ультрафиолетового спектра при % = 0,1—0,2 мкм. Этим качеством, хотя и в меньшей степени, обладают также покрытия из молибдена, вольфрама, платины, родия, золота. [c.99]

Общая тенденция, которую можно заметить из рис. 4-13 и табл. 4-3, состоит в том, что в видимой и инфракрасной частях спектра при всех указанных температурах увеличение длины волны связано с уменьшением коэффициента поглощения. Такая картина наблюдается для всех изученных металлов вольфрама, молибдена, тантала, платины и золота. [c.146]

Измерение температуры образца осуществлялось двумя методами контактным и бесконтактным. В области температур 100—1200° С температура измерялась образцовой второго разряда платина — платинородиевой термопарой, а при температурах 900—1700° С эталонным оптическим пирометром ЭОП-51. Так как исследуемые образцы были прозрачны в видимой области спектра, то они были помещены в молибденовую трубку, закрытую с торцов. На боковой поверхности трубки имелись небольшие отверстия для измерения длины образца и температуры оптическим пирометром. Королек термопары помещался внутри трубочки в центре образца. С помощью метода отражения была проведена оценка степени черноты используемой модели черного тела, которая оказалась не хуже 0,998. Изменение температуры вдоль образца лежит в пределах погрешности фотометрирования пирометром ЭОП-51. [c.12]

Высказывалась идея об обходе трудностей, связанных с получением металлического водорода, посредством создания гидридов, т. е. соединений металлов с водородом. В фононном энергетическом спектре таких веществ возможны ветви, соответствующие в основном колебаниям протонов и обладающие высокими частотами. Однако гидриды являются диэлектриками. Поэтому были предприняты попытки использовать хорошую растворимость водорода в некоторых металлах, особенно в платине. Поскольку естественная растворимость все же недостаточна, то путем специальных методов создавались метастабильные твердые растворы с повышенной концентрацией водорода. Хотя эти вещества были сверхпроводниками, но они имели 7, < 10 К. Возможно, что взаимодействие электронов с высокочастотными колебаниями протонов по каким-то причинам является слабым. [c.325]

Фиг. 1.22. Инфракрасные спектры водорода, адсорбированного на платине

Спектры водорода, адсорбированного на платине, показаны на фиг. 1.21 и 1.22. Спектр А на фиг. 1.21 наблюдался при давлении водорода 400 тор и 35° С. Интенсивность полосы при 35° С возрастает с ростом давления до 400 тор, но не далее, несмотря даже на то, что давление было увеличено до 760 тор. Давление [c.51]

Для большинства реальных тел спектральная степень черноты зависит от длины волны и температуры. На рис. 11.7 и 11.8 приведены примеры распределения спектральной интенсивности для вольфрама и платины по длинам волн. Для сравнения там же нанесены спектральные интенсивности для абсолютно черного тела. Как видно, спектры излучения вольфрама и платины лишь только в общих чертах напоминают по своему характеру спектр абсолютно черного тела. Причем расположение максимумов спектральной интенсивности у них различное. В силу этого спектральный коэффициент черноты для этих материалов существенно зависит от длины волны. На рис. 11,9 представлены зависимости спектральной степени черноты от длины волны для различных материалов в большом диапазоне длин волн. [c.290]

Требования к повышению точности эталона единицы длины (с помощью платино-иридиевого прототипа метра нельзя воспроизводить единицу длины с погрешностью менее 0,1—0,2 мкм), а также целесообразность установления естественного и неразрушимого эталона привели к тому, что XI Генеральная конференция по мерам и весам в 1960 г. приняла в качестве эталона единицы длины метр, выраженный в длинах световых волн оранжевой линии спектра криптона-86, соответствующей переходу между уровнями 2/010 и 5 5 этого атома. [c.74]

Все металлы платиновой группы характеризуются высокой химической стойкостью па воздухе они покрываются тонкой окнс-иой пленкой н длительное время сохраняют первоначальный вид. Основные физико-химические свойства их приведены в табл. 31 Платиновые покрытия стойки в агрессивных средах и не окисляются даже при 110 °С. поэтому они применяются для работы при высокой температуре в коррозионной атмосфере. Коэффициент отражения платины в видимой части спектра 70 %, в инфракрасной — 96 %. Платиновые покрытия также характеризуются высокой стойкостью в условиях механического и эрозионного износа и поэтому пригодны для покрытия электрических контактов. [c.74]

Структура электронных спектров кристаллов при обычных условиях сильно размыта под действием тепловых колебаний атомов кристаллич. структуры, и в большинстве случаев наблюдаются широкие размытые спектральные полосы. При гелиевой темп-ре. можно наблюдать дискретные спектральные линии, к-рые возникают при прямых переходах между экситонными зонами, при переходах между дискретными уровнями электронов и дырок, локализованных на дефектах решётки, либо на акцепторных или донорных примесях в гомеополярных полупроводниках (см. Спектроскопия кристаллов). Помимо колебаний атомов на форму и ширину экситонных линий влияют тип связи в кристалле, его зонная структура и микроструктура экситонного возбуждения. В сильнолегир. полупроводниках ширина линии может зависеть от степени легирования. Дискретные линии наблюдаются и при комнатной темп-ре в поглощении и люминесценции кристаллов, содержащих ионы переходных металлов (хром, железо, палладий, платина и др.), лантанидов и трансурановых элементов, имеющих незаполненные d- и /-оболочки. В кристаллах высокого качества линии таких примесных ионов, напр, линия иона в рубине и линия в иттрий-алюминиевом [c.263]

Относительные кривые распределения по спектру энергии излучения накаленных тел показьгаают (кроме ординат для черного тела, значительно уступающих теоретическим значениям) отчетливое перемещение максимумов в сторону малых длин волн. Рис. Юделает этот факт очевидным применительно к платине, а рис. 11 — применительно к вольфраму и углю. Излучение нити лампы накаливания зависит от температуры этой нити (рис. 12). Табл. 9 показывает значения мощности, излучаемой телом накала и проходящей сквозь стенки баллона лампы на различных участках спектра. Эти значения даны в сотых долях полной мощности. Данные относятся к лампам накаливания с вольфрамовой нитью, выпускаемым фирмой Мазда специализирующейся на производстве электровакуумных приборов. [c.38]

Фотоэлектронные спектры валентных электронов родия, палладия, серебра и иридия, платины, золота (см. рис. 28) показывают постепенное расщепление формирующейся d-оболочки по мере заполнения 2е-состояния, На рис. 29 показано расщепление глубокой остовной й -оболочки элементов от палладия до ксенона на два пика меньшего для eg (й )-состояния и большего для t2g (d )- o-стояния. На это расщепление заметно не влияет внешнее кристаллическое поле, поскольку палладий, серебро и индий имеют ГЦК структуру К = 12), кадмий — плотную гексагональную К = 12),. олово — искаженную ОЦК (/С = 4 -(- 2), сурьма — простую гексагональную (/С = 3), теллур — ромбическую (К = 2), но совер шенно разное окружение атомов в их решетках не изменяет характер двугорбого d-пика. Глубокое расщепление 5d -oбoлoчки на (d )- [c.58]

Мы комбинировали пластические деформации с за-калками, чтобы исследовать на образцах платины, деформированных при низкой температуре, стадию отжига, соответствующую комнатной температуре. На рис. 7 показан спектр изохронального отжига этого материала. Главная стадия отжига с центром около 290° С связана с миграцией вакансий к стокам, так как она протекает с той же энергией активации, что и при отжиге закаленной платины. Стадия с центром около 400° С протекает с энергией активации, близкой к самодиффу- [c.348]

Радиохимический анализ проб раствора на содержание гамма-изотопов можно проводить как путем измерения суммарной радиоактивности с использованием, например, самогасящих счетчиков и обычной радиометрической аппаратуры, так и путем измерения спектров излучения с использованием сцинтилляционных гамма-спектрометров. Второй способ был предложен японскими исследователями Митуя и Обаяши [1], а в дальнейшем значительно усовершенствован в Физико-химическом институте имени Л. Я. Карпова, в котором он широко используется при исследовании коррозионного поведения платины, железа, хрома и сплавов на их основе [2—8]. [c.94]

Родий [85, 93, 98, 99, 111, 112]. Родий, наряду с платиной, обладает высоким коэффициентом отрйжения в вакуумной области спектра и поэтому может найти применение в качестве [c.100]

У большинства металлов (железо, вольфрам, тантал, платина и т. д.) ех увеличивается в коротковолновой части спектра, следовательно, их цветовая температура выше истинной. Различие между цветовой и истинной температурой тем меньше, чем медленнее меняется спектральный к-оэфициент черноты излучения тел при изменении длины волны. В табл-ице 15 приведены значения истинной, цветовой, яркостной и радиационной температуры для ряда тел. [c.313]

Платиновый слой для ступенчатых ослабителей выбирается потому, что спектральная зависимость поглощения для платины в видилюй и ультрафиолетовой областях спектра слабо выражена. Так, например, при не очень толстых слоях в области 3500—2500 А поглощение в ступеньках ослабителя практически не зависит от длины волны. Это обстоятельство облегчает градуировку ослабителя. Для указанной области достаточны данные для [c.329]

J аиболее старый метод измерения энергии излучения в видимой области спектра — визуальный. Здесь приемником излучения служит глаз, а основным способом количественных измерений — визуальное уравнивание яркости двух фотометрических полей стандартного и измеряемого. При таких измерениях играет роль только та часть энергии излучения, которая непосредственно вызывает световое ощущение. Чувствительность среднего глаза к монохроматическому излучению разных длин волн характеризуется спектральной световой эффективностью, или видностью (см. кривую на переднем форзаце). Очевидно, что при измерениях энергии светового излучения, основанных на зрительных ощущениях, обычные энергетические характеристики излучения оказываются недостаточными. В таких случаях применяют специальные световые величины, базирующиеся на использовании установленного международным соглашением стандартного источника светового эталона) с определенным распределением энергии по спектру. В качестве эталонного выбрано излучение абсолютно черного тела (см. 9.1) при температуре затвердевания чистой платины (2042 К). Основной светотехнической единицей (входящей в число основных единиц СИ) установлена единица силы света J кандела (от лат. andela — свеча). Кандела (кд) —это сила света, испускаемого с 1/60 см поверхности эталонного источника в направлении нормали. [c.69]

Я растет в сторону увеличения длины волн, стремясь асимптотически к I. Для железа (стали), платины, хрома, слабо отражающих лучи видимого спектра, в инфракрасной области (А, >5 мкм) резко увеличивается значение Я. У некоторых металлов, например цинка, наблюдается аномалия — падение Я при Я, = 1 мкм с последующим его ростом. Достаточно полно изучена отражательная способность алюминия. При Я = 1 мкм, = 0,74 при Я,= 12 мкм, / =0,97. Однако полученные значения сильно зависят от характера обработки поверхности и от состояния, в первую очередь, от наличия слоя окиси. Для полированного алюминия при А, = 0,8—0,9 мкм и А, = 3 мкм наблюдаются минимумы. В случае, если на поверхности имеется хотя бы тончайшая пленка окиси, имеет место резкое избирательное погло1Й,ение в области А,=9—11 мкм. [c.194]

Данные о распространении Р. в природе основываются на анализах 1 600 минералов и горных пород и 60 метеоритов. Специфич. ре-ниевых минералов не найдено. Содержание Р. в минералах колеблется от 2,1-IO" (в некоторых молибденитах) до 1-10 (предел чувствительности анализа). На основании анализов метеоритов определяют среднее содержание Р. в доступной части вселенной (и во всем земном шаре) в 3,6-10 . Одну из линий Р. нашли в спектре солнца. Содержание Р. в литосфере 1-10 . Р. находится в литосфере во многих первичных сульфидных породах (самые богатые—молибдениты), нек-рых силикатах (альвит, гадолинит), в ниобиевых, танталовых и других минералах, а также в самородных металлах (платина). [c.304]

В настоящее время предпринимаются попытки непрерывного прямого измерения температуры металла по ходу конверторной плавки. К таким способам измерения температуры относятся метод непрерывного замера платина-платинородиевой термопарой, зафутеро-ванной в кладку конвертора бесконтактное прямое определение температуры металла через отверстие в ванне конвертора по излучению факела в красной части спектра при помощи специальной бомбы, периодическц опускаемой в ванну, и т. д. Получение информации об этой важнейшей характеристике процесса существенно упрощает управление плавкой. [c.328]

Полоса при 4,74 мкм была ярче выражена при более низких температурах, как видно из фиг. 1.22. Спектр А на фиг. 1.22 был получен при внесении свежеприготовленного образца платины, напыленной на окись алюминия, в водород при давлении 700 тор и 35° С, в то время как спектр В получался на образце, охлажденном до —50° С, при том же давлении водорода. Сравнение спектров Л и В показывает, что полоса при 4,74 мкм становилась значительно интенсивнее и острее при охлаждении, а интенсивность полосы при 4,86 мкм заметно не изменилась. Полоса при 4,74 мкм пропадала при откачке водорода при —50° С, как видно из спектра С на фиг. 1.22, в то время как полоса при 4,86 мкм оставалась в виде одиночной широкой полосы. Плискин и Эйшенс [56] приписали полосу при 4,86 мкм сильно связанным адсорбированным атомам водорода, а полосу при 4,74 мкм слабо связанным природа сильной и слабой связей, согласно их мнению, существенно различна. [c.52]

Фиг. 1.23 показывает спектр дейтерия, хемосорбированного на образце, приготовленном точно так же, как и в случае фиг. 1.21. Спектры Л и Б на фиг. 1.23 наблюдались при 35 и 350° С соответственно давление дейтерия составляло 400 тор в обоих случаях. Спектры дейтерия дают полосы при 6,76 и 6,60 мкм они были приписаны Плискином и Эйшенсом сильно и слабо связанному дейтерию соответственно. Отношение наблюдаемых изотопических сдвигов составляло 1,39 в случаях сильной и слабой связей. Положение полос адсорбированного водорода на напыленной на силикагеле платине оказалось тем же самым, что и в случае платины, напыленной на окись алюминия. [c.53]

Природа селективного фотоэффекта, т. е. причина, вызывающая резкое увеличение эмиссии в определенной части спектра, еще не вполне выяснена. Наиболее естественным является предпололсение, что селективный фотоэффект связан с избирательным поглощением света и что, так же как и в случае внутреннего фотоэффекта, мы имели бы исчезновение максимума или бы стали относить силу фототока к единице поглощенной энергии. Для проверки этого предполонсения необходимо 1) промерить кривую истинного поглощения 2) удостовериться в том, что фотоэлектрич. поверхность обладает дихроизмом (см.), т. о. что спектр ее зависит от направления электрич. вектора. Это обстоятельство действительно было обнаружено для тонких пленок слой ка.лия на платине поглощает свет только в том случае, когда электрич. вектор колеблется в плоскости падения, т. е. когда имеет место фотоэффект. Что касается поглощения, то здесь затруднения заключаются в том, что до сих пор но удавалось узнать ту долю поглощенной энергии, к-рая идет действительно на срывание электронов ряд косвенных наблюдений однако все более и более подтверждает мысль о чисто онтич. природе селективного фотоэффекта. [c.145]

Отражательная способность поверхности платины довольно высока и составляет в среднем около 65% д я видимой части спектра, т е она при мерпо тако о же порядка, как у никеля, вьше, чем у паллад я, но значи гельно инже, чем у родия или толыуО что отно ированного серебра. [c.492]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...