Интенсивность излучения черное тело

Вычислить, как изменяется интенсивность излучения черного тела вблизи 31,= 500,0 нм при изменении температуры от 1000 до 1100 К. Выразить это возрастание как пропорциональное п-й степени температуры и определить п. [c.906]

На основании теории квант Планк нашел соотношение, определяюш,ее интенсивность излучения черного тела (закон Планка) [c.250]

Установлено, что интенсивность излучения черного тела (энергия, излучаемая с единицы площади его поверхности за единицу времени) зависит только от его абсолютной температуры [c.141]

На фиг. 4 приведены также кривые 2 я 3 распределения интенсивности излучения в спектре черного тела при температурах Гэф , и Гэф-Как видно из графиков,. распределение интенсивности спектрального эффективного излучения по длинам волн отличается от распределения интенсивности излучения черного тела при эффективной температу ре Т эфя. и Гэф как ло абсолютной величине, так и положением максимума интенсивности излучения. Кроме того, площадь графика, ограниченная [c.155]

Зависимость спектральной интенсивности излучения черного тела от X и температуры теоретически была установлена Планком в 1900 г., исходя из представления [c.35]

На уравнениях спектральной интенсивности излучения черного тела и реальных тел основаны методы оптической пирометрии. [c.42]

Этот спектр качественно аналогичен спектрам излучения сажистых газовых сред [Л. 95]. В связи с тем, что изменение температуры сдвигает максимум спектральной интенсивности излучения черного тела по спектру, степень черноты излучения неравномерно поглощаю [c.284]

При 5 = 00 или практически при /С5>4,0 спектральная интенсивность излучения в пределах полос поглощения рассматриваемой среды достигает уровня спектральной интенсивности излучения черного тела (рис. 16-4). В этом случае мы приходим к спектру излучения селективно-черного газа, степень черноты излучения которого на основании уравнения (16-28) принимает вид [c.286]

Решение системы (9.107) можно записать в виде суммы решения соответствующей системы однородных уравнений и частного решения последнее, однако, не может быть точно определено до тех пор, пока не известна функция интенсивности излучения черного тела /ь(Т ) =i п дТ х)1п. Найдем решение си- [c.365]

Формулы (1-38) и (1-39) представляют общеизвестный закон смещения Вина. Этот закон рассматривают обычно как определяющий меру сдвига интенсивности излучения черного тела в сторону коротковолновой части спектра при повыщении температуры. Он дает положение и величину максимума кривых ох в функции К по рис. 5. Однако этот закон не дает объективного рещения вопроса о положении максимума спектральной плотности излучения. В этом легко убедиться, если за исходную зависимость принять формулу (1-37), а не (1-26) и проделать все операции, которые были сделаны для вывода закона Вина. Получится совершенно другой результат [c.25]

Максимум интенсивности излучения черного тела определяется соотношением [c.97]

Законом Стефана — Больцмана установлено, что интенсивность излучения черного тела с единицы поверхности пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры [c.29]

Подставим ее в формулу для интенсивности излучения, выраженную через интенсивность излучения черного тела [c.262]

Для серого тела, у которого коэффициент пог.л()щения при всех длинах волн одинаков, интенсивность излучения при любой длине волны составляет одинаковую долю от интенсивности излучения черного тела при тех же длине волны и температуре. Поэтому для серого (ела интенсивность излучения изображается кривой, подобной кривой черного тела (фиг. 2-36), и выражается формулой, аналогичной (2-71), но с другим (меньшим) значением коэффициента с , а интегрирование ее дает вместо (2-73) [c.133]

Показаны вклады различных механизмов, (хр —свободно-связанные переходы А —суммарное излучение В — 1/10 интенсивности излучения черного тела. [c.285]

Зависимость интенсивности излучения черного тела от длины волны и температуры устанавливается законом Планка, который на основании разработанной им квантовой теории излучения предложил формулу [c.264]

Напомним еще раз, что закон Кирхгофа относится только к температурному излучению, и в случае, когда свечение обусловлено другими причинами, он не имеет силы. Так, например, при фото- или хемилюминесценции интенсивность свечения в целом ряде спектральных областей гораздо выше, чем у температурного излучения черного тела при температуре люминесцирующего тела. Закон Кирхгофа настолько характерен для температурного излучения, что может служить самым надежным критерием для распознавания природы свечения свечение, не подчиняющееся закону Кирхгофа, заведомо не является температурным. [c.694]

Закон Стефана—Больцмана касается лишь интенсивности интегрального излучения черного тела и ничего не говорит относительно спектрального распределения энергии. Первым исследователем, пытавшимся теоретически определить вид функции r j, был В. А. Михельсон (Москва, 1887 г.). Хотя формула Михельсона не вполне удовлетворяла опытным данным, тем не менее установление ее сыграло известную роль в истории этого вопроса. [c.696]

Значение е изменяется от нуля до единицы. Степень черноты характеризует излучательную способность реального тела по сравнению с абсолютно черным телом. Степень черноты может зависеть от длины волны излучения. Различают спектральную е(Я, Т)=ех(Т) и интегральную г Т) степень черноты. Спектральная степень черноты для длины волны X и температуры Т определяется отношением интенсивности излучения реального тела /х Т) к интенсивности излучения /хо (Т) абсолютно черного тела при той же температуре. Твердые диэлектрики, имеющие шероховатую поверхность, обла- [c.408]

Используя формулу (28), заменим яркости на температуры. Интегральная интенсивность (яркость) излучения черного тела, имеющего температуру Т, определяется по формуле [c.141]

Степень селективности излучения определяется тем, насколько спектральное распределение интенсивности излучения данного тела отличается от такового у абсолютно черного тела, имеющего равную с ним температуру. Строго говоря, излучение всех находящихся в природе тел в той или иной степени всегда является селективным. Но степень селективности излучения у различных тел разная. Наибольшей селективностью излучения обладают, например, газы, так как они излучают лишь в определенных сравнительно узких полосах спектра абсолютно черного тела. [c.48]

Чем ниже степень селективности излучения, т. е. чем меньше отличается спектральное распределение интенсивности излучения данного тела от абсолютно черного, тем меньше изменяется и его поглощательная спо-собность при изменении длины волны излучения. [c.49]

На рис. 2-4 приведены кривые спектрального распределения интенсивности излучения серых тел со степенями черноты от 0,9 до 0,5 при температуре 1200 К. Здесь же в качестве предельной кривой показана кривая о абсолютно черного тела. [c.50]

Однако в обоих этих случаях месторасположение максимума спектральной интенсивности излучения серого тела будет такое же, как и у абсолютно черного тела, имеющего ту же температуру, что и данное серое тело. [c.51]

Зависимость от Я для некоторых температур графически представлена на рис. 3-3. Из этого рисунка следует, что спектральная интенсивность излучения приданной температуре сначала быстро возрастает с увеличением длины волны до некоторого максимума, а затем постепенно убывает. Площадь, ограниченная кривой изменения от Л, и осью абсцисс, численно равна интегральному излучению черного тела Ео нри температуре этой кривой. Величина этой площади, а следовательно, и Ео может быть определена интегрированием уравнения Планка в пределах оо [c.37]

Кривые спектральной интенсивности излучения реальных тел располагаются при одной и той же температуре ниже кривой черного тела. В качестве примера на рис. 3-4 и 3-5 приведены зависимости для платины и вольфрама [Л. 125]. Общая форма кривых зависимости аналогична соответствующим кривым черного тела. Как и у черного пр.еО. [c.38]

Характер спектра адиабатически сжатого воздуха с примесью угольного порошка остался тем же, что и в случае воздуха без примесей, но интенсивность его возросла в 60—70 раз. Было проведено сопоставление распределения интенсивности излучения в спектре воздуха в указанных условиях с излучением черного тела. [c.199]

Вклад фонового излучения от окружающих тел нетрудно оценить, полагая, что его интенсивность на входе нелинейного кристалла определяется выражением (5.29), в котором / jp- oo (излучение черного тела) и Л г Л гф [c.128]

Все реальные тела, используемые в технике, не являются абсолютно черными и при одной и той же температуре излучают меньше энергии, чем абсолютно черное тело. Излучение реальных тел также зависит от температуры и длины волны (при /lx onstизлучения черного тела можно было применить для реальных тел, вводится понятие о сером теле и сером излучении. Под серым излучением понимают такое, которое аналогично излучению черного тела имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волны /х при любой температуре составляет неизменную долю от интенсивности излучения черного тела /,,х [c.463]

Положение максимума спектральной интенсивности излучения черного тела можно определить, если производную djgjdl, вычисленную по уравнению (3-5), приравнять нулю. Получаемое в итоге ура1внение, известное под названием закона смещения iBnna, имеет вид [c.37]

На фиг. 15.4 кривой 1 представлена интенсивность излучения черного тела /ох, а кривой 2 — И нтвнсив>ность излучения серого тела /х. [c.329]

Если поглощенная средой лучистая энергия переходит вся в теплоту, не вызывая люминесценции, то согласно закону Кирхгофа отношение излучательной способности среды к ее поглощательной опособности к равняется излучательной способности или интенсивности излучения черного тела / при данной местной температуре Т [c.266]

Т = 8000° к, о = 0,83оо (оо — нормальная плотность). Показаны экспериментальные точ ш и рассчитанные кривые, отвечающие различным механизмам испускания. Пунктиром дана величина 0,1 (1/10 интенсивности излучения черного тела). Отношение Дает непосредственно м- , поскольку [c.285]

Рис. 2-61. Зависимость интенсивности излучения черного тела от длииы волны и термодинамической температуры.

Закон Стефана — Больцмана может быть применен к так называемым серым телам. Лол ними понимают такие тела, спектр излучения ко-Таблица 14-1 торых подобен спектру абсолютно черного тела и отличается от него только тем, что при одной и той же температуре каждая ордината интенсивности излучения серого,тела составляет одну и ту же долю от сходственной ординаты абсолютно черного тела (рис. 14-4). [c.185]

Интенсивность собственного излучения можно выразить через интенсивность абсолютно черного тела и коэффициент поглощения величиной la idl. Тогда изменение интенсивности излучения за счет поглощения и излучения среды выразится разностью между поглощенной энергией и энергией излучения в слое толщиной dl (для равновесной системы), что приводит к дифференциальному уравнению (18-9). В нем, как и ранее, Ii—-спектральная интенсивность излучения в направлении / /о—спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела при температуре среды. Индекс Ь> здесь опущен ради упрощения записи. Зависимости (18-9) можно придать другой вид, учитывая, что согласно закону Кирхгофа (16-53) для поглощающей среды lQ=Tif4Tta [c.422]

Ниже рассматриваются элементы теории оптической пирометрии, основанной на измерении яркости только в видимой части спектра излучения (Х = 0,4 -0,8 мк). В этом диапазоне длин волн при температурах излучателей, обычно встречающихся в печах, (<3 000° К) для определения спектральных характеристик интенсивности пзлучепия может быть использована формула Вина (3-3). Спектральная яркость излучения черного тела при температуре Т на основе этой формулы представляется в следующем виде [c.42]

В середине тракта z 8-12 м) температура газа меныпе, чем в начале канала. В этом случае имеется перенос тепла излучением из горячих областей в более холодные, который в принципе может привести к превыгпению значений в холодных областях над интенсивностью излучения абсолютно черного тела при локальном значении температуры газа. Расчетные значения поверхностной плотности падаюгцего излучения лежат ниже излучения черного тела (кривые 1 и 3 на рис. 6), что указывает на отсутствие значительного переноса вдоль канала. [c.232]

Данная глава, как мы условились в разд. 1.5, посвящена взаимодействию излучения с веществом. Это очень широкая область науки, иногда называемая фотофизикой. Здесь мы ограничимся обсуждением лишь явлений, имеющих непосредственное отношение к веществу, используемому как активная среда лазера. Вводный раздел посвящен теории излучения черного тела, на которую опирается вся современная физика излучения. Затем мы рассмотрим элементарные процессы поглощения, вынужденного излучения, спонтанного излучения и безызлучательной релаксации, На первом этапе это изучение будет проводиться ради простоты для разреженных сред и малой интенсивности излучения. Кроме того, будем вначале считать, что среда состоит только из атомов. Затем будут рассмотрены случаи высокой интенсивности излучения и плотных сред (когда возникают такие явления, как насыщение, суперизлучение, суперлюминесценция и усиленное спонтанное излучение). В последнем разделе мы обобщим некоторые из полученных результатов на более сложный случай молекулярной системы. Некоторые весьма важные, хотя и не столь общие вопросы, касающиеся фотофизики полупроводников, молекул красителей и центров окраски, мы кратко обсудим в гл. 6 непосредственно перед рассмотрением соответствующих лазеров. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...