Уширен электронных спектрах

Сопоставление ПС а-8Ю2 с энергетическим распределением состояний а-кварца [146] свидетельствует, что переход диоксида кремния в стеклообразное состояние (отметим, что сам процесс плавления кристаллической решетки кварца получил недавно [141] подробное микроскопическое описание) не меняет принципиальных особенностей электронного спектра системы, см. рис. 7.2 и 7.13. Основное изменение спектра аморфной фазы (в сравнении с кристаллом) сводятся к размытию тонких особенностей ПС и разрушению многопиковой структуры ПС отдельных энергетических зон с определенным уширением последних. Так, ширина ЗЩ й-ЗЮг в сравнении с кварцем [55] уменьшается на -0,65 эВ [146] (экспериментальные оценки этой величины составляют -0,5 эВ [5]). [c.169]

Значительное уширение линий в матричных электронных спектрах является, на первый взгляд, неожиданным, так как в матрице ИК-по-лосы и сигналы ЭПР обычно весьма узкие. Причина уширения заключается, вероятно, в перекрывании электронных облаков атомов матрицы с диффузными внешними орбиталями, занятыми в возбужденных состояниях атомов. Понятно, что такое электронное возбуждение отсутствует при колебательных и ЭПР-переходах. [c.108]

В электронных спектрах многоатомных молекул под действием матрицы полосы сдвигаются и обычно их уширение больше, чем в спектрах двухатомных молекул. Эти сдвиги можно объяснить так же, как и для двухатомных молекул. В результате того, что у многоатомных молекул имеется несколько частот основных колебаний, которые могут быть возбуждены, колебательная структура электронного спектра этих молекул труднее поддается анализу из-за перекрывания колебательных полос. [c.118]

Сообщения о матричных электронных спектрах атомов неметаллов отсутствуют. Частично это объясняется более высокими потенциалами ионизации этих атомов, а также, возможно, более значительными сдвигами и уширением полос атомов с занятыми -уровнями (вследствие диффузности и меньшей симметрии р-орбиталей) по сравнению с атомами металлов. [c.124]

При квантовом описании возможность преобладания в ЛСЭ вынужденного излучения над поглощением объясняется небольшим различием частот волн, к-рые электрон способен излучить (сОц) и поглотить ((Оп)- Эго различие обусловлено отдачей, испытываемой электроном при излучении или поглощении кванта, а в ряде случаев также отклонением от эквидистантности спектра колебат. уровней электрона (напр., уровней электрона в однородном магн. поле, см. Ландау уровни). Т. к. в реальных условиях уширение спектральных линий, обусловленное конечностью времени пребывания в пространстве взаимодействия с волной (естеств. ширина линии), существенно больше разности частот (<йц—(о ), то вынужденное излучение и поглощение [c.565]

Динамический подход к вычислению формы оптических полос, развитый в десятом параграфе и опирающийся на модельный гамильтониан системы, наоборот, на количественном уровне объясняет электрон-фононную и ви-бронную структуру оптических спектров и ее зависимость от температуры. Однако пока он оставил без ответа вопрос, почему реальная БФЛ имеет полуширину на один-два порядка превышающую так называемую естественную полуширину линии, равную 1/Ti и обусловленную спонтанным испусканием света. Это происходит не потому, что динамический подход уступает в каких-то аспектах стохастическому, а потому, что мы до сих пор ограничивались рассмотрением только НТ-взаимодействия и линейного F -взаимодействия и пренебрегали квадратичным F -взаимодействием, которое и ответственно за уширение БФЛ. Рассматривая в основном ФК и колебательную структуру полос, мы игнорировали это взаимодействие потому, что его влияние на фононную и вибронную структуру реальных спектров мало и им в большинстве случаев действительно можно пренебречь. Однако квадратичное F -взаимодействие играет первостепенную роль в эффекте уширения БФЛ. [c.135]

Энергия электронов в атомах, составляющих молекулы, тоже имеет квантовые значения. Разница между ближайшими уровнями энергии электронов атомов в молекулах выше соответствующей разницы для колебательного движения атомов в молекуле, а последняя выше аналогичного значения для вращательного движения молекул. Это приводит к полосатым спектрам светящегося молекулярного газа он состоит из близко (по частотам) расположенных линий, составляющих отдельные полосы, которые, в свою очередь, объединяются в группы полос. Переход от одной линии к другой связан с уменьшением уровня вращательной энергии, от одной полосы к другой — с изменением уровня колебательной энергии и от одной группы полос к другой — с изменением уровня энергии электронов. За счет доплеровского смещения частот и ударного уширения спектральных линий при достаточно высоких температурах отдельные линии и даже полосы могут значительно перекрываться, что затрудняет молекулярную спектроскопию. При изучении молекулярных спектров можно определить природу химических связей атомов в молекуле, их пространственное положение, природу валентных связей и реакционную способность молекул. [c.253]

Наиболее удобным на сегодняшний день методом создания столь быстрой модуляции оказывается фазовая самомодуляция в среде с практически безынерционной электронной нелинейностью. Идеальная система сжатия, по аналогии с безаберрационной фокусировкой волнового пучка, предполагает осуществление линейной по времени частотной модуляции и точной фазировки компонент уширенного спектра в фокальной точке. Практическая реализация условий идеального сжатия — сравнительно трудная задача. Устранение аберраций, возникающих в модуляторе и компрессоре, повышение энергетического КПД, улучшение качества и стабильности сжатых импульсов, эффективное управление формой — проблемы, привлекающие сейчас наибольшее внимание. [c.172]

В настоящее время изучено достаточно много неупругих взаимодействий между тяжелыми частицами (см. обзор [109]). В вакуумной области спектра эти исследования особенно интересны тем, что в результате столкновения обычно излучаются резонансные линии газов, что соответствует возбуждению самых низких уровней, т. е. изучаются наиболее вероятные процессы возбуждения. Так же, как и при изучении электронных столкновений, одной из основных трудностей является измерение абсолютных интенсивностей, но, в отличие от работ, изучающих электронные столкновения, здесь нет проблемы реабсорбции излучения. При атомном столкновении передается значительный импульс и это приводит к существенному уширению я сдвигу спектральных линий. Благодаря этому уменьшается поглощение. Сказанное подтверждается рис. 8.15 [ПО], из которого видно, как меняется форма резонансной линии Аг I К= [c.341]

В работе [106] сравнивается штарковская теория уширения [108] с экспериментом для линий 01 и N1. Исследовалась плазма дуги, горящей при давлении от 0,5 до 5 атм. Основой смеси являлся аргон. Примеси вводились в определенных контролируемых количествах. Измерения велись одновременно в видимой и в вакуумной областях спектра. Плазма была изотермической. Электронная концентрация определялась по ширине линии Н(,. Температура определялась по двум линиям [c.373]

Полевое уширение резонанса обусловлено возмущением спектра связанных электронных состояний полем излучения — [c.51]

Здесь конечное состояние непрерывного спектра характеризуется волковской волновой функцией вылетевшего электрона, Е = EQ 5E — iT энергия начального состояния с учетом штарковского сдвига и уширения уровня. [c.49]

Пространственно-временное распределение лазерного излучения. В реальном эксперименте неоднородность в пространственно-временном распределении интенсивности излучения может быть очень важна при определении фотоэлектронных спектров. Выход электронов различен в различных точках пространства и в различные моменты времени. В различных точках фокуса различен и потенциал ионизации. Обозначим через АЕ.1 Р) разброс в потенциалах ионизации для ансамбля атомов, находящихся в лазерном фокусе. Испускаемые электроны имеют разброс кинетических энергий в этом же интервале. Этот эффект называется штарковским уширением. [c.170]

Пондеромоторная сила для длинных лазерных импульсов направлена в плоскости, поперечной к направлению распространения лазерного пуч-ка. Вдоль пучка она равна нулю. Следовательно, траектории электронов, вылетающих в поперечной плоскости, не искажаются пондеромоторной силой. Однако, если у вылетающего электрона есть компонента скорости вдоль направления лазерного пучка, то такие траектории искажаются. Это приводит к дополнительному уширению пиков в энергетическом спектре надпороговых электронов. [c.172]

У многоатомных молекул энергетический спектр сложен, поскольку число наборов колебательных и вращательных уровней достаточно велико каждому электронному состоянию соответствует ЗА/ — 6 (или ЗЛ/ — 5) колебательных уровней, а каждому колебательному уровню 3 (или 2) вращательных уровня. Реальные энергетические уровни молекул характеризуются размытостью по ширине, связанной с рядом физических явлений [42] естественным уширением линий (объясняемое принципом неопределенности Гейзенберга энергия уровня АЕ и время Ат, в течение которого система находится на данном уровне, связаны соотношением А -Ат--Ь), уширением из-за столкновений молекул (особенно важно при высоких давлениях), уширением из-за эффекта Допплера (особенно интенсивное при высоких температурах и малых давлениях, что связано с учетом изменения частоты света, поглощаемого или испускаемого молекулой, движущейся со скоростью v в [c.229]

Исследование спектра оптич. излучения П. позволяет определить многие ее параметры. Ио доплеров-скому и штарковскому уширениям спектральных линий можно определить темп-ру и плотность ионов. По интенсивности излучения можно оценить количество примесей, плотность и темп-ру электронов. Регистрация мягкого и жесткого рентгеновских излучений позволяет установить наличие быстрых электронов в разрядах. Лазерные световые пучки позволяют перейти к активной диагностике в оптич. диапазоне. Измерение интенсивности и спектрального состава рассеянного излучения дает возможность определить темн-ру и плотность электронов. [c.24]

Энергия атома определяется только его электронным состоянием. Энергия молекулы, помимо электронного состояния, зависит еще и от интенсивности колебательного и вращательного движений. Поэтому число энергетических уровней и число возможных переходов между ними у молекул гораздо больше, чем у атомов молекулярные спектры значительно сложнее, чем атомные. Иногда отдельные линии в спектре расположены настолько близко друг к другу и число их столь велико, что в некоторых участках они образуют почти непрерывный спектр. При высоких температурах или плотностях газа линии из-за сильного уширения могут даже перекрываться. Поэтому полосатые молекулярные спектры излучения и поглощения в некоторых условиях оказывают существенное энергетическое влияние, аналогично непрерывным спектрам. Большое значение имеют молекулярные спектры для поглощения и испускания света в воздухе при температурах порядка нескольких тысяч и десятка тысяч градусов. [c.260]

Ассоциация молекул. Многополосность и уширение электронных спектров иногда обусловливаются присутствием в растворах и жидкостях различных типов молекулярных ассоциатов. Различают несколько типов таких комплексов [37]. [c.69]

Заканчивая этот раздел, еще раз отметим, что в данном случае эффект стабилизации процесса фотоионизации атома при напряженности ионизующего поля Р > Рс обусловлен качественным изменением характера атомного спектра под действием ионизующего поля. Исходный спектр, в котором связанные электронные состояния четко локализованы по их энергии, превращается в квазиконтинуум из-за ионизационного уширения электронных состояний. Фотоионизация происходит из квазиконтинуума, а ее вероятность определяется интерференцией амплитуд связанно-свободных переходов электрона, имеющих различную степень нелинейности. Такой механизм фотоионизации вполне закономерно обуславливает наблюдаемое отклонение вероятности фотоионизации от экстраполяции данных для слабого поля Р < РсШ область сильных полей Р > Р используя золотое правило Ферми. [c.276]

Все полосы, связанные с колебательными переходами, рассмотренными в разд. 2, имеют тонкую структуру, которая обусловлена различными возможными вращательными переходами —точно так же, как и в случае двухатомных молекул. Часто эта тонкая структура не разрешена либо из-за того, что она слишком тесна и ее разрешение невозможно с помощью имеющихся средств, либо же по причине значительного уширения линий из-за предиссоциации. Оба эти обстоятельства чаще имеют место в электронных спектрах многоатомных молекул, чем в спектрах двухатомных молекул, так как моменты инерции многоатомных молекул обычно большие и существуют лучшие возможности для предиссоциации (гл. IV). Даже если предиссоциа-ция не происходит, для тяжелых молекул допплерова ширина вращательных линий может превышать расстояния между ними, и, конечно, в этом случае разрешение невозможно. [c.183]

Взаимовлияние излучения и вещества характерно для излучающей плазмы. Действителыю, с одной стороны, само излучение обусловлено ускорением частиц и его спектр формируется их тепловым движением, а с др. стороны, радиац. потери плазмы ограничивают её темп-ру, т. е. интенсивность движения частиц. В горячей разреженной плазме И. п. имеет определяющее значение также и в формировании распределения ионов по кратностям ионизации (см. Ионизационное равновесие), а для данного Z/ — по возбуждённым уровням. Эти распределения вместе с максвелловским распределением электронов по скоростям (к-рое обычно легко поддерживается их частыми взаимными столкновениями и потому не искажается излучением) образуют полный набор излучателей для ЛИ, ТИ, ФИ и ЦИ. В свою очередь, частицы плазмы влияют на форму излучаемых спектров, приводя к уширению спектральных линий, й на распространение излучения в среде (см. ниже Запирание излучения, а также Перенос излучения). Наиб, полным взаимовлияние плазмы и излучения оказывается для ЛИ дискретность спектра предопределяет его чувствительность к многообразным уширяющим воздействиям электронов и ионов, а ко1[центрацня излучающих электронов на возбуждённых уровнях в сильной степени определяется скоростью радиац. процессов девозбуждения и возбуждения. [c.108]

Z — атомный помер (заряд ядра), g — фактор Гауп-та , численный множитель (часто 1), учитывающий квантовые эффекты в ТИ, частичную экранировку ядра электронным остовом и др. для ЦИ при достаточно больших и и, когда спектр ужо непрерывен, т](а))оо сл(Я/7 ) / й) ехр[—(zraV o/eFT ) ] для ЛИ т1л(ш)со ооР(ш), где типы профилей Р (ы) определяются разл. механизмами уширения линий. [c.108]

В К. с. к. р. регистрируют рассеянный сигнал в специально выбранном спектральном диапазоне, свободном от засветок возбуждающего излучения и паразитных некогерентных эффектов типа люминесценции (обычно используется антистоксова спектральная область). Высокая коллимировапность пучка когерентно рассеянного излучения позволяет эффективно выделять полезный сигнал на фоне некогерентных засветок и помех при использовании в качестве источников зондирующего излучения узкополосных стабилизироваи-ных лазеров достигается высокое спектральное разрешение полос КР, определяемое свёрткой спектров источников. Благодаря интерференц. характеру формы спектральной линии с помощью К. с. к. р. удаётся наблюдать интерференцию нелинейных резонансов разной природы (в частности, электронных и колебат. резонансов в молекулярных средах). Исключительно высокая разрешающая способность отд. модификаций К. с. к. р. путём подбора условий интерференции даёт возможность выявлять скрытую внутр. структуру неоднородно уширенных полос рассеяния, образованных наложившимися друг па друга линиями разной симметрии. Многомерность спектров К. с. к. р. обеспечивает значительно более полное, чем в спектроскопия спонтанного КР, изучение оптич. резонансов вещества. В К. с. к. р. разработаны методы получения полных комбинац. снектров за время от 10 с до 10 с. [c.391]

Условия, необходимые для П. э., реализуются в осп. в конденсиров. средах (в газах взаимодействие частиц при их соударении приводит к уширению спектральных линий). П. э. играет существ, роль для процессов люминесценции. Взаимодействие при П. э, обычно предполагается настолько слабым, что спектры поглощения и люминесценции взаимодействующих частиц практически не меняются, г. е. остаются такими же, что и в отсутствие взаимодействия. В соответствии с законом сохранения энергии П. э. происходит только при условии, что спектры поглощения акцептора и спектры люминесценции донора перекрываются, т. е. в условиях резонанса. Если электронные переходы в доноре и акцепторе разрешены правилами отбора, то П. э. происходит в результате диполь-дипольного взаимодействия. Для этого случая теория П. э. была развита Т. Фёрстером (ТЬ. Роегз1ег, 1948). Она рассматривает процесс П. э. между молекулами в адиабатическом приближении и предполагает, что после переноса происходит быстрая колебат. релаксация в молекуле акцептора, что обеспечивает необратимость П. э. Скорость П. э. (вероятность переноса в единицу времени) выражается ф-лой [c.568]

Проявление фононной подсистемы рассматривалось выше только как фактор, определяющий уширение спектральных полос электронных переходов, или как источник линий фононных повторений электронных переходов, сопровождаемых поглощением или рождением оптич. фононов. Если при возбуждении фононов наводится дипольный момент, то эти колебания проявляются в спектрах ИК-поглощеняя (оптич. ветви). Колебания, меняющие поляризуемость, проявляются в спектрах комбинац. рассеяния. В кристаллах, обладающих центром инверсии, существует т. н. альтернативный запрет — одно и то же колебание может проявиться либо в ИК-спектре, либо в спектре комбинац. рассеяния света. По законам сохранения энергии и импульса в спектре поглощения проявляется не вся ветвь оптич. колебаний решётки, а узкий интервал вблизи критич. частоты. Если при поглощении света рождается один оптич. фонон, то частоты ИК-полос лежат в далёкой ИК-области. В молекулярных кристаллах частоты колебаний соответствуют внутримолекулярным колебаниям и имеют частоты от - 3500 см и ниже, т. е. полосы поглощения расположены в области от 2,7 мкм я ниже. Кроме того, имеются более слабые полосы, соответствующие возбуждению двух или более фононов или возбуждению неск. фононов одной частоты, полосы поглощения к-рых лежат в ближней ИК-области. [c.628]

В молекулярных спектрах уширение линий электронных переходов происходит аналогично у. с. л. неводородоподобных атомов. Характер взаимодействия, к-рое определяет уширение колебательно-врашат. и вращат. линий, зависит от симметрии излучающих и возмущающих молекул (см. Молекула, Молекулярные спектры). Это может быть днполь-дипольное, диполь-квадрупольное, квадруполь-квадрупольное, ван-дер-ваальсовское взаимодействия или их комбинации. Характерные сечения уширения а (1 —3) 10 см . [c.262]

На рис. 2 приведены фототермоионизац. спектры чистых образцов Ge и Si. Линии в спектрах относятся к техноло-гически неконтролируемым остаточным кол-вам примесей и примесных комплексов, В образце Ge (рис. 2, а) суммарная концентрация акцепторов jVa = 6-10 см , доноров Л д = 9 10 см -, темп-ра образца Г=6,5 К, разрешение 0,03 см . В образце Si (рис. 2,6) Л л=10 м 10 см , Т= 1 К, разрешение 0,25 см . Кроме анализа чистоты Ge и Si Ф. с, используется также для исследования локализованных состояний и анализа примесей в арсениде галлия, фосфиде индия, теллуриде кадмия, ПП алмазе и др. Чистые полупроводники AjB, содержат больше остаточных примесей, чем Ge и Si. Для устранения эффектов, связанных с перекрытием состояний близко расположенных атомов примеси, приводящих к сильному уширению и даже исчезновению линий в спектрах, исследуемые образцы помещают в маги, гголе, к-рое сжимает основное и возбуждённое состояния, увеличивает энергии связи электронов и снимает перекрытие состояний. [c.362]

Первый серьезный аргумент против такой точки зрения появился после работ группы Э.В. Шпольского [1, 2], который показали, что оптические спектры сложных молекул различных классов, растворенных в нормальных парафинах, называемых теперь матрицами Шпольского, уже при Т — ПК имеют хорошо разрешенную вибронную, а при Т = 4,2К и фононную структуры. Преимущество матриц Шпольского над другими неполярными матрицами, как потом выяснилось, состоит в том, что в них отсутствует заметное неоднородное уширение спектров, которое резко уменьшает разрешение оптического спектра. Электрон-фононное и вибронное взаимодействия не препятствуют структурности оптических полос и поэтому из разряда вредных перешли в разряд интенсивно исследуемых, т. е. полезных , а вредным было объявлено неоднородное уширение. [c.8]

Благодаря применению лазерного возбуждения, удалось установить, что бесструктурность примесных оптических полос обусловлена неоднородным уширением [60]. Его причиной является межмолекулярное статическое взаимодействие. Это взаимодействие влияет на энергию чисто электронного возбуждения примесной молекулы. Поэтому химически одинаковые, но имеющие различное локальное окружение, примесные молекулы будут иметь различную энергию электронного возбуждения. Разброс по этой энергии и приводит к неоднородному уширению. Такое уширение можно устранить, и в этой главе мы рассмотрим условия получения структурных спектров флуоресценции при монохроматическом возбуждении. [c.161]

Спектры поглощения молекулярных кристаллов мало отличаются от спектров гоглощения составляющих их молекул. Взаимодействие молекул приводит к некоторому уширению и сдвигу электронно-колебательных полос поглощения. При очень низких температурах может наблюдать- [c.74]

Основной сферой Применения многолучевых интерферометров Фабри-Перо является спектроскопия высокой разрешающей силы [61, 117, НО]. Свойство Интерферометра разрешать очень близко расположенные друг к другу линии источника позволяет успешно исследовать сверхтонкую структуру спектральных линий, обусловленную наличием у атомного ядра механического и магнитного моментов, свойства атомного ядра по изотопическому сдвигу спектральньгх линий, вызванному движенйем ядра и электрона вокруг общего центра тяжести, влияние внешних электрических полей на тонкую структуру линии и т. д. Наряду с этим интерференционные спектроскопы Фабри-Перо широко применяются для определения температуры в плазме, пламенах, газах, для измерения скорости течений по допплеровскому уширению, для изучения спектров поглощения и т. д. [c.5]

Данные рис. 5 цоказывают наличие трех основных экситонных фаз в кремнии. Здесь представлена температурная зависимость спектров излучения люминесценции, исходящего из деформационной потенциальной ямы. При самых высоких температурах (верхняя кривая) в кристалле существуют главным образом свободные экситоны. Их спектр люминесценции имеет температурное уширение. При понижении температуры возникают экеитонные молекулы. И наконец, при самых низких температурах появляется единственный широкий максимум, сдвинутый в сторону еще более низких энергий. Этот максимум отвечает фазе электрон-дырочной жидкости. Она характеризуется энергиями связи порядка I мэВ относительно распада на свободные экситоны и энергией Ферми (рассчитанной по ширине максимума) около 10 мэВ. Убедительным свидетельством в пользу существования перехода газ — жидкость явилось измерение зависимости объема газа в потенциальной яме (вычисленного по площади светлого пятна на рис. 1) от температуры при ее понижении одновременно с появлением максиму-мау отвечающего, электрон-дырочной жидкости на рис. 5, происходило резкое сокращение объеМа. [c.145]

Современная С. а. развивается в 3 паправле п1ях. Па основе анализа спектров выясняется строение электронных оболочек атомов изучение сверхтонкой структуры спектральных линий позволяет получить сведения о моментах атомных ядер по яркости спектральных линий, но их поглощению, уширению, сд1шгу и т. д. изучаются свойства среды, образованной совокупностью атомов. [c.21]

Эксперименты с М. п., в особенности проведенные методами магнитного и электрич. резонанса (см. Раби метод), дают обширную информацию о свойствах молекул, атомов и ядер. Из этих экспериментов были получены сведения о спинах ядер, магнитных и электрич. моментах атомов и молекул, о взаимодействиях ядер в свободных молеку,лах и др. В частности, методом атомных и М. п. были исследованы лэмбовский радиационный сдвиг метастабн,льного уровня атома водорода и аномальный магнитный момент электрона. В оптике применение узконаправленных М. п. в качестве источников света позволяет практически исключить доплеровское уширение спектральных линий. Это достигается наблюдением испускаемого оптич.спектра в перпендикулярном направлении к движению М. Н. В спектроскопии М. п. позволили исследовать сверхтонкую структуру спектров, обусловленную такими эффектами, как электрическое квадрупольное и магнитное октупольное взаимодействия ядра с поле.м ато.мов или молекул, и ряд др. тонких взаимодействий. [c.288]

Как видно из рис. 18, б, расстояние между дырочными подзонами в отличие от электронных немонотонно меняется. Это приводит к тому, что коэффициент межподзонного поглощения уже не имеет форму 5-образного пика даже в отсутствие уширения линии из-за рассеяния. Спектр поглощения определяется частотной зависимостью приведенной плотности состояний р(со), возникающей при проведении суммирования в (3.2) (для случая межподзонных переходов электронов p( o)x5[(i - .-Йсо)/Й]). [c.68]

Изменение упругих постоянных уширяет все квазилинии. Оно является определяющей причиной температурного уширения чисто-электронной линии несмотря на то, что это уширение есть эффект второго порядка малости по изменению упругих постоянных. При Г —> О уширение чистоэлектронной линии стремится к нулю. Поэтому (во всяком случае при обычной методике измерения спектров) при низких температурах ширину чисто-электронной линии определяют неоднородности кристалла-матрицы (см. раздел 3). [c.26]

Итак, при тщательном исследовании низкотемпературных спектров нельзя забывать о возмоншости изотопического сдвига. В благоприятных случаях можно обнаружить сателлиты, обязанные изотопам активатора, как это имеет место в случае рубина. Чем легче примесь, тем больше изотопический сдвиг. В тех случаях, когда сателлиты разрешить не удается, они являются причиной дополнительного уширения и изменения формы как чисто-электронной линии, так и ее колебательных повторений. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...