Сверхтонкая структура спектров

В общем случае ЯГР-спектр поглощения может быть сложным. Ниже рассмотрены основные параметры спектра число линий (сверхтонкая структура) спектра, положение центра каждой линии, ширина линии и ее высота, характеризующая интегральную интенсивность резонанса. [c.163]

Сверхтонкая структура спектра [c.163]

Характерные особенности ЭПР — тонкая и сверхтонкая структура спектра. Тонкая структура спектра ЭПР проявляется в возникновении группы линий, положение и интенсивность которых сильно зависит от ориентации монокристалла во внешнем поле. Анализ спектра в этом случае сводится к вычислению элементов матрицы Линии ЭПР часто имеют [c.181]

J 1.4.1. СВЕРХТОНКАЯ СТРУКТУРА СПЕКТРА [c.139]

Сверхтонкая структура спектров ЭПР 144 [c.282]

Сверхтонкая структура (СТС), т. е. появление в спектре нескольких линий, максимумы которых находятся при различных скоростях, является следствием расщепления уровней энергии ядер источника и поглотителя или одного из них. Среди различных причин, вызывающих расщепление, следует выделить магнитное дипольное (ядерный эффект Зеемана) и электрическое квадрупольное расщепление. [c.163]

Если линии инфракрасной области спектра по пределу видимости интерференции имеют некоторые преимущества перед красной линией d, то линии видимой области спектра естественного Кг, имеющие, как и красная линия d, сверхтонкую структуру, никаких существенных преимуществ по сравнению с красной линией [c.43]

Своей массой и распределением заряда ядро влияет на энергетические уровни электронов в атоме. С этими эффектами связана сверхтонкая структура атомных спектров. Низкая точность измерений вначале позволила проводить опыты только с рентгеновским излучением. Применение лазеров позволило перейти к применению излучения в оптическом диапазоне. [c.89]

Сверхтонкая структура оптических спектров. По этой структуре можно определять некоторые характеристики структуры ядер, в частности их средние радиусы. [c.89]

Абсолютная величина этого вектора Р1 может принимать только целые значения в пределах от J—/ до / + /, т. е. (2/ + 1) или (2/ + 1) значений в зависимости от того, что больше / или ). Сверхтонкая структура оптических спектров является следствием магнитного взаимодействия между ядром и орбитальными электронами. Орбитальное движение электронов создает вектор магнитной индукции Ву, параллельный вектору I, тогда как ядро обладает магнитным дипольным моментом [Ху, направленным параллельно Л. Энергия магнитного взаимодействия равна [c.90]

На расстоянии порядка размера атома ( 10 см) М. п. ядра составляет 50 Э. В ферримагнетиках (ферритах-гранатах) на ядрах ионов железа М. п. оказалось 5-10 Э, на ядрах редкоземельного металла диспрозия 8-10 Э. Внеш. М. п. и внутриатомные М. п., создаваемые эл-нами атома и его ядром, расщепляют энергетич. уровни атома, в результате спектры атомов приобретают сложное строение (см. Тонкая структурам. Сверхтонкая структура). Расстояния между зеемановскими подуровнями энергии (и соответствующими спектр, линиями) пропорц. величине М. п., что позволяет спектр, методами определять значение М. п. [c.370]

Рис. 2. Спектр двухфотонного поглощения на встречных пучках (тонкая и сверхтонкая структуры).

Понятие спина электрона было введено в 1925 г. для объяснения тонкой структуры атомного излучения. В дальнейшем для объяснения сверхтонкой структуры оптических спектров было высказано предположение о существовании спина и магнитного момента у атомных ядер. Пои этом ввиду чрезвычайной малости сверхтонкого расщепления магнитный момент ядра должен быть примерно в 1000 раз меньше магнитного момента электрона. [c.18]

Характерные особенности ЭПР — тонкая и сверхтонкая структура спектра, положение и интенсивность отдельных линий которого зависит от ориентации монокристалла во внешнем поле, а также от взаимодействия между -)лектронными и ядерными магнитными моментами. [c.188]

Эксперименты с М. п., в особенности проведенные методами магнитного и электрич. резонанса (см. Раби метод), дают обширную информацию о свойствах молекул, атомов и ядер. Из этих экспериментов были получены сведения о спинах ядер, магнитных и электрич. моментах атомов и молекул, о взаимодействиях ядер в свободных молеку,лах и др. В частности, методом атомных и М. п. были исследованы лэмбовский радиационный сдвиг метастабн,льного уровня атома водорода и аномальный магнитный момент электрона. В оптике применение узконаправленных М. п. в качестве источников света позволяет практически исключить доплеровское уширение спектральных линий. Это достигается наблюдением испускаемого оптич.спектра в перпендикулярном направлении к движению М. Н. В спектроскопии М. п. позволили исследовать сверхтонкую структуру спектров, обусловленную такими эффектами, как электрическое квадрупольное и магнитное октупольное взаимодействия ядра с поле.м ато.мов или молекул, и ряд др. тонких взаимодействий. [c.288]

В тех случаях, когда ядра парамагнитных ионов обладают спиновым моментом, как правило, наблюдается также сверхтонкая структура спектра ЭПР, обусловленная взаимодействием электронного магнитного момента с магнитным моментом ядра. Иногда неспаренные электроны (чаще всего d-электроны) охватывают несколько ядер атомов-лигандов. Если ядра атомов-лигандов имеют спиновые моменты, то в спектрах ЭПР также появляется дополнительная структура. При наложении последней на сверхтонкую структуру ее называют сунерсверхтонкой структурой спектра ЭПР. Суперсверхтонкая структура, чрезвычайно усложняя картину спектра ЭПР, дает богатую информацию о распределении электронного облака парамагиитпого иона по соседним атомам. [c.72]

Рис. 19.15. Экспериментальные результаты по электронному спиновому резонансу, обусловленному наличием К -центров в КС [13]. Семь оеновны.ч линий, определяющих сверхтонкую структуру спектра, вызваны взаимодействием электронов с магнитными моментами двух ядер F в молекуле lj. Спин каждого ядра равен 3/2 всего имеется семь возможных ориентаций спинов двух ядер. Спектр детально анализируется в разделе 7.4 книги Слш- -тера [17].

Сверхтонкая структура спектров 89 Сверхтяжелые ядра 178 Светимость ускорителя 45 Сечеиие взаимодойотвия дифференциальное 26 [c.332]

Рис. 1. Спектры поглощения метана, полученные с различным разрешением а — линейчатый спектр пог.тощс-ния линии Р(7) полосы С— нелинейный резонанс в поглощении на компоненте метана в — магнитная сверхтонкая структура и дублеты отдачи на Г " -ком-ионсите метана.

МЙКРО... (от греч. mikros — малый) — приставка к наименованию единицы измерения для образования наименования дольной единицы, составляю1цей одну миллионную долю от исходной единицы. Обозначается мк, U. Напр., 1 МКС (микросекунда) = 10" с. МИКРОВОЛНОВАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ — область радиоспектроскопии, в к-рой спектры атомов и молекул в газовой фазе исследуют в диапазоне от дециметровых до субмиллиметровых длин волн (10 — IQi Гц). Объектами М. с. являются вращательные и НЧ колебательные спектры молекул, молекулярных ионов, комплексов и радикалов, тонкая и сверхтонкая структура молекулярных спектров, спектры тонкой и сверхтонкой структуры атомов и ионов, электронные спектры возбуждённых атомов (см. Молекулярные спектры. Атомные спектры). В микроволновых спектрометрах используют монохроматические, перестраиваемые по частоте источники излучения — генераторы СВЧ [c.133]

СВЕРХТОНКАЯ СТРУКТУРА (сверхтонкое расщепление) уровней энергии — расщепление уровней энергии атома, молекулы или кристалла на неск, подуровней, обусловленное взаимодействием маги, момента ядра с магн. полем, создаваемым гл. обр. электронами, а также взашмодействиеи квадруполь-ного момента ядра с неоднородным внутриатомным элек-трич. полем. Вследствие сверхтонкого расщепления уровней в оптич. спектрах атомов и молекул вместо одной спектральной линии возникает группа очень близких линий — С.с. спектральных линий. [c.458]

Если в исследуемом образце имеются спинки двух сортов А и В, то состояние насыщения спинов ядер А вызовет исчезновение мультиплетной структуры ЯМ.Р-спектра на ядрах /i-типа. При сильном отличии резонансных частот насыщение переходов с более высокой резонансной частотой вызывает рост интенсивности наблюдаемого сигнала (эффект Оверхаузера). Этот принцип положен в основу, в частности, двойного электронно-ядерного резонанса (ДЭЯР), который как меп од физических исследований технически гораздо сложнее, но более информативен, чем методы ЭПР и ЯМР. Если электрон парамагнитного центра взаимодействует более чем с одним ядром, то расшифровка сверхтонкой структуры спектра ЭПР затруднена. Если к тому же величина сверхтонкого расщепления не превышает ширину отдельной сверхтонкой компоненты, то определение констант сверхтонкого взаимодействия (СТВ) в таких системах невозможно без применения двойных резонансных возбуждений. Метод ДЭЯР снимает трудности определения констант СТВ, позволяет определять лармо- [c.188]

Основной сферой Применения многолучевых интерферометров Фабри-Перо является спектроскопия высокой разрешающей силы [61, 117, НО]. Свойство Интерферометра разрешать очень близко расположенные друг к другу линии источника позволяет успешно исследовать сверхтонкую структуру спектральных линий, обусловленную наличием у атомного ядра механического и магнитного моментов, свойства атомного ядра по изотопическому сдвигу спектральньгх линий, вызванному движенйем ядра и электрона вокруг общего центра тяжести, влияние внешних электрических полей на тонкую структуру линии и т. д. Наряду с этим интерференционные спектроскопы Фабри-Перо широко применяются для определения температуры в плазме, пламенах, газах, для измерения скорости течений по допплеровскому уширению, для изучения спектров поглощения и т. д. [c.5]

Тонкая п сверхтонкая структура. Допущение о чисто спиновой природе парамагнетизма для большинства изученных веществ является хоропшм приближением, т. к. в конденсированных фазах сильные межатомные взаимодействия настолько искажают движение внешних электронов парамагнитных частнц, что орбитальный магнетизм оказывается з а м о р о-ж е н н ы м. Однако из-за малой величины зееманов-ских расщеплений учет орбитального магнетизма в высших ириближениях теории возмущений нрнводит к существенному изменению спектра Э. п. р. Если S = /.J, то (1) остается справедливым, по g-фактор песк. отличается от значения для сппна свободного электрона в монокристаллах -фактор ста- [c.500]

В тех случаях, обнаружили СТС, что позволило уточнить наши представления о строении атомарно-чистых поверхностей этих полупроводников [Р18]. когда ядра парамагнитных атомов обладают собственным магнитным моментом, в спектре ЭПР возникает сверхтонкая структура СТС) за счет дополнительного зеемановского расщепления уровней в магнитном поле ядра. Количество компонент СТС равно 2/я(4 + 1), где — спиновое число ядра. Исследования СТС парамагнитных центров в строго упорядоченном объеме кристалла дает уникальную информацию о симметрии волновых функций неспаренных электронов, о степени переноса электронной плотности между aтo laми, определяющими ковалентность химических связей, и о характеристиках ядерных магнитных полей. В неупорядоченной поверхностной фазе информативность СТС, естественно, ниже, но константы расщепления все равно позволяют более определенно судить о конфигурации парамагнитных атомов на поверхности. [c.144]

Наблюдаемое различие в сверхтонких параметрах, очевидно, связано прежде всего с более высокой динамической активностью атомов зернограничной фазы в сравнении с зеренной фазой, вследствие некоторого различия их электронных структур и фононных спектров [152]. В развитие этих наблюдений в работе [153] установлен рост отношения интенсивностей подспектров зернограничной и зеренной фаз с понижением температуры от комнатной до температуры жидкого азота. Различие этих отношений показывает, что температура Дебая зернограничной фазы на 200° С ниже, чем у зеренной фазы. [c.85]

Смотреть страницы где упоминается термин Сверхтонкая структура спектров : [c.32] [c.890] [c.32] [c.248] [c.533] [c.105] [c.646] [c.180] [c.38] [c.161] [c.60] [c.305] [c.192] [c.39] [c.407] [c.418] [c.261] [c.104] [c.105] [c.628] [c.580]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...