Колебательная структура электронных

На рис. 1.29 приведен пример сдвигов в колебательной структуре электронно-колебательно-вращательного спектра молекулы ВО. [c.84]

Если провести анализ колебательной структуры электронного перехода, используя данные Приложения ХУП, и определить для каждой полосы значения и и и", то можно построить график ин- [c.197]

В электронных спектрах многоатомных молекул под действием матрицы полосы сдвигаются и обычно их уширение больше, чем в спектрах двухатомных молекул. Эти сдвиги можно объяснить так же, как и для двухатомных молекул. В результате того, что у многоатомных молекул имеется несколько частот основных колебаний, которые могут быть возбуждены, колебательная структура электронного спектра этих молекул труднее поддается анализу из-за перекрывания колебательных полос. [c.118]

Рио. 3. Электронно-колебательный спектр молекулы азота, полученный в трубке Гейслера. Хорошо видна колебательная структура электронной полосы, возникающая в результате переходов между различными колебательными состояниями электронных уровней. Переходу между электронными уровнями без изменения колебательно ) квантового числа (Ли = 0) соответствует полоса 3371 А. Справа и слева от нее расположены системы полос, получающиеся при том же электронном переходе, но с одновременным увеличением пли уменьшением колебательного квантового числа V. [c.291]

КОЛЕБАТЕЛЬНАЯ СТРУКТУРА ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИЙ 27 [c.27]

КОЛЕБАТЕЛЬНАЯ СТРУКТУРА ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИИ 29 [c.29]

КОЛЕБАТЕЛЬНАЯ СТРУКТУРА ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИЙ 31 [c.31]

КОЛЕБАТЕЛЬНАЯ СТРУКТУРА ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИЙ 33 [c.33]

КОЛЕБАТЕЛЬНАЯ СТРУКТУРА ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИЙ 35 [c.35]

КОЛЕБАТЕЛЬНА СТРУКТУРА ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИЙ 69 [c.69]

Колебательная структура электронных переходов [c.142]

КОЛЕБАТЕЛЬНАЯ СТРУКТУРА ЭЛЕКТРОННЫХ ПЕРЕХОДОВ 1/, А [c.143]

Колебательная структура электронных [c.739]

Колебательная структура электронных состояний 27—71 [c.739]

Используемые в лазерах молекулы органических красителей (полиметиновых, ксантеновых, кумариновых и др.) относятся к классу сложных молекул, т. е. их спектры поглощения и люминесценции представляют собой широкие полосы (см. 34.3). Известно, что большая ширина полос сложных молекул связана с колебательной структурой электронных уровней. Колебательные уровни расположены очень густо, образуя сплошные зоны (рис. 35.19). Они объединяются в две системы одна [c.292]

Колебательная структура электронных спектров. Поверхности потенц, энергии и соответствующие им системы колебат. уровней разл. электронных состояний иогут существенно отличаться друг от друга, поэтому колебат. структура электронных переходов подчиняется довольно сложным правилам отбора и электронно-колебат. спектр сильно отличается от чисто колебательного. Тем не менее оси. особенности колебат. структуры поддаются не только качеств., но и количеств, анализу. Теоретич. основой этого анализа является Франка — Кондона принцип, позволяюпщй предсказывать распределение интенсивностей полос колебат. структуры, [c.203]

Для лучшего понимания сложной картины полосатых спектров будем сначала пренебрегать вращагельными термами в уравнении (13.1), так как их энергия намного меньше, чем для термов Те и О(и). Фактически остановимся только на колебательной структуре электронных спектров. В этом случае положение колебательных полос описывается следующим уравнением [c.72]

Весьма своеобразным проявлением межмолекулярных взаимодействий в растворах является обнаруженное в 1952 г. Шпольским с сотр. расщепление электронных спектров поглощения и испускания органических соединений при низких температурах на ряд компонентов. Если в качестве растворителей применяются нейтральные, легко кристаллизующиеся нормальные парафины — насыщенные соединения ряда С Н2и+2, то для данного вещества можно выбрать такой растворитель, что в образовавшемся при замораживании мелкокристаллическом твердом растворе вибронные полосы спектров флуоресценции (поглощения) распадаются на ряд узких линий, ширина которых может достигать 2—3 см"1. При этом возникают закономерно связанные группы линий (муль-типлеты), расположение и интенсивность которых зависят от растворителя и температуры (квазилинейные спектры). Они позволяют обнаружить весьма тонкие детали колебательной структуры электронных спектров. Расщепление вибронных полос на совокупность квазилиний наблюдается у достаточно большого числа соединений с сопряженными связями при условии тщательного подбора растворителей. [c.124]

Следствием из Ф.—К. п. является требование, чтобы в колебательной структуре электронной нолосы выступали преимущественно уровни полносимметричных колебаний. [c.366]

В случае НгО вторая область поглощения представляет собой прогрессию диффузных полос, простирающихся от 1411 до 1256 А с расстоянием между полосами порядка 800 см- . Такая низкая частота едва ли может соответствовать какому-либо иному колебанию, кроме деформационного. Наличие протяженной прогрессии по деформационному колебанию свидетельствует о значительном изменении величины угла. Действительно, рассматриваемый переход не согласуется с различными ридберговскими сериями, сходящимися к первому ионизационному пределу (отрыв 1 f i электрона), и, очевидно, является первым членом серии, соответствующим отрыву Засэлектрона (гл. III, разд. 2,г). Соответствующее состояние НгО+ является аналогом А состояния NHz (см. ниже), и поэтому представляется весьма вероятным, что в этом состоянии ион НгО+, подобно NH2, имеет почти линейную структуру. Если к иону Н2О+ в этом состоянии добавляется электрон на ридберговской орбитали, то образовавшаяся молекула НгО должна иметь конфигурацию, аналогичную конфигурации иона ИгО+ (или весьма близкую), что позволяет объяснить наблюдаемую колебательную структуру электронного перехода В - Х. [c.501]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...