Электронные фазы

Случайными такие совпадения не бывают Тем более, что р-фазы образуются еще в целом ряде систем (медь — индий, медь — бериллий, серебро — цинк, марганец —цинк и т. д.) и всегда области их существования лежат в районе значения е/а = 1,5. Удалось также выявить и еще несколько характерных фаз, которым отвечает определенное значение электронной концентрации е/а. За ними так и закрепилось название электронных фаз. [c.194]

При сплавлении металлов могут образовываться промежуточные фазы с металлическим типом связи. К ним относятся электронные фазы, фазы Лавеса и ст-фазы. [c.30]

Электронные фазы. Для максимального содержания металла более высокой валентности характерно совершенно определенное значение электронной концентрации 3/2, 21/13, 7/4. Фазы с указанными значениями электронной концентрации принято обозначать /3, 7 и соответственно. [c.30]

Из приведенных на фиг. 9 кривых можно видеть, что эффективные атомные объемы цинка в различных фазах меньше по сравнению с атомным объемом чистого цинка. Поскольку эффективные атомные объемы компонента в различных фазах отличаются друг от друга, то влияние атомного размера изменяется в зависимости от состава, и в связи с этим, по-видимому, желательно в каждой двойной системе определять несколько размерных факторов. Значения эффективных атомных объемов растворяемого элемента длй твердых растворов и электронных фаз на основе благородных металлов 1 , Qp, а также значения атомных объемов для [c.169]

Из всех промежуточных фаз, которые обладают широкой областью твердых растворов, металлический характер межатомной связи наиболее ярко выражен у электронных фаз. Их открытие и исследование имеет историческое значение, в связи с чем стоит кратко на этом остановиться. [c.178]

Таким образом, как и в случае теории ограниченных твердых растворов, мы должны допустить две возможности 1) энергетический разрыв на границе зоны Бриллюэна относительно велик, а поверхности Ферми не являются сферическими при этом устойчивость фаз качественно может быть описана при помощи модели, представленной на фиг. 6 б, 2) энергетический разрыв на границе зоны Бриллюэна изменяется с изменением состава и является небольшим в интервале устойчивости электронных фаз при этом в первом приближении можно использовать сферическую модель поверхности Ферми. Несмотря на то что многие детали все еще неясны, одно является бесспорным — это экспериментально установленная корреляция, которая показывает, какое большое значение в проблеме стабильности электронных фаз имеет фактор электронной концентрации е/а. [c.179]

Типичные электронные фазы на основе благородных металлов, цинка, кадмия и некоторых переходных элементов [c.180]

Перечень типичных электронных фаз приведен в табл. 2, где указаны такл е экспериментально установленные пределы их устойчивости. [c.180]

Электронные фазы с кубической симметрией [c.180]

Электронные фазы с гексагональной симметрией [c.182]

Как показывают изменения периодов решетки, устойчивость гексагональных электронных фаз тесно связана с перекрытием энергетических уровней электронов в зоне Бриллюэна, Этот вопрос будет обсуждаться ниже, [c.182]

С точки зрения теории сплавов один из путей возникновения вакансий может быть связан с тенденцией к сохранению неизменной электронной концентрации при изменении состава сплава. Примером могут служить ограниченные твердые растворы или электронные фазы с дефектной структурой. В них при определенных условиях увеличение или уменьшение количества атомов растворенного элемента может приводить к изменению числа атомов на элементарную ячейку, которое происходит таким образом, что в кристаллической решетке появляются вакантные узлы. По всей вероятности, этот процесс обусловлен стремлением системы к оптимальному значению энергии валентных электронов. [c.200]

В сплавах золота с кадмием, закаленных из жидкого состояния, не было обнаружено образования метастабильных электронных фаз [46]. [c.26]

По сообщению [19] нри закалке сплавов индия со свинцом из жидкого состояния образования метастабильных электронных фаз не происходит. Сплавы индия со свинцом могут быть приготовлены как методом прямого сплавления, так и электролитическим методом [4, 20, 21]. Кинетику кристаллизации сплавов изучали в работе [18]. [c.430]

Однако таких электронов, у которых фаза строго равна резонансной, ничтожно мало. Оказывается, однако, что важнейшим свойством резонансного метода является возможность ускорения и таких электронов, фаза которых отклоня-, ется от равновесной. [c.39]

ЭЛЕКТРОННЫЕ СОЕДИНЕНИЯ (ФАЗЫ ЮМ-РОЗЕРИ) [c.107]

Электронные соединения (электронные фазы) чаще всего образуются между одновалентными (Си, Ag, Li, Na и др.) металлами или металлами переходных групп (Fe, Мп, Со и др.) и простыми металлами с валентностью от 2 до 5 (Be, Mg, Zn, А1 и др.). Эти соединения образуют с компонентами, из которых они состоят, твердые растворы в широком интервале концентращ1й. [c.40]

Промежуточные фазы с металлическим типом связи (электронные фазы, фазы Лавеса, <т-фазы, фазы внедрения) достаточно электропроводны, а при упорядочении в расположении атомов при определенном стехиоме-трическом составе возможно возникновение сверхпроводимости. [c.573]

Эффективные атомные объемы растворенных элементов в электронных фазах на основе благородных металлов (по Массальскому и Кингу [80]) [c.170]

В системе Си — Zn, которая в известной степени является типичной среди систем на основе благородных металлов, образуются три характерные электронные фазы, известные под названием Р", Y и 8-латуней. Хотя эти фазы и обладают широкими интервалами гомогенности, первоначально предполагалось, что области их стабильности в каждом случае основываются на определенном стехиометрическом соотношении атомов компонентов, которое отвечает формулам uZn, usZng и uZna соответственно для р , у- и е-латуни. Из этих формул были получены значения отношения числа валентных электронов к числу атомов, равные /г, и Л (1,50 1,62 и 1,75), которые затем были широко приняты в качестве характеристик максимальной стабильности электронных фаз, даже несмотря на то что в некоторых случаях эти величины выходили за пределы интервала устойчивости известных электронных фаз. [c.178]

В дальнейшем благодаря главным образом работам Джонса 160—63] стабильность электронных фаз при помощи простой электронной теории металлов была связана с взаимодействием между поверхностью Ферми и зонами Бриллюэна при этом особо подчеркивалось влияние такого взаимодействия на плотность состояний N Е) у поверхности Ферми. у- и е-латуни обладают соответственно кубической объемноцентрированной, сложной кубической и гексагональной плотноупакованной структурами , для которых в момент соприкосновения поверхности Ферми для свободных электронов с основными гранями соответствующих зон Бриллюэна последние оказываются в значительной мере заполненными. Моменту соприкосновения поверхности Ферми с границей зоны Бриллюэна отвечают критические значения электронной концентрации так, для р-латуни в момент контакта е/а = 1,48, для улатуни при соприкосновении поверхности Ферми с гранями 330 и 411 большой зоны Бриллюэна электронная концентрация е а — 1,54 и, наконец, для е-латуни внутренняя зона оказывается в основном заполненной при ela = 1,75. Эти значения отношений числа валентных электронов к числу атомов, полученные на основе модели зон Бриллюэна, очень близки к первоначальным значениям е/а, полученным из химических формул (ср. 1,5 1,62 и 1,75 с 1,48, 1,54 и 1,75), однако необходимо помнить, что в обоих случаях указанные значения выведены на основе определенных моделей, развитых специально для интерпретации стабильности электронных фаз. В настоящее время известно, что химические формулы применять нельзя, а при использовании простой модели зон Бриллюэна возникает следующее ограничение, о котором уже упоминалось выше для приведенных значений е/а необходимо было бы допустить, что энергетический разрыв на границе зоны Бриллюэна равен или близок к нулю. [c.179]

За исключением сложных <т- и -фаз и некоторых других фаз с кубической симметрией (см., например, работу Массальского и Кинга [80]), все остальные электронные фазы обладают гексагональной плотноупакованной структурой. Их образование возможно в пределах интервала электронных концентраций 1,32 — [c.182]

Насколько известно, впервые это явление было изучено в работах Брэдли и Тейлора [14] на сплавах Ni — AI, а также в работах Липсона и Тейлора [72] на некоторых тройных сплавах на основе системы Ni — А1. Сплав Ni — А1 можно рассматривать как электронную фазу, аналогичную р-латуци, если допустить, что никель, как переходный металл, имеет нулевую или близкую к нулевой валентность. При эквиатомном соотношении компонентов эта фаза обладает упорядоченной структурой типа sGl, в которой атомы одного сорта, например атомы никеля, занимают места в центрах кубов, а атомы другого сорта — алюминия — располагаются в вершинах кубов. Атомный диаметр никеля меньше, чем алюминия, поэтому при введении в сплав избытка никеля (т. е. когда концентрация никеля становится выше 50%) период решетки, как это и следовало ожидать, уменьшается, а плотность увеличивается. При введении же избытка алюминия наблюдается аномальная картина, так как период решетки при этом не увеличивается, а, наоборот, уменьшается, плотность же уменьшается гораздо быстрее, чем следовало бы ожидать, если допустить, что происходит замеш,ение атомов никеля алюминием. Описанная картина графически представлена на фиг. 26 по данным Брэдли и Тейлора [14] и Брэдли и Зигера здесь приведены также данные по изменению периода решетки в сплавах системы Со — А1. Брэдли и Тейлор [14] пришли к заключению о том, что наблюдаемые аномалии можно объяснить, если предположить, что в спла- [c.200]

Трактовка изменений периода решетки и плотности в сплавах на основе Ni — А1 затруднена тем, что никель является переходным металлом, для которого необходимо допустить наличие нулевой валентности, чтобы иметь возможность считать вышеописанную фазу электронной фазой типа 3/2. Однако образование вакансий было обнаружено также при изучении у-латуней (Юм-Розери и др. [50]), оловянных сплавов (Рейнор и Ли [96]) и ограниченных твердых растворов в системе А1 — Zn (Эллвуд [26, 27]). Во всех этих сплавах переходных металлов нет, и валентности элементов, принимающих участие в образовании сплавов, имеют вполне определенные значения. Фазы типа у-латуней были исследованы в двух двойных системах Сц — А1 и Си Ga (Юм-Розери и др. [501). Исследование периодов решетки и плотности в системе Си — А1 показало, что при увеличении содержания алюминия вплоть до 35,3 ат.% число атомов на элементарную ячейку остается постоянным, равным приблизительно 52, а при дальнейшем увеличении содержания алюминия оно начинает постепенно падать. Аналогичный эффект наблюдается и в системе Си — Ga при введении в у-фазу более 35,4 ат.% галлия. Результаты исследования истем Си — AI и Си — Ga представлены на фиг. 27. В работе Юм-Розери и его сотрудников [50] образование вакантных узлов в структуре у-фаз интерпретируется на основе теории зон Брил-люэна для у-латуней. При этом предполагается, что как нормальная, так и дефектная структура могут содер кать не более 87— 88 электронов на элементарную ячейку, чтобы не превысить определенную величину электронной концентрации — около 1,68— 1,7. Оказалось, что структура высокотемпературной б-фазы в системе Си — Zn сходна с дефектной структурой улатуней в том отношении, что она также характеризуется наличием большого числа дислоцированных атомов и вакантных узлов. [c.202]

Особо рассмотрим группировку и ускорение частиц в секции волновода с постоянной фазовой скоростью волны, равной скорости света. Для оценки эффективности группирующих свойств рассмотрим рис. 12, на котором построены фазовые траектории для Рз = 1 и Л = 2. Известно, что фазовые колебания при Р яг 1 прекращаются и частицы, достигая больших скоростей, могут лишь незначительно скользить относительно волны. Это скольжение тем медленнее, чем меньше разница между скоростью частицы и скоростью волны. Таким образом, у всех захваченных электронов фаза медленно убывает с ростом энергии и постепенно приближается к асимптотическому значению. Захват электронов начинается со значений Рнач>Ргран, согласно формуле (2.19а). [c.43]

Первый ряд интерметаллических фаз обладает т. и. /5-решеткой центрированного куба, второму ряду свойственна сложная у-решетка и третьему — гексагональная е-решетка. Каждая из перечисленных фаз способна до нек-рого предела растворять в себе соседние фазы или избыточные компоненты. Кроме этих электронных фаз в рассматриваемых системах имеются ещз и другие интерметаллич. соединения (напр. СиА1. ), наличие к-рых еще усложняет диаграмму состояния. Диаграмма состояния медно-цинковых сплавов (латуней) показана на [c.390]

В духе теории ферми-жидкости мы будем полагать, что вследствие взаимодействия электронов фазы б зависят от функции распределения. Согласно нашему предположению комплекс элек-трон-примесь при Т< Т считается точечным поэтому взаимодействие электронов, осуществляемое путем поляризации этого комплекса, происходит в одной точке пространства. Но согласно принципу Паули в одной точке могут находиться лишь электроны с противоположными проекциями спина. Ввиду этого взаимодействие возможно лишь между такими электронами, откуда вытекает [c.250]

В предыдущих разделах частицы считались фиксированными в пространстве и, следовательно, были отличимы одна от другой. Однако это ограничение неприменимо для свободных электронов в металле. Считают, что эти электроны имеют поступательную энергию и могут свободно двигаться во всем объеме системы таким же образом, как молекулы в газовой фазе отсюда происходит выражение электронный газ , иногда применяемое для этого типа систем. Поэтому электронные частицы следует рассматривать как неразличимые. Однако в отличие от молекул газа, электроны ограничены принципом запрета Паули, утверждающим, что не может быть двух электронов с одинаковыми квантовыми числами, а следовательно, с равными энергиями. [c.98]

При высоких температурах (десятки тысяч градусов и выше), гязооб разное веш,ество переходит в состояние плазмы, характеризующейся развити см процессов ионизации, вплоть до полного разрушения электронной оболочки атомов. Однако было бы неправильно рассматривать плазму как четвертое агрегатное состояние вещества, что, кстати, довольно часто делается. Если бы эго было так, то переход вещества в плазменное состояние протекал бы до конца при постоянных (равновесных) температуре и давлении согласно правилу фаз (см. ниже гл. V, п. 1) для однокомпонентных систем, что не наблюдается в действительности. [c.20]

Фаза Отно- шение P tii TKa Электронные соединения для различных систем [c.107]

Симический потенциал окислителя в районе микропустот возрастает (рис. 44), а в самой микрополости давление окислителя достигает значения, отвечающего равновесному давлению окислителя в тройной системе Me—AfeX—Xj. Происходит диссоциация наружного компактного слоя окалины на поверхности раздела окалина—трещина. Образующиеся при этом ионы металла и электроны диффундируют к внешней поверхности окалины, где они взаимодействуют с окислителем, а окислитель диффундирует через газовую фазу в микрополости к металлу и образует с ним внутренний слой окалины (рис. 45), фазовый состав которого соответствует фазовому составу первоначально образовавшегося слоя окисла. [c.75]

Строение кристаллических решеток электронных соединений, как и химических соединений, но сравнению с решетками образующих их компонентов различно. Но в отличие от химических соединений с нормальной валентностью электронные соединения с комио-нентами, из которых они состоят, образуют твердые растворы в широком интервале концентраций. При нагреве / и У по достижении точки Курнакова превращаются в неупорядоченные твердые растворы. В некоторых случаях точка Курнакова совпадает с точкой илавлепия. Тогда эти фазы нельзя отличить от обычного химического соединения. [c.84]

Алюминиевые бронзы. Наиболее часто применяют алюминиевые бронзы, двойные (БрА5 и БрА7) и добавочно легированные никелем, марганцем, железом и др. Эти бронзы используют для различных втулок, направляющих седел, фланцев, шестерен и других небольших ответственных деталей. На рис. 172 приведена диаграмма состояния Си—А1. Сплавы, содержащие до 9,0 % А1, —однофазные и состоят только из а-твердого раствора алюминия в меди. Фаза 3 представляет твердый раствор иа базе электронного соединения Си ,Л1 (3/2). При содержании более 9 % А1 (в структуре появляется эвтектоид а -f у (у — электронное соединение ug Ali,,). При ускоренном охла>кд,е-нии эвтектоид может наблюдаться в сплавах, содержащих 6—8 % А1. Фаза а пластична, но прочность ее невелика, у -фазн обладает повышенной твердостью, но пластичность ее крайне незначительная. [c.351]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...