Спектрометр лазерный

Люминесцентный анализ обладает рядом важных достоинств, которые во многих случаях делают этот метод более предпочтительным по сравнению с другими методами анализа и, в частности, по сравнению с химическим анализом. Во-первых, люминесцентный метод анализа характеризуется очень высокой чувствительностью для проведения анализа достаточно иметь ничтожное количество вещества, например всего лишь Ю" г и даже меньше. Во-вторых, в процессе люминесцентного анализа исследуемое вещество полностью сохраняется, что позволяет многократно проводить анализ на одном и том же образце, анализировать уникальные образцы. В-третьих, люминесцентный анализ осуществляется очень быстро посылается возбуждающий световой сигнал и регистрируется при помощи спектрометра или спектрографа спектр люминесценции. Это позволяет проводить динамический анализ, т. е. отслеживать изменение состава вещества с течением времени. В-четвертых, люминесцентный анализ может выполняться на расстоянии. Так, посылая лазерный луч определенной длины волны в исследуемую область атмосферы и принимая поступающее из этой области люминесцентное излучение, можно изучать характер и степень загрязнения атмосферы в данном месте. [c.201]

В секунду) скоростей, могут различаться прежде всего методами выделения доплеровской частоты (оптическое детектирование, спектрометры) и электронной обработкой сигнала. В целом же они должны содержать источник когерентного светового излучения (лазер), оптическую схему, направляющую лазерный луч в исследуемую область движущегося объекта, приемную оптику, выделяющую рассеянный объектом пучок, схему сравнения частот сигнального и референтного пучков и электронный блок измерения доплеровской частоты. [c.282]

Ряс. 2. ИК-полоса поглощения V молекулы SP , полученная на фурье-спектрометре с разрешением 0,04 см ниже показана тонкая структура линии Р(39), измеренная на диодном лазерном спектрометре с разрешением 10 см . [c.202]

За рамками приведённой классификации остаются лишь методы т. н. активной спектрометрии, основанной на генерации излучений перестраиваемыми по к лазерами (см. Активная лазерная спектроскопия). [c.612]

В физике плазмы рентгеновская спектроскопия применяется для диагностики источников двух типов с большим размером плазменного объема 0,1—1,0 м (например, токамаков) и источников малого размера 0,1—1,0 мм (лазерной плазмы, плазменного фокуса, вакуумной искры). Температура этих источников одного порядка — от единиц до нескольких десятков миллионов градусов, и основная часть линейчатого и непрерывного излучения приходится на мягкий рентгеновский диапазон от нескольких сотен электронвольт до нескольких килоэлектронвольт. В термоядерных установках проводятся исследования Н, Не, Ы, Ве — подобных ионов легких (О, С, Н) и тяжелых (Т1, N1, Ре) элементов, по которым определяются электронная и ионная температуры, ионный состав и состояние равновесия, а также исследуются макроскопические процессы и кинетика плазмы. Исследуемые линии принадлежат ионам примесей, поступающих в плазменный объем из стенок или остаточного газа, поэтому их интенсивность по сравнению с континуумом относительно невелика. Для разделения линий ионов различных элементов и кратностей необходимо разрешение порядка (1 — 3). 10 в отдельных, относительно узких, участках спектра. По изменению интенсивностей линий ионов различных кратностей можно судить об изменениях температуры, плотности и ионного состава плазмы по объему. Для таких измерений спектральная аппаратура должна иметь пространственное разрешение порядка 1 см для токамаков и 1 мкм для лазерной плазмы. Горячая плазма существует непродолжительное время (характерное время изменения параметров плазмы токамаков порядка 1 мс, лазерной плазмы — 10 нс), поэтому приборы должны обладать достаточно большой апертурой и многоканальной системой детектирования. Поскольку большинство координатно-чувствительных детекторов высокого разрешения имеют плоскую чувствительную поверхность, фокальная поверхность спектрометра тоже должна быть плоской, и угол падения излучения к ней должен по возможности быть небольшим. [c.286]

Г. Стенли [44] приводит результаты измерения флуктуаций давления в жидком СО2 при помощи самонастраивающегося лазерного спектрометра. [c.38]

В твердотельных и полупроводниковых лазерах расстояние между зеркалами обычно достаточно мало для того, чтобы спектрографы с умеренной разрешающей способностью могли разрешить отдельные осевые моды. Пример лазера на СаРг работающего на длине волны 2,51 мк, показывает, как такого рода методика применяется в диапазоне длин волн, в котором нет фотографических материалов. Спектры были получены при помощи приемника из сульфида свинца (на точном микрометрическом винте), которым с большой дисперсией сканировали фокальную плоскость спектрометра, куда был направлен лазерный пучок. Разрешение было ограничено шириной щели и равнялось 0,05 см . Осевые моды, присутствующие в излучении лазера, были четко разрешены [45 [c.77]

Важное значение в вопросе измерений мощности имеют такие нелинейные эффекты, как эффект вынужденного комбинационного рассеяния и родственное ему явление рассеяния Мандельштама — Бриллюэна. Поскольку твердотельный лазер может работать в многомодовом режиме, в нелинейных процессах возможны большие статистические флуктуации и ни один отдельный лазерный импульс нельзя считать типичным без проверки его воспроизводимости. Свет комбинационного рассеяния проще всего выделить спектрометром, цветными стеклами или интерференционными фильтрами. Каждое вещество, применяемое при работе с высокомощными лазерами, следует рассматривать как потенциально способное давать собственный набор линий вынужденного комбинационного рассеяния со специфическими длинами волн. Почти все сказанное о рамановском рассеянии относится и к вынужденному рассеянию Мандельштама — Бриллюэна, которое можно рассматривать как комбинационное рассеяние на акустических модах. Спектральные сдвиги обычно меньше волнового числа, и для выявления их необходимо более высокое разрешение. [c.197]

Скорость распада метастабильных состояний можно измерять и более простым методом, добавляя в газ примеси, флуоресцирующие при дезактивации метастабильных состояний (например, неон в разряде гелий-неоновой лазерной смеси). Интенсивность света флуоресценции примесей прямо пропорциональна концентрации метастабильных частиц в плазме послесвечения, и ее можно зарегистрировать при помощи спектрометра и фотоприемника. При этом необходимо достаточно высокое разрешение спектра, чтобы исключить излучение, возникающее при рекомбинации зарядов в плазме послесвечения. Излучение рекомбинации легко отличить, так как оно затухает пропорционально концентрации зарядов, а не плотности метастабильных состояний. [c.289]

Преимущества спектрометра СИСАМ наиболее велики в инфракрасной области, которая представляет большой интерес для лазерной спектроскопии [47, 50 [c.434]

В основу этой книги положен курс лекций, прочитанных автором на физическом факультете Ленинградского университета. В ней рассмотрены основные идеи развития обычного монохроматора и спектрографа, приборы, основанные на интерферометре Майкельсона, за которыми прочно утвердилось название фурье-спектрометр , а также главные принципы новых методов анализа оптических систем. Не затрагиваются методы лазерной спектроскопии. [c.3]

Благодаря уникальным свойствам лазерных источников суш.ественно повышены спектральное разрешение и чувствительность спектроскопических методов. Это позволило отказаться от традиционных спектральных приборов типа спектрографов, поскольку применение лазера с дисперсионным резонатором дает возможность фиксировать длину волны генерации и сужать спектр излучения вплоть до одночастотного. При этом получается источник излучения с наперед заданной длиной волны, величину которой можно варьировать. В результате, измеряя интенсивность излучения, прошедшего через исследуемый объект и сопоставляя ее с интенсивностью на входе, снимаем спектр пропускания объекта с высоким спектральным и временным разрешением. На этом принципе построены и работают лазерные спектрометры. Чувствительность таких спектрометров сущ.ественно выше спектрометров, работающих при использовании другого типа источников излучения. Причиной такого повышения чувствительности является возможность многократного пропускания лазерного излучения через объект в силу малой расходимости лазерного луча. При этом эффективная оптическая длина пути возрастает, что позволяет регистрировать слабые полосы поглощения или усиления. [c.217]

Мы показали, что комплексные амплитуды парциальных волн, претерпевших дифракцию на решетке, очень сложным образом зависят от поляризации падающего излучения, угла падения, длины волны и профиля штриха. Если дифракционная решетка применяется в спектрометрах и лазерных резонаторах только для селекции линий или же частотной настройки (см. разд. 7.20), то интерес здесь представляют лишь затухающие волны. В других случаях, встречающихся довольно редко, необходимо знать поле вблизи штрихов. Хотя первый случай и кажется более простым, поскольку для вычисления эффективности [c.450]

Обычно применяются интерферометры Фабри — Перо с фиксированным расстоянием I = 0,3—200 мм между пластинами (с фотографической регистрацией) и с переменной длиной около й = 500 мм, которая перестраивается часто при помощи пьезоэлектрического эффекта. Таким образом, в рабочем режиме разрешающая способность имеет порядок 10 . При заданной разрешающей способности с помощью интерферометра Фабри — Перо достигаются большие мощности на приемнике, чем в случае спектрометров с решеткой и со сравнимой величиной диспергирующего элемента. Кроме интерферометров Фабри —Перо с плоскими зеркалами, в лазерной спектроскопии и в НЛО применяются также интерферометры Фабри —Перо со сферическими зеркалами при надлежащем выборе конфигураций может быть до- [c.51]

Распространенным методом идентификации фуллеренов остается масс-спектральный анализ (см. рис. 5.3). Масс-спектры дают возможность исследовать устойчивость и энергетику многозарядных ионов фуллеренов. В [127] для характеристики фуллеренсодержащей сажи и экстрактов использовали два различных масс-спектрометра с лазерной десорбцией образца и основанный на времени пролета. Отмечается, что масс-спектрометрический анализ фуллеренов требует весьма низких энергий ионизирующих источников. [c.227]

Использование лазерного источника в спектроскопии позволило более качественно производить измерения рассеянного света. Так, высокостабилизированный Не—Ые-лазер с шириной полосы излучения меньше 100 Гц может использоваться как источник света и как генератор электромагнитных колебаний. Частотный сдвиг рассеянного света можно измерять либо при помощи интерферометра Фабри—Перо, либо спектрометром по методу биений. При этом могут быть измерены сдвиги от нескольких гГц до нескольких кГц и получена информация о времени релаксации молекул в жидких и полимерных растворах в диапазоне от 10 до 10 с. [c.219]

Лазерный масс-спектрометр. Он предназначен для микроло-кального анализа металлов и других материалов на наличие газов и прочих примесей в зоне 5—100 мкм. Исследуемые материалы находятся в диапазоне масс 2—200 М чувствительность к измерению газовых примесей не хуже 10 а точность определения количества примесей 30—50%. На установке можно исследовать образцы размером 50x50x20 мм. В установке используется лазер на рубине или стекле с неодимом с энергией излучения 1 Дж. Режим работы лазера импульсный. Габаритные размеры вместе с масс-спектрометром составляют 1500x2600x2000 мм, а масса 350 кг. [c.313]

Высокая направленность и интенсивность лазерного излучения позволяет измерять малое поглощение ( — 10 см 1). Широко применяются абсорбционные спектрометры на основе диодных лазеров (разрешение 10 M i), а также фурье-спектрометры (см. Фуръе спектроскопия). Для повыше]ШЯ контрастности резонансов и исследований нелинейных явлении поглощающую среду помещают внутрь резонатора лазера (см. Внутрире-зоиаторная лазерная спектроскопия). [c.555]

Изотопный анализ. Из.меряются отношения ионных токов, соответствующих ионам с одинаковым зарядом и хим. составом, но с разл. изотопным составом. Эта задача наиб, проста в случае одноатомных газов. Поэтому при анализе изотопного состава ряда элементов используются их газообразные соединения (Н — в виде Н , О — в виде 0 , С — в виде СО , и — в виде и т. д.). При этом приходится учитывать влияние т. н. изотопных эффектов (различия в скоростях испарения изотопных молекул, если вещество испаряют в ионном источнике различия в вероятностях эмиссии ионов, если применяют методы поверхностной ионизации, искрового разряда, вторичной ионной эмиссии, эвдссии под действием лазерного излучения и т. д.) на вероятности диссоциации молекул при ионизации. В случае молекул, содержащих разнородные атомы, необходимо учитывать вклад в интенсивность соответствующих пиков (масс-спектральных линий), обусловленных изотопами других элементов. Масс-спектрометры с высоким разрешением позволяют идентифицировать, например, компоненты таких мульгиплетов, как — ВН" " — Т+. Повышают точность метода относит, измерения, когда исследование образца с неизвестным изотопным составам чередуется с измерениями в тех же самых условиях стандартного образца близкого изотопного состава. [c.57]

В яауч. исследованиях часто проводят МСА неустойчивых и короткоживущих молекул, а также анализ промежуточных продуктов хин. реакций и изучение их кинетики. Для этой цели разработаны скоростные методы возбуждения и регистрации спектров. Так, с помощью фурье-спектрометров получают ИК-спектры за время до 10 с, при импульсном лазерном возбуждении — спектры комбинац. рассеяния за время л-Ю с, спектры поглощения и флуоресценции за время с и даже 10 с (см. Фемтосекундная спектроскопия). [c.620]

С. разделяют также по методам возбуждения и наблюдения спектров. Широкое применение получили акустооптпческая С., когерентная С., G. насыщения, С, гетеродинирования, модуляционная С., много тонная С., фемто-и пикосекундная С., С. фононного эха, квантовых биений и др. методы лазерной спектроскопии. Существ. развитие получила фурье-С. с использованием фурье-спектрометров высокого разрешения. [c.625]

С целью определения содержания металлов в магнитном графите было проведено исследование его состава методом лазерной масс-спектромет-рии. Этот метод позволяет определять процентное содержание элемента до % (масс.). Исследования проводили на масс-спектрометре с двойной фокусировкой JMB-01SB, оснащенном лазерно-плазменным ионным источником. Лазерный масс-спектральный метод основан на измерении числа ионов основы и микропримесей, образующихся при испарении и ионизации анализируемого образца сфокусированным лазерным излучением. Анализ показал, что магнитный графит содержит следующие металлы Fe — 3 10" Mg — 1 10 А] - 2 10" Мп — 4-10" Sm, Ni, r, Pb, Ti по 2-10" Си — 3 10"" . Основную часть металлической фазы магнитного графита составляют Fe, Mg и А1. Содержание других металлов незначительно, однако небольшие количества металлов переменной валентности, входящих в состав магнитного графита, могут оказывать негативное влияние на окислительную стойкость материала и потребовать увеличения количества стабилизатора в рецептуре. Следует отметить, что при высокотемпературном способе получения магнитного графита металлы, присутствующие в его составе, находятся в форме оксидов. [c.662]

После освоения технологии синтеза МИС наиболее активно, пожалуй, развивалось (и продолжает развиваться) такое их приложение, как диагностика плазмы. Прежде всего — создание обзорных спектрометров с умеренным спектральным разрешением, фильтров поляризационные измерения получение спектров с пространственным, и временным разрешением пост роение изображений короткоживуш,их плазменных объектов в узких спектральных участках МР-диапазона [46, 61, 91, 94]. В работе [24] вольфрам-углеродная МИС использована для получения спектров лазерной плазмы бериллия в области X ni 5,9щ6,4 нм. Отождествлены линии Is — Зр, is — 4р и 1.S — Ър иона Ве IV. [c.118]

Спектральные изображения источников малых размеров (например, лазерной плазмы) могут быть получены с помощью спектрометра классического типа с добавлением тороидального зеркала, фокусирующего изображение источника на входную щель [34, 57]. Недостатком такой схемы является то, что астигматизм решетки компенсируется зеркалом только в узком спектральном диапазоне, наличие промежуточной щели уменьшает полезное поле зрения. В более совершенной схеме (рис. 7.20) используется комбинация тороидальной решетки ГР и тороидального зеркала ТЗ. Меридиональное положение изображения источника, даваемое зеркалом, соответствует меридиональному положению источника для решетки, сагиттальное положение изображения источника для зеркала и источника для решетки находятся в бесконечности. Расчет показывает, что наилучшая компенсация астигматизма достигается, когда зеркало и решетка имеют близкие фокусирующие свойства, т. е. в симметричном случае для расширения квазистигматической области асимметрия между падяюшим и дифрагированным пучками в решетке может быть скомпенсирована соответствующим изменением соотношения между сагиттальным и меридиональным радиусами зеркала. В работе [88] рассчитан спектрометр на область 9—30 нм, имеющий разрешение 35 мкм в плоскости дисперсии и 4,7 мкм в перпендикулярной плоскости (Я = 15 нм). Отметим, что такого же порядка разрешение может быть получено, если в данной схеме использовать решетку с вне-плоскостным падением. Спектральное разрешение аналогично спектрометру тех же размеров со сферической решеткой. [c.288]

Спектрометр с плоским полем для регистрации спектров лазерной плазмы был построен также на основе нарезной решетки с переменным шагом штрихов, изготовленной фирмой Хитачи [70] (см. п, 7.2.2). Период решетки изменялся от 0,69 до 0,99 мкм, угол падения составлял 87°. Источник находился на расстоянии 237 мм от центра решетки, фокальная плоскость — на расстоянии 235 мм, спектр занимал по длине около 25 мм с дисперсией 0,43— 0,77 нм/мм. [c.289]

Импульсные лазеры на гранате нашли широкое применение в лазерной технологии и медицине, в системах связи, подводного видения, зондирования атмосферы, подсвета цели, в дальнометрии и в лазерной спектрометрии. Это далеко не полный перечень о блас-. тей применения, и он постоянно расширяется. Следует отметить, что в перечисленных областях применения используется излучение как на дискретных длинах волн Х=1064 53 2 266 нм, та к и с плавной перестройкой длины волны в диапазоне 532—800 нм. В последнем случае применяют перестраиваемые лазеры на растворах органических соединений и параметрические лазеры, для накачки которых используют им пульсные лазеры т гранате с длиной волны измерения - i = 532 нм. [c.107]

В первом кристалле KDP образуется вторая гармоника излучения лазера. Во втором кристалле вторая гармоника смешивается с основным излучением, т. е. возбуждается излучение с суммарной частотой 3 oi = 2 oi + oi. Затем в парах кадмия, обладающего высоким коэффициентом нелинейности, генерируется третья гармоника от излучения с длиной волны 0,3547 мкм (т. е. девятая гармоника исходного лазерного излучения). Условие фазового синхронизма Ak = 3ki — йд = 0 может быть выполнено добавлением к парам кадмия, обладающим в этой области спектра аномальной дисперсией, аргона, обладающего здесь нормальной дисперсией. Регистрация излучения с длиной волны 0,1182 мкм производится спектрометром, оптические элементы которого изготовлены из фторида лития (хорошо пропускающего ультрафиолетовое излучение ). [c.285]

Можно сделать неправильный вывод, что интерферометр Фабри—Перо — самый лучший прибор для лазерной спектроскопии, хотя бы потому, что в спектроскопии высокого разрешения, т. е. в спектроскопии газовых лазеров, он — единственный прибор, обеспечивающий необходимое разрешение. Но при быстрых спектральных наблюдениях лучше всего пользоваться призменным спектрометром. А для точных измерений длин волн больше всего подходит метровый монохроматор Черни—Тернера с плоской дифракционной решеткой. Он особенно выгоден тогда, когда требуется разрешить вранхательные линии в излучении инфракрасных молекулярных лазеров. [c.334]

Аппаратура спектральной регистрации свечения удаленной лазерной искры включает фокусируюш.ую линзу, дифракционный спектрометр, многоканальное координатное устройство с коллекторным световодом и блоком ФЭУ с усилителями. [c.199]

В простейшем варианте метода атмосферный канал включается в одно из плеч трехзеркального внутрирезонаторного лазерного спектрометра. Причем в качестве третьего зеркала могут использоваться не только выносные отражатели, но и естественные топографические светорассеиваюндие объекты или подстилаюндая поверхность [23]. Более сложные варианты предполагают использование амплитудно-фазовой модуляции излучения на выходе зеркала связи (промежуточного зеркала) с последуюш,им синхронным детектированием [19, 29], а также реализацию лазерного внутрирезонаторного гетеродинирования путем свипирования частоты генерации в пределах контура линии усиления лазера с использованием эффекта Доплера при движении отражателя [5, 19, 31], как это осуш,ествляется при обычном (внерезонатор-ном) оптическом смешении опорного и отраженного полей. [c.204]

Метод спектроскопии когерентного антистоксова рассеяния света (КАРС) применялся для термометрии при абляции полимера (полиметилметакрилата, ПММА) под действием лазерного импульса (Л = = 1,064 мкм) длительностью 150 пс [4.43]. Для получения расеянного света использовались два импульсных (г 50 пс) лазера на красителях, перестраиваемые по длине волны генерации. Рассеянное излучение анализировалось с помощью спектрометра и детектировалось фотодиодной матрицей. [c.107]

Больши.м преимуществом современных КР-спектрометров с лазерным возбуждением является очень малое количество вещества (порядка 0,1—0,5 мл), необходимое для регистрации спектра, быстрая запись спектра, высокое разрешение. КР-спектры не только дополняют ИК-спектры, но и позволяют решать ряд принципиально новых задач. Например, в КР-спектрах проявляются линии полносимметричных колебаний, которые в ИК-спектрах запрещены. С помощью лазерной КР-спектроскопии проще исследовать водные растворы и монокристаллы небольших размеров. [c.146]

Л е — электронная плотность, —концентрация данного иона, X — коэффициент возбуждения (слг -сек ), Лр, — вероятность спонтанного перехода (сек ), L — геометрический фактор, зависящий от размеров плазмы и апертуры спектрометра. Измерения велись на установке Зита . Произведение МеП Ь определялось из измерений континуума в видимой области спектра, г+ — общее число положительных ионов. Континуум связан с рекомбинационным и тормозным излучениями, возникающими при взаимодействии электронов с положительными нонами водорода, которые являются основой плазмы. Отношение 4/% было определено из известного процентного содержания азота (0,25%), прибавленного к водороду, и из решения уравнения ионизации для азота Те определялось по рассечению лазерного излучения. Линии КУ измерялись с помощью двух монохроматоров скользящего и нормального падения. Они градуировались с помощью монохроматора Эберта, регистрирующего видимую часть спектра. Для градуировки использовался метод двух пар линий. Ошибка в определении интенсивностей линий составляла коло 30%, но основная ошибка была обусловлена трудностью определения роли примесей, попадающих со стенок. Примеси искажают абсолютную величину сечения, но не его относительную величину. Яркость линий ЫУ возрастает по мере горения разряда в два раза. При вычислениях вводилась соответствующая поправка. Сечения возбуждения, найденные экспериментально, довольно хорошо согласуются с теоретическими расчетами для 7е=2,Ы0 °К (табл. 9.1). Наблюдаются отклонения от теоретических результатов в пределах 20—30% [c.361]

Создан макетный образец инфракрасного лазерного спектрометра ИКЛС на основе полупроводниковых диодных лазеров (ПДЛ) с перестраиваемой длиной волны [6]. Оптическая схема ИКЛС показана на рис. 13. Прибор построен на базе многоцелевого спектрометра ИСМ-1 и имеет в своем комплекте дополнительные блоки приставки отражения (пропускания) с переменными углами падения и многоходовую газовую кювету. Монохроматор осуществляет разделение мод ПДЛ, а также измерение длин волн с погрешностью 0,05 % от номинала. При этом точное измерение длин волн с погрешностью, близкой к разрешающей способности спектрометра (определяемой ПДЛ), осуществляется с помощью эталонов Фабри—Перо и спектров известных объектов. В одномодовом режиме ПДЛ можно исключить монохроматор из схемы прибора, заменив дифракционную решетку плоским зеркалом или состыковав блок осветителя непосредственно с блоком приемной камеры. [c.215]

Наконец, надо указать на лазерную масс-спектрометрию как на высокочувствительный и универсальный метод элементного анализа твердых веществ путем создания плазменного факела и фор.мировапия ионных пучков из плазмы [16]. Методически это направление очень тесно свизано с получением пучков многозарядных иопов, в качестве источника которых используется плазменный факел [16]. [c.258]

При малых скоростях свипирования, представляющих большой интерес для лазерной спектрометрии, характеристики отдельного пичка свип-лазера подобны характеристикам пичка обычного лазера с фиксированным селектором. [c.212]

Достижение предела спектрального разрешения, определя-елюго уже не инструментальной шириной монохроматора, а естественным уширением линий исследуемого вещества. Это особенно существенно для спектроскопии газов в инфракрасной области, где только на уникальных установках удавалось достичь спектрального разрешения порядка 0,01 см (фурье-спектрометры), тогда как с лазером, благодаря его высокой монохроматичности эта величина может быть порядка 10 см что примерно в 100 раз меньше допплеровской ширины спектральных линий. Кроме этого, с помощью специальных методов нелинейной лазерной спектроскопии [22], основанных, например, на явлении насыщения поглощения (уменьшение уровня поглощения при высоких интенсивностях излучения), стало возможным изучать тонкую структуру спектральных линий, скрытую для обычных линейных методов допплеровским уширением. [c.438]

Дистанционный спектральный анализ. Большая энергия, заключенная в лазерных и .шyль ax, в сочетапнп с высокой направленностью излучеиия позволяют возбуждать молекулы на достаточном удалении от лазера (до сотен километров) и получать информацию об их составе и концентрации на основе приема вторичного излучения, обусловленного флуоресцентным, комбинационным и другими типами рассеяния. На основе этого принципа разработаны приборы — лидары, представляющие собой комбинацию мощного лазера, оптического телескопа и спектрометра, которые служат для исследования состава атмосферы и контроля загрязнений окружающей среды. [c.439]

Рис. 11.61. Принципиальная схема лазерного, спектрометра для вмиссионного анализа

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...