Плоские ленточные решетки

При изучении процессов рассеяния волн решетками большой интерес представляет распределение линий потока энергии поля вблизи отдельных элементов, зачастую дающее ключ к пониманию тех или иных особенностей дифрагированных полей [201—203]. В [204] установлен закон симметрии линий потока энергии в зонах отражения и прохождения при дифракции нормально падающих плоских волн на периодических структурах, обладающих двойной симметрией (решетки из прямоугольных и круглых брусьев, плоские ленточные решетки и пр.). В качестве иллюстрации установленной [c.36]

ПЛОСКИЕ ЛЕНТОЧНЫЕ РЕШЕТКИ [c.37]

Задачи дифракции волн на простых решетках из лент, лежащих в одной плоскости, занимают особое место в теории дифракции на периодических структурах, поскольку именно для них впервые получены строго обоснованные решения, позволившие эффективно, в полном объеме, аналитически и численно проанализировать электродинамические характеристики ряда структур [25, 30, 63, 89, 135, 136, 207]. Математический аппарат, построенный в [25, 63] применительно к плоским ленточным решеткам, стал мощным импульсом, значительно ускорившим решение многих актуальных задач прикладной электродинамики. Подробный перечень соответствующих работ содержится в библиографии к [25, 63]. [c.37]

Возвращение к теме плоских ленточных решеток обусловлено желанием представить в одном издании целостную картину процессов, сопровождающих дифракцию волн на периодических решетках. Кроме того, с освоением новых диапазонов длин волн, появлением новых материалов открываются реальные перспективы эффективного практического использования структур, представлявших ранее чисто теоретический интерес. Так, например, если сравнивать плоские ленточные решетки на диэлектрических слоях и решетки из металлических брусьев с диэлектрическим заполнением, то при примерно одинаковых в количественном и качественном отношениях электродинамических характеристиках первые намного технологичнее в диапазоне длин волн меньше одного сантиметра. [c.38]

Рис. 132. То же, что и на рис. 131, при рассеянии волн на плоской ленточной решетке с подложкой.

В качестве поляризаторов чаще используются ножевые решетки из тонких металлических пластин потому, что они могут одновременно полностью пропускать ортогональные компоненты падающей плоской электромагнитной волны (см. гл. 2). Другие типы решеток для этого сравнительно мало пригодны, так как решетки, от которых отражается значительная часть энергии падающей волны, создают многократные переотражения в системе облучающая антенна — поляризатор. Например, от плоской ленточной решетки с размерами, необходимыми для преобразования линейной поляризации в круговую, отражается около половины мощности падающего поля. Решетка из круглых металлических брусьев хотя и обеспечивает при некотором фиксированном наборе параметров х, s и ф преобразование линейной поляризации в круговую, однако этот эффект не является в достаточной мере широкополосным по частоте и углу сканирования. [c.197]

Для полупрозрачных структур равенство (1.54) будет справедливым лишь в случае бесконечно тонких идеально проводящих плоских ленточных структур с произвольным числом и расположением лент на периоде 125]. Этот факт доказывается аналогично предыдущему с использованием леммы Лоренца. При этом необходимо учитывать обстоятельство, присущее только ленточным решеткам с точностью до знака, зависящего от поляризации, амплитуды отраженных волн равны амплитудам прошедших или отличаются от них на единицу для волн, номер которых совпадает с номером падающей. [c.32]

В общем случае поляризаторы, рассматриваемые в данной главе, представляют собой решетку из вертикальных металлических лент, помещенную в сложный диэлектрик (рис. 137). Для изучения простейшего случая рассмотрим сначала дифракцию линейно-поляризованной плоской волны (вектор Е составляет угол 45° с осью Ох) на ленточной ножевой решетке, где во = Sj = 82 = 1. Поскольку частные характеристики такой решетки для отдельных поляризаций исследованы в 6, при анализе будем опираться на эти результаты. [c.199]

Обобщающие результаты дает анализ характеристик поляризаторов при изменении направления волнового вектора падающей линейно-поляризованной плоской волны в некотором телесном угле, т. е. при сканировании луча, например, ФАР, в полусфере. Изучим их на простейшем примере ленточной ножевой решетки, основные выводы о закономерностях поведения параметров г и W будут полезны и для более сложных систем [75]. [c.212]

Влияние работы [89] на последующее развитие электродинамической теории решеток трудно переоценить. Во-первых, она позволила перейти от получения эпизодических, иллюстративных данных к глобальному исследованию физики явлений, сопровождающих дифракцию волн на решетках. В полном объеме изучены дифракционные характеристики классической периодической структуры — плоской ленточной решетки. Метол полуобращения, базирующийся на решении задачи сопряжения теории аналитических функций, обобщен, развит и эффективно используется применительно к анализу дифракционных свойств многоэлементных и многослойных решеток, решеток из незамкнутых цилиндрических экранов, спиральных волноводов и т. п. Соответствующие результаты отражены в большом количестве оригинальных работ, послуживших основой для написания монографий [25, 63, 91]. [c.8]

Рассмотрим возможность реализации эффекта незеркального отражения с помощью периодической структуры, которая представляет собой плоскую ленточную решетку, лежащую на основании из диэлектрического слоя и идеально отражающей плоскости (ленты решетки предполагаются идеально проводящими) (см. рис. 118, а). Интерес к такой структуре вызван прежде всего простотой ее изготовления в МИЛЛИ- и субмиллиметро- [c.181]

Во-вторых, результаты, полученные методом задачи Римана — Гильберта, охватывающим структуры из бесконечно тонких плоских экранов или экранов с осевой (центральной) симметрией, стимулировали поиск подходов, позволявших бы также эффективно анализировать электродинамические свойства решеток других типов. Эта проблема частично решена с появлением метода, в основе которого лежит аналитическое преобразование матричных уравнений типа свертки [25, 57, 58, 92, 93]. Методологическая основа у этих подходов общая — обращение части оператора некорректного исходного операторного уравнения. Отличает их техника выполнения процедуры полуобращения (решение задачи сопряжения теории аналитических функций и вычисление главных частей в разложении Миттаг — Леффлера мероморных функций), а также то, что в первом подходе выделяется и обращается статическая часть задачи (и = 0), а во втором — часть задачи, отвечающая определенной геометрии периодического рассеивателя. По существу при этом использовалась возможность явного аналитического решения задач статики и дифракции плоских волн на системе идеально проводящих полуплоскостей [38, 40]. Недавно полученные в [94—96] результаты, видимо, также могут послужить основой для создания новых вариантов метода полуобращения. Эффективность последнего подтверждается практическим решением проблемы дифракции волн в резонансной области частот на периодических решетках основных типов 124, 25, 58] идеально-проводящих эшелеттах, решетках жалюзи и ножевых, плоских ленточных и решетках из незамкнутых тонких экранов, решетках из брусьев металлических и диэлектрических с прямоуголь- [c.8]

Сологуб В. Г. Дифракция плоской волны на ленточной решетке в случае коротких длин волн. — Жури, вычисл. математики и мат. физики, 1972, 12, № 4, с. 974—989. [c.222]

Выше при описании дифракционных свойств ленточных решеток частично рассматривались резонансные явления в диэлектрических слоях, электродинамически связанных с близко расположенной периодической структурой (см. 4). Впервые на существование явлений запирания диэлектрического слоя с решеткой обратили внимание в антенной технике при анализе фазированной антенной решетки (ФАР) с диэлектрическими покрытиями 17], используемыми для согласования и в качестве антенных обтекателей. Обнаружено, что установка диэлектрического покрытия приводит к появлению резких провалов в диаграмме направленности антенны, явлениям ослепления ФАР. Этому вопросу, как в плане изучения физики явлений, так и методов борьбы с ними уделено большое внимание в целом ряде работ отечественных и зарубежных авторов. Такого же рода явления отмечены и при рассеянии плоских волн на решетках с диэлектрическими слоями в 177 — для случая ленточной, в [73] — для ножевой решетки. [c.120]

Решетка 1 выполнена из алюминиевого сплава. Электронагревательные элементы 2 в виде плоских лент укреплены на наружной цилиндрической поверхности решетки. Плавильная решетка внутри имеет форму звезды. Обогрев расплавосборника ( болота ) 3 и насосного блока 4 производится тоже ленточными электронагревательными элементами 5, закрепленными на цилиндрических алюминиевых блоках 6, в которых они находятся. Массивные алюминиевые блоки предотвращают неравномерные местные перегревы, аккумулируя тепло. [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...