Метод ваи-дер-Поля для точки

Для частицы радиусом а = 0,5 мк или менее необходимо учитывать беспорядочное движение ионов. Что же касается влияния внешнего электрического поля, то оно становится менее существенным. Данному вопросу посвящены работы [13, 562, 595, 874[. Здесь будет рассмотрен метод, предложенный в работе [562[. [c.437]

Важным достоинством интегральных методов является то, что расчет производится только для областей, занятых вторичными источниками и составляющих обычно небольшую часть общего пространства, в котором существует поле, [c.121]

Индукционный метод измерения магнитной (динамической) проницаемости основан на том, что если поддерживать неизменной амплитуду напряженности намагничивающего поля, то амплитудная (или динамическая) проницаемость будет пропорциональна амплитуде индукции в контролируемой детали (если ее размеры остаются неизменными). Обычно используют дифференциальную схему, с помощью которой определяют изменение магнитной проницаемости контролируемой детали по сравнению с магнитной проницаемостью образца. [c.75]

Бэкон учит, что разум должен очищать опыт и извлекать из него плоды в виде законов природы. Пй его мнению, наука до сих пор творилась либо эмпириками, либо догматиками. Эмпирики, подобно муравьям, толь ко собирали и использовали собранное. Догматики начинают прямо с разума и вытягивают содержание из самих себя, как пауки паутину. Правильный путь избирает лишь пчела она извлекает материал, перелетая с цветка на цветок в садах и полях, но обрабатывает и переваривает его по-своему. Вот зта-то переработка и должна производиться методом индукции, то есть постепенным восхождением от частностей к малым аксиомам, от них к средним и, наконец, к самым общим. Критерием же истинности результатов должен быть только опыт. [c.67]

Второе применение рассматриваемого метода относится к квантованию полей. Мы знаем, что переход от классической теории к квантовой можно осуществить через канонические переменные системы. Мы отмечали, что классическим скобкам Пуассона от функций канонических координат соответствуют при этом квантовые коммутационные соотношения. В сущности, мы только тогда умеем квантовать систему, когда можем говорить о ней на языке механики. Поэтому, если мы хотим построить квантовую теорию электромагнитного или какого-либо другого поля, то сначала нужно получить его описание на языке механики. Основу для такого описания дают методы Лагранжа и Гамильтона, изложенные в этой главе, [c.399]

Александр Сергеевич Проников, ректор Московского авиационного технологического института, много лет занимался проблемами точности и надежности металлорежущих станков. На его счету немало изобретений и работ в этой области. Будучи прекрасно осведомлен во всех аспектах проблемы, он понимал, что ее не решить традиционными методами. И Проников предложил новый, чрезвычайно простой по идее и вместе с тем на редкость универсальный, общедоступный способ, применимый к любому станку и к любой комбинации деформаций (авторское свидетельство № 189281). Суть способа — в организации направленного теплового поля, то есть в искусственном создании и использовании тепловых деформаций, всегда до сих пор считавшихся вредными. [c.240]

Важными показателями любого метода анализа являются его точность и чувствительность. Под точностью метода понимается возможный процент ошибки в анализе от абсолютного значения определяемой величины. Чувствительностью метода называется то наименьшее количество искомого вещества, которое может быть определено с помощью этого метода. Не для всех аналитических определений, используемых для контроля водно-химического режима котельных, важными являются одновременно максимальная точность и чувствительность. Точность определения является важной при пол- [c.279]

Постоянство коэффициента теплоотдачи а вряд ли строго осуществлялось в описанных здесь опытах учитывая же их хорошие результаты, приходится заключить, что а колебалось около некоторой средней постоянной величины и что эти колебания, период которых мал по сравнению с термической инерцией охлаждающегося объекта, не отражаются заметно на точности опытов. Точно так же, несомненно, существующая неравномерность а — поля на поверхности цилиндра, и даже его колебания по времени, особенно резко проявляющиеся в опытах с качанием калориметра, не влияют на результат. Следовательно, допустимо вести опыты по методу двух точек и в упрощенной обстановке. [c.317]

Метод, изложенный в предыдущем параграфе, требует выполнения условий (2-13). Указанная предпосылка оказывается не всегда осуществимой применительно к твердым телам с высокой теплопроводностью, для которых первое условие не удается практически осуществить. Величина критерия Био в лучшем случае может достигать величин 8—10. Тогда прибегают к применению метода двух точек, справедливого для любого конечного значения Био. В нем используется важнейшее свойство регулярного теплового режима, состоящее в том, что температурное поле во времени остается подобным самому себе. Следовательно, если знать значение температур для двух произвольных точек тела, то отношение этих температур будет равно постоянной величине, яе зависящей от времени [c.73]

В обычных условиях в веществах, встречающихся в природе, атомные ядра не ориентированы. Для получения О, я. разработаны спец, методы, основанные на наличии у ядер магнитных дипольных и электрических квадрупольных моментов, ориентационно жёстко связанных с ядерными спинами. При наложении на ядра магн. поля Н взаимодействие поля с магн. моментом ядра р будет стремиться ориентировать р в направлении Н, т. е. поляризовать систему ядер. Если ядра находятся в неоднородном электрич. поле, то его взаимодействие с квадрупольным электрич. моментом ядра О будет приводить к выстраиванию ядерных спинов. Оба эти взаимодействия используются в статич. методах, когда ядерные спины находятся в тепловом равновесии с веществом образца. Если ср. энергия теплового движения превышает энергию взаимодействия ядерного момента с полем, то ориентирующее действие поля в значит, степени подавляется тепловым движением. В связи с малостью ядерных моментов значит, ориентацию ядерных спинов статич. методами удаётся получить лишь при очень низких темп-рах и в очень высоких полях. Так, при практически предельно достижимых 7 10 2 К и // 10 Тл поляризация и выст- [c.470]

Этот четвертый метод улучшения разделения заключается в том, что предмет помещают в такое место, где освещенность меньше средней по полю. Чтобы кратко пояснить это, введем коэффициент освещенности /, равный отношению средней интенсивности по малой площади предмета к среднему значению по всему освещенному полю. Если средний коэффициент про-пускания интенсивности предмета равен tt и предмет покрывает k-ю часть поля, то доля полного потока, испускаемого предметом, равна В точности такой же поток идет также от предмета- двойника . Но только лишь y kJ-n часть этого потока пройдет через предмет. Множитель / здесь одинаков с тем, который был определен выше по непосредственной освещенности [c.253]

Методы определения спина и магнитного момента ядра, основанные на использовании внешних полей. Если поместить атом во внешнее магнитное поле, то магнитный момент ядра [Хя будет [c.50]

Если излучатель создает достаточно симметричное звуковое поле, то нет необходимости его подробно исследовать, поэтому для получения данных, требуемых для расчета акустической мощности, достаточно снять диаграмму направленности излучателя в какой-либо одной плоскости. Вследствие цилиндрической симметрии использованных нами излучателей, большинство проведенных измерений было выполнено именно таким методом. На основании полученной характеристики направленности проводилось вычисление интенсивности излучения под различными углами к оси сопло—резонатор, а затем общая мощность находилась суммированием энергий, приходящихся на соответствующие шаровые пояса. [c.76]

Характерной особенностью первых двух методов является то, что они позволяют измерять мгновенные значения таких параметров ультразвукового поля, как звуковое давление, колебательная скорость, амплитуда смещения. Иначе говоря, эти методы дают возможность регистрировать форму ультразвуковой волны. Третий, четвертый и пятый методы характерны тем, что с их помощью можно измерять лишь квадратичный параметр поля, которым является энергия волны. Регистрация формы волны этими методами невозможна. [c.329]

Оптический метод основан на наблюдении изменений показателя преломления жидкости, возникающих вследствие периодических изменений плотности в ультразвуковой волне [7,8]. Основным преимуществом этого метода является то, что в ультразвуковое поле не вводится постороннее тело, которое могло бы исказить поле. Этот метод безынерционен и позволяет в известной степени анализировать форму волны. [c.330]

Значения Со и С1 могут быть найдены различными методами. Наиболее простым является метод, основанный на измерении механического момента, действующего в постоянном однородном магнитном поле на ферромагнитный образец (рис. 146), изготовленный в форме цилиндра и подвешенный на упругой нити, ось которой проходит через центр тяжести перпендикулярно длине образца. Если ось вращения образца расположена под прямым углом к направлению магнитного поля, то величина механического момента, поворачивающего образец в направлении поля, определяется уравнением [c.202]

Как и в обычном fe-методе, вариационный аппарат предназначен в основном для поиска собственных значений однородных задач, а для определения собственных функций он менее удобен. Но поскольку при резонансе соответствующее собственное значение является определяющим в амплитуде дифрагированного поля, то для описания резонансных свойств системы достаточно знать лишь собственные значения. Исходя нз этого, мы будем рассматривать однородную задачу как задачу на поиск собственных значений. Предполагается, что при [c.146]

Оказывается, что уравнения (37), (38) могут быть выведены в предположении, что аксиомам квантовой теории поля подчиняется только полная матрица рассеяния S. Половинная матрица S(t) может быть при этом какой угодно. Можно надеяться, что такое смягчение требований, налагаемых на матрицу рассеяния, приведет к тому, что вместо обычного плохого решения соответствующих уравнений (или наряду с ним) появятся дополнительные решения, свободные от трудностей обычной теории поля. Ситуация, имеющая место во всех рассмотренных моделях (см. пункты 8-10 и цитированную там литературу), показывает, что эти надежды имеют основания. Таким образом, замечательным свойством обсуждаемого в этой статье метода оказывается то, что он представляет собой одну из реализаций — притом простую и эффективную — аксиоматической программы квантовой теории поля. [c.68]

Наиболее простой метод определения точек основной кривой индукции в переменных магнитных полях заключается в измерении напряжения (если необходимо, то с пересчетом на э. д. с.) на вторичной (измерительной) обмотке образца и тока в его первичной (намагничивающей) обмотке. Намагничивающий ток может быть также определен по напряжению на образцовом сопротивлении, включенном в первичную цепь образца. [c.180]

Для повышения точности определения KIP многие исследователи стремятся прецизионно определить периоды решетки для каждой температурной точки. Часто для этого промеряют несколько отражений и используют громоздкие экстраполяционные методы. Такая методика делает очень трудоемкими как пол учение, так и обработку экспериментальных данных.и поэтому измерения проводят через большие интервалы температур. Это не позволяет в достаточной мере уменьшить влияние случайных ошибок и сглаживает тонкие детали температурной зависимости КТР. Главным же недостатком подобных методов является то, что они направлены на исключение систематических ошибок, тогда как погрешность определения КТР в основном зависит от случайных ошибок. [c.82]

Не вполне прямой метод определения абсолютной температуры был предложен Гарреттом [52, 53] он основан на формулах (9.11) и (9.14). Если ограничиться сравнительно небольшнмн полями, то кривая намагни-чивапия может быть иредставлеиа в виде разложения [c.443]

Линии постоянной нанрнжеиности поля измерения баллистическим методом. Экспериментальные точки соответствуют 1 — О эрстед 2—9 эрстед 3—27 эрстед 4 — 53 эрстед 6 — 71 эрстед 6 —106 эрстед 7 —141 эрстед 8 —177 эрстед У — 230 эрстед . 10 — 318 эрстед 11 — 424 эрстед 12—531 эрстед. [c.547]

Мы будем считать здесь диамагнитные свойства фундаментальными и покажем при помощи метода, впервые предложенного Лондоном [12, 13], что эти свойства вытекают пз квантовой теории. Лондон нашел, что если волновые функции не изменяются иод влиянием магнитного поля, то может быть получено уравнение rotyVj=—И. Хотя многие качественные следствия уравнения Лондона были подтверждены, однако хорошего количественного согласия получено не было. Пинпард [14] предложил эмпирические уравнения, согласно которым плотность тока в дайной точке характеризуется интегралом от векторного потенциала по некоторой области, окружающей эту точку. Мы покажем, что если принять во внимание вызванные магнитным полем поправки первого порядка к волновым функциям, то получается разновидность нелокальной теории, сходной с предложенной Пипиардом. а [c.680]

Для определения места методом фазового зонда требовалось наличие двух разнесенных на местности радиостанций, создающих когерентные колебания (колебания, взаимосвязанные по частоте и фазе). При неизменных характеристиках станций созданное ими поле оставалось стабильным и измеренная в точке наблюдения разность фаз зависела только от координат этой точки. Аппаратура для определения разности фаз состояла из двух приемников, настроенных каждый на частоту своей станции и фазометрического устройства. Если такое приемно-измерительное устройство (фазовый зонд) перемещался в фазовом поле, то это перемещение вызывало изменение показания фазометра. Для использования фазового зонда нужно было иметь на карте заранее нанесенные изофазы (линии определенных значений радиосетей фаз). Зная первоначальное положение корабля или самолета и наблюдая в дальнейшем изменения показаний фазометра, можно было с помощью находящейся на борту аппаратуры в любой момент определить его место. [c.355]

Эксперимент показывает, что отрыв в действительности происходит выше по потоку. Уже упоминалось, что метод К. Поль-гаузена не дает достаточно точных результатов в диффузор ной области. Были разработаны более точные методы определения точки отрыва. В точке отрыва пограничного слоя [c.183]

Электродинамический метод [32]. В основу метода положен эффект взаимодействия магнитного поля и рамки с током. Если катушку с W витками и площадью S подвесить в однородном магнитном поле, то при пропускании тока I катушка повернется на некоторый угол 0. В момент равновесия К (в—ф) miipoTAS sin ф, где К — константа упругости нити ф — угол между нормалью к плоскости катушки и направлением поля (9—ф) — угол закручивания нити. [c.308]

Объяснить расхождение в последующие моменты времени можно с учетом следующего обстоятельства [77]. При ударном нагружении берегов трещины размер зоны, в окрестностй вершины, в которой напряжения удовлетворяют теоретическим представлениям, в-начальный момент равен нулю и увеличивается со скоростью распространения упругих волн. Таким образом, для установления зоны такого размера, при котором экспериментатор может получить информацию о сингулярном напряженном состоянии, требуется определенное время. Это время велико в сравнении с временными масштабами процессов, протекающих при динамическом разрушении, и воэрастает при возрастании скорости распространения трещины. Поскольку при теоретическом анализе напряжений в окрестности вершины трещины форма, в которой они ищутся (разложения по степеням радиуса), предполагает существование установившегося поля, то использование экспериментальных методов, опирающихся на указанные разложения, корректно, если в некотором заключительном интервале (до рассматриваемого момента) процесс стабилизировался (т. е. не было скачко- [c.163]

Последний метод измерений, который мы рассмотрим в этом разделе,— это циклотронный резонанс, возникающий при наличии магнитного и электрического полей. В отличие от двух рассмотренных выше резонансных явлений, где резонанс происходит при переходах между квантовыми состояниями системы, циклотронный резонанс является настоящим временнйм резонансом ). Если перпендикулярно к образцу (фиг. 29, а) приложено магнитное поле, то электроны будут вращаться в плоскости ху с циклотронной частотой, которая определяется формулой (35) и для свободных электронов составляет примерно 10 Я сек . Однако для наблю- [c.104]

Предполагается, что функция / инвариантна относительно калибровочных преобразований, и ийтеграл бе-рется по всем конфигурациям. Придание точного смысла интегралу по траекториям является одной из фундаментальных проблем квантовой теории поля на самом деле не очень ясно, что значит интегрирование по всем полям . Но в любом случае основной вклад в дают, по-видимому, точки стационарного Действия, и можно использовать метод седловых точек. Действие записывается в виде квадратичного члена С добавкой, для которой далее используетсй разложение теории возмущений. Такой подход займствбван - из квантовой электродинамики, где он приводит к успеху благодаря малости константы связей. [c.16]

Индукционный метод измерения магнитной (динамической) прошщаемостп основан на том, что если поддерживать неизменной амплитуду напряженностп намагничивающего поля, то амп- [c.86]

До 1966 г. проблему повышения разрешающей способности магнитографической дефектоскопии в процессе магнитной записп пытались решить путем разработки магнитных лент, более чувствительных к магнитным полям, которые соизмеримы с величиной поля дефекта (порядка 10—140 А/см) [49]. Здесь уместно отметить, что в связи с тем, что магнитографический метод объединил две достаточно разработанные в теоретическом отношении области технической физики магнитную порошковую дефектоскопию и технику записи электрических сигналов, на первой стадии его развития не было уделено должного внимания изучению физических основ метода. В то время, когда качество сварочных работ не отличалось высоким уровнем, несовершенство способов магнитографической дефектоскопии было мало заметно. Однако с повышением качества сварки начали выявляться недостатки как применявшейся методики, так и средств магнитографического анализа. В общем это закономерно, так как в любой отрасли техники совершенствование ее средств является следствием роста сложности задач, подлежащих решению. Но для магнитографической дефектоскопии этот путь оказался особенно болезненным из-за пробелов в изучении физических основ данного метода. Действительно, при использовании сведений из магнитной дефектоскопии [c.16]

Использовапие метода моментов особенно эффективно в тех случаях, когда приблизительно известен характер возможных решений. Например, если негауссовый оптический элемент, помещенный в резонатор, не слишком сильно искажает поле, то моды резонатора должны быть близки к гауссовым. Поэтому удобно в качестве координатных функций (рк взять гауссовы пучки соответствующего порядка. Очевидно, что при слабых искажениях поля в пегауссовом элементе, поле г-й моды будет близко к гауссовому пучку ipi. Следовательно, в представлении (2.82) достаточно взять лишь несколько ближайших членов. Это приводит к системе уравнений (2.83) не слишком высокого порядка, которую нетрудно решить. [c.165]

Быстро увеличивалось не только количество публикаций, но и диапазон задач. Если вначале дело касалось преимущественно выхода за пределы пертурбативных методов в лаграпжевой квантовой теории поля, то вскоре в повестку дня вошли и более общие принципиальные вопросы. [c.368]

Хауэре, определив графически и и и" по экспериментальным значениям и и применив до точки минимума давлешш метод Поль-гаузена, а после неё свой метод, получил отрыв в точке х— 1,925, в то время как по способу Польгаузена отрыва не получается вовсе. [c.602]

Выполненные выше расчеты можно провести более строго, если рассеянное поле представить в виде ряда Ми и затем применить к это-lyiy ряду метод Ватсона—Редже. Основная трудность, которую придется преодолеть при таком подходе, заключается в векторном характере процесса рассеяния. Если использовать скалярное представление поля, то в случае сферы можно шаг за шагом повторить выкладки, описанные в разд. 6.5 для кругового цилиндра (подробнее об этом см. в книге Нуссенцвейга [22], указанной в литературе к гл. 4 настоящей книги). [c.469]

Для определения скорости рассеивающих свет частиц этим методом исследуемая точка потока зондируется пучком когерентного лазерного излучения. В соответствии с теорией эффекта Допплера частота рассеянного света изменяется, и эти изменения регистрируются в виде спектрограммы. Нестабильность частоты излучения лазера не позволяет использовать частоту рассеянного света в качестве количественной характеристики движущихся частиц, особенно при малых скоростях перемещения. Поэтому частоту рассеянного света сравнивают с мгновенной частотой зондирующего пучка, а по их разнице уже судят о скорости движения частиц. Допплеровский сдвиг по частоте, вызываемый заряженной частицей, которая перемещается в электрическом поле, можно определить с помощью соотношения [c.127]

К числу относительно новых разновидностей электро-миграционных методов следует отнести электромагнито-фэрез. Если к системе приложить скрещенное электрическое и магнитное поля, то на незаряженную частицу дисперсной фазы будет действовать разность сил, приложенных к частице и объему среды, равному объему частицы. Для сферических частиц радиуса а действующая сила оказывается равной [c.152]

Магнитографический метод. Отличительной чертой данного метода является то, что локальные магнитные поля рассеяния над дефектами намагничивают участки магнитной пленки, запись на которой затем считывается с помощью магнитной головки и подается (через усилнтели) на электронно-лучевую трубку. [c.351]

Одним из важных выводов теории метода является то, что при постоянных параметрах катушки и постоянной частоте магнитного поля (/= onst, onst) каждым значениям диаметра образца и электропроводности сг его материала соответствуют определенные точки в комплексной [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...