Явления закритические

Явление Пельтье 112 Явления закритические 170 [c.310]

КРИТИЧЕСКИЕ И ЗАКРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ [c.242]

Критические и закритические явления [c.170]

Можно указать еще на одну интересную аналогию области насыщения и закритической области, рассматривая тепловые явления в процессе превращения жидкости в пар. [c.52]

Здесь же отметим, что само явление потери устойчивости и закритическое поведение в одних случаях могут иметь квазИ статическую, а в других — явно динамическую природу. [c.287]

Был решен ряд задач по автоколебательным процессам в машинах. В последние годы изучались колебания деталей роторных машин и механизмов крупных роторов мош ных турбин и турбогенераторов, барабанов центрифуг, роторов газовых турбин, шпинделей станков и веретен и ряда других. При этом исследовались колебания самого вала с учетом прецессии центра вала, угловых прецессий плоскости сечений, связанных с ним дисков, влияния собственного веса и неодинаковой жесткости вала в различных направлениях, упругости опор, влияния трения и т. д. Исследованы были также динамические явления, возникающие при работе гибких валов. В частности, такие вопросы, как наличие кратных резонансов и нестационарный переход через эти резонансы, устойчивость в закритической области, влияние присоединенного двигателя ограниченной мощности в условиях стационарных и нестационарных колебаний и др. [c.31]

Рассматривая полученную кривую зависимости прогибов от оборотов, можно сказать, что ротор как бы сразу переходит на закритический режим, т. е. начинает вращаться приблизительно вокруг своего центра тяжести, имея прогиб, близкий к е. Далее был проведен полный расчет этого эксперимента по формулам теории нелинейного демпфера, результаты которых представлены графически на фиг. 41, 42 и 43. Сравнение их с экспериментом показывает, что теоретические кривые в пределах точности определения параметров нелинейного демпфера и точности замеров прогибов совпадают с экспериментальными кривыми. Однако эксперимент указал на довольно интересное явление 1G8 [c.108]

Задача о колебаниях вала с диском, расположенным симметрично по отношению к опорам, была первой задачей в области изгибных колебаний вращающихся валов, разрешавшейся теоретически и экспериментально. В 1869 г. Рэнкиным [10] впервые был сделан теоретический анализ колебательного движения гибкого вала с диском, а в 1889 г. Лавалем была построена турбина с гибким валом, рабочая угловая скорость которого была выше его критической скорости. Применение такого вала было основано на использовании обнаруженного эффекта самоцентрирования вала, проявляющегося в закритической области вращения. Если при скорости вращения ниже критической всякая неуравновешенность детали (диска), прикрепленной к валу, вызывает большие колебания и динамические реакции подшипников, то при скорости вращения выше критической, как показали теория и опыт, колебания успокаиваются и практически почти уничтожаются при дальнейшем возрастании скорости. В этом, собственно, и состоит явление самоцентрирования, удачно использованное для создания новой для того времени конструкции вала турбины. [c.118]

При прохождении через границы зон с различной термодинамической устойчивостью происходят существенные изменения термодинамических и теплофизических свойств системы, связанные либо с появлением новой фазы в докритической области, либо с непрерывным пе-.реходом от состояний, характерных для одной фазы к состояниям, свойственным другой, в закритической области. Эти изменения оказывают значительное влияние на характер теплообмена, и ими можно объяснить ряд аномальных явлений, обнаруженных в экспериментах [5.6]. [c.177]

Однако оболочка при потере устойчивости может также перейти в новое, достаточно удаленное от основного состояние (хлопок). Критерием такого перехода является стремление скорости изменения прогиба по параметру воздействия к бесконечности при стремлении самого параметра к критическому значению. Это значение определяется при решении нелинейной задачи, сформулированной, например, уравнениями (11.20), (11.21). Такой подход к исследованию устойчивости гибких оболочек при ползучести принят, в частности, в работах [14,82]. Отметим, что закритическое поведение оболочек не исследуется и динамические явления, связанные с нагружением и потерей устойчивости, не рассматриваются. [c.28]

При построении гидравлических характеристик будем исходить из условия работы агрегата на закритическом давлении, ибо с пуском таких котлоагрегатов возникали различные гидравлически неустойчивые явления со значительным снижением массовой скорости вплоть до опрокидывания циркуляции — изменения направления движения в отдельных трубах панели. [c.71]

Э. п. приводит к ряду нелинейных явлений, напр, нелокальному нелинейному преобразованию эл.-магн. волн, просветлению закритических плазменных слоёв и т. д. Э. п. может быть использовано для диагностики плазмы [c.646]

Анализируются результаты расчета напряженно-деформированного состояния волокнистого композита периодической структуры на стадии закритического деформирования упругопластической матрицы при нагружении в поперечной плоскости. Исследуется развитие зон пластичности и разупрочнения, а также явление локализации деформации [328, 360], ранее уже частично связываемое с процессом разупрочнения материала [184, 221]. [c.246]

В данном пункте остановимся на исследования явления катастрофического разрушения, связанного с моментом перехода трегцины от стабильного (устойчивого) роста к нестабильному (неустойчивому) при квазистатическом нагружении и дальнейшим нестабильным развитием трегцины в закритическом состоянии. Анализ известных экс- [c.248]

Явление срыва потока в основном зависит от вязких воздействий, которыми пренебрегают в теории циркуляции подъемной силы. У пас все еще пет надежной теории, предсказывающей угол, при котором происходит срыв потока, или картину потока вокруг крыла, когда оно находится под закритическим углом атаки. Однако мы знаем некоторые средства, которые эффективны не для полного предотвращения срыва потока, а для его отсрочки. Такие средства называются устройствами для увеличения подъемной силы. [c.55]

Экспериментальные измерения теплоемкостей широко проводят также при изучении критических явлений. Вопросы термодинамики критических и закритических явлений как в однокомпонентных, так и в многокомпонентных системах рассматривались в работах многих ученых. Например, Семенченко в ряде своих работ высказывал предположение, что теплоемкость смесей веществ в критической области должна проходить через максимум [25, 26]. Экспериментальные определения теплоемкостей, проведенные для ряда жидких смесей вода—фенол, вода — триэтиламин, нитробензол — н-гептан, нитробензол — н-октан и др., — подтвердили это предположение. [c.251]

Явление резонанса возникает не только при р, но и при частоте вращения, кратной Тогда при работе в закритической зоне [c.295]

Основываясь на сказанном, можно утверждать, что в закритической области при изобарном нагревании развиваются явления, аналогичные тем, которые развиваются в области насыщения при р<рк. Действительно, в области насыщения при нагревании в процессе р=сопз1 происходит превращение жидкости в пар. В закритической области также происходит аналогичное превращение жидкости в пар, однако с существенными различиями во-первых, в закритической области вещество не распадается на две фазы, во-вторых, эта область не имеет резких границ. [c.52]

Описанное явление можно наблюдать при любой нагрузке выше нижней критической р и ниже верхней критической р. Чем ближе сила к верхнему пределу, тем меньшее возмущение требуется, чтобы перебросить систему из положения ф = 0 в положение ф = я. Если под устойчивостью системы понимать ее способность сохранять свое состояние неизменным, то следует считать, что при нагрузке в указанном интервале равновесие ф = о неустойчиво относительно конечных возмущений, или, как говорят, неустойчиво в болыиом. В то же время при нагрузке Р < р <. р это равновесие устойчиво по отношению к бесконечно малым возмущениям, или устойчиво в малом. Заметим, что для системы с устойчивым закритическим поведением при нагрузке р р первоначальное состояние устойчиво не только в малом, но и в большом. Таким, например, является положение [c.405]

В закритической области вещество находится в однородном состоянии, и в нем отсутствует резкое разделение на отдельные фазы, что имеет место при пересечении пограничной кривой вдали от критической точки. Различие между жидкостью и паром в этой области носит лишь количественный характер, поскольку между ними можно осуществить непрерывный переход без выделения или поглощения скрытой теплоты изменения агрегатного состояния. Однако в указанных переходах непрерывный ряд микроскопических однородных состояний содержит области максимальной микроскопической неоднородности флуктуац ионного характера. Существование такой микроскопической неоднородности связано с падением термодинамической устойчивости первоначальной фазы и с возникновением внутри >нее островков более устойчивой фазы. Указанная внутренняя перестройка вещества, несмотря на свою нелрерывность, имеет узкие участки наибольшего сосредоточения, которые обусловливают появление резких скачков теплоемкости, сжимаемости, коэффициента объемного расширения, вязкости и других свойств вещества. Эти явления демонстрировались рис. 1-5, где был показан характер изменения критерия Прандтля для воды, и перегретого водяного пара от температуры и давления, и рис. 1-6 — для кислорода в зависимости от температуры при закритическом давлении. Из графиков следует, что при около- и закритиче-ских давлениях наряду с областями резкого изменения физических параметров имеются области, где они изменяются с температурой незначительно. При высоких давлениях в области слабой зависимости тепловых параметров от температуры теплоотдача подчиняется обычным критериальным зависимостям. В этом случае при проведении опытов можно не опасаться применения значительных температурных перепадов между стенкой и потоком жидкости, обработка опытных данныл также не [c.205]

Первый период простирается от экспериментов Фёйербёрна (8.21] 1858 г. примерно до 1950 г. За этот период были проведены эксперименты качественного характера, которые установили сам факт явления потери устойчивости и привлекли к нему внимание теоретиков, а также эксперименты по проверке линейных и нелинейных теоретических решений. Характерной чертой большинства этих экспериментов является то, что упомянутые выше факторы в них практически не контролировались. В основном регистрировалась величина наибольшей нагрузки, воспринимаемой оболочкой, и форма потери устойчивости (визуально). Технология изготовления моделей оболочек была несовершенной, применялись вальцовка, сварка, клепка. Материалы, из которых изготовлялись оболочки, имели недостаточно высокие упругие свойства, так что в закритической стадии обычно появлялись неупругие деформации. Понятно, что для проверки теории устойчивости такие эксперименты могут использоваться только в гру- [c.12]

В решении Собея [7.51] (1966) использовалась функция прогиба (6.1) с двадцатью шестью членами. При различных значениях амплитуд aoh начального прогиба построены кривые напряжениедеформация , содержащие устойчивые ветви исходного и части ветвей закритического состояний. Качественно кривые похожи на кривые Доннелла — Вана. Отмечается, что при ао > 0,25 явление хлопка практически исключается. В этом случае за критическое значение нагрузки можно принимать ее наибольшую величину. Для относительного верхнего критического напряжения в зависимости от величины ао получены значения [c.122]

Десятая глава посвящена проблеме изучения и использования условий устойчивого закритического деформирования материалов в элементах конструкций. Рассмотрены наиболее простые деформируемые тела, допускающие аналитическое решение нелинейной краевой задачи. Полученные решения, иллюстрируя закономерности изучаемого механического явления, являются, кроме того, элементами методического обеспечения некоторых зкспериментальных исследований. Показано, что обеспечение условий равновесного накопления повреждений на закритической стадии деформирования является способом использования резервов несущей способности, которые могут быть весьма значительными, и целью оптимального проектирования конструкций на базе соответствующего развития численных методов решения кргъевых задач механики. Рассмотрен вопрос оценки устойчивости накопления повреждений на закритической стадии деформирования при решении краевых задач методом конечных элементов. Приведены аналитические и численные решения краевых задач, иллюстрирующие процессы развития зон разупрочнения в деформируемых телах. Обсуждается методология прочностного анализа на основе понятия "катастрофичность разрушения . [c.13]

Из анализа результатов, проиллюстрированных на рис. 11.10, следует также, что закритическое деформирование материала матрицы сопровождается явлением локализации деформации. Обеспечение заданных мЕ1кродеформаций осуществляется, в основном, за счет узкой и протяженной зоны закритического деформирования. Показательно, что облЕ1Сть локализации является даже более узкой, чем отмеченнащ на рис. 11.9 зона разупрочнения, поскольку не только практически весь материал в пластической зоне, но и некоторая часть закрити-чески деформированной матрицы испытывают к рассматриваемому моменту упругую разгрузку (конечные элементы, в которых она наблюдается, на рис. 11.7а и 11.9а отмечены точками). [c.264]

Такое явление называется самоустаноелением вала в. закритической области. [c.496]

Создание нелинейной теории крыла, описывающей такие сложнь[с явления, как течения при закритических углах а гаки, tn pbiBin.ie режи- [c.436]

На основе разработанной методики решены задачи о напряженном состоянии оболочек с быстро изменяющимися параметрами, исследованы оболочки в упругой среде, рассмотрены явления, возникающие при действии на оболочку нагрузок, быстро изменяющихся во времени, изучены устойчивость и закритическое поведенве оболочек с учетом геометрической и физической нелинейностей. [c.2]

Лорентцен [319] провел исследование с углекислотой в вертикальных трубках. Трубки были длиной 20 и 5 см. Распределение плотности по высоте определялось оптически — измерялось кажущееся расстояние между двумя тонкими вертикальными линиями, помещенными за трубкой. Интересно, что этот метод был предложен для изучения критических явлений и испытан еще Голицыным [322], однако работа Голицына мало известна и нигде не упоминается. В [319] при переходе к новой температуре в закритической области время релаксации плотности достигало многих часов. Так, при понижении температуры от Г — = 0,090° до Г — = 0,020° распределение плотности по высоте, установившееся после 3 час термо-статирования, заметно отличалось от того распределения, которое наблюдалось после 48 час. На первый взгляд такое поведение кажется непонятным. Обычно локальное отклонение плотности от равновесного значения сопровождается возникновением градиента давления и вызывает поток вещества, быстро восстанавливающий равновесие. Семенченко [246, 323, 22] обратил внимание на то, что развитие флуктуаций должно замедлять происходянще в непрерывной системе процессы. Наличие беспорядочно расположенных градиентов флуктуирующих параметров приводит к ослаблению действия искусственно создаваемых градиентов, представляющих в неравновесной термодинамике силы, управляющие данным процессом. [c.296]

Голицын одним из первых обратил внимание на сильное замедление релаксации плотности. Он поставил серию интересных опытов [317], по сделанные им выводы нуждаются в некотором уточнении. Если заданы температура и давление вещества, то в состоянии термодинамического равновесия плотность закритической фазы однозначно определена этими параметрами. Наблюдаемые длительное время изменения плотности в частях системы свидетельствуют не об отсутствии такой однозначности, как думал Голицын, а о необычайно малой скорости приближения к равновесию. Еще более наглядно, чем в однокомпонентных системах, замедление установления вещественного равновесия около критической точки жидкость — пар проявляется в двойных смесях [328, 329]. Например, в [329] наблюдалось практически полное прекращение диффузии йода в углекислоте. Леонтович [330] показал, что для разбавленных растворов это явление обусловлено слабой зависимостью химического потенциала как от концентрации, так и от плотности. Теоретическое изучение [c.300]

Однако ранние работы по асимптотической теории отрыва и взаимодействия до работы [Нейланд В.Я. 1973] фактически рассматривали только докритические режимы. Возникло даже предположение о том, что свойство закритичности есть не физическое свойство течений, а следствие неточности описания явления при использовании интегральных уравнений пограничного слоя [Brown S.N. Stewartson К., 1969]. Однако в работах [Нейланд В. Я., 1973] и [Нейланд В.Я., 1974, 1987] развита асимптотическая теория двух- и трехмерных закритических течении и установлена глубокая аналогия между свойствами дозвуковых и сверхзвуковых течений невязкого газа, с одной стороны, и докритических и закритических пограничных слоев в сверхзвуковом внешнем потоке, с другой. При этом большой принципиальный интерес представляло описание транскритических течений, аналогичных режиму трансзвуковых скоростей в обычной газовой динамике. [c.252]

Большое влияние на подъемную силу и момент профиля оказывает упоминавшееся выше явление отрыва потока из-под скачков уплотнения, замыкаюш их сверхзвуковую зону. Подъемная сила и продольный момент профиля при закритических скоростях в некотором диапазоне чисел М< резко уменьшаются (в ряде случаев изменяют знак) образуется так называемая ложка . С дальнейшим ростом числа М < несущ,ие свойства профиля восстанавливаются. Эти явления были проанализированы и увязаны с получающейся в эксперименте картиной перемещения скачков и областей отрыва потока в работе Я. М. Серебрийского, В. Н. Арнольдова, М. В. Рыжковой и А. Я. Перельман (1954). [c.101]

Другой причиной возникновения нестационарного обтекания лопаток с нарушением осевой симметрии потока является вращающийся срыв устойчивая срывная зона (одна или несколько) вращается вместе с рабочим колесом с угловой скоростью (о = ю/й ( 2 — угловая скорость колеса). Образование вращающегося срыва связано с работой лопаток на закритических, срывных углах атаки в левой ветви характеристики. Теоретические и экспериментальные исследования этого весьма сложного явления и способов борьбы с ним проводились за рубежом Т, Юра и В, Ранни (1954) и др,, а в СССР Л. Е. Ольштейном (1952—1967), Г. С. Самойловичем (1959—1962), К. А. Ушаковым (1952—1962) и их сотрудниками, [c.848]

В закритической области при со- оо, — е, т. е. центр тяжести диска стремится совпасть с осью вращения оси или вала. Такое явление называется самоустанавливанием оси или вала в закритической области. [c.375]

В связи с указанными обстоятельствами теоретическое исследование пограничного слоя в закритическом дозвуковом и сверхзвуковом потоке, не заключающее учета обратного влияния скачков на пограничный слой, может часто представлять скорее качественный, чем количественный интерес и, в первую очередь, с точки зрения выяснения тенденций развития таких наиболее характерных для пограничного слоя явлений, как, например отрыв слоя, переход ламинарного слоя в турбулентный и др. С другой стороны, существуют, конечно, задачи сверхзвукового безотрывного н бесскачкового обтекания, где излагаемые ниже методы с успехом могут быть применены и для количественных оценок течений газа в пограничном слое. [c.847]

Теория. Впрыск жидкости в скоростной поток газа встречается в ряде устройств. В ракетной технике — это прямоструйная подача топлива в камеру сгорания двигателей [1, 2 и впрыск в закритическую часть сопел для управления вектором тяги [3]. В энергетических установках — это впрыск жидкости в конденсаторах смешивающего типа [4]. Впрыск в разгонно-конденсационных устройствах отличается тем, что первичным является парожидкостный поток с низким паросодержанием [5, 6]. Впрыск жидкости приводит к сложной структере потока. При этом происходит срыв пленки жидкости с поверхиости, смешивание потоков сопровождается ударными явлениями, впрыскиваемая струя вначале имеет нераспа-дающуюся часть, а затем происходит ее распыливание. Вид начального участка струи, профили скорости и давления в ней приведены на фиг. 1. Показано также поперечное сечение струи, которое по мере удаления от места впрыска принимает подковообразный вид. Вследствие взаимодействия с первичным потоком частицы в наружном слое имеют другую скорость, чем в ядре. Давление перед струей возрастает вследствие тормозящего действия ее на первичный поток. В области за струей происходит понижение давления, возникают обратные токи, способствующие интенсивному перемешиванию [7]. Под действием силы, вызываемой разностью давлений, струя искривляется. Траектория жидкости определяется также действием вязкостных касательных сил и наличием тепло- и массообмена. [c.25]

Следует отметить, что в закритической области, где температурный ход теплоемкости ср проходит через максимум, не было обнаружено максимума изохорной теплоемкости. Дело в том, что изохорные теплоемкости с ростом температуры в исследуемой области уменьшаются, однако это уменьшение не может продолжаться до весьма малых значений су, т. е. Су 0. Следовательно можно полагать, что теплоемкость су при более высоких температурах, в противополоншость другим термодинамическим свойствам, пройдет через минимум, а не через максимум. Подобное явление — прохождение изохорной теплоемкости через экстремумы при сверхкритических переходах — было впервые обнаружено для воды и водяного пара [3]. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...