Функция тепловая единицы массы

Выражение (6,3) показывает, что каждая единица массы жидкости как бы переносит с собой при своем движении энергию W 4- v /2. Тот факт, что здесь стоит тепловая функция w, а не просто внутренняя энергия е, имеет простой физический смысл. Подставив ш = е р/р, напишем полный поток энергии через замкнутую поверхность в виде [c.27]

При заданном начальном давлении тепловое сопротивление испарительного участка, а следовательно, и давление сухого пара на выходе из трубы (р) зависит, согласно (6-9"), только от плотности потока. Тем самым однозначно определяются величины г, i и о", входящие в формулу (6-10). Таким образом, расход тепла на испарение единицы массы жидкости, протекающей по каналу постоянного сечения, есть функция плотности потока и давления на входе в канал. [c.203]

Интенсивность упругих волн. Найдем выражение вектора Умова—Пойнтинга для случая упругих волн. Пусть плотность р и тепловая функция единицы массы h отклоняются от своих средних значений на р и Л. При этом р /Ро и Л /Ло —малые величины первого порядка. Допустим, что скорость v удовлетворяет условию v < . Кроме того, предположим, что процесс распространения упругой волны подчиняется закону постоянства энтропии (ds = 0). Подставим в выражение (VI.3.5) значение функции, соответствующей линейному приближению [c.169]

Заменяя дифференциал давления на конечное приращение и учитывая, что, по условию, ds = 0, найдем для тепловой функции единицы массы выражение [c.169]

Функция / относится только к неупорядоченной части молекулярного движения. Она зависит от скоростей невидимого теплового движения (U, V, W) и от внутренней энергии, приходящейся на единицу массы которые в об [c.42]

Функция распределения / относится только к неупорядоченной части молекулярного движения, зависит от скоростей теплового движения 7), и от внутренней энергии единицы массы /а с, которые в общем случае являются функцией координат и времени. [c.608]

Уравнение (2.9.28) совпадает с (2.9.2) и может быть получено из последнего с использованием термодинамических тождеств, а также уравнений непрерывности и движения. В нем е — внутренняя энергия, а w - тепловая функция единицы массы среды. Полагая, что плазма представляет собой смесь двух идеальных газов - электронного и ионного, определим давление уравнением состояния идеального газа [c.173]

Посмотрим сначала, как меняется количество выделившейся в камере тепловой энергии в зависимости от малого изменения пропорции между компонентами вблизи стехиометрического соотношения. Очевидно, при отсутствии диссоциации больше всего энергии па единицу массы топлива выделяется именно при полном сгорании, т. е. при а = 1. Изменение а иа Н=Аа, независимо от знака, приводит к снижению теплотворности. При малом отклонении а от единицы потеря в теплотворности будет пропорциональна квадрату (или четной степени) величины Да, как это и положено изменению любой функции вблизи точки экстремума. [c.221]

В случае, когда тепловые потери учитываются посредством коэффициента тепловых потерь %, отнесенного к полной энтальпии единицы массы продуктов сгорания, возможно использование полу-аналитических и эмпирических зависимостей, выражающих коэффициент X в функции от 1]), например, зависимости вида [43] [c.233]

Наконец, укажем, что тепловое расширение, возникающее при нагревании ферромагнетика, также должно сказываться на результатах измерений температурной зависимости самопроизвольной намагниченности. Пусть — самопроизвольная намагниченность вещества, отнесенная к единице массы, а.<т — относительный объем. Тогда, считая 4 функцией да и Г, имеем [c.153]

Плотность потока энергии g складывается из плотности гидродинамического потока энергии pv —[- где и — тепловая функция единицы массы среды, плотности потока электромагнитной энергии, выражаемой вектором Умова — Пойнтинга [ЕН], который в силу уравнения (1,9) равен [c.5]

Действительно, в уравнении Больцмана приравниваются две операции над функцией распределения молекул по тепловым скоростям. С помощью первой операции подсчитывается за единицу времени изменение функции по времени, координатам и скоростям. Если принять массы всех молекул равными, то это изменение можно записать так [c.37]

Имея в виду, что сумма 8 + р/р = еесть не что иное, как тепловая функция w единицы массы, находим [c.26]

Рассматривая другую молекулу с массой гп2 = [Х2гп, мы получили бы аналогичное распределение с Х2 вместо ц. Параметр е, энергия на единицу массы, входит во все распределения по скоростям независимо от массы выбранной молекулы это означает, что е представляет собой величину, которая принимает одно и то же значение для каждого из нескольких газов, находящихся в контакте друг с другом при тепловом равновесии. Иначе говоря, е должна быть функцией температуры смеси и может зависегь от средней массы т, но не от масс отдельных молекул. Из макроскопического уравнения состояния совершенного газа, которое будет рассмотрено ниже (разд. 8 гл. II), следует, что [c.44]

Пользуясь формулой (17), можно значительно упростить выражение закона сохранения энергии (16), если выразить отнесенную к единице массы внутреннюю энергию J T газа через так называемое теплосодержание (энтальпию) или, как еще иногда говорят, тепловую функцию i = J pT по (17) так [c.132]

Напомним еше одну термодинамическую функцию, а яме1нно, тепловую функцию, или энтальпию, приходяшуюся на единицу массы и равную по определению [c.488]

Наконец, необходимо уточнить изложенные выше рассуждения ещё и в следующем отношении. Строго говоря, в термодинамически неравновесной системе, каковой является жидкость при наличии в ней градиентов скорости и температуры, обычные определения термодинамических величин теряют смысл и должны быть уточнены. Подразумевавшиеся нами здесь определения заключаются прежде всего в том, что р, S и V определяются попрежнему р и ps есть масса и внутренняя энергия, заключённые в единице объёма, а v есть импульс единицы массы жидкости. Остальные же термодинамические величины определяются затем как те функции от р и е, которыми они являются в состоянии теплового равновесия. При этом, однако, энтропия s — s(s, р) уже не будет истинной термодинамической энтропией интеграл J psdV не будет, строго говоря, той величиной, которая должна возрастать со временем. Тем не менее, легко видеть, что при малых градиентах скорости и температуры в принятом нами здесь приближении s совпадает с истинной энтропией. [c.230]

Энтропия измеряется в единицах энергии, деленной на а бсолютную темлературу. Поток тепла Jq есть энергия, переносимая в единицу времени. Значит, для того чтобы выражение потока энтропии имело реальный смысл, нужно, Чтобы размерность тепловой силы X,, была 1/°К. Поток влаги /в есть масса влаги, переносимой в единицу времени. Но масса является тоже мО Сителем энергии. Эту энергию массы можно выразить через химический потенциал fx в виде интеграла [ dM. Следовательно, концентрационная сила должна быть функцией s.jT. [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...