Интенсивность импульса теплового

При работе смазочных материалов в глубоком вакууме энергия активации процессов их старения, как правило, равна или ниже таковой при работе смазок в атмосферных условиях. Например (см. табл. 6.3 и 6.4), для углеводородных масел коэффициенты В и, следовательно, энергии активации при трении ( тр) в вакууме и на воздухе составляют одну и ту же величину, а для остальных испытанных жидких смазочных материалов тр в вакууме за редкими исключениями ниже, чем на воздухе. Понижение тр при испытании в вакууме можно отнести за счет каталитического влияния ювенильной поверхности металла, более интенсивного воздействия тепловых импульсов в зоне трения, пониженной энергии активации процессов испарения, изменения характера трибохимических процессов и других факторов. [c.108]

Длительность тепловых импульсов практически мгновенна. Средняя температура детали при интенсивных режимах хонингования может достичь 200° С. [c.354]

Уменьшение запаздывания регулирующего воздействия является важным, но не единственным способом повышения качества регулирования. Для этой цели применяют также дополнительные внешние импульсы, реализующие в той или иной степени принцип компенсации возмущений, а также опережающие или скоростные импульсы из промежуточной точки. Повышение качества регулирования может быть достигнуто и путем стабилизации возмущений, так как точность поддержания температуры зависит не только от свойств системы регулирования, но и от вида и характера возмущений. В связи с этим важное значение имеет работа регулятора тепловой нагрузки, а для прямоточных котлов, кроме того, и работа регулятора питания. Чем интенсивнее подавляются нарушения топочного режима и чем точнее поддерживается соответствие между нагрузкой котла, с одной стороны, и подачей топлива и воды —с другой, тем меньше возмущения действуют на пароперегреватель и тем точнее поддерживается температура пара. [c.200]

В нервом опыте с отложениями толщина слоя окислов железа на нагревателе 1 (рис. 6.1) составляла 12,7 мкм. Увеличение числа импульсов счетчика Na наблюдалось при q = 665 кВт/м , р = 12,5 МПа, Гвх = == 238 °С. Если входная температура была Jbx = 121 °С, роста числа импульсов Na не происходило. В опыте с нагревателем 2 толщина отложений была примерно 28 мкм. Опыты проводились при двух нагрузках. Из рис. 6.1 видно, что активность Na в отложениях растет с увеличением времени эксперимента и тем сильнее, чем выше тепловая нагрузка. Особенно сильный рост наблюдался в первые полтора — два часа работы. Затем интенсивность накопления Na существенно уменьшалась. На [c.236]

Полученные зависимости позволяют произвести необходимые расчеты и построить рабочие графики для практического использования данного метода. К числу таких графиков можно отнести зависимости необходимых величин приращения энтропии от значений величин импульсов давления диаграммы зон допустимых и недопустимых значений импульсов давлений применительно к конкретным параметрам тепловыделяющих каналов зависимости тепловых нагрузок каналов от необходимых безопасных интенсивностей теплоподвода при различных расходах теплоносителя зависимости удельных тепловых нагрузок от тепловых нагрузок каналов и величин поверхностей теплообмена и ряд других необходимых зависимостей. [c.180]

Спектральный состав излучений ядерного источника является таким, что незащищенные композиционные материалы поглощают значительный объем попадающего на них потока энергии. В зависимости от толщины композита, термостойкости смолы и армирующего материала, входящих в его состав, количество и интенсивность поглощенной энергии, степень разрушения композиционного материала будет неодинаковой. Эксперименты, проведенные с использованием различных покрытий для отражения энергии ядерного излучения, свидетельствуют о разной степени повреждения материала [15]. Как правило, композиты, подвергаемые тепловому воздействию ядерного взрыва, должны иметь соответствующие покрытия для отражения тепловых импульсов и тем самым для предотвращения расслаивания. [c.291]

Проблема торможения быстрых трещин активным воздействием по команде датчиков, обнаруживших ее лавинообразный полет,— дело недалекого будущего. Уже сегодня в этом направлении ведутся интенсивные исследования. Во-первых, трещину можно останавливать тепловыми источниками оказывается, она, подобно мотыльку, летящему на свет, поворачивает в нагретую, а значит, более вязкую, область. Во-вторых, используя то свойство трещины, что вершина ее является концентратором не только механических напряжений, но п электрического тока, можно затормозить трещину импульсом тока. Дело в том, что последний вызывает разогрев и даже оплавление материала в окрестности вершины трещины. В-третьих, действуя на быструю трещину упругими волнами, можно заставить ее ветвиться, а каждое ветвление — это снижение скорости иногда па несколько километров в секунду, вплоть до полной остановки. В арсенале ученых мощные электрические н магнитные поля, другие более экзотические средства воздействия. Работа по спасению агонизирующей конструкции продолжается... [c.192]

Если в режиме периодически повторяющихся импульсов (кривая 2) за время между двумя соседними импульсами не успевает произойти выравнивания температуры по объему элемента, то к началу последующего импульса температурное поле (Гог, Гоз) будет определяться суперпозицией двух составляющих, соответствующих распределению источников тепла и релаксационному тепловому полю. Результирующее распределение температуры в этом случае будет зависеть от распределения плотности энергии накачки, теплопроводности среды и интенсивности теплообмена с окружающей средой. По мере поступления последующих импульсов накачки относительный вклад релаксационного поля становится все более значительным и установившееся поле температуры будет весьма сильно отличаться от распределения источников тепла. После поступления некоторого числа импульсов наступает квазистационарный тепловой режим, в котором в сходственные моменты времени каждого последующего цикла воспроизводится температурное поле. Температурные перепады в элементе при этом значительно превосходят перепады температуры, обусловленные неравномерностью накачки в режиме одиночных импульсов. [c.14]

Рис. 2.5. Изменение дисперсии флуктуации интенсивности при изобарном тепловом самовоздействии лазерного импульса в турбулентной атмосфере в зависимости от параметра нелинейности

Теплообмен поверхности нагрева с окружающей жидкостью в условиях пузырькового кипения отличается от теплообмена жидкости без кипения более высокими коэффициентами теплоотдачи. Особенностью процесса кипения жидкости является зарождение, рост и отрыв множества небольших по объему шаровых пузырьков и приток к месту образования пузырьков пара новых масс жидкости. При кипении жидкости в граничном слое у поверхности нагрева осуществляется пульсирующее перемещение множества паровых и водяных масс, которое целесообразно рассматривать как статистическое множество своеобразных носителей энергии, массы и импульса. Интенсивное перемещение этих носителей в граничном слое у поверхности нагрева при кипении жидкости способствует более быстрому переносу тепла по сравнению с молекулярным диффузионным переносом в граничном слое некипящей жидкости. Пульсационный конвективный перенос тепла множеством поступающих к поверхности нагрева жидких масс сопровождается молекулярным переносом тепла в граничном слое у поверхности нагрева и у поверхности оболочек мельчайших паровых пузырьков. При очень больших тепловых нагрузках поверхности нагрева количество растущих паровых [c.361]

Если можно определить распределение интенсивности как функцию периода обратной решетки и (или изменения импульса) и изменения частоты V (или энергии падающего излучения), то можно вычислить форму дисперсионной кривой. Это можно выполнить в случае дифракции нейтронов, поскольку энергия падающих тепловых нейтронов порядка 0,02 эВ, а волны тепловых колебаний в решетке имеют энергии такого же порядка. Изменение энергии падающих нейтронов достаточно велико и может быть определено с помощью рассеивающего кристалла при анализе распределения энергии (или волнового спектра) рассеянных нейтронов. Для [c.260]

Однако, учитывая вышеприведённый прогноз, подобное поведение зависимости интенсивности теплового импульса, соответствующего -линии, может свидетельствовать о том, что столь резкое падение числа тепловых фононов при достижении оптического резонанса на Д1-линии также связано и с процессом оптического охлаждения. [c.88]

В общем случае для однослойной системы можно подобрать такую форму импульса (например, с пологим фронтом), что нарастающий тепловой поток будет с той же интенсивностью отводиться от поверхности электрода эрозия электрода будет равна нулю. [c.61]

Основной технологический вариант точечной сварки — одноимпульсная сварка с постоянным давлением (табл. 6, п. 1), при котором после зажатия деталей усилием Р (не изменяемым в процессе сварки) включается ток в виде одного импульса длительностью св и происходит местный нагрев теплотой, выделяемой в контакте между деталями и в самих деталях. Плотность тока в центральном столбике металла диаметром с , (фиг. 10) обычно наибольшая он нагревается наиболее интенсивно. Особенно быстро нагреваются слои металла, прилегающие к контакту, сонротивление которого под действием силы Р быстро снижается почти до О (фиг. И, а—в) одпако тепло в близких к контакту слоях продолжает и после этого выделяться более интенсивно вследствие высокого удельного сопротивления ранее нагретого металла (контактное сопротивление создает концентратор теплоты). Нагрев центрального столбика сопровождается отводом теплоты в окружающий металл и в электроды. В результате наиболее интенсивно нагревается заштрихованное на фиг. 10 ядро точки. (Тепловые процессы при точечной сварке см. т. I, гл. II). Вначале здесь образуются общие зерна, начинается сварка в пластическом состоянии. При дальнейшем нагреве ядро точки расплавляется, образуя после охлаждения прочное соединение. Жидкий металл в ядре удерживается от вытекания (выплеска) кольцом пластичного металла диаметром к, сжатым силой Р. [c.285]

Рио. 4. Экспериментальная установка, испольвовавшаяоя автором и его коллегами в Колумбийском университете для изучения фотонного эха. Чтобы застраховаться от тепловых возбуждений, рубиновый кристалл охлаждался до 4,2 Кельвина (градусы Кельвина отсчитываются от абсолютного нуля. Кристалл был подвешен в основании сосуда Дьюара, наполненного жидким гелием. Рубиновый лазер охлаждался до 77° Кельвина с помощью другого сосуда Дьюара, содержащего жидкий азот. Стержень рубинового лазера установлен в одном из фокусов эллиптического резонатора, из которого откачан воздух. В другом фокусе находится импульсная лампа для оптической накачки рубинового стержня. Затвор — ячейка Керра — служит для создания коротких, интенсивных импульсов. Пара импульсов получается за счет прохождения света через разделитель луча. Он направляет отраженный свет вепосредственно на кристалл рубина, а проходящий — на оптическую линию задержки. Выйдя из линии задержки (примерно на 30- 400 миллиардных долей секунды позже), второй импульс также направляется на кристалл рубина. Поскольку выходящие из кристалла импульсы не параллельны, пару импульсов возбуждения можно задержать экраном, не пропуска- [c.146]

Применение электронно-лучевой обработки для модификации триботехнических свойств материалов имеет определенные преимущества по сравнению с другими видами обработки концентрированными потоками энергии. Главным образом это связано с достижением больщего сечения пучка, возможностью изменения глубины проникновения электронов, независимостью от оптических свойств поверхности обрабатываемого материала. Использование интенсивных импульсных электронных пучков [146-154] позволяет путем изменения параметров облучения энергии электронов , плотности энергии пучка 5, длительности импульса t- влиять на пространственное распределение выделенной энергии и динамику тепловых полей в приповерхностных слоях твердых тел. При этом формирование структуры и фазового состава материалов определяется совокупностью протекающих микро- и макропроцессов, отражающих соответственно прохождение электронов в веществе и рассеяние энергии. [c.252]

Характеристиками переноса количества движения и теплоты являются кинематическая вязкость v и температуропроводность а. Поэтому соотнощение толщин гидродинамического пограничного слоя и теплового пограничного слоя зависит только от значения числа Прандтля Рг = v/a. Очевидно, что чем больше число Рг, тем интенсивнее происходит перенос импульса движения в динамическом слое, тем больше поперечный градиент продольной составляющей скорости по сравнению с поперечным переносом теплоты. В этом случае толщина динамического слоя больше толщины теплового пограничного слоя. При малых значениях Рг тепловой слой может иметь толщину больщую, чем динамический пограничный слой. При значении Рг = 1 толщина слоев одинакова. Практически толщины слоев одинаковы лишь для газов, у которых Рг близок к единице. Значения Рг для некоторых рабочих тел [c.121]

В динамических расчетах элементов конструкций, подверженных действию теплового удара, существенное значение имеет не только силовой, но и температурный импульс той или иной продолжительности, интенсивности и формы. См. работу А. П. Спицнна Термоупругие колебания , опубликованную в приложении к работе [14]. [c.35]

С увеличением скорости резания (Vo и ) повышается интенсивность нагрева детали, так как с этим связано увеличение частоты тепловых импульсов. Чем больше продолжительность процесса, тем выше температура. Скорость возвратно-ностунательного движения хона (Ув, ) менее интенсивно влияет на нагрев детали, чем окружная скорость, поэтому рекомендуется применять низкое значение отношений VJV n- [c.352]

Сваривание деталей происходит при значительно меньших плотностях мощности, чем резка (см. рис. 65). Это объясняется тем, что при сварке необходимы только разогрев и плавление материала, т. е. необходимы плотности мощности, еще недостаточные для интенсивного испарения (10 —10 Вт/см ), при длительности импульса около 10 —10 с. Поскольку излучение лазера, сфокусированное на обрабатываемом материале, является поверхностным тепловым источником, то передача тепла в глубину свариваемых деталей осуществляется за счет теплопроводности и зона проплавления с течением времени при правильно подобранном режиме сварки изменяется. В случае недостаточных плотностей мощности имеет место непроплавление свариваемой зоны, а при наличии больших плотностей мощности наблюдаются испарение металла и образование лунок. [c.133]

Лазеры широко используются в химической спектроскопии, где их роль сводится не только к стимулированию химических реакций, но и к определению характера их протекания. Импульсные лазеры применяются для фотолиза веществ, в котором участвуют микросекупдные и наносекундпые импульсы. Однако использование пикосекундных импульсов позволяет повысить разрешение системы на трн-четыре порядка и открывает новые возможности для исследования фотофизических процессов. Большая мощность излучения лазера может быть вложена в малый объем твердого тела, жидкой или газовой среды, вызывая эффект пиролиза. Это может быть использовано в области микроскопических исследований, а также для ускорения специфических реакций и других целей. При определенных условиях лазеры могут служить для возбуждения определенной степени свободы в потенциально реактивных молекулах, приводя их таким образом к селективно возбужденной химической реакции. Этот метод может быть использован для исследований реакций при воздействии на них тепловым источником. Новым применением лазеров в химии является фотохимическое разделение изотопов, при котором используются такие положительные моменты, как высокая интенсивность, узкая полоса излучения и возможность настройки лазера на определенную длину волны. Облучая систему атомов или молекул, среди которых имеются изотопные элементы с несколько смещенной линией поглощения, можно возбудить их селективно и известным способом отделить от общей системы. Таким образом удалось разделить изотопы водорода (дейтерия), бора, азота, кальция, титана, брома, бария, урана и т. д. [238]. [c.222]

В поле мощного оптич. излучения в результате од-новрем. протекания процессов дифракции света на УЗ и генерации УЗ-волн вследствие электрострикции происходит усиление светом УЗ-волны, В частности, при распространении в среде интенсивного лазерного излучения наблюдается т, н, вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна, при к-ром происходит усиление лазерным излучением тепловых акустич. шумов, сопровождающееся нарастанием интенсивности рассеянного света. К оптоакустич. эффектам относится также генерация акустич. колебаний периодически повторяющимися световыми импульсами, к-рая обусловлена переменными механич. напряжениями, возникающими в результате теплового расширения при периодич. локальном нагревании среды светом. [c.46]

При сильном возбуждении смещения атомов не малы, и описывающие их ур-ния становятся нелинейными. В таких условиях возможны движения, существенно отличающиеся от гармонич. колебаний. Импульсная макроскопич. нагрузка вызывает в кристалле ударную волну. Импу.льсный нагрев может создать тепловой соли-топ — особый тип коллективного локализованного возбуждения, способного перемещаться с большой скоростью по кристаллу. Если же интенсивное внеш. воз-де11ствие сосредоточено на одном атоме (напр., удар быстрой частицы по поверхности кристалла), то сообщённый крайнему атому импульс может передаваться па большие расст0Я11ИЯ вдоль плотпо упакованного [c.619]

Здесь п (й) = [ехр(йц>/АГ) т. н. структурная амплитуда G q,Q)— [рех(9)/> М]ехр —И ) определяет зависимость интенсивности рассеяния от величины передаваемого импульса О и его ориентации относительно вектора поляризации исследуемого фонона М — массы атомов, 0) — тепловой Дебая — Уоллера фактор). Спектральная интенсивность когерентного Н. р. н. определяется вторым сомножителем в (б), где д) — затухание (величина, обратная времени жизни) фонона. Для слабозатухающвх фононов [Г ( ) <К а) , (17)] интенсивность рассеяния имеет два острых максимума при 0) = (01(4 ) с полушириной пиков 2Г (9). Температурная зависимость Н. р. н. с возбуждением фонона в кристалле [со ш- (д) > 0] или поглощением его [ш = = — х (д) < 0] определяется множителями 1 п(1) (9) [c.344]

Измерение интенсивности теплового шума путем счета за определенный интервал времени количества импульсов напряжения, амплитуды которых превышают заданное заранее ограничивающее напряжение ор, реализовано в работе А. Д. Бродского. Возможность практического осуществления измерения температуры методом а.мплитудноп дискриминации и счета шумовых импульсов иллюстрируется рис. 2.3, [c.21]

Уже в первые годы после открытия лазера такие замечательные свойства его излучения, как исключительно высокие когерентность, направленность и интенсивность излучения, получение значительных плотностей энергии как в непрерывном, так и импульсном режимах, привлекли внимание не только научных работников, занимающихся разработкой и исследованием лазеров, но и инженерно-технического персонала с точки зрения широкого применения лазеров для практических целей в науке и lex нике. Это явилось одной из причин того, что с начала своего возникновения лазерная техника развивалась исключительно высокими темпами. За несколько лет своего существования она достигла весьма высокого уровня развития. С момента создания первого генератора электромагнитных волн основанного на использовании вынужденного излучения активных молекул, предложенного Н. Г. Басовым и А. М. Прохоровым, открылась возможность создания подобных генераторов в широком диапазоне длин волн, включающих в себя всю видимую часть спектра. Впоследствии усилиями ученых различных стран мира было создано весьма большое число различных типов лазеров, работа" ющих в диапазоне от рентгеновской части спектра до длин волн принадлежащих СВЧ диапазону, т. е, включающих всю инфракрасную часть спектра. В настоящее время существует большое число различных типов лазеров, в качестве рабочих тел в которых используются вещества, находящиеся во всех видах агрегатного состояния (твердом, жидком и газообразном). В различных типах лазеров при этом применяются и различные методы накачки оптическая, электрическая, химическая, тепловая и др. Различаются лазеры и по режиму работы, помимо обычных (непрерывного и импульсного) режимов лазеры работают также и в специфических режимах (гигантских импульсов и синхронизации мод). [c.3]

Числовые результаты получены для оболочки с относительными геометрическими параметрами L = 2, h = h2 = 0,02, /13 = = 0,1. Все линейные геометрические величины отнесены к радиусу срединной поверхности заполнителя. В качестве материалов слоев принимались сплав Д16Т и фторопласт (см. 1.11). На всех рисунках, кроме особо оговоренных, фигурирует время, измеряемое в относительных единицах t = Г /Pq/PQ /R, где т — реальное время в секундах Pq = 10 МПа pQ = 100кг/м . Величина интенсивности теплового потока принималась = 5 10 Вт/м , амплитуда импульса давления А = Ъ МПа. [c.493]

Первая модель рассматривает распространение непрерывного излучения или длинного импульса СОг-лазера с интенсивностью 10 —10 Вт-см-2 [1, 10, 23, 36] в капельных средах при широкой вариации размеров частиц. Существенной стороной модели является представление о пороге взрыва капель. Здесь порог взрыва определен по мгновенной интенсивности. Физически это возможно при умеренных энерговыделениях в капле, когда в балансе энергии участвует отток тепла за счет поверхностного испарения, происходит перераспределение источников тепла за счет теплопроводности и термокапиллярной конвекции внутри капли [21, 49]. Последний фактор выравнивает неоднородности тепловых источников и делает возможным использование соотношений, полученных для изотропно поглоп аюш их капель (ао<1) на случай крупных частиц ао Х). Данный тип взрыва характеризуется малой степенью взрывного испарения (Хвз 0,1). В модели вводится понятие критического радиуса капли акр такого, что капли с аСйкр не разрушаются, а капли с а>акр взрываются. Таким образом, в результате взрыва капли с ао>акр сформируется спектр осколков с радиусами <3к<акр. Ясно, что данная модель не описывает длительности временного интервала разрушения. В [23] установлены аппроксимационные зависимости для пороговой интенсивности и кр. [c.129]

Сущность метода состоит в том, что при фокусировке в атмосфере мощного лазерного импульса осуществляется высокотемпературный нагрев и испарение вещества, а также низкопороговый оптический пробой, сопровождаемый развитием плазменных образований вокруг частиц. Наличие свободных высокотемпературных электронов в плазме приводит к возбуждению атомов и молекул за счет неупругих столкновений в парах, вызывая их интенсивное свечение. Причем энергетика линий эмиссионного спектра при оптическом пробое существенно выше, чем тепловое [c.194]

Букатый В. И., Копыт и н Ю. Д., Хмелевцов С. С. Тепловое самовоздсйствие интенсивных световых импульсов при распространении в твердом аэрозоле.— В кн. II Всесоюзный симпозиум по распространению лазерного излучения в атмосфере. Тезисы докл. Томск, 1973, с. 328—330. [c.244]

При импульсном нейтрон-нейтронном каротаже (ИННК) пзмеряется зависимость интенсивности тепловых нейтронов в породе от времени, прошедшего после прохождения импульса быстрых нейтронов источника. Регистрируемая интенсивность нейтронов сильно зависит от времени жизни тепловых нейтронов в породе. А эта величина в свою очередь связана с минерализацией пласта. Используя ИННК, удалось получить десятикратное различие в показаниях счетчика при переходе от нефти к воде в районах с высокой минерализацией воды [c.205]

Основным физическим механизмом, определяющим значение п.2 в стеклах, является нелинейная электронная поляризуемость [107]. Она обусловлена оптически наведенной деформацией электронных оболочек атомов и имеет короткое характеристическое время установления порядка 10-1 с. Электронная поляризуемость вносит доминирующий вклад в общее значение п.2 стекол — 80—85 % для импульсов света короче 10- —10- с. Из других механизмов, при определенных условиях также вносящих вклад в значение Лг стекол, отметим электрострикцию, тепловую нелинейность, а также ориентационную (керровскую) и ядерную поляризуемости. Изменение 2 под действием электрострикции связано с изменением плотности среды под влиянием давления, возникающего в интенсивной световой волне и пропорционального Е . Скорость этих изменений определяется скоростью распространения звука в среде, т. е. временами порядка 10 —10 с для /л О, 1—1 см. [c.50]

При расчетах для однородной цепочки по схеме (7,17) структура фронта принимает вид, аналогичный полученному в работах [15] и [18] с limas = 2up. При изменении тппа граничных условий, т. е. при переходе к схеме (7,18), основные детали структуры сохраняются, что хорошо видно из рис, 7.1, 7,2, Однако расхождение соседних импульсов оказывается большим для схемы (7,18), при этом амплитуда импульсов остается практически неизменной. Это означает, что атом за одно и то же время переносит меньшее количество энергии, что хорошо видно из сравнения величин Цц (табл, 7.1), Так значение tiiso, зоо при изменении граничного условия увеличилось на 20 % для потенциала Джонсона. Для более жесткого потенциала Морзе эти изменения составили приблизительно 10%. Из сравнения величин т] 5о, зоо и t]i5o, 400 можно сделать вывод, что величина переносимой за время Ат энергии падает с увеличением номера атома (см. табл. 7.1). Эта энергия переходит в энергию тепловых колебаний атомов (происходит диссипация энергии ударной волны). Как и следовало ожидать, более интенсивно процесс идет в случае использования граничных условий [c.214]

Таким образом, увеличение продолжительности существования дуги при нагревании катода до температуры кипения является результатом наложения двух эффектов. Одним из них служит уменьшение скорости оттока тепловой энергии из области катодного пятна, а другим — увеличение вероятности восстановления дуги из ее переходной формы. Как показывает аналогичное увеличение вероятности восстановлевия дуги в присутствии газовой среды, его следует связать с повышенным давлением ртутного пара у поверхности кипящего катода и происходящим поэтому увеличением интенсивности ионизационного процесса в катодной области дуги, признаком чего служит также сглаженная форма импульсов напряжения. [c.137]

Тепловые процессы в электродах. Электрическая дуга в условиях электроимпульсной обработки является высококонцентрированным преобразователем электрической энергии в тепловую. Действительно, объемная концентрация мощности в этом преобразователе достигает 300 квт1мм , а энергия — до 30 ООО дж/мм . Так как в основе процесса съема лежат тепловые воздействия на обрабатываемую заготовку, следует ожидать, что скорость съема металла с нее и эрозионная стойкость инструмента (или, другими словами, интенсивность полезного съема металла с одного электрода и вредного — с другого), характер механизма эвакуации, удельный расход энергии и выходные технологические характеристики зависят от теплофизических параметров процесса (теплопроводности, теплоемкости, температуры и теплоты плавления и испарения, удельного веса и удельного электросопротивления материалов электродов, вида среды, в которой размещены электроды, и ее физико-механических характеристик), а также от продолжительности, амплитуды, скважности и частоты импульсов, зазора между электродами, условий эвакуации продуктов эрозии и ряда других факторов. [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...