Характеристические времена

Характеристическое время т может быть названо также временем релаксации. [c.376]

Из приведенных выще рассуждений характеристическое время определяется с точностью до некоторого числового множителя. Если обозначить указанный числовой множитель через 1/ш , то выражение для т примет вид [c.376]

Комбинацией параметров А, V, р, имеющей размерность времени, является величина A /v. Из этого следует, что характеристическое время т пропорционально A /v, а так как коэффициент пропорциональности должен иметь примерно то же значение, что и для пластины, т. е. равняться 3, то [c.388]

Из ЭТОГО следует, что характеристическое время т, пропорциональное отношению координаты к соответствующей компоненте скорости, [c.410]

Ро, р — плотность воды и материала оболочки соответственно б — толщина материала слоя с,, — скорость звука в воде 0 — характеристическое время, определяемое для зарядов ВВ по известным зависимостям [4]. [c.52]

Характеристическая скорость 15, 18 Характеристическое время реакции 21 [c.290]

Например, изучая влияние запаса потенциальной энергии системы W и размеров тела на скорость разрушения идеально хрупкого материала, удобно искать характеристическое время разрушения в форме т = Т (1 , I, Е, М), где М — масса тела dim тИ - 1-ЮТ dim W LG. [c.235]

Этот вопрос можно рассмотреть на примере указанного выше раствора нафтената алюминия. Скорость деформирования была равна 6,2 сек" -. Первый максимум отвечал деформации y =7-10 %, второй y = 7,6-10 %. Выход на установившийся режим течения достигался при деформации 2,5-Ю %. Кривые кинетики релаксации, полученные при различных значениях деформаций и представленные в виде зависимости lg(a/a ,) от времени, при значениях а/ао<0,1 могут быть аппроксимированы прямыми. Их угловые коэффициенты 0о, можно рассматривать как характеристические времена релаксации. Они отсчитывались в направлении отрицательных значений Ig ( t/ Tq). Оказалось, что оцениваемые этими угловыми коэффициентами характерные времени релаксации с увеличением деформаций до, примерно, 10 % увеличиваются, затем стабилизируются и только при деформациях, превышающих деформации, отвечающие второму максимуму, начинают резко уменьшаться, достигая постоянного значения на установившемся режиме течения. [c.115]

При учете передачи энергии неупругими соударениями молекул необходимо ввести две новые величины в выражения, полученные при пренебрежении неупругими соударениями молекул характеристическое время, требующееся для установления равновесия между энергией поступательных и внутренних степеней свободы (время релаксации), и поправку для коэффициента диффузии на резонансный обмен внутренней энергией (что наиболее важно для полярных газов). [c.68]

Вместе с тем были выявлены некоторые важные особенности процесса плавления малых частиц. Наиболее интересен эффект задержки плавления, первоначально обнаруженный у частиц Bi размером 15—60 нм [621, 622]. Эффект состоит в том, что если группа частиц приблизительно равного размера выдерживается при температуре вблизи точки плавления массивного кристалла, то число частиц, остающихся твердыми, экспоненциально спадает со временем, хотя реальный процесс плавления каждой частицы, согласно данным киносъемки, протекает очень быстро за время 0,04 с. Характеристическое время т задержки плавления, при котором экспонента уменьшается в 2,71 раза, варьировалось от нескольких минут до примерно одного часа без существенной корреляции с размером и формой частиц. В частности, у тонких пластинок, имеющих протяженные грани (0001 , задержка плавления была столь значительна, что позволяла перегреть их на 7° выше точки плавления массивного кристалла при нормальной скорости нагревания, равной нескольким градусам в минуту. Автор работы [622] приписал необычное поведение частиц Bi существованию барьера для зарождения жидкой фазы на их поверхности. Однако задержка плавления отсутствовала у частиц РЬ [622, 625]. [c.212]

Отметим, что при многоступенчатом процессе затухания отдельные характеристические времена, вообще говоря, нельзя выделить. Возможны даже сдвиги фазы, превышающие я/2. Нужно быть осторожным и сложные люминесцентные полосы, которым может соответствовать разное время жизни, изучать отдельно, соответствующим образом фильтруя излучение. Частотой модуляции, или разностной частотой между оптическими модами источника, определяется наибольшее время жизни люминесценции, которое можно измерить изложенным выше методом. Этот предел можно увеличивать, пользуясь более длинными лазерами (которым соответствует более низкая частота модуляции). Можно также применять внешнюю модуляцию луча света. Минимальное время жизни, которое можно измерить, определяется тем, насколько точно устанавливается нуль интерферометра при условии, что в процессе измерения лучи не могут перемещаться по поверхности фотоприемника. Необходимо также производить компенсацию толщины фильтров. Такой метод позволяет устанавливать нуль с точностью до 10" длины волны модуляции, что соответствует времени затухания около 10 сек. [c.295]

Кроме того, характеристическое время, за которое в малой системе достигается квазистационарное и квазилинейное температурное распределение, равно В нашем эксперименте нас глав [c.84]

Приведенная выше теория справедлива в случае, если характеристическое время Тс установления равно- [c.29]

Ориентационный эффект Керра наиболее значителен для сред, состоящих из анизотропных молекул, например, жидкостей. Для лазерных стекол его влияние мало. Ядерная поляризуемость стекол также уступает по вкладу в Пг электронной поляризуемости. Ядерная поляризуемость связана с изменением положения ядер атомов под влиянием поля световой волны. Характеристическое время этого процесса соответствует времени колебательной или вращательной релаксации (Ю" —с). [c.51]

Коэффициент а зависит от доли установившегося потока д/д , достигнутого за характеристическое время [c.47]

Характеристическое время, соответствующее переносу вещества, составляющему 63% от установившегося потока, называется периодом запаздывания 0 и соответствует точке пересечения зависимости (2.46) с осью времени. [c.47]

По величине объемного электрического сопротивления можно оценить коэффициент диффузии. Так, в работе [52] по резкому падению объемного электрического сопротивления при сорбционных испытаниях определялось время до встречи фронтов диффузии, что позволяло вычислить коэффициент диффузии по формуле (2.47) при этом коэффициент а принимался равным двум, а за характеристическое время принималось время до встречи фронтов диффузии, соответствующее резкому падению объемного электрического сопротивления. Аналогичный прием использовался в работе [53] для определения времени достижения диффундирующей средой поверхности образца. [c.64]

Как известно, в классической гидродинамике уравнения состояния для обычных жидкостей записываются в предположении, что> ее состояние полностью определяется значением любых двух параметров. Мы уже указывали, что это предположение пе выполняется, когда частицы существуют в различных энергетических состояниях в действительности же частицы текучей среды могут иметь или различно возбужденные внутренние степени свободы, или оказаться в различных энергетических условиях по отношению к соседним частицам. В таких случаях для каждого набора независимых термодинамических переменных можно рассмотреть распределение частиц но разрешенным энергетическим состояниям. Если изменяются переменные состояния, то частицы должны перейти от одного равновесного распределения к другому, для чего необходимо время. Характеристическое время (время релаксации т) вводится как время, необходимое для уменьшения отклонения от равновесного состояния в е раз по отношению к его первоначальному значению. [c.175]

Таким образом, за характеристическое время Т отклонение n i) от равновесного значения По уменьшается в е раз. [c.268]

Быстрые электронные состояния (БС). Эта группа состояний располагается в частично разупорядоченном слое самого полупроводника — рис.6.7. Поэтому она находится в хорошем электрическом контакте с его разрешенными зонами характеристические времена обмена зарядами составляют при комнатной температуре X/J = 10" -10 с. БС в значительной мере определяют параметры эле- [c.198]

Большинство резиноподобных материалов проявляет вязкоупругие свойства. Эти материалы обладают теми или иными наследственными характеристическими временами. Наиболее малые характеристические времена имеют порядок масштаба молекулярного времени. Это обычно намного меньше т, наименьшего макроскопического времени, которое представляет для нас интерес. Более Длительные характеристические времена имеют масштаб макроскопического порядка и служат объяснением так называемого явления релаксации . Для физика ударная волна представляет собой область, где происходит более или менее быстрое изменение состояния в макроскопическом масштабе. Такую волну можно представить в идеализированном виде как поверхность разрыва на макроскопическом уровне лишь в том случае, когда все характеристические времена материала можно отнести к двум группам к первой —времена величиной, много меньшей т, ко второй — порядка т и больше. Пока мы рассматриваем разрывное изменение состояния при [c.133]

Для расчета расстояния от точки сбрасывания до цели нужно на земле, еще до полета, знать заданную высоту бомбометания и воздушную скорость самолета, при которой будет производиться бомбометание. Тогда по данным 0 (характеристическое время падения подвешенных бомб), V и Н находятся в таблицах Г и Д (линейная величина отставания бомбы). [c.54]

Процессы, которые мы описали, относятся к двум крайним случаям и дают лишь качественное представление о различных стадиях, предшествующих воспламенению. С количественной точки зрения трудно установить время, потребное для каждого процесса. Тем не менее, можно определить характеристические времена для некоторых частичных или полных процессов или характеристические объемы, потребные для обеспечения полного сгорания. [c.396]

В предыдущих уравнениях К, К и К" — константы. Однако при определении минимального объема камеры сгорания нужно учитывать характеристические времена х и trg в соответствии с уравнением, которое приведено ниже [c.400]

Здесь Т — период пульсаций несущей среды, некорректно определенный по средней скорости этой среды, в то время как пульсационная скорость обычно на порядок меньше осреднениой (v < v). Величина т а — характеристическое время, оцененное по уравнению движения частицы без гравитационого члена по неверному соотношению dv X (Ит—у)/т а- [c.201]

В общем случае входной сигнал / (jr, у, t) является нестационарным. Если характеристическое время анализа такого сигнала соизмеримо с постоянной времени приемника излучетя или каких-либо систем электронного тракта ОЭП, в рассмотрение вводится импульсный отклик в виде функции, инвариантной и к временному сдвигу h(x, у, х, у, /-/). Тогда модельное представление анализатора изображения [c.62]

Реакции кулоновского возбуждения (см. п. 1) имеют ограниченную область применимости, поскольку с их помощью удается переводить ядра лишь в низшие возбужденные состояния. Однако эти реакции интересны, в частности, тем, что с их помощью можно измерять внутренний квадрупольный момент Qo ядра (см. гл. II, 7). Для пояснения рассмотрим простейший случай несферичных четно-четных ядер, у которых в основном состоянии спин равен нулю. Несферичное ядро обладает внутренним квадрупольным моментом. Однако, если спин этого ядра равен нулю, то за счет квантовых флуктуаций ориентация этого момента хаотически меняется. Поэтому, если время измерения велико по сравнению с частотой флуктуаций момента, то происходит усреднение по этим флуктуациям, так что и измеряемый момент (это и есть внешний квадрупольный момент Q) оказывается равным нулю. При кулоновском же возбуждении пролетающая частица эффективно действует на квадрупольный момент ядра в течение короткого промежутка времени, за который полное усреднение по хаотическим ориентациям произойти не успевает. Действительно, частота со хаотических флуктуаций ориентации квадрупольного момента имеет порядок Е/Н, где — энергия первого вращательного уровня ядра. Положив Е = = 20 кэВ, получим, что соответствующее характеристическое время [c.165]

Движ щей силой образования диссипативных структур в физикохимических системах, юг т быть градиенты температур, давлений, химических или электрохимических потенциалов, внешних электрических и магнитных полей. Например, когда начинается процесс кристаллизации в переохлажденном расплаве на зародыше, то энергия системы изменяется в двух противоположных направленттях увеличивается за счет образования новой поверхности раздела, т е. за счет поверхностного натяжения, и уменьшается за счет вьщеления теплоты кристаллизации. Оба эти працесса нелинейны, и если их характеристические времена оказываются близкими друг к другу, то возникают благоприятные условия для взаимосогласованного поведения частей системы и образования в ней упорядоченных диссипативных структур при кристаллизации [c.167]

Малое характеристическое время диф фузии по сравнению с временел фотоокисления Неоднородное фотоокисление и неравномерное распределение добавок Неполярный [c.381]

Основным физическим механизмом, определяющим значение п.2 в стеклах, является нелинейная электронная поляризуемость [107]. Она обусловлена оптически наведенной деформацией электронных оболочек атомов и имеет короткое характеристическое время установления порядка 10-1 с. Электронная поляризуемость вносит доминирующий вклад в общее значение п.2 стекол — 80—85 % для импульсов света короче 10- —10- с. Из других механизмов, при определенных условиях также вносящих вклад в значение Лг стекол, отметим электрострикцию, тепловую нелинейность, а также ориентационную (керровскую) и ядерную поляризуемости. Изменение 2 под действием электрострикции связано с изменением плотности среды под влиянием давления, возникающего в интенсивной световой волне и пропорционального Е . Скорость этих изменений определяется скоростью распространения звука в среде, т. е. временами порядка 10 —10 с для /л О, 1—1 см. [c.50]

Так, при анализе процессов изнашивания сОд будет характеризовать начальный зазор, необходимый для обеспечения относительной скорости перемещения, со р — критический износ, при достижении которого механизм или станок должен выводиться в ремонт, ttig — среднюю скорость изнашивания сопряженных поверхностей (среднюю скорость нарастания зазора), — разброс скорости изнашивания, определяемый различием условий смазки и защиты от стружки, величиной контактных усилий, качеством обработки и материалом трущихся контактных поверхностей и т. д. Тогда величина / х) представляет собой плотность вероятности распределения длительности межремонтных периодов. Типовая кривая а-распределения, показанная на рис. 14 показывает ряд характерных точек — время начала массовых отказов эта величина имеет особое значение, например, при анализе работы режущего инструмента, именно на эту величину настраиваются счетчики обработанных деталей (тулметры) при планово-предупредительной смене инструмента — мода случайной величины, момент времени, при котором вероятность выхода из строя наибольшая 0 — характеристическое время, срок выхода из строя при средней скорости изменения параметра. [c.39]

Медленные электронные состояния межфазной границы (МСГ). Эта фуппа состояний наиболее типична для реальных поверхностей полупроводников, находящихся в контакте с атмосферой. В присутствии адсорбированных молекул концентрация МСГ может достигать 10 —10 см , что на несколько порядков выше концентрации быстрых состояний (БС). При отсутствии заметного заряда в окисной пленке заряд МСГ часто определяет суммарный заряд поверхности Qs- Как уже упоминалось в п.2.4.2, характеристическое время релаксации заряда в МСГ колеблется от секунд до часов и сильно зависит от природы и концентрации адсорбированных молекул. Многочисленные эксперименты по заряжению различных полупроводников при адсорбции широкого круга донорных и акцепторных молекул показывают, что по крайней мере значительная часть МСГ имеет адсорбционное происхождение (АПЭС). [c.192]

В общем случае величина апогл включает в себя любые виды потерь и каждый из них дает свой вклад в характеристическое время резонатора, поэтому (4.21) можно переписать в виде [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...