Возраст нейтронов

Аналогичным способом может быть измерен возраст нейтронов и для более сложных сред, например уран-водных решеток (рис. 116). Измерения показали, что т растет с уменьшением относительного содержания воды в решетке и зависит от диаметра блоков. Экспериментальное значение т для решеток является одним из основных параметров, знание которого необходимо при проектировании ядерного реактора. [c.311]

В этой же работе была получена оценка возраста нейтронов Ат при их замедлении в воде от резонансной энергии индия (1,46 эв) до тепловой энергии (0,025 эв) [c.314]

Знание величины Ат позволяет определить возраст нейтронов деления в воде до тепловой энергии [c.314]

Возраст нейтрона — размерность L , единица — квад ратный метр (т м ). [c.18]

Возраст нейтронов для некоторых замедлителей [Й] [c.1138]

В табл. 41.12, 41.13 приведены значения возраста нейтронов от источника со спектром деления при их замедлении до резонансной энергии 1п (1,46 эВ) и значения т для некоторых замедлителей. [c.1138]

Важнейшей характеристикой процесса замедления является длина замедления, обозначаемая через ]/т. Величина т носит не соответствующее ее размерности название возраста нейтронов. Смысл этой величины состоит в том, что [c.547]

Значения возраста нейтронов в графите, вычисленные по формуле (4) и измеренные в [5], равны соответственно 310,6 и [c.295]

Для расчёта тепловых Я. р. многогрупповой подход оказывается громоздким и затруднительным. Можно использовать более простой диффузионно-возрастной метод, в к-ром рассматриваются всего две группы нейтронов замедляющиеся и тепловые. Распространение замедляющихся нейтронов описывается теорией возраста нейтронов. При этом считается, что энергия нейтронов в процессе упругого замедления изменяется непрерывно (что неприменимо а случае наиб, сильных замедлителей, содержащих водород и дейтерий). Из рассмотрения баланса нейтронов в процессе непрерывного замедления следует [c.682]

Возраст нейтронов квадратный метр м - [c.102]

Так как х Е) пропорционально среднему квадрату расстояния, проходимого нейтроном до достижения им энергии Е, то X может быть названо возрастом нейтрона. [c.305]

Возраст нейтронов т. Дифференциальное уравнение теории замедления в среде без поглощения (уравнение возраста Ферми) имеет вид [c.925]

Время замедления нейтронов. Время t, в течение которого нейтрон с начальной энергией замедляется до Е , называют временем замедления, или хронологическим возрастом нейтронов [c.925]

Возраст нейтронов т равен 1/6 среднего квадрата смещения нейтрона (по прямой) при замедлении от энер- [c.925]

В течение многих лет экспериментальные данные по нейтронным сечениям были недостаточно точными для непосредственного использования их в реакторных расчетах. Поэтому значения сечений подгонялись, обычно в многогрупповом виде, таким образом, чтобы получить согласие между расчетными данными и результатами измерения некоторых интегральных характеристик, например, возраста нейтронов до тепловой энергии и критических масс, полученных из критических (или экспоненциальных ) экспериментов. Однако в настоящее время имеется несколько библиотек оцененных ядерных данных [24], которые вместе с надежными расчетными методами позволяют получать достоверные результаты. [c.155]

Здесь величина т имеет размерность площади и носит не соответствующее ее размерности название возраста нейтронов ). [c.262]

Здесь М — так называемая длина миграции М — площадь миграции). Очевидно, что площадь миграции равняется сумме возраста нейтронов и площади диффузии. [c.262]

Отметим, что при энергиях нейтронов ниже 9 Мэе погрешность формулы (9.6) не превышает 12%, но при >9 Мэе она довольно значительна погрешность возрастает с увеличением Энергии и при =14 Мэе составляет более 70%. [c.14]

Воздействие интенсивных потоков нейтронов на материал корпуса и других конструкций реактора приводит к их структурным изменениям, что вызывает изменение их физико-механических свойств. Наиболее опасен переход облученного материала стального корпуса, несущего давление, из вязкого состояния в хрупкое, характеризующееся небольшой энергией разрушения. Состояние хладноломкости корпусных сталей наступает в области температур ниже критической температуры хладноломкости 7хл. Величина этой температуры возрастает при облучении. [c.69]

Наряду с заряженными частицами возникновению у-квантов внутри защиты способствуют также нейтроны. Это происходит при неупругом рассеянии нейтронов в результате (п, у)-реакций и, как правило, при (п, х)-реакциях с испусканием заряженных частиц X. Скорость протекания этих реакций в единице объема защиты определяется произведением ФиЕ, в котором Ф — плотность потока нейтронов, а 2 — макроскопическое се чение соответствующей реакции. Произведение Фц2 называется также плотностью столкновений. Для определения плотности столкновений необходимо найти пространственное распределение нейтронов в защите. При этом целесообразно использовать многогрупповой метод расчета, основы которого изложены в гл. IV. Если задана плотность тока нейтронов различных энергий на поверхности активной зоны и защита является однородной средой, то можно успешно использовать теорию возраста. [c.112]

При этом неточность представления (рг) формулой (11.20) в интервале г 0,5—30 см не превышает 8%. Решая задачу по определению энерговыделения в защите ядерного реактора, следует иметь в виду, что в первых слоях защиты наибольший вклад в энерговыделение дают у-кванты, излучаемые из реактора. В последующих слоях возрастает роль вторичных у-квантов, возникающих непосредственно в самой защите в результате поглощения нейтронов. В работе [4] приведены результаты расчета плотности захвата нейтронов (сопровождающегося испусканием у-квантов) в стальных пластинах различной толщины, расположенных в воде на расстоянии 60 см от поверхности активной зоны реактора. Результаты этих расчетов представлены на рис. 11.6. Из рисунка видно, что величина плотности [c.119]

Если производство твэлов основано на регенерации ранее облученного ядерного горючего, то уровни у- и нейтронного излучений значительно возрастают, что естественно вызывает необходимость в тяжелой защите. [c.227]

Из анализа результатов по выходу каскадных частиц можно заметить, что для низких энергий выход нуклонов с увеличением атомного номера элемента уменьшается. С повышением энергии выход нуклонов увеличивается при энергиях порядка 1 Гэе и более начинает увеличиваться выход и с повышением атомного номера ядра-мишени. С увеличением энергии и атомного номера ядра-мишени возрастает относительная часть нейтронов в общем выходе нуклонов. [c.246]

Из анализа полученных данных следует, что с увеличением г процентный вклад нейтронов (отнощение числа нейтронов к числу нуклонов и пионов) возрастает. На больших глубинах от 50 до 70% всех частиц составляют нейтроны (рис. 15.13). [c.259]

В среднем (во времени) заряд элементарной частицы распределен по всей частице. Во всяком деликатном опыте, который сам по себе не разрывает частицу, измеримыми являются только средние значения величины, поскольку измерения не могут быть мгновенными. (Здесь опять именно квантовая механика ограничивает нащи возможности описания строения элементарной частицы.) Экспериментальные данные по распределению заряда для протона, нейтрона и электрона доставляют веское доказательство точечного характера заряда электрона, по крайней мере с точностью до 10- см, тогда как протон и нейтрон проявляют себя как более сложные структуры с зарядом, распределенным внутри сферы радиусом около 10 з см. У лептонов магнитный момент (определение которого будет дано в т. И) возрастает обратно пропорционально массе, за исключением v- и v-частиц, у которых нет измеримых собственных магнитных моментов. В принципе можно измерять не только напряженность магнитного поля, но и получать точное распределение образующих это поле токов. Одним из крупнейших достижений релятивистской квантовой теории является успешное предсказание величины напряженности (впоследствии измеренной) собственного магнитного поля электрона—предсказание, сделанное с точностью до 0,001%, т. е. с ошибкой, меньшей погрешности современных измерений. [c.439]

Подход к проблеме формирования а-частицы, исходящий из перекрытия соответствующих четырех волновых функций нуклонов, представляется в настоящее время наиболее реалистическим. Вероятность образования а-частицы возрастает для ядер, имеющих небольшой избыток протонов или нейтронов над числами (82, 126,...), при которых образуются в ядре замкнутые оболочки. [c.228]

Ядерная реакция деления тяжелых ядер нейтронами, в результате которой число нейтронов возрастает и поэтому может возникнуть самоподдерживающийся процесс деления, называется цепной ядерной реакцией. Как и всякие разветвленные цепные реакции, цепные ядерные реакции являются экзотермическими, т. е. сопровождаются выделением большой энергии. Например, энергия, высвобождаемая при делении всех ядер, содержа-Ш.ИХСЯ в 1 кг (2,55-10 ядер) урана-235, составляет [c.310]

Как практически может быть осуществлена цепная ядерная реакция Если обеспечить, чтобы все v (2,5 — 3) нейтронов деления были использованы без потерь на деление новых ядер, то в результате возникает нейтронов, последние создадут v нейтронов н т. д. В этом случае число нейтронов возрастало бы в геометрической прогрессии. [c.310]

Известно, что ядра атомов состоят из протонов и нейтронов. Чем больше в ядре атома протонов, тем больше в нем и нейтронов. Но с возрастанием номера элемента количество нейтронов превосходит количество протонов. Их число возрастает в таблице элементов и у урана в ядре содержится 92 протона и 146 нейтронов, число избыточных нейтронов здесь достигает 54. В связи с этой особенностью состава ядер отношение числа нейтронов к числу протонов возрастает по мере усложнения атомов и увеличения их массы - от 1 у первых элементов до величины 1,56 - 1,57 у последних, то есть близко к 1,6. Создается впечатление, что в пределе отношения массы элемента к коли- [c.76]

Известно, что ядра атомов состоят из протонов и нейтронов. Чем больше в ядре атома протонов, тем больше в нем и нейтронов. Но с возрастанием номера элемента количество нейтронов превосходит количество протонов. Их число возрастает в таблице элементов и у урана в ядре содержится 92 протона и 146 нейтронов, число избыточных нейтронов здесь достигает 54. В связи с этой особенностью состава ядер отношение числа нейтронов к числу протонов возрастает по мере усложнения атомов и увеличения их мае- [c.255]

Как уже указывалось, описанная методика позволяет определить не полный возраст нейтронов (до тепловой энергии) а несколько меньшую величину трез — возраст нейтронов, замедлившихся до резонансной энергии используемого детектора. Однако, если резонансная энергия детектора составляет примерно [c.311]

Величина т наз. возрастом нейтронов кроме того, величина Вт имеет смысл ср. квадрата расстояния, на К рое удаляется нейтрон в безграничной однородной среде нри замедлении от энергии до S. Величина М при 3. н. до тснлово[[ энергии [c.45]

Увеличение V с повышением энергии первичных нейтро210в Е, а также соотношение (9.7), выражающее связь между Е и V, указывают на то, что средняя энергия нейтронов деления Е для возрастает примерно на 0,03 Мэе при увеличении энергии первичных нейтронов Е на I Мэе. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...