Течение вязкой жидкости

Для установившегося течения вязкой жидкости уравнения (2. 2. 5), (2. 2. 6) упрощаются [c.19]

Книга является введением в современную механику сплошных сред. В ней изложена общая теория определяющих уравнений и термодинамики сплошных сред. Рассмотрена общая теория деформаций (нелинейный случай), построены модели гиперупругой среды и рассмотрены частные случаи модели пластической среды, вязкоупругость и теория течения вязких жидкостей. В приложениях приведен весь необходимый математический и термодинамический аппарат. [c.351]

Решение. Задача эквивалентна задаче о течении вязкой жидкости между плоскопараллельными стенками. Результат [c.92]

Рассмотрим ламинарное течение вязкой жидкости по горизонтальной цилиндрической трубе радиуса R (рис. [c.143]

Рассмотрим ламинарное слоистое движение вязкой жидкости около неподвижной твердой стенки. На самой стенке скорость жидкости равна нулю, а вблизи стенки жидкость подтормаживается под действием сил вязкости. Эта область течения вязкой жидкости, расположенная около обтекаемого тела, называется пограничным слоем. Вне пограничного слоя влияние вязкости обычно проявляется слабо и картина течения близка к той, которую дает теория идеальной жидкости. Поэтому для теоретического исследования течения вязких жидкостей все иоле течения можно разбить на две области на область пограничного слоя вблизи стенки, где следует учитывать силы трения, и на область течения вне пограничного слоя, в которой можно пренебречь силами трения и поэтому применять закономерности теории идеальной жидкости. Следовательно, пограничный слой представляет собой такую область течения вязкой жидкости, в которой величины сил трения и инерции имеют одинаковый порядок. На основании этого можно оценить толщину пограничного слоя. [c.279]

При течении вязкой жидкости в пространстве за решеткой вследствие перемешивания происходит постепенное выравнивание полей скорости. В результате, начиная с некоторого достаточно удаленного от решетки сечения 2 — 2, уже имеется однородный поток, параметры которого могут быть определены с помощью уравнений неразрывности и импульсов. Из этих уравнений следует ), что всегда направление выровненного потока ближе к направлению фронта решетки, чем направление исходного, неравномерного потока, т. е. что [c.14]

ТЕЧЕНИЕ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ В ПОПЕРЕЧНОМ ПОЛЕ [c.207]

Рис. 13.8. Плоское течение вязкой жидкости в поперечном магнитном поле

Книга представляет собой систематический курс термодинамики равновесных и неравновесных процессов, в котором рассматриваются как состояния равновесия и равновесные процессы изменения состояния тел, так и необратимые процессы, прежде всего процессы течения вязких жидкостей и теплообмена в различных условиях. [c.2]

Режимы течения вязкой жидкости. Различают два режима течения вязкой жидкости — ламинарный и турбулентный. [c.369]

Ламинарное течение жидкости в трубе. При течении вязкой жидкости по трубе постоянного сечения соответствующий данным условиям течения профиль скорости устанавливается не сразу, а на некотором расстоянии от входного сечения трубы. Это объясняется тем, что на входе в трубу скорость жидкости обычно одна и та же во всех точках входного сечения, т. е. более или менее постоянна по сечению. По мере удаления от входного сечения слои жидкости, расположенные ближе к стенкам трубы, будут тормозиться сильнее по сравнению с более удаленными слоями, в результате чего профиль скорости будет изменяться, переходя из плоского в выпуклый, пока не достигнет степени выпуклости, вполне отвечающей условиям рассматриваемого течения. В дальнейшем профиль скорости остается неизменным, так что скорость жидкости в любом сечении изменяется от нуля у стенки трубы до одного и того же наибольшего значения на оси трубы одинаковым образом. [c.387]

Теоретическое решение задачи о медленном течении вязкой жидкости около стенки при наличии полубесконечной плоскости (имитирующей козырек поверхностной трубки) позволяет получить следующее уравнение [c.207]

При течении вязкой жидкости через местные сопротивления, т. е. через места резкого изменения формы пограничных поверхностей труб и каналов, как, например, расширения, сужения, повороты, изломы и т. п., изменяется поле скоростей потока и чаще всего образуются зоны отрыва потока, заполненные крупными и мелкими вихрями (рис. 6.26—6.28). Крупные вихри интенсифицируют процесс диссипации энергии, благодаря чему потери в местных сопротивлениях могут намного превышать потери по длине на участке той же протяженности, что и местное сопротивление. Структура потока, размеры и интенсивность вихрей существенно зависят от режима течения, т. е. от числа Рейнольдса. [c.170]

Особое место в числе задач, решаемых приближенными методами, занимают те, в которых можно разделить поле течения вязкой жидкости на две характерные области пристенную, называемую пограничным слоем, в которой существенно проявление вязкости, и внешнюю, где влияние вязкости мало и поток можно приближенно считать потенциальным. [c.289]

Особый интерес представляет плоское течение вязкой жидкости, для которого 2 = О и Q,. = = 0. Используя функцию тока (см. п. 2.9), находим [c.291]

Уравнения (8.4)—(8.6) оказываются эффективными при построении численных методов расчета плоских течений вязкой жидкости (см. п. 8.10). [c.291]

Рис. 8.5. Течение вязкой жидкости между вращающимися цилиндрами

ТЕЧЕНИЕ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ В ТОНКОМ СЛОЕ ПЕРЕМЕННОЙ ТОЛЩИНЫ. УРАВНЕНИЯ РЕЙНОЛЬДСА ДЛЯ СМАЗОЧНОГО СЛОЯ [c.306]

Граничные условия для внутренних и внешних плоских течений вязкой жидкости многообразны и удачные формы их выражения во многом обеспечивает точность вычислений. Конечноразностная форма представления граничных условий зависит не только от структуры течения, но и от выбора сетки. Приведем примеры граничных условий. [c.321]

Имеется еще один подход, предложенный Бринкманом и обсуждаемый Тэмом [41], в котором при анализе ползущего течения вязкой жидкости около пробной частицы воздействие вторичных частиц учитывается дополнительной распределенной в жидкости силой сопротивления, пропорциональной и/— fo. В результате поправка в силе fg получается промежуточной между (3.8.5) и [c.184]

Для простоты оценок будем предполагать, что радиус пузырька R остается постоянным. Рассмотрим два случая обтекания, а именно когда скорость (f ,)s является постоянной величиной и когда эта скорость зависит от профиля концентрации целевого компонента в жидкости вблизи поверхности пузырька. В общем случае вид функции тока течения жидкости вблизи поверхности пузырька ф будет определяться видом функции тока исходного медленного течения вязкой жидкости (3. 3.49) и видом фунЕЩии тока добавочного течения жидкости, связанного с массопереносом. Таким образом, имеем [c.292]

Решения (3.55), (3.57), (3.59), (3.61) таковы, что функция гр и определяемые ею составляющие вектора скорости г<, i не содержат с или, что то же самое, — составляющую w. Иными словами, картина течения в меридиональной плоскости х, г осесимметричного течения одинакова при всех с. Крудели, изучая осесимметричные течения вязкой жидкости без закрутки вокруг оси (ш = 0), получил в работах [14-16] решения (3.57) и (161) при Ь = 0, но не выписал решение вида (3.59). [c.208]

Если движение установившееся dvldt = Q) и если в качестве характерного давления выбрать величину рУо — скоростной напор, то в уравнении (154.62) выпадут числа Струхаля 5 и Эйлера Е. Уравнение движения для установившихся течений вязкой жидкости в безразмерных величинах будет иметь вид [c.246]

Зависимость (1.210) называется обобш енным законом Ньютона течения вязкой жидкости. [c.44]

В литературе параллельные течения вязкой жидкости между неподвижными стенками часто на.чьгвают просто пуазейлевыми и случае (17,4) говорят [c.82]

Вернемся к обсуждению возможных результатов взаимодействия разных периодических движений. Явление синхронизации упрощает движение. Но взаимодействие может разрушить квазипериодичность также и в направлении существенного усложнения картины. До сих пор молчаливо подразумевалось, что при потере устойчивости периодическим движением возникает в дополнение к нему другое периодическое движение. Логически же это вовсе не обязательно. Ограниченность амплитуд пульсаций скорости обеспечивает лишь ограниченность объема пространства состоянии, внутри которого располагаются траектории, соответствующие установившемуся режиму течения вязкой жидкости, но как выглядит картина траекторий в этом объеме априори ничего сказать нельзя. Траектории могут стремиться к предельному [c.163]

До сих пор удалось получить точные решения этих уравнений лишь в некоторых простейших случаях, например для течения вязкой жидкости по прямой трубе — задача Пуазейля для течения между двумя параллельными плоскими стенками, из которых одна неподвижна, а другая движется,— задача Куэтта для течения вблизи критической точки — задача Хименца — Хоуарта и др. [c.69]

В этой связи можно сказать, что закон Фурье для теплопроводности, закон Фика для диффузии, уравнение Навье-Стокса для течения вязкой жидкости, законы термоэлектрических явлений и т. п. представляют собой частные случаи общих феноменологическиэс соотношений термодинамики необратимых процессов. [c.340]

Точное решение уравнений иоступателыю-вращательного течения вязкой жидкости представляет собой трудную задачу, разрешимую только в простейших случаях. [c.653]

Поступательно-вращательное течение вязкой жидкости. При вязком поступательновращательном течении в трубе на жидкость действует направленная вдоль оси трубы противоположно движению сила вязкости, характеризуемая коэффициентом сопротивления [c.668]

Помимо мембранной аналогии Прандтля имеют место гидродинамические аналогии с ламинарным течением вязкой жидкости (аналогия Буссинеска), с потенциальным течением идеальной несжимаемой жидкости (аналогия Томсона и Тета) и аналогия Гринхилла с вихревым течением идеальной несжимаемой жидкости. [c.151]

Изложены физические свойства жидкостей и газов, общие з коны гидромеханики и фуидаиеитальные прикладные задачи, наиболее актуальные для машиностроения теория гидравлических сопротивлений, одномерные течения вязких жидкостей н газа, потенциальные течения несжимаемой среды, течения вязкой жидкости в малых зазорах (щелях) машин, теория пограничного слоя и др. [c.2]

Людвиг Прандтль (1875—1953) — немецкий ученый в области механики, один из основателей экспериментальной аэродинамики. Наиболее значительные результаты получил в области течений вязких жидкостей и газов. Создал полу-эмпирическую теорию турбулентности, нашедшую широкое применение, получил фундаментальные результаты в теории пограничного слоя, проявив при этом уникальную физическую интуицию и глубокое понимание сущности явлений. В Геттингенском университете создал школу гидроаэродинамики, которая известна крупными научиыми достижениями, [c.94]

Джефри Инграм Тейлор (1886—1975) — английский ученый в области механики, член Лондонского королевского общества. Внес фундаментальный вклад в теорию турбулентности развил теорию устойчивости течений вязкой жидкости, теорию турбулентной диффузии, создал полуэмпирическую теорию турбулентности. [c.98]

Реальные потоки конечных размеров, строго говоря, не могут быть одномерны [и, так как в вязких жидкостях из-за влияния граничных поверхностей всегда наблюдается неравномерное распределение скоростей в живых сечениях. Но некоторые реальные истоки можно свести к одномерной модели. Так, например, при течении вязкой жидкости в круглой цилиндрической трубе или канале между параллельными плоскостями имеет место неравно-.мерное распределение скоростей, но оно иногда бывает несущественным с прикладной точки зрегтя, так как во многих технических задачах достаточно знать среднюю по сечению скорость н закон изменения давления вдоль трубы (канала). Среднюю скорость V можно определить, усредняя по сечению местные скорости и в соответствии с соотношением [c.133]

Выше было показано, что при безвихревом движении жидкости значительное упрощение решений гидродинамических задач достигается введением потенциала скорости. Но эта функция существует только при отсутствии вихрей и потому прн изучении течений вязкой жидкости важно выяснить, может ли существовать ее безвихревое движение, а оледовательно, и потенциал скорости. Напомним, что уравнения движения вязкой жидкости отличаются от уравнений движения идеальной жидкости только наличием члена вида учитывающего вязкость сравните выражения [c.288]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...