Течение вязкой жидкости в трубе

Течение вязкой жидкости в трубе [c.376]

ТЕЧЕНИЕ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ В ТРУБЕ [c.377]

Распределение скоростей течения вязкой жидкости в трубе можно наблюдать по движению границы раздела двух различно окрашенных жидкостей В вертикальной трубке налит окрашенный сахарный сироп (рис 306, о), а сверху нужно аккуратно налить тот же сироп, но без краски. [c.379]

ТЕЧЕНИИ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ В ТРУБЕ 381 [c.381]

Рис. 20. Стабилизированное течение вязкой жидкости в трубе

Наконец, та же теория может быть применена к решению задачи о медленном течении вязкой жидкости в трубе, радиус сечения которой периодически изменяется [171. [c.643]

Уравнение Навье — Стокса, описывающее установившееся течение вязкой жидкости в трубе произвольного поперечного сечения, имеет вид [c.132]

Рис. 13.11 Расчетные профили осевой (сплошные линии) и окружной (пунктирные линии) составляющих вектора скорости течения вязких жидкостей в трубе с ленточной вставкой

Рис. 13.12. Расчетные профили радиальной составляющей вектора скорости течения вязкой жидкости в трубе с ленточной винтовой вставкой

Рис. 13.13. Расчетное распределение температуры > = (г- <о)/( г o) при течении вязкой жидкости в трубе с ленточной вставкой

Интересной особенностью турбулентного режима течения вязкой жидкости в трубе является зависимость величины (йср/мтах) от числа Рейнольдса. [c.77]

Ламинарное течение жидкости в трубе. При течении вязкой жидкости по трубе постоянного сечения соответствующий данным условиям течения профиль скорости устанавливается не сразу, а на некотором расстоянии от входного сечения трубы. Это объясняется тем, что на входе в трубу скорость жидкости обычно одна и та же во всех точках входного сечения, т. е. более или менее постоянна по сечению. По мере удаления от входного сечения слои жидкости, расположенные ближе к стенкам трубы, будут тормозиться сильнее по сравнению с более удаленными слоями, в результате чего профиль скорости будет изменяться, переходя из плоского в выпуклый, пока не достигнет степени выпуклости, вполне отвечающей условиям рассматриваемого течения. В дальнейшем профиль скорости остается неизменным, так что скорость жидкости в любом сечении изменяется от нуля у стенки трубы до одного и того же наибольшего значения на оси трубы одинаковым образом. [c.387]

Реальные потоки конечных размеров, строго говоря, не могут быть одномерными, так как в вязких жидкостях ввиду влияния граничных поверхностей всегда наблюдается неравномерное распределение скоростей в живых сечениях. Но некоторые реальные потоки могут быть сведены к одномерной модели. Так, напр,и.мер, при течении вязкой жидкости в круглой цилиндрической трубе или канале между параллельными плоскостями имеет место неравномерное распределение скоростей, но оно иногда бывает несущественным с прикладной точки зрения, так как во многих технических задачах достаточно знать среднюю по сечению скорость и закон изменения давления вдоль трубы (канала). Среднюю скорость V можно определить, усредняя по сечению местные скорости и в соответствии с соотношением [c.145]

Рис. 86. К течению вязкой жидкости в цилиндрической трубе.

Рассмотрим теперь аналогичную задачу об установившемся движении несжимаемой вязкой жидкости в трубе с произвольным фиксированным поперечным сечением. В этом случае определяющими параметрами течения несжимаемой вязкой жидкости в целом в неподвижной цилиндрической трубе, очевидно, будут [c.240]

Рассмотрим стационарное ламинарное течение вязкой жидкости в круглой трубе (рис. 6-1). На входе в трубу скорость по сечению однородна. Вследствие того, что скорость жидкости на стенке трубы равна нулю, на поверхности образуется и нарастает пограничный слой приторможенной жидкости. [c.76]

Слой окружающей тело жидкости, в котором нарастает скорость и в котором влияние вязкости существенно, называется пограничным слоем. В некоторых случаях этот слой очень тонок и влиянием его можно пренебречь течение вязкой жидкости или газа близко к тому течению, которое имело бы место при обтекании этого тела идеальной жидкостью, лишенной вязкости. В других случаях пограничный слой не будет тонким, и тогда уже нельзя пренебрегать вязкостью Так, например, при течении вязкой жидкости в узкой трубе такой слой может заполнить весь объем текущей жидкостью, и при анализе этого течения необходимо учитывать силы вязкости. [c.376]

Рассмотрим подробнее стационарное течение вязкой жидкости в прямой горизонтальной трубе постоянного сечения. Давление в каждом поперечном сечении можно считать одинаковым. Если этого не было бы, то линии тока изгибались бы или возникали бы течения поперек трубы. Все частицы жидкости, прилегающие к стенке круглой трубы, прилипли к ней и имеют скорость, равную нулю, кольцевой слой, прилегающий к иим, из условия симметрии должен иметь по всей окружности одинаковую скорость. Если представим себе жидкость разделенной на достаточно тонкие концентрические кольцевые слои, то скорость в каждом таком слое одинакова поэтому величину скорости течения можно полагать только функцией расстояния г данной частицы от оси трубы. [c.377]

Чтобы определить характер течения вязкой жидкости в плоской трубе для весьма далёких расстояний от входа, достаточно найти выражение изображения основной скорости при малых значениях параметра преобразования. Раскладывая каждое слагаемое в числителе и знаменателе (1.19) и ограничиваясь слагаемыми не выше второй степени от аргумента, найдём [c.354]

На основании результатов своих опытов с окрашенными струйками Рейнольдс показал, что ламинарный режим течения вязкой жидкости в цилиндрической трубе осуществляется только до тех пор, пока безразмерный параметр течения, названный позднее числом Рейнольдса, не будет превышать своего критического значения. Если же этот параметр превысит своё критическое значение, то течение вязкой жидкости из ламинарного режима внезапно, скачком переходит в турбулентный режим при этом скачком меняется и зависимость коэффициента сопротивления от значений числа Рейнольдса. [c.434]

Для турбулентного режима течения вязкой жидкости в цилиндрической трубе соответственными необходимыми признаками будут 1) извилистый и неупорядоченный характер траекторий отдельных частиц, 2) почти равномерное распределение осредненных скоростей по поперечному сечению, но с резким уменьшением их до нуля в тонком слое вблизи стенки, 3) превышение максимальной скорости над средней имеет порядок 10—20% и 4) график зависимости коэффициента сопротивления от числа Рейнольдса представляется кривой с медленно убывающим наклоном. Как показано на рис. 31, при переходе через критическое значение числа Рейнольдса коэффициент сопротивления трубы увеличивается скачком, а затем медленно уменьшается с увеличением числа Рейнольдса. [c.435]

Уравнение (138) есть уравнение параболы. Следовательно, при стационарном течении вязкой жидкости в прямой круглой трубе скорости в любом меридиональном сечении распределены по параболическому закону (138). [c.327]

Итак, функция (13.15) решает задачу о ламинарном течении вязкой жидкости через трубу эллиптическою сечения. Полагая а — Ь, мы вновь восстановим решение задачи о течении Пуазейля. Простое вычисление даёт для объёма протекающей в единицу времени через трубу жидкости выражение [c.437]

Дальнейшее уточнение постановки и решения пространственной задачи идет в направлении уточнения моделей течения с учетом эффектов реального газа, в первую очередь вязкости. Дело в том, что теория вторичных течений в невязкой жидкости качественно правильно описывает явление, однако не объясняет возникновение градиента полного давления в основном потоке и затухание вторичных течений, для чего необходима учитывать влияние вязкости, не малое вблизи ограничивающих поверхностей и в областях с большими градиентами полных давлений. Интересно отметить, что Н. Е. Жуковский в уже упомянутой работе (1914) дал теорию вторичных течений в вязкой жидкости в тонком слое, справедливую с точностью до малых второго порядка. В 1935 г. П. А. Вальтер подробно исследовал развитое вторичное течение вязкой жидкости в изогнутой трубе круглого сечения. Турбулентные течения долгое время [c.151]

ЛАМИНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ В КРУГЛОЙ ЦИЛИНДРИЧЕСКОЙ ТРУБЕ [c.220]

Полученные в этой главе общие дифференциальные уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости (9.11) интегрируются только в некоторых частных случаях, к числу которых, в частности, принадлежит так называемое ламинарное течение вязкой жидкости в круглой цилиндрической трубе. [c.220]

Колбрука — Уайта и ВНИИГаза, которые отражают закономерность изменения коэффициента гидравлического сопротивления от числа Re и относительной шероховатости при напорном режиме течения вязкой жидкости в трубах. [c.184]

Очень напряженная программа. 19 февраля встречался с сотрудниками Mathemati s Department. Сотрудник этого отделения D. Ri hardson -молодой человек, занимается течением вязких жидкостей в трубах, штампах. В настоящее время - применительно к технологии получения изделий из пластмасс. Последние - вязкая жидкость с особыми реологическими свойствами, зависящими от температуры и скорости деформации. Кажется мне, что у него что-то неладно с проблемой граничных условий (движущиеся границы) в эйлеровой постановке. [c.146]

Dr. К. Parker занимается течением вязкой жидкости в трубах с сужениями. Моделирует нестационарное течение крови в сосудах. Эти вопросы нам близки по математической постановке. Вечером prof. Kennaway катал на своей машине. Заходили в какие-то дома, в частности в Королевское общество, школу директоров кампаний. Были в парламенте, послушали выступления (есть балкон для посетителей и журналистов). [c.147]

Теплообмен и гидравлическое сопротивление при ламинарном течении вязкой жидкости в трубах с искусственной щероховатостью/ Ю.Г. Назмеев, [c.610]

Трубопроводы служат каналами, по которым энергия от насосов поступает к гидродвигателям. В зависимости от условий работы применяют жесткие и гибкие трубопроводы. Чаще всего в качестве трубопроводов гидроприводов применяют круглые стальные бесшовные трубы и иногда трубы из алюминиевых сплавов и чугуна. Гидравлический расчет трубопроводов производится по формулам гидравлики применительно к течению вязкой жидкости, Соединения труб и присоединение их к элементам и узлам гидроприводов должны быть прочными и гер-. метичными. При соединении стальных труб применяют сварку, фланцевые соединения. Соединение труб небольшого диаметра производится накидными гайками с развальцовкой соединяемых концов труб для высоких и сверхвысоких давлений используют ниппельное соединение. [c.364]

Прыжок жидкости наблюдается и при поступательновращательном течении вязкой жидкости по трубе. Участок трубы, на котором достигается критическое значение скорости поступательного течения и в конце которого возникает прыжок , называется предельной длиной трубы на этом участке движение жидкости устойчиво. За этим участком поток становится неустойчивым и в нем возникают сильные пульсации, затем поток успокаивается. [c.328]

Уравнение энергии (3.17) связывает скорость, плотность и давление и, как было сказано, пригодно для расчета течения вязкой жидкости в теплоизолированной трубе, где процесс не является изоэнтропийным. Если применить уравнение энергии для изоэнтропийного процесса, то можно заменить плотносто через давление по формуле (3.8) и тогда оно совпадает с уравнением Бернулли (3.18). [c.36]

Подобное обсуждение применительно к жидкости было проведено Вильсоном [31], который решил ряд интересных задач, связанных с установившимися распределениями температур. Следует также указать на некоторые другие работы [32, 33, 34]. Известен целый ряд точных решений для случая ламинарного течения вязких жидкостей, в частности для течения в трубе при пуазейлевском распределении скоростей [35, 36]. [c.21]

Рассмотрим установивщееся течение вязкой жидкости в круглой трубе радиуса R (рис. 54). Труба неподвижна, ось. i совпадает с осью трубы. Для определения поля скоростей надо решить уравнение 0-13) при условии, что в любом поперечном сечении на контуре трубы у - - = скорость равна нулю. Естественно ввести цилиндрические координаты. Переходя от координат у, Z к координатам г, 0, получим у = г os 0, z = = г sin 0, [c.255]

Турбулентность, а) В 1 мы вывели закон Гагена-Пуа-зейля, согласно которому при течении вязкой жидкости в круглой трубе падение давления пропорционально расходу жидкости [формула (4)]. Там же мы упомянули, что закон Гагена-Пуазейля имеет место для движения в очень узких трубках при любых практически возможных скоростях, а для движения в широких трубах — только при малых [c.156]

Трежде чем приступить к решению этой задачи, сделаем несколько предварительных замечаний о возможных режимах течения вязкой жидкости (в том числе в круглой цилиндрической трубе). Наблюдения показали, что могут существовать два различных типа течения вязкой жидкости [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...