Источник звука дипольный

Из уравнения (20.25) вытекает ряд важных следствий. Так, напрнмер, то, что правая часть этого уравнения представляет собой комбинацию вторых производных поля Тц х) (а именно дивергенцию этого поля по его обоим индексам), означает, что при отсутствии у потока твердых стенок излучение звука турбулентностью эквивалентно излучению некоторой совокупности акустических квадруполей (но ие обычных источников звука или дипольных источников) — на это обстоятельство обратил внимание Лайтхилл (1952,1954)2). Отсюда вытекает, в частности, что в отсутствие стенок турбулентность с небольшим числом Маха является малоэффективным излучателем звука. Последний вывод убедительно подкрепляется и характером зависимости суммарной интенсивности излучаемых акустических волн от характерной скорости и. Общее решение уравнения (20.25), как известно, может быть записано с помощью запаздывающих потенциалов [c.302]

Мощность, излучаемую дипольным источником звука, можно рассчитать как поток мощности, уходящий от источника через замкнутую поверхность, окружающую источник, например сферу большого радиуса г, описанную из источника как из центра. При kr > 1 давление и радиальная скорость стремятся соответственно к величинам [c.338]

Последнее выражение отличается от формулы (1.102). В частности, здесь исчезает квадрупольный член и коэффициент 2 при дипольном члене. Отсюда следует, что искажения звукового поля, обусловленные наличием потока, проявляются более сильно, если источник представляет собой колеблющийся поршень, чем в том случае, когда источником звука является колебательное движение среды. [c.50]

Мы видели, что сферически-симметричный источник можно осуществить в виде пульсирующей сферы. Столь же простую и наглядную интерпретацию можно дать и дипольному источнику диполь эквивалентен сфере неизменного радиуса, осциллирующей вдоль оси диполя. В самом деле, пусть сфера радиуса а совершает гармонические осцилляции частоты ш со скоростью и. Будем считать, что амплитуда смещений сферы мала, не только по сравнению с длиной волны звука, но и по сравнению с радиусом сферы. Как видно из рис. 101.1, радиальная скорость частиц на поверхности сферы должна, в силу граничного условия равенства нормальных скоростей, равняться и os 6. Эту скорость можно приписывать точкам на поверхности сферы в ее среднем положении. Сравнивая -эту величину с радиальной скоростью, создаваемой [c.328]

Таким образом, в приближении Кирхгофа излучение звука поверхностью определяется излучением объемных и дипольных источников, причем амплитуды звукового давления, развиваемого этими источниками, равны друг другу. Это означает, что каждому элементу поверхности приписывается диаграмма направленности 1 + os а. [c.49]

Звуковая локация у животных и человека. Существуют пассивные и активнее звуковые локаторы, созданные самой природой. Способностью определения направления на источник звуз а обладают все живые существа в результате бинаурального эффекта. Способ, каким слуховая система определяет направление на источник звука, точно еще не установлен, хотя есть основания предполагать, что он подобен корреляционному методу приема в шумо-пелепгации. Насекомые могут определять направление на источник звука при помощи приемной системы, имеющей размеры, много меньшие длины звуковой волны, используя дипольный эффект. [c.16]

Природа источников звука. Возвращаясь к анализу уравнения (2.1), отметим, что входящие в его правую часть слагаемые означают Qf (i)- 0B0KynH0 Tb расходных (объемных) источников внутри объема V (монопольные излучатели) F ( -совокупность силовых источников внутри этого же объема (дипольные излучатели). [c.43]

Звук, возникающий в водной среде, описывается двумя переменными скоростью частиц среды или смещением — интегралом от скорости частиц — и давлением на единицу площади. Эти две особенности присущи звукам, распространяющимся как от простейшего монопольного точечного источника, так и от более сложного дипольного источника звука, который по своим характеристикам ближе к источникам естестве 1ного биологического излучения водных животных. Скорость частиц, или амплитуда смещения частиц, является векторной величиной, которая уменьшается с увеличением расстояния (г) от точечного источника звука, как 1/г . Область вблизи источника называется ближним полем источника. В ней отмечаются преимущественно эффекты смещения частиц среды. [c.513]

В этом разделе мы изучим рассеяние звуковых волн на компактных телах со значениями сжимаемости и плотности, отличными от значений для окружающей жидкости. Мы используем выводы, сделанные в разд. 1.6 и 1.7, чтобы рассчитать возникаю-иуш благодаря этим двум эффектам рассеянный звук как поле ис,точника и поле диполя соответственно. Разность между изменениями объема тела и объема вытесненной жидкости создает рассеяние точечным источником разность между изменениями их количества движения создает дипольное ассеяние. [c.70]

Если Z1 > рс, то Ризл слабо зависит от угла 0о и пластина излучает звук как ненаправленный источник (монополь). Если же выполняется обратное неравенство Z С рс, то р зл пропорционально os 00 и излучение носит дипольный характер. [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...