Импульс фотона

Рентгеновский фотон с частотой V обладает энергией Е и импульсом р. При столкновении фотона с электроном, находящимся в покое, происходит передача части энергии и импульса фотона этому электрону. Уменьшение [c.302]

Как уже указывалось (см. 2.6), электромагнитное поле характеризуется моментом импульса. Для системы, описанной в терминах фотонной физики, должен удовлетворяться закон сохранения момента импульса. Оценивая проекцию момента импульса фотона на направление импульса, можно получить одно из основных свойств электромагнитного излучения — его поляризацию, которая столь просто вводилась в волновой оптике. Более подробное рассмотрение этого вопроса выходит за рамки нашей книги. [c.449]

Импульс фотона. Каков импульс фотона, имеющего энергию 1 ГэВ [c.395]

Но в этой системе импульс налетающего фотона не равен нулю, так как не существует системы отсчета, в которой импульс фотона мог бы исчезнуть ). Таким образом, в системе центра масс [c.404]

Допустим, что столкновение фотона со свободным электроном происходит по закону упругого удара, при котором должно иметь место сохранение энергии и импульса сталкивающихся частиц. В результате столкновения электрон, который мы считаем покоящимся, приобретает известную скорость, и следовательно, соответствующую энергию и импульс фотон же изменяет направление движения (рассеивается) и уменьшает свою энергию (уменьшается его частота, т. е. увеличивается длина волны), [c.654]

Пусть источник света массы М движется со скоростью ц т. е. обладает импульсом MVl. Испущенному фотону сообщается импульс /), причем р 1=ку /с. В соответствии с этим должны измениться скорость источника и его импульс, причем последний становится равным Так как импульс фотона крайне мал по [c.657]

В рамках фотонной теории световое давление следует интерпретировать как результат передачи импульса фотонов пог,тощающей или отражающей стенке. Поток монохроматического света частоты V, падающий нормально на стенку и приносящий за 1 с на 1 см энергию, равную Е, содержит N фотонов, где N определяется из условия [c.663]

Таким образом, для фотоэффекта весьма существенна связь электрона с атомом, которому передается часть импульса фотона. Фотоэффект возможен только на связанном электроне. Чем меньше связь электрона с атомом по сравнению с энергией фотона, тем менее вероятен фотоэффект. Это обстоятельство определяет все основные свойства фотоэффекта ход сечения с энергией, соотношение вероятностей фотоэффекта на разных электронных оболочках и зависимость сечения от заряда среды. [c.241]

Ясно, что при взаимодействии света с электронами твердого тела должны выполняться законы сохранения энергии и импульса. Требование выполнения этих законов приводит к тому, что почти во всех механизмах поглощения света, связанных с различными электронными (или дырочными) переходами, принимают участие фононы. Это происходит потому, что значительное изменение импульса электронов в некоторых переходах не может быть обусловлено малыми импульсами фотонов, поглощенных при этих переходах. Это изменение импульса достигается за счет участия в процессе поглощения фононов, которые могут иметь достаточно большой импульс. [c.307]

С точки зрения квантовой теории световое давление следует рассматривать как результат передачи импульса фотонов поглощающему или отражающему телу. Пусть поток монохроматического света частоты V, пада- [c.184]

Импульс фотона при отражении изменяется от +к 1с до —/г >/с, т. е. на 2/tv/e. [c.185]

Состояние фотона описано полностью, если заданы четыре величины три проекции волнового вектора k , ky, kg) и поляризация а. При этом оказываются заданными также проекции импульса фотона [c.60]

Импульс фотона до столкновения есть р = Й-ш/с у электрона импульса нет. После столкновения импульс фотона с -значим через р = кш 1с пусть 0 — угол, образуемый этим импульсом с направлением движения падающего фотона. Импульс электрона после столкновения мы обозначили через Я пусть ф — угол, под которым отскакивает электрон. Закон сохранения импульса запишем в виде двух равенств для проекций импульсов на ось х (которая выбрана вдоль направления импульса падающего фотона) и для про- [c.75]

Однако между фононами и фотонами суш,ествуют принципиальные различия. Они имеют разную физическую природу. Важно иметь в виду, что фононы сущ,ествуют лишь в кристаллической решетке бессмысленно пытаться получить пучок фононов, выходящий из кристалла. Импульс фонона квантуется и ограничен пределами зоны Бриллюэна импульс фотона может принимать, в принципе, любые значения. Энергия фонона имеет предельное значение, характерное для данного кристалла энергия фотона не имеет предельного значения, У фонона 3 ц поляризаций ( л — минимальное число атомов в элементарной ячейке) фотон имеет две поляризации. [c.137]

Здесь Тш и hk — энергия и импульс фотона, tiQ и q — энер- [c.153]

К условию (9.4.3) можно прийти, используя фотонные представления, а конкретнее — соотношение (9.2.8). Перейдем в (9.2.8) от импульсов фотонов к волновым векторам [c.232]

Условие (9.4.4), согласующееся с условием сохранения импульса фотонов (9.2.8), называют условием волнового синхронизма для генерации второй гармоники. В общем случае оно имеет векторный характер (векторный синхро- [c.232]

Можно ли, однако, говорить об определенном моменте импульса фотона, коль скоро все рассмотрение проводится на основе фотонных fea-состояний, т. е. состояний с определенным импульсом фотона Ведь состояние фотона с определенным импульсом есть суперпозиция состояний с разными моментами импульса (назовем эту [c.274]

Черное излучение можно считать газом, состоящим из световых частиц — фотонов. Энергия фотона о равна произведению импульса фотона ро на скорость фотона, равную скорости с света в пустоте в этом состоит отличие фотонного газа от обычного газа, для которого о = р11 пг. [c.161]

Импульс фотона. Пусть на тело перпендикулярно его поверхности падает световой поток волн с частотой со, который поглощается телом. В классической электродинамике показано, что [c.23]

Этот эффект можно экспериментально измерить лишь для достаточно коротких длин волн, лежащих примерно в рентгеновском диапазоне. Кванты рентгеновского излучения обладают очень большими энергиями и импульсами по сравнению с энергиями и импульсами фотонов видимого света. В результате столкновения с квантами рентгеновского излучения электрон приобретает очень большие импульсы и при математическом расчете необходимо пользоваться релятивистскими формулами зависимости массы от скорости. [c.27]

Оценим импульс фотона. Частица, движу1даяся со скоростью и и имеющая массу Шф -== О, согласно формуле (8.59), имеет импульс [c.446]

Заметим, что отличное совпадение результатов оценки светового давления с данными опыта получается лишь при строго релятивистском описании процесса. Действительно, выражение для импульса фотона /iv/ было получено использованием формул релятивистской механики. Следовате.яьно, при формулировке законов сохранения, описывающих элементарные акты, приводящие к возникновению и уничтожению фотона, нужно учитывать эффекты, предсказываемые теорией относительности. Проиллюстрируем это элементарным изложением теории рассеяния рентгеновского излучения в каком-либо веществе. [c.447]

Закон сохранения квазиимпульса требует участия фононов в решеточ"Ном поглощении. Действительно, поглощаться могут только такие фотоны, импульс которых равен квазиимпульсу фононов. Импульс фотона /гД пренебрежимо мал по сравнению с квазиимпульсом фонона, который может достигать значения hja. Закон сохранения квазиимпульса выполняется только в случае, если испущены два или более фонона. Все это приводит к весьма сложной структуре спектра решеточного поглощения. [c.312]

Об импульсе фотона. Как уже отмечалось, Эйнштейн предполагал, что наблюдаемое в отсутствие излучения распределение (3.2.5) сохраняется и при наличии излучения. В работе К квантовой терии излучения Эйнштейн показал, что это предположение имеет интересный физический смысл. Он рассмотрел два разных механизма спонтанного испускания 1) излучение испускается в виде расходящейся от атома во все стороны сферической электромагнитной волны, и тогда импульс атома-излучателя на меняется 2) излучение испускается в виде кванта света, и тогда атом-излучатель получает всякий раз импульс отдачи, причем у разных атомов эти импульсы будут иметь случайное направление. Оказывается, что равновесие системы атомов, взаимодействующих с излучением, не нарушается только при условии, что имеет место второй из указанных механизмов спонтанного испускания и при этом импульс кванта света равен iiail . Таким образом, Эйнштейн привел дополнительное подтверждение существования световых квантов, характеризующихся наряду с энергией 1ъи> также импульсом Асо/с. [c.73]

Сопоставим характерные энергии и импульсы фотона и фонона. При длине волны 0,5 мкм энергия фотона равна 2,4 эВ максимальная же энергия фонона порядка 0,01 эВ. Таким образом, для видимого (и тем более ультрафиолето- [c.138]

Здесь Асо и Kk — энергия и импульс фотона р— импульс электрона после поглощения фотона тс — энергия покоя электрона. Подставив Bxojpoe из соотношений (7.1.1) в первое, получим [c.157]

Правило отбора к =к+0 можно рассматривать как одну из форм закона сохранения импyлIJ a в кристалле. В свободном пространстве (вне кристалла) импульс фотона, имею- [c.62]

В системе движется цилиндр в направлении своей оси со скоростью V. Из середины цилиндра в противоположных направлениях вдоль оси движутся два фотона. Определить общи11 импульс фотонов после их отражения от торцов цилиндра. [c.161]

Импульс фотона частоты v равен /iv/ . Если 0 —угол падения фотона на зеркало, то изменение его импульса в результате удара о зеркало будет 2Av os0/ , так как изменяется только нормальная его составляющая. Если падающее излучение полностью диффузное, то число фотонов, падающих со всех сторон на площадку, одно и то же. Поэтому, если в 1 см содержится п фотонов, то плотность фотонов, направление движения которых заключено внутри телесного угла doj, равна pdw, где р не зависит от 0 и определяется из того, что полная плотность р=я/(4я). Таким образом, число фотонов, падающих на 1 см в секунду в телесном угле d o с осью, наклоненной под углом падения 0, равно p osGdm, а давление этих фотонов [c.355]

При падении фотонов на поверхность по нормали давление равно суммарному импульсу фотонов, поглощенных в единицу времени поверхностью единичной площади. Этот суммарный импульс p wl h(a), если [c.23]

Обсуждается жспернмеитальное доказательство правильности формул, связывающих энергию и импульс фотона с частоюй и волновым вектором электромагнитных волн. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...