Поглощение рентгеновские лучи

В тех же исследованиях Рентген установил и другой крайне важный факт, использованный им для характеристики применяемых в том или ином случае лучей. Было обнаружено, что поглощение рентгеновских лучей одним и тем же веществом различно в зависимости от условий их получения. Лучи, сильно поглощаемые, были названы мягкими, лучи, слабо поглощаемые, — жесткими. Таким образом, способность лучей проникать сквозь вещество характеризует степень их жесткости. [c.405]

Крутая зависимость поглощения рентгеновских лучей за счет фотоэффекта от атомного номера (химического состава) поглотителя указывает на целесообразность применения их для анализа материалов. [c.126]

Большой интерес представляют методы, не требующие снятия слоев. В этом случае для получения данных о структуре металла на разной глубине можно изменять длину волны рентгеновского излучения, меняя тем самым его проникающую способность, или изменять угол падения лучей. Эффективная глубина проникновения лучей в различные металлы при применений разных излучений зависит от коэффициента поглощения рентгеновских лучей в веществе, его плотности и длины волны излучения. [c.37]

Применение рентгеновского просвечивания основано на различии коэффициентов поглощения рентгеновских лучей различными средами (металлом и дефектом). При пересечении лучами пустот экран прибора освещается ярче, чем при пересечении сплошного тела. [c.137]

Углепластики незначительно поглощают рентгеновские лучи, обладают высокой жесткостью и поэтому применяются в рентгеновской аппаратуре. В табл. 6.9 приведены коэффициенты поглощения рентгеновских лучей различными элементами. Из таблицы видно, что углерод почти в девять раз меньше поглощает рентгеновские лучи, чем алюминий. Коэффициенты пропускания и рассеяния рентгеновских лучей различными листовыми материалами, ориентированными перпендикулярно направлению рентгеновского излучения, приведены в табл. 6.10. Из таблицы видно, что углепластик по сравнению с алюминием приблизительно в 5 раз меньше поглощает рентгеновские лучи и в 2,5 раза меньше их рассеивает, т. е. является весьма хорошим материалом для рентгеновской аппаратуры. [c.226]

Таблица 6.9. Коэффициенты поглощения рентгеновских лучей ii/S различными элементами [22]

Для сравнения экспериментально измеренной и рассчитанной интегральных интенсивностей следует учесть уменьшение интенсивности вследствие поглощения рентгеновских лучей в веществе и вследствие тепловых колебаний атомов. Тогда выражение для интегральной [c.115]

Растворимость Fe в Ве очень точно определена в интервале температур 850— 1200° С анализом диффузионной пары с помощью метода поглощения рентгеновских лучей [1]. [c.184]

Рентгенодефектоскопия основана на поглощении рентгеновских лучей, которое зависит от плотности среды и атомного номера элементов, образующих материал среды. Наличие таких дефектов, как трещины, раковины и инородные включения, приводит к тому, что проходящие через материал лучи ослабляются в различной степени. Регистрируя распределение интенсивности проходящих лучей, можно определить наличие и расположение различных неоднородностей материала. [c.541]

Поглощение рентгеновских лучей и нейтронов [c.280]

Если известен закон смещений, которые создаются в точке s дефектом, находящимся в положении /, исследуя разность u ss p и проводя суммирование по i и Р в (8.172), можно получить выражение для / (qi) в интегральном виде (8.172) фактически как преобразование Фурье от ехр [—Г (г , R J]. Это преобразование различное для разных типов дефектов и зависит от параметров неоднородности искажений ар. Ниже общая формула (8.172) будет исследована для частных случаев экспоненциального распределения винтовых дислокаций. Отметим, что она получена без учета поглощения рентгеновских лучей в материале. Это приближенно справедливо, когда масштаб неоднородностей искажений гораздо меньше размера, на котором существенно изменяется интенсивность за счет поглощения. [c.273]

Влияние поглощения рентгеновских лучей кристаллом [c.273]

ПОГЛОЩЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ [c.60]

Фиг. 38. Поглощение рентгеновских лучей в стали в зависимости от энергии бетатронов.

Поглощение рентгеновских лучей. Рентгеновские лучи обладают достаточно высокой проникающей способностью, т. е. они могут проходить через различные вещества заметной толщины. Однако при этом их интенсивность уменьшается, причем чем больше толщина вещества, тем заметнее уменьшается интенсивность. [c.99]

Фотоэлектрический эффект — это процесс взаимодействия рентгеновских квантов с электронами внутренних оболочек атомов. В результате фотоэффекта квант рентгеновского излучения исчезает, при этом его энергия передается электрону. Этой энергии может оказаться достаточно, чтобы вырвать электрон с одной оболочки атома и перенести его на другую или полностью удалить электрон из атома, т. е. вызвать ионизацию атома. Ослабление интенсивности излучения за счет фотоэффекта называют истинным поглощением рентгеновских лучей и характеризуют линейным т или массовым т коэффициентами ослабления. Линейный коэффициент ослабления т показывает, какая доля излучения поглощается за счет фотоэффекта на единице толщины вещества массовый коэффициент ослабления Хт (равный т/р) характеризует ослабление излучения за счет фотоэффекта единицей массы вещества. [c.101]

В строительных конструкциях толщиной более 15 мм степень поглощения рентгеновских лучей для пластмасс первой и второй групп приблизительно одинакова. [c.111]

Рентгенодефектоскопия основана на различном поглощении рентгеновских лучей различными веществами. Этим методом обнаруживают поры. [c.157]

Контроль без разрушения может осуществляться по энергетическим параметрам процесса (сварочному току, напряжению на инструментах, полезной мощности, энергии), температуре, перемещению электрода, а также ультразвуком, рентгеном и другими физическими методами. Последние не всегда дают надежные данные. Так при рентгеновском просвечивании, реагирующем на изменение плотности, выявляются поры, трещины, раковины и внутренний выплеск, однако граница литой зоны без использования рентгеноконтрастных веществ не выявляется. В настоящее время для ее выявления на поверхности контакта деталей толщиной 0,3—5 мм перед сваркой кладут тонкую фольгу (0,1—0,3 мм), наносят гальваническое покрытие или порошок из материала, обладающего повышенным коэффициентом поглощения рентгеновских лучей. Этот металл, не влияя на качество, под действием электромагнитных сил может вытесняться к периферии ядра (если его сопротивление и 7пл выше исходного металла) или перемешиваться (если Гпл близки). Для нержавеющих и жаропрочных сталей в качестве материала-свидетеля используют тугоплавкие металлы (Мп, Ш, Мо, V) в виде порошка с размерами частиц 20—100 мкм. Порошок [c.243]

Дальнейщие исследования поглощения рентгеновских лучей позволили установить количественную меру их жесткости. Измеряя интенсивность ) рентгеновских лучей до и после поглощающего вещества, можно установить закон их поглощения в виде соотношения [c.405]

Проходя через металл отливки, рентгеновские лучи частично поглощаются им, частично пронизывают металл, частично отражаются многочисленными поверхностями металлических кристаллов, давая рассеянное вторичное рентгеновское излучение. Интенсивность поглощения рентгеновских лучей металлом зависит от плотности элемента и от его места в Периодической системе элементов Д. И. Менделеева, от атомного номера. Чем больше атомный номер просЕючиваемого элемента, тем больше он поглощает рентгеновских лучей. Поглощенная энергия рентгеновских лучей вызывает появление "скрытогхз изображения" за счет изменений бромистого серебра, находящегхкя в эмульсии, и превращения его в металлическое состояние на экране установки или фиксирования изображения на фотопленке. [c.376]

Физические основы рентгенографировании. Рентгенография основана на свойстве рентгеновских лучей проникать через тела, не прозрачные для видимых лучей, например через металлы и сплавы. При этом по мере прохождения через деталь происходит рассеивание и поглощение рентгеновских лучей материалом [c.367]

В некоторых случаях, когда трудно объяснить происхождение микроструктуры, может быть применен метод, основанный на различии в поглощении рентгеновских лучей структурными составляюш.ими и фазами образца. Образцом в этом случае служит пластинка толщиной 0,05—0,25 мм (в зависимости от атомного веса металлов и величины зерна). -Пластинка прижимается к эмульсии очень мелкозернистой фотопленки. Затем через образец направляют пучок рентгеновских лучей, выбранный так, чтобы коэффициент линейного поглощения структурных составляющих различался как можно больше при этом структура проектируется на фотопленке. После обработки пленку рассматривают под микроскопом в проходящем свете при увеличении до 200 раз. Очевидно, что толщина образца не должна быть намного больше, чем толщина структурных составляющих, инач е они. будут перекрываться на изображении. [c.245]

Структура низкоразмерных объектов не может быть определена только на основе метода рентгеновской дифракции. Известно, что наноструктурные многокомпонентные пленки имеют очень широкие дифракционные максимумы низкой интенсивности, что обычно объясняется аморфным состоянием вещества, хотя кристаллическая природа наноструктурных пленок может быть подтверждена другими методами. Поэтому для характеристики низкоразмерных объектов рекомендуется использование комбинированного подхода с применением различных методов, таких как рентгеновская фотоэлектронная спектроскопия, Рамановская спектроскопия, расширенные измерения поглощения рентгеновских лучей тонкой структурой (EXAFS), электронная микроскопия высокого разрешения и спектроскопия энергетических потерь электронов. [c.480]

В работе [11] было установлено, что при удалении электрополировкой поверхностного слоя предварительно деформированных образцов монокристаллического А1 напряжение течения уменьшается при повторном нагружении во всех стадиях деформирования. Причем слой, ответственный за максимальную величину снижения деформирующего напряжения для 3%-ной деформации монокристаплов AJ составляет 150-200 мкм, т.е. того же порядка, что и в работах Крамера [139]. Качественно аналогичные данные были получены и в ряде других исследований. Так, Накаяма [17], используя эффект поглощения рентгеновских лучей на образцах из монокристаллического А1 до и после снятия полировкой слоя определенной толщины, также обнаружил более деформированный поверхностный слой, толщина которого на начальной стадии деформации составляла величину около 30 мкм и постепенно возрастала с увеличением степени деформации. Аналогичные данные были получены в работах [8, 11, 14, 30,41, 42, 58—60, 106-112, 124], где бьшо показано, что поверхностные слои материала имеют значительно меньший предел текучести, чем его внутренние объемные слои. [c.15]

Поиски других путей, стимулируемые стремлением понять механизмы катализа и хемосорбции, привели к разработке метода EXAFS, позволяющего получать полезную информацию о строении малых частиц независимо от наличия или отсутствия в них дальнего порядка [112—119, 444—451]. Напомним, что в этом методе из измеренного хода коэффициента поглощения рентгеновских лучей путем преобразования Фурье получают функцию радиального распределения, пики которой определяют последовательные расстояния координационных сфер от атома, принятого за начало отсчета. Однако измеренные расстояния оказываются смещенными к малым значениям расстояний вследствие фазового сдвига между волной, выходящей из центрального атома, и волной, отраженной обратно окружающими атомами. Чтобы получить реальные расстояния, необходима калибровка методики по стандартному образцу, которым обычно является массивный металл. [c.156]

На различии коэ-фнциентов поглощения рентгеновских лучей различными телами (металлом и дефектом основой плаВа и ликвирующей структурной со- тавляющей) основано применение рент- еновского просвечивания пли рентге-товской дефектоскопии. [c.59]

Две блоховские волны, как предполагалось на фиг. 9.1, имеют разные коэффициенты поглощения, так как для блоховской волны 2 электроны проходят между рядами атомов, а для блоховской волны 1 они в основном проходят в непосредственной близости от атомов н поэтому имеют ббльшую вероятность поглощения. Из уравнений (9.6) и (9.7) следует, что интенсивность, определяемая интерференционным (косинусным) членом в направлениях падения и дифракции, уменьшается за счет экспоненциального множителя ехр — 1оН в то же время член с гиперболическим косинусом в обоих случаях состоит из двух частей, которым соответствуют два эффективных коэффициента поглощения цо Цл- С увеличением толщины кристалла Н интенсивность, отвечающая наибольшему коэффициенту поглощения, убывает быстрее интенсивности, отвечающей интерференционному члену, и для достаточно больших толщин интенсивность определяется только коэффициентом поглощения fio—fi/i- В таком случае интенсивности в направлениях падающего и дифрагированного лучей будут одинаковы. При условии, что составляет значительную часть цо, интенсивность каждого из этих пучков легко может превысить интенсивность пучка для ориентации, не отвечающей условию дифракции, для которой коэффициент поглощения равен Сопроцесс поглощения рентгеновских лучей в сильной степени локализован, так как он возникает в основном при возбуждении электронов с внутренних оболочек атомов. Таким образом, фурье-преобразование функции поглощения будет очень медленно убывать с расстоянием от начала обратного пространства, и значение yif , соответствующее направлению дифракционного пучка, может оказаться гораздо меньше значения цо Для прямого направления. [c.211]

Если принять во внимание конечную ширину падающего электронного пучка и то, что возбуждение рентгеновских лучей в объеме кристалла определяется глубиной проникновения и угловой расходимостью электронного пучка, мы увидим, что получится разрешение и контраст черно-белых пар линий, которые зависят более сложным образом от размеров области возбуждения рентгеновских лучей, размеров кристалла, угла Брэгга, поглощения рентгеновских лучей в кристалле и угла между дифрагирующими плоскостями и поверхностью кристалла. [c.317]

Наконец, эффектом поглощения рентгеновских лучей можно пренебречь только при достаточно малых I. Например, при рассеянии СиКа-излучения в кристаллах меди для I = 10 см отношение интенсивности падающего пучка к интенсивности прошедшего пучка отличается от единицы на 0,5 %. В принципе, этот эффект поглощения можно учитывать либо с помощью, в общем случае, весьма громоздких расчетов, либо специальными экспериментальными приемами. [c.237]

Рентгеновское просвечивание основано на различном поглощении рентгеновских лучей участками металла с дефектами или без них. Сварные соединения просвечивают с помощью специальных рентгеновских аппаратов. С одной стороны шва 3 на некотором расстоянии от него помещают рентгеновскую трубку 1, с другой (противоположной) стороны к нему плотно прижимают кассету 4 с рентгеновской пленкой (рпс. У.73, а). При просвечивапии рентгеновские лучи 2 проходят через свар-368 [c.368]

Левеком [17]. экспериментально исследовалось излучение торможения от стронция-90 с активностью 18,4 0,4% мккюри источник представлял собой диск диаметром 8 мм с толщиной слоя 34 мг см . Излучение торможения получалось путем введения между источником и детектором мишеней со слоем в 1 г1см , что приблизительно соответствовало пробегу бета-лучей иттрия-90, энергия которых 2,18 Мэв. В процессе этой же работы изучались следующие факторы 1) вид спектра излучения торможения 2) выход рентгеновских лучей относительно падающих бета-лучей 3) определение общих коэффициентов поглощения рентгеновских лучей для железа и алюминия. Источник был положен непосредственно на мишень. В качестве, детектора брался кристалл Ыа размером 38,1 X 25,4 мм, алюминиевая оболочка которого имела толщину 172 мг см -. [c.26]

Подобно тому, как это было сделано для (х-мезо-атомов, исследование критич. поглощения рентгеновских лучей от я-мезоатомов в случае легких ядер и далеких переходов дает возможность точно измерить массу я-мезона. Эти опыты были выполнены Стернсом и др. [7], к-рые воспользовались М (4/—Зй)-переходом в М. фосфора. Полученное этим методом значение массы лежит в пределах 272,2 гп с < 273,5 т . [c.174]

Применение нейтронов в исследованиях жидкостей имеет также то удобство, что нейтроны мало ослабляются стенками контейнера. Различие в степени поглощения рентгеновских лучей и нейтронов (лпнеи-иый коэфф. ноглощения последних почти для всех элементов в 10 —10 раз меньше, чем для рентгеновских лучей) облегчает нейтронные исследования внутренних областей образцов. [c.407]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...